Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Оболочки Эффект краевой

Из всего сказанного не следует делать вывод о неприменимости безмоментной теории в случаях, когда в оболочке имеется краевой эффект. Выше было указано, что, если в оболочке отсутствуют резкие переходы или жесткие контурные защемления, определение напряжений с использованием безмоментной теории оказывается достаточно точным для всех точек оболочки. Когда же имеются местные защемления, безмоментная теория оказывается неприменимой лишь для областей, расположенных в зоне краевого эффекта, и дает опять же вполне приемлемые результаты для точек общего положения.  [c.432]


В случае весьма малой толщины, т. е. для оболочек с исчезающе малой жесткостью на изгиб (мягких оболочек) исследовать краевой эффект можно только при учете слагаемого, содержащего вторую производную от ш. Здесь в уравнении (1) (см. условие задачи) возможен предельный переход. Умножая все члены уравнения на О и полагая его равным нулю, получим  [c.384]

Поэтому приближенное решение задачи может быть получено путем наложения чисто моментного напряженного состояния оболочки и краевых эффектов около ее границ, идущих по винтовым линиям. Учет краевых эффектов позволит выполнить граничные условия на этих границах.  [c.357]

Понятие о краевом эффекте. Краевой эффект в сферической и цилиндрической оболочках  [c.204]

Энергия деформации оболочки 66 Эффект краевой 97, 114  [c.512]

ИЗ материалов, подверженных опасности хрупкого разрушения. При пластичных материалах величины напряжений не определяют фактической прочности конструкции, т. е. величину разрушающего давления. Образование пластических шарниров в местных зонах оболочек, примыкающих к распорному кольцу, приводит к перераспределению краевых усилий. Начиная с некоторой величины давления изгибающие моменты в оболочках от краевого эффекта перестают увеличиваться, при этом конструкция превращается в статически определимую систему, расчет которой можно проводить по безмоментной теории оболочек. При обеспечении условия прочности распорного кольца можно не опасаться преждевременного разрушения бака в зонах краевых эффектов. Аналогичный подход к решению краевых задач изложен в работе [20].  [c.233]

Уравнения (5.1) - (5.3) справедливы лишь при условиях малости производных ЭЛ /да и ЭЛ/ Э]3 в местах резкого изменения толщины оболочки (например, на границе оболочки) возникает краевой эффект, для изучения которого обычное приближение теории оболочек не годится и нужно так или иначе привлекать трехмерные уравнения теории упругости. Условие малости указанных производных, очевидно, эквивалентно уравнению (5.4), т.е. существованию некоторого малого числа.  [c.260]

Оболочки вращения анизотропные — Эффект краевой 178, 179  [c.457]

Для коротких конических оболочек слагаемые краевого эффекта можно записать  [c.717]

Для коротких оболочек слагаемые краевого эффекта можно представить в виде  [c.744]


Эффект краевой 647. 651 Оболочки вращения 654  [c.820]

Эффект краевой 693—697, 701 Оболочки цилиндрические круговые  [c.821]

Эффекты краевые слоистой композитной цилиндрической оболочки — Примеры расчета 394—397  [c.510]

При решении той жё задачи на основе суммирования решения по безмоментной теории и краевого эффекта удерживались лишь затухающие члены, в связи с чем граничные условия (333) не выполнялись точно, но в области заметного влияния учтенного краевого эффекта, т. е. у днища, это невыполнение не было ощутимым из-за значительного превышения длины цилиндрической оболочки I над й — длиной волны затухающих функций к тому же краевой эффект свободной незагруженной кромки в нашем случае вообще мал. Разумеется, на безмоментное решение можно было наложить и Краевой эффект, связанный со свободной кромкой, это приведет к еще большему уточнению решения. При учете влияния на напряженное состояние оболочки обоих краевых эффектов результат будет отличаться от получаемого по моментной теории лишь тем, что в последнем случае учитывается взаимное влияние условий на противоположных торцах цилиндрической оболочки, при учете же краевых эффектов это взаимное влияние опускается.  [c.238]

