Пластинки Силы поперечные

Решить задачу 9.1 в предположении, что на пластинку действует поперечная сосредоточенная сила Р в точке с координатами x i, [c.212]

Возможность рассмотрения пластинки как предельного случая тонкого симметричного профиля при стремлении относительной его толщины к нулю позволяет обосновать справедливость формулы (89). Физически можно себе представить, что, как бы ни была тонка пластинка, передняя ее кромка все же имеет некоторую закругленность, на которой благодаря очень большой (теоретически бесконечной) скорости образуется значительное разрежение, создающее подсасывающую силу, направленную навстречу потоку и не перпендикулярную к поверхности пластинки. Эта подсасывающая сила вместе с силами давления, перпендикулярными к пластинке, и дает подъемную силу,, поперечную к направлению набегающего на пластинку потока. [c.194]

В пятой главе описаны слоистые упругие трансверсально изотропные пластинки, имеющие симметричное относительно срединной плоскости строение пакета слоев. Выбор срединной плоскости в качестве плоскости приведения позволил отделить уравнения плоской задачи теории упругости от уравнений изгиба пластинки, которые и явились предметом исследования. Найден широкий класс решений этих уравнений, что позволило, в частности, решить задачу изгиба круговой пластинки, несущей поперечную нагрузку. В качестве примера рассмотрена задача осесимметричного деформирования круговой пластинки. Выполненное исследование, включающее в себя вычисление разрушающей, интенсивности нагрузки, определение механизма возникновения разрушения и определение зоны его инициирования, выявило принципиальную необходимость учета влияния поперечных сдвиговых деформаций на расчетные характеристики напряженно-деформированного состояния для пластин с существенно различными жесткостями слоев. Решена задача устойчивости пластинки, нагруженной силами, действующими в ее плоскости. Составлены общие уравнения устойчивости и подробно исследован тот случай, когда тензор докритических усилий круговой. Для этого случая найден широкий класс решений уравнений устойчивости. В качестве примера дано решение задачи устойчивости круговой пластинки, нагруженной равномерно распределенным по контуру сжимающим радиальным усилием. Эта же задача решена еще и на основе других неклассических уравнений, приведенных в третьей главе, а также на основе уравнений трехмерной теории устойчивости. Выполнен параметрический анализ полученных решений, что позволило указать границы применимости рассматриваемых уточненных теорий, оценить характер и степень влияния поперечных сдвиговых деформаций и обжатия нормали на критические интенсивности сжимающего усилия. Полученные результаты приводят к выводу о пригодности разработанных в настоящей моно- [c.13]

Важнейшие предпосылки теории тонких пластинок составляют также и базис для обычной (элементарной) теории тонких оболочек. Следует, однако, обратить внимание на существенное различие в поведении пластинок и оболочек под воздействием внешней нагрузки. Статическое равновесие элемента пластинки под поперечной нагрузкой возможно лишь в результате действия изгибающих и крутящих моментов, обычно сопровождающегося действием перерезывающих сил, тогда как оболочка в общем случае способна передавать распределенную по поверхности нагрузку через мембранные напряжения, которые действуют параллельно касательной плоскости в заданной точке срединной поверхности и распределены равномерно по толщине оболочки. Это свойство оболочки сообщает ей, как правило, значительно большую жесткость и большую экономичность в сравнении с пластинкой в тех же условиях. [c.13]

Уравнения (217) и (219) вместе с условиями иа краях (см. 22, стр. 100) определяют прогиб пластинки, нагруженной поперечно и подвергающейся, кроме того, действию сил, лежащих в ее средин-ной плоскости. [c.423]

Если пластинка, нагруженная поперечной силой Р, в то же время [c.433]

В сечениях пластинки действуют поперечная сила О и изгибающие моменты и Ме (рис. 2). Нормальные напряжения и меняются по толщине пластинки по линейному закону их максимальные значения у поверхности [c.461]

Мы будем рассматривать изгиб пластинки только поперечной нагрузкой, причём массовыми силами мы пренебрегаем. Поэтому по формуле (11.34) мы будем иметь [c.354]

При разрезании бруса тонкой ( =1 мм) растянутой пластинкой с заточенной одной кромкой пластина колеблется с малой амплитудой ( =10 мм) вдоль кромки, с высокой частотой (г = 50 гц). Это колебание уменьшает ее сопротивление надвиганию заготовки, так как сила трения при скольжении полотна 3 пропиле составляет со скоростью надвигания заготовки значительный угол. Кроме того, колебания пластины в продольном направлении вызывают малые поперечные колебания, уменьшающие нормальные к боковой поверхности пластинки силы и касательные силы трения. [c.193]

