Оболочки Эффект краевой

Из всего сказанного не следует делать вывод о неприменимости безмоментной теории в случаях, когда в оболочке имеется краевой эффект. Выше было указано, что, если в оболочке отсутствуют резкие переходы или жесткие контурные защемления, определение напряжений с использованием безмоментной теории оказывается достаточно точным для всех точек оболочки. Когда же имеются местные защемления, безмоментная теория оказывается неприменимой лишь для областей, расположенных в зоне краевого эффекта, и дает опять же вполне приемлемые результаты для точек общего положения. [c.432]

В случае весьма малой толщины, т. е. для оболочек с исчезающе малой жесткостью на изгиб (мягких оболочек) исследовать краевой эффект можно только при учете слагаемого, содержащего вторую производную от ш. Здесь в уравнении (1) (см. условие задачи) возможен предельный переход. Умножая все члены уравнения на О и полагая его равным нулю, получим [c.384]

Поэтому приближенное решение задачи может быть получено путем наложения чисто моментного напряженного состояния оболочки и краевых эффектов около ее границ, идущих по винтовым линиям. Учет краевых эффектов позволит выполнить граничные условия на этих границах. [c.357]

Понятие о краевом эффекте. Краевой эффект в сферической и цилиндрической оболочках [c.204]

Энергия деформации оболочки 66 Эффект краевой 97, 114 [c.512]

ИЗ материалов, подверженных опасности хрупкого разрушения. При пластичных материалах величины напряжений не определяют фактической прочности конструкции, т. е. величину разрушающего давления. Образование пластических шарниров в местных зонах оболочек, примыкающих к распорному кольцу, приводит к перераспределению краевых усилий. Начиная с некоторой величины давления изгибающие моменты в оболочках от краевого эффекта перестают увеличиваться, при этом конструкция превращается в статически определимую систему, расчет которой можно проводить по безмоментной теории оболочек. При обеспечении условия прочности распорного кольца можно не опасаться преждевременного разрушения бака в зонах краевых эффектов. Аналогичный подход к решению краевых задач изложен в работе [20]. [c.233]

Уравнения (5.1) - (5.3) справедливы лишь при условиях малости производных ЭЛ /да и ЭЛ/ Э]3 в местах резкого изменения толщины оболочки (например, на границе оболочки) возникает краевой эффект, для изучения которого обычное приближение теории оболочек не годится и нужно так или иначе привлекать трехмерные уравнения теории упругости. Условие малости указанных производных, очевидно, эквивалентно уравнению (5.4), т.е. существованию некоторого малого числа. [c.260]

Оболочки вращения анизотропные — Эффект краевой 178, 179 [c.457]

Для коротких конических оболочек слагаемые краевого эффекта можно записать [c.717]

Для коротких оболочек слагаемые краевого эффекта можно представить в виде [c.744]

Эффект краевой 647. 651 Оболочки вращения 654 [c.820]

Эффект краевой 693—697, 701 Оболочки цилиндрические круговые [c.821]

Эффекты краевые слоистой композитной цилиндрической оболочки — Примеры расчета 394—397 [c.510]

При решении той жё задачи на основе суммирования решения по безмоментной теории и краевого эффекта удерживались лишь затухающие члены, в связи с чем граничные условия (333) не выполнялись точно, но в области заметного влияния учтенного краевого эффекта, т. е. у днища, это невыполнение не было ощутимым из-за значительного превышения длины цилиндрической оболочки I над й — длиной волны затухающих функций к тому же краевой эффект свободной незагруженной кромки в нашем случае вообще мал. Разумеется, на безмоментное решение можно было наложить и Краевой эффект, связанный со свободной кромкой, это приведет к еще большему уточнению решения. При учете влияния на напряженное состояние оболочки обоих краевых эффектов результат будет отличаться от получаемого по моментной теории лишь тем, что в последнем случае учитывается взаимное влияние условий на противоположных торцах цилиндрической оболочки, при учете же краевых эффектов это взаимное влияние опускается. [c.238]

Из этой таблицы видно, что функции, через которые выражаются компоненты напряженного и деформированного состояния оболочки в краевых задачах, носят быстро затухающий характер. Это свойство, как было сказано выше, и лежит в основе упрощения исходных уравнений (.6 10) и (6.12). Быстро затухающие функции краевого эффекта обладают тем свойством, что их низшие производные малы по сравнению с высшими производными, а сама функция меньше, чем ее первая производная. [c.127]

Эффект краевой в оболочках вращения 258 [c.446]