Из этой таблицы видно, что функции, через которые выражаются компоненты напряженного и деформированного состояния оболочки в краевых задачах, носят быстро затухающий характер. Это свойство, как было сказано выше, и лежит в основе упрощения исходных уравнений (.6 10) и (6.12). Быстро затухающие функции краевого эффекта обладают тем свойством, что их низшие производные малы по сравнению с высшими производными, а сама функция меньше, чем ее первая производная.  [c.127]

Эффект краевой в оболочках вращения 258  [c.446]

Для коротких оболочек слагаемы краевого эффекта можно представить в внде  [c.744]

В предыдущем параграфе было введено понятие краевого эффекта в оболочках, что во многих случаях упрощает расчет конструкций, которые по своей расчетной схеме могут быть отнесены к цилиндрическим оболочкам. При этом большое значение имеет то обстоятельство, что, хотя формулы (17.46) и другие были получены в предположении, что цилиндрическая оболочка полубесконечна, их, очевидно, с успехом можно применять и для конечных оболочек, если только длина последних заметно превышает размеры зоны, занятой краевым эффектом.  [c.485]

Изгиб/юе напряжение в меридиональном направлении оказывается в 1,82 раза больше расчетного напряжения по безмоментной теории. Краевой эффект, как видим, приводит к заметному повышению максимальных напряжений. Еще более резкое повышение напряжений имеет место в зоне сопряжения некоторых оболочек, как, например, для цилиндра, соединенного со сферическим днищем (рис. 365). Здесь, как показывают подсчеты, при одинаковой толщине оболочек местное эквивалентное напряжение  [c.323]

Краевой эффект в цилиндрической оболочке. Рассмотрим длинную цилиндрическую оболочку (рис. 10.16, а), нагруженную на торце распределенными силами Qo и моментами jWq. В данной задаче Л 11 = 0, 1 = 2=173 = 0. Частное решение уравнения (10.77) йу = = 0. Поэтому общее решение задачи (10.79) имеет вид  [c.234]

Изгиб равномерно распределенной по круговому сечению нагрузкой. В данной задаче достаточно рассмотреть половину оболочки и воспользоваться полученным выше решением задачи о краевом эффекте. Перерезывающая сила Qo (рис. 10.17, а, б) в данной задаче равна Qo —PJ 2. Момент Мо найдем с помощью граничного условия  [c.235]

При x>xt влиянием краевого эффекта на напряжения, деформации и смещения можно пренебречь. Величина V Rh обычно мала по сравнению с длиной I оболочки. Если, например, R = 32 см, h = = 0,5 см, то = 4 см и д .= 10,8 см.  [c.238]

Эти напряжения возникают в оболочке на достаточном удалении от сечения д =0 (д >х ). Как видно, краевой эффект приводит к заметному изменению напряженного состояния. В опасной точке главные напряжения  [c.238]


Явление краевого эффекта заключается в том, что сосредоточенные силовые факторы, приложенные к границам оболочки, вызывают усилия изгиба лишь в области, непосредственно примыкающей к границе.  [c.249]

Рассчитать оболочку в форме шарового сегмента, нагруженную по шарнирно закрепленному краю ai = 80° равномерно распределенным моментом М Т-м1м), при отношении a /i=100 и v=0,25 (рис. 104). Для расчета использовать уравнения краевого эффекта.  [c.282]

При осесимметричной нагрузке цилиндрических оболочек допускают, что крутящие моменты, сдвигающие и поперечные силы в продольных сечениях отсутствуют. Моментная теория применяется для определения усилий краевого эффекта и расчета коротких оболочек, когда длина оболочек не превышает длины участка действия краевого эффекта. При осесимметричной нагрузке элементы оболочек могут приобретать только радиальные (и) и осевые (т) перемещения. Выразим относительные деформации через перемещения, учитывая, что Сту = 0 из (1.11)  [c.74]

V.3. Краевой эффект цилиндрической оболочки  [c.77]

Зона краевого эффекта зависит от цилиндрической жесткости и радиуса оболочки.  [c.226]