Если пластинка имеет длину / (вдоль оси л ), то полная действующая на неё сила трения (отнесённая к единице длины пластинки в поперечном—вдоль оси г — направлении) равна [c.185]

Имея функцию и = f (у), можно легко подсчитать расход через поперечное сечение зазора н силу трения на пластинке. [c.197]

При расчете на устойчивость, кроме поперечных нагрузок q, имеются и силы, действующие в средней плоскости пластинки. Эти силы могут оказать значительное влияние на изгиб, и их надо учесть при выводе дифференциального уравнения. От действия продольных сил, помимо моментов и поперечных сил (см. рис. 75), в средней плоскости пластинки возникнут тангенциальные силы, показанные на рис. 77. [c.176]

Чтобы написать выражения в полярных координатах для М п Q, рассмотрим элемент пластинки, ограниченный двумя смежными осевыми плоскостями, образующими угол й ф (рис. 43). Моменты Мг, Мб, Нг% и поперечные силы Qт и 0 имеют те же значения, что и моменты Мх, Му, Нху и поперечные силы Qa и Q в ТОЙ Же точке. [c.69]

Таким образом, задача об изгибе пластинки поперечной силой р сводится к интегрированию уравнения (11.11). [c.262]

Поперечные нагрузки, т. е. силы, перпендикулярные к срединной плоскости пластинки, а также моменты вызывают ее изгиб. При этом в поперечных сечениях пластинки в общем случае возникают изгибающие моменты, поперечные силы, растягивающие (сжимающие) силы, крутящие моменты----- [c.497]

Интегрируя уравнение (17.41), можно определить поперечную силу Q. Но ее можно найти и проще — из уравнения равновесия части пластинки, вырезанной цилиндрической поверхностью радиуса г. [c.511]

Так же, как в предыдущем параграфе, определим интенсивность поперечной силы Q в цилиндрическом сечении радиуса г. Из уравнения равновесия выделенной этим же сечением центральной части пластинки получим [c.520]

Пусть кольцевая пластинка, имеющая внутренний радиус а и наружный Ь, каким-либо способом закреплена по внешнему контуру и нагружена равномерно распределенной нагрузкой (рис. 481, а). Составим выражение для поперечной силы, входящей в дифференциальное уравнение (17.58) для угла поворота нормали. Для этого выделим кольцо, имеющее внешний радиус г (рис. 481, б), и составим уравнение его равновесия [c.523]

Поперечные силы находят не из уравнений равновесия, как в теории тонких пластинок, а по формулам [c.136]

Кроме примеров, приведенных в начале книги, для обоснования принципа Сен-Венана можно привести еще решение для узкой прямоугольной пластинки, сжимающейся по коротким сторонам силами Р. На рис. 24 показаны эпюры напряжений в трех поперечных сечениях. Сечения взяты на расстояниях от нагру- [c.79]

Формулы, полученные в предыдущем параграфе,, позволяют определять моменты и поперечные силы в любой точке срединной плоскости пластинки. По их величине можно найти напряжения в любой точке пластинки. Действительно, сравнивая формулы нормальных напряжений и Оу (7.6) с формулами изгибающих моментов и Му (7.9), получаем [c.122]

На контуре пластинки в зависимости от характера закрепления краев могут быть заданы прогибы и углы поворота срединной плоскости, изгибающие и крутящие моменты, поперечные силы. Условия, при которых на контуре задаются перемещения, т. е. прогибы или углы поворота срединной плоскости, называются геометрическими. Статическими называются условия, при которых на контуре задаются усилия, т. е. изгибающие или крутящие моменты или поперечные силы. Если же на контуре заданы одновременно и перемещения и усилия, условия называются смешанными. На каждом крае следует задать два граничных условия, [c.125]

Покажем, что крутящий момент и поперечную силу на контуре пластинки можно заменить одной силой, статически им эквивалентной. Рассмотрим крутящий момент Н, распределенный вдоль [c.126]

Аналогично вдоль граней контура пластинки, параллельных оси у, будет действовать приведенная поперечная сила с интенсивностью [c.127]

Конечно, при этом граничные условия будут удовлетворяться приближенно. Но на основании принципа Сен-Венана такая замена поперечно силы и крутящего момента статически им эквивалентной приведенной поперечной силой вызовет лишь местные напряжения вблизи рассматриваемого края пластинки. [c.128]

В центре пластинки поперечные силы равны нулю, а по краям полуосей [c.131]

Эпюры изгибающих моментов и поперечных сил для эллиптической пластинки с отношением полуосей у= 1,5 и коэффициентом Пуассона v = 0,3 показаны на рис. 48. [c.131]

Максимальные значения поперечные силы получают посередине сторон контура пластинки. Так, max возникает в точках [c.137]