Для коротких оболочек слагаемы краевого эффекта можно представить в внде [c.744]

В предыдущем параграфе было введено понятие краевого эффекта в оболочках, что во многих случаях упрощает расчет конструкций, которые по своей расчетной схеме могут быть отнесены к цилиндрическим оболочкам. При этом большое значение имеет то обстоятельство, что, хотя формулы (17.46) и другие были получены в предположении, что цилиндрическая оболочка полубесконечна, их, очевидно, с успехом можно применять и для конечных оболочек, если только длина последних заметно превышает размеры зоны, занятой краевым эффектом. [c.485]

Изгиб/юе напряжение в меридиональном направлении оказывается в 1,82 раза больше расчетного напряжения по безмоментной теории. Краевой эффект, как видим, приводит к заметному повышению максимальных напряжений. Еще более резкое повышение напряжений имеет место в зоне сопряжения некоторых оболочек, как, например, для цилиндра, соединенного со сферическим днищем (рис. 365). Здесь, как показывают подсчеты, при одинаковой толщине оболочек местное эквивалентное напряжение [c.323]

Краевой эффект в цилиндрической оболочке. Рассмотрим длинную цилиндрическую оболочку (рис. 10.16, а), нагруженную на торце распределенными силами Qo и моментами jWq. В данной задаче Л 11 = 0, 1 = 2=173 = 0. Частное решение уравнения (10.77) йу = = 0. Поэтому общее решение задачи (10.79) имеет вид [c.234]

Изгиб равномерно распределенной по круговому сечению нагрузкой. В данной задаче достаточно рассмотреть половину оболочки и воспользоваться полученным выше решением задачи о краевом эффекте. Перерезывающая сила Qo (рис. 10.17, а, б) в данной задаче равна Qo —PJ 2. Момент Мо найдем с помощью граничного условия [c.235]

При x>xt влиянием краевого эффекта на напряжения, деформации и смещения можно пренебречь. Величина V Rh обычно мала по сравнению с длиной I оболочки. Если, например, R = 32 см, h = = 0,5 см, то = 4 см и д .= 10,8 см. [c.238]

Эти напряжения возникают в оболочке на достаточном удалении от сечения д =0 (д >х ). Как видно, краевой эффект приводит к заметному изменению напряженного состояния. В опасной точке главные напряжения [c.238]

Явление краевого эффекта заключается в том, что сосредоточенные силовые факторы, приложенные к границам оболочки, вызывают усилия изгиба лишь в области, непосредственно примыкающей к границе. [c.249]

Рассчитать оболочку в форме шарового сегмента, нагруженную по шарнирно закрепленному краю ai = 80° равномерно распределенным моментом М Т-м1м), при отношении a /i=100 и v=0,25 (рис. 104). Для расчета использовать уравнения краевого эффекта. [c.282]

При осесимметричной нагрузке цилиндрических оболочек допускают, что крутящие моменты, сдвигающие и поперечные силы в продольных сечениях отсутствуют. Моментная теория применяется для определения усилий краевого эффекта и расчета коротких оболочек, когда длина оболочек не превышает длины участка действия краевого эффекта. При осесимметричной нагрузке элементы оболочек могут приобретать только радиальные (и) и осевые (т) перемещения. Выразим относительные деформации через перемещения, учитывая, что Сту = 0 из (1.11) [c.74]

V.3. Краевой эффект цилиндрической оболочки [c.77]

Зона краевого эффекта зависит от цилиндрической жесткости и радиуса оболочки. [c.226]

Эти эпюры показывают, что приложенные к краю оболочки изгибающие моменты Мо оказывают влияние на напряженное состояние оболочки только в непосредственной близости от места их приложения. На достаточном же удалении от края напряжения практически совпадают с теми, которые получаются в результате расчета оболочки по безмоментной теории. Наличие в оболочке местных быстро затухающих изгибных напряжений обычно называется краевым эффектом. [c.543]

В предыдущем параграфе было введено понятие краевого эффекта в оболочках, что во многих случаях упрощает расчет конструкций, которые по своей расчетной схеме могут быть отнесены к цилиндрическим оболочкам. При этом большое значение имеет то обстоятельство, что, хотя формулы (18.46) и другие были получены [c.543]

Из структуры решения (108) видио, что первая часть, зависящая от услови11 закрепления при х = О, имеет множитель и по мере возрастания х затухает (при > 3 ею можно пренебречь). Таким образом, в зоне закрепления оболочки имеется краевой эффект. Решенио (108) описывает прогибы оболочки возл( края X = 0. Для определения прогибои возле края оболочки х = I используется то же решение, но для координаты [c.538]