Эти эпюры показывают, что приложенные к краю оболочки изгибающие моменты Мо оказывают влияние на напряженное состояние оболочки только в непосредственной близости от места их приложения. На достаточном же удалении от края напряжения практически совпадают с теми, которые получаются в результате расчета оболочки по безмоментной теории. Наличие в оболочке местных быстро затухающих изгибных напряжений обычно называется краевым эффектом.  [c.543]

В предыдущем параграфе было введено понятие краевого эффекта в оболочках, что во многих случаях упрощает расчет конструкций, которые по своей расчетной схеме могут быть отнесены к цилиндрическим оболочкам. При этом большое значение имеет то обстоятельство, что, хотя формулы (18.46) и другие были получены  [c.543]

Из структуры решения (108) видио, что первая часть, зависящая от услови11 закрепления при х = О, имеет множитель и по мере возрастания х затухает (при > 3 ею можно пренебречь). Таким образом, в зоне закрепления оболочки имеется краевой эффект. Решенио (108) описывает прогибы оболочки возл( края X = 0. Для определения прогибои возле края оболочки х = I используется то же решение, но для координаты  [c.538]

О цее решение задачи получается суммированием усилий кра- во-го эффекта и усилий, полученных по безмоментной теории, так же как это было показано для с( рической оболочки. Существование краевого эффекта у защемленного края замкнутой круговой цилиндрической оболочки подтверждает ранее рассмотренный рис. 90. Даже в короткой оболочке изгибающий момент М и поперечная сила быстро затухакл при удалении от защемленного края. У нормальной силы Ng затухает та часть усилия, которая вызывается краевым эффектом (на рисунке ей соответствует эпюра, изображенная сплошной линией).  [c.210]

Расчет обаточек с использованием общей моментной теории связан с решением краевых задач и интегрированием сложной системы уравнений в частных производных. Широко известны численные способы решения этих уравнений. Приближенные теории построены на дополнительных упрощениях безмомент-ная теория оболочек теория краевого эффекта полубезмоментная теория цилиндрических оболочек теория пологих оболочек.  [c.151]

Приближенное решение моментной теории оболочек вращения предполагает расчленение напряжерно-деформированного состояния на безмоментное и краевой эффект. Краевому эффекту соответствует аналитическое решение моментной теории, справедливое в сравнительно узкой зоне оболочки. Оно строится на основе упрощения уравнений моментной теории в предположении, что угол oiq между осью вращения и краем оболочки близок л/2, длина краевой зоны невелика и в ее пределах радиусы кривизны Ri н R2 толщина оболочки не меняются, производные от функции перемещений w углов поворота 0j, сил Т2, 01, моментов Mi значительно больше  [c.153]

Рассматриваем сферический сегмент, подкрепленный шпангоутом, к которому приложена произвольная нагрузка. Общее решение для сферической оболочки, нагруженной краевой нагрузкой, может быть получено путем наложения двух решений безмоментного решения и краевого эффекта. Основные соотношенйя для оболочки и кругового кольца и условия их сопряжения рассмотрены в гл. 1, разд. 1.3. Уравнение в векторной форме, связывающее перемещения оси шпангоута и усилия, действующие на шпангоут с учетом реактивных усилий со стороны оболочки, имеет вид  [c.202]

В отличие от жестких оболочек здесь краевой эффект влияет на общую форму оболочки (а не только на ее вид в окрестности края пластины.) В первом приближении можно считать, что заш,емленная пластина ведет себя как безмоментная пластина меньшей (на величину зон краевого эффекта) длины.  [c.190]

Расчет гидроцилиндров по безмоментной теории цилиндрических оболочек широко распространен ввиду его простоты. Однако при моделировании в расчетной схеме гидроцилиндров безмомент-ными оболочками влияние краевых эффектов, которые наблюдаются в местах изменения толщины стенки гидроцилиндра, в зонах выточек, в зоне соединения корпуса с крышкой и, наконец, в зонах приложения нагрузок (рис. 52,в), не учитывается.  [c.89]