Поперечные силы в круглой пластинке обозначим следующим образом <3,. —погонная поперечная сила на площадке с нормалью г — радиальная поперечная сила Qf —погонная попе- [c.146]

Поперечные силы. Эти силы представляют собой результат действия каса-тельных напряжений и Туг. Пусть тгоперечная сила, приходящаяся на единицу длины пластинки (интенсивность поперечной силы) в сечении, пер- Рис. 2.48. Элемент пластинки, пендикулярном оси Ох. Тогда для эле- [c.185]

Многие детали (например, диски) рассчитывают на изгиб как круглые симметрично нагруженные пластинки. Поперечная нагрузка считается приложенной в виде распределенного по площади давления q в кГ1см , как показано на рис. 1, а, в виде распределенной по окружности нагрузки Q в кГ1см (рис. 1, б) или в виде сосредоточенной в центре пластинки силы Р в кГ (рис. 1, в). Иногда нагрузкой служит распределенный по окружности изгибающий момент М в кГ- mI m. Пластинка может быть заделана, шарнирно оперта или иметь свободный край. [c.525]

В работе Деверола (Deveral [1 ]) к многоугольным пластинкам, изгибаемым поперечными силами, применяется метод степенных рядов, изложенный в 63. Сохраняя в отображающей функции три или четыре члена, автор находит приближенное решение для нагруженных равномерными усилиями квадрата, прямоугольника и равностороннего треугольника. Проводятся численные расчеты, и значения максимальных прогибов в пластинке сравниваются с их значениями, найденными другими авторами иным путем. [c.595]

Круглая пластинка поддействием поперечной силы Р, сосредоточенной в центре [2]. Стрелу прогиба определяют из кубического уравнения [c.613]

Фиг. 154 поясняет сущность метода определения типа электропроводности полупроводника по изменению знака поперечной электродвижущей силы эффекта Холла. Если поместить лластинку из полупроводника во внешнее поперечное магнитное поле Н и приложить в направлении ее длины некоторую разность потенциалов, создающую электрическое поле Е, то вследствие смещения носителей тока к одной из граней пластинки возникает поперечная электродвижущая сила, измеряемая вольтметром V. Из фиг. 154 видно, что при изменении механизма электропроводности меняется и направление отклонения стрелки вольтметра, по которому и судят о типе ( р или п ) испытуемого полупроводника. [c.305]

Рис. 8-3, а поясняет сущность метода определения типа электропроводности р или п) испытуемого полупроводника по изменению знака поперечной электродвижущей силы эффекта Холла. Если поместить пластину из полупроводника во внешнее поперечное магнитное поле Я и приложить в направлении длины ее разность потенциалов, создающую электрическое поле Е, то вследствие смещения движущихся носителей заряда к оДйой из граней пластинки возникает поперечная э. д. с., измеряемая вольтметром V. (Направление смещения зарядов определяется по правилу трех пальцев левой руки, относящемуся к техническому направлению тока.) [c.329]

В сечениях пластинки действуют поперечная сила ( и изгибающие мо.ченты Мг и Мд (рис. 2). Нормаль- [c.424]

Простейшим случаем ламинарного движения является фрикционное безнапорное течение, вызванное перемещением бесконечно широкой пластинки по слою жидкости постоянной толщины, расположенному на неподвижной плоскости (рис. VIII—1). Определим силу трения на пластинке и расход жидкости через поперечное сечение зазора, если известно, что пластинка перемещается параллельно неподвижной плоскости с постоянной скоростью По. толщина слоя Ь и динамическая вязкость жидкости р. [c.187]

Этот вид сопротивления можно наблюдать в чистом виде при обтекании пластинки, устсновленной вдоль течения (рис. XIV.10). При этом нет отрыва струи, но вдоль пластинки возникает так называемый пограничный слой жидкости, поперечные размеры которого yвeли ивaют я вниз по течению. Вне этого слоя скорость потока таюва, какой она была бы при отсутствии пластинки, т. е. влияние сил вязкости здесь пренебрежимо мало. Наоборот, в пределах пограничного слоя силы вязкости оказываются столь же существенными, как и силы инерции. [c.235]

Рассмотрим поперечный изгиб круглой пластинки радиуса а под действием равномерно распределенной нагрузки р, когда пластинка 1) оперта по краю, 2) защемлена по краю. Решение задачи в силу осеснмметричности изгиба на основании решения Клебша [c.267]

Таким образом, на каждой грани пластинки вместо трех усилий изгибающего момента, крутящего момента и поперечной силы, можно рассматривать только два усилия изгибающий момент и приведенную поперечную силу. На рис. 47 показаны положительные напревления этих приведенных поперечных сил на всех [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...