О цее решение задачи получается суммированием усилий кра- во-го эффекта и усилий, полученных по безмоментной теории, так же как это было показано для с( рической оболочки. Существование краевого эффекта у защемленного края замкнутой круговой цилиндрической оболочки подтверждает ранее рассмотренный рис. 90. Даже в короткой оболочке изгибающий момент М и поперечная сила быстро затухакл при удалении от защемленного края. У нормальной силы Ng затухает та часть усилия, которая вызывается краевым эффектом (на рисунке ей соответствует эпюра, изображенная сплошной линией). [c.210]

Расчет обаточек с использованием общей моментной теории связан с решением краевых задач и интегрированием сложной системы уравнений в частных производных. Широко известны численные способы решения этих уравнений. Приближенные теории построены на дополнительных упрощениях безмомент-ная теория оболочек теория краевого эффекта полубезмоментная теория цилиндрических оболочек теория пологих оболочек. [c.151]

Приближенное решение моментной теории оболочек вращения предполагает расчленение напряжерно-деформированного состояния на безмоментное и краевой эффект. Краевому эффекту соответствует аналитическое решение моментной теории, справедливое в сравнительно узкой зоне оболочки. Оно строится на основе упрощения уравнений моментной теории в предположении, что угол oiq между осью вращения и краем оболочки близок л/2, длина краевой зоны невелика и в ее пределах радиусы кривизны Ri н R2 толщина оболочки не меняются, производные от функции перемещений w углов поворота 0j, сил Т2, 01, моментов Mi значительно больше [c.153]

Рассматриваем сферический сегмент, подкрепленный шпангоутом, к которому приложена произвольная нагрузка. Общее решение для сферической оболочки, нагруженной краевой нагрузкой, может быть получено путем наложения двух решений безмоментного решения и краевого эффекта. Основные соотношенйя для оболочки и кругового кольца и условия их сопряжения рассмотрены в гл. 1, разд. 1.3. Уравнение в векторной форме, связывающее перемещения оси шпангоута и усилия, действующие на шпангоут с учетом реактивных усилий со стороны оболочки, имеет вид [c.202]

В отличие от жестких оболочек здесь краевой эффект влияет на общую форму оболочки (а не только на ее вид в окрестности края пластины.) В первом приближении можно считать, что заш,емленная пластина ведет себя как безмоментная пластина меньшей (на величину зон краевого эффекта) длины. [c.190]

Расчет гидроцилиндров по безмоментной теории цилиндрических оболочек широко распространен ввиду его простоты. Однако при моделировании в расчетной схеме гидроцилиндров безмомент-ными оболочками влияние краевых эффектов, которые наблюдаются в местах изменения толщины стенки гидроцилиндра, в зонах выточек, в зоне соединения корпуса с крышкой и, наконец, в зонах приложения нагрузок (рис. 52,в), не учитывается. [c.89]

Если для оболочки соблюдаются, ава первых условия существования безмоментного состояния, сформулированные в 10.4, а два других условия не выполняются, то напряженное состояние оболочки можно представить как сумму безмоментного напряженного состояния и напряженного состояния краевого эффекта. В этом случае расчет оболочки сводится сначала к расчету по безмоментной теории при заданной внешней нагрузке. Затем решается задача краевого эффекта. После этого усилия и мо1у1енты складывают и получают обш,ее решение задачи. [c.235]

К числу таких теорий относятся теория краевого эффекта, по-лумоментная теория цилиндрических оболочек, безмоментная теория, теория пологих оболочек, техническая теория и др. [c.239]

Существование краевого эффекта в симметрично загрулонных оболочках вращения позволяет заменить точные уравнения (7.73) приближенными уравнениями Геккелера [89]. Полагая, что с увеличением расстояния от края оболочки (a = ai или а = аг, рис. 98) V [c.249]

Для анализа краевого эффекта рассмотрим полубеско-нечную оболочку, защемленную [c.226]

Прочность, устойчивость, колебания Том 1 (1968) -- [ c.77 , c.647 , c.651 , c.743 , c.746 , c.755 , c.768 , c.771 , c.774 ]

Прочность, устойчивость, колебания Том 1 (1966) -- [ c.76 , c.647 , c.651 , c.743 , c.746 , c.771 , c.779 , c.788 , c.791 , c.793 , c.800 , c.802 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...