Если для оболочки соблюдаются, ава первых условия существования безмоментного состояния, сформулированные в 10.4, а два других условия не выполняются, то напряженное состояние оболочки можно представить как сумму безмоментного напряженного состояния и напряженного состояния краевого эффекта. В этом случае расчет оболочки сводится сначала к расчету по безмоментной теории при заданной внешней нагрузке. Затем решается задача краевого эффекта. После этого усилия и мо1у1енты складывают и получают обш,ее решение задачи.  [c.235]


К числу таких теорий относятся теория краевого эффекта, по-лумоментная теория цилиндрических оболочек, безмоментная теория, теория пологих оболочек, техническая теория и др.  [c.239]

Существование краевого эффекта в симметрично загрулонных оболочках вращения позволяет заменить точные уравнения (7.73) приближенными уравнениями Геккелера [89]. Полагая, что с увеличением расстояния от края оболочки (a = ai или а = аг, рис. 98) V  [c.249]

Для анализа краевого эффекта рассмотрим полубеско-нечную оболочку, защемленную  [c.226]


Смотреть страницы где упоминается термин Оболочки Эффект краевой : [c.147]    [c.76]    [c.820]    [c.485]    [c.103]    [c.219]   
Прочность, устойчивость, колебания Том 1 (1968) -- [ c.77 , c.647 , c.651 , c.743 , c.746 , c.755 , c.768 , c.771 , c.774 ]

Прочность, устойчивость, колебания Том 1 (1966) -- [ c.76 , c.647 , c.651 , c.743 , c.746 , c.771 , c.779 , c.788 , c.791 , c.793 , c.800 , c.802 ]



ПОИСК



I краевые

Асимптотический анализ уравнений теории оболочек Основные типы наприжеииого состояния. Краевой эффект

Дифференциальные уравнения краевого эффекта прн осесимметричной деформации оболочки

Краевой эффект в анизотропных оболочках. Длинные оболочки вращения

Краевой эффект в тонких оболочках

Краевой эффект на свободном крае оболочки

Краевой эффект осесимметрично деформируемой оболочки вращения

Краевой эффект осесимметричных оболочек . . — Дополнительные рекомендации по расчету днищ, примыканий и колец

Краевой эффект цилиндрической оболочки

Краевые эффекты в осесимметрично нагруженных цилиндрических оболочках

Новичков Ю. Н., Бутко А. М. Термоупругие краевые эффекты в многослойных цилиндрических оболочках

Оболочки Эффект краевой динамический Области вырождения

Оболочки Эффект краевой — Области вырождения

Оболочки Эффект краевой — Уравнения

Оболочки вращения анизотропные Эффект краевой

Оболочки вращения анизотропные Эффект краевой граничные

Оболочки вращения анизотропные Эффект краевой и перемещения 154, 155 — Напряжения 158 — Слои — Коэффициенты упругости 156, 157 Теория 152—158 — Толщина

Оболочки вращения анизотропные Эффект краевой моментами 182, 183 — Условия

Оболочки вращения анизотропные Эффект краевой при нагрузке равномерно распределенной

Оболочки вращения анизотропные Эффект краевой приведенная относительная

Оболочки вращения анизотропные Эффект краевой распределенной 181, 183—186 Расчет при нагрузке сцлами

Осесимметричная деформация круговых цилиндрических оболочек Краевой эффект

Понятие о краевом эффекте. Краевой эффект в сферической оболочке и в оболочке вращения

Расчет оболочек пращення на симметричную нагрузку гj момеитнои теории (2ul). II. Понятие о краевом эффекте Краевой эффект в сферической к цилиндрической оболочках

Сферическая оболочка (тонкая! деформация без удлинений---------, 531 колебания без удлинений---------, 535 равновесие---------------------при деформации общего характера, 611—615 краевой эффект

Теория краевого эффекта для непологих оболочек

Уравнение первого приближения обобщенного краевого эффекта в оболочке

Уравнения краевого эффекта в теории оболочек

Устойчивость оболочек вращения в моментной постановке Определяющие уравнения. Интегралы краевого эффекта

Эффект краевой

Эффекты краевые слоистой композитной цилиндрической оболочки — Примеры расчета



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте