Краевой эффект на свободном крае оболочки

Отметим, что для оболочки симметричного строения (при Сж=0) Й = = 0 (5.60) и краевой эффект свободного края отсутствует. [c.250]

КРАЕВОЙ ЭФФЕКТ НА СВОБОДНОМ КРАЕ ОБОЛОЧКИ J3J [c.131]

Краевой эффект на свободном крае оболочки [c.131]

Так, например, еслн речь идет о консольной оболочке, то надо соединить результаты, полученные для жестко заделанного и для свободного краев. Это значит, что основное напряженное состояние следует подчинить условиям (9.15.4) на одном крае и условиям (9.17.5) иа другом, что, как будет показано в части III, всегда возможно (краевые эффекты строятся, как мы знаем, на каждом краю совершенно независимо). [c.133]

Таким образом, во всех рассмотренных случаях опирания краев имеем по четыре граничных условия относительно функций xi и два граничных условия для функции F, что соответствует двенадцатому порядку разрешающей системы уравнений (3.29), (3.36), (3.38). Уравнение (3.36) не связано с другими уравнениями и при решении частных задач может не приниматься во внимание. Это вызвано тем, что уравнение (3.36) имеет решение типа краевого эффекта, т.е. решение быстро затухающее при удалении от края. Указанный краевой эффект порождается продольными связями или крутящими моментами, поэтому различие решений, соответствующих краевым условиям типа а и б , не должно сильно проявляться в большинстве задач при определении таких интегральных характеристик оболочки, как критическая сипа и первая частота свободных колебаний. Имеющиеся в литературе данные по расчету трехслойных оболочек подтверждают эти соображения [ 35,3.6]. [c.61]

При этом решения первого уравнения отражают статический изгиб сферического сегмента краевыми усилиями и момента.ми, решения второго уравнения затухают с удалением от края оболочки и характеризуют динамический краевой эффект, решения третьего уравнения совпадают с формами свободных колебаний всюду за исключением области, прилегающей к краю. [c.446]

Заметим, что уравнение (2. 79) имеет решение типа краевого эффекта, т. е. решение, быстро затухающее при удалении от края. Очевидно различие решений, соответствующих краевым условиям а) и б), не должно быть существенным при определении таких интегральных характеристик оболочки, как критическая сила и частота колебаний. Это позволяет во всех случаях приближенно положить ф = 0 и таким образом снизить порядок уравнений на два. Не имея возможности останавливаться на этом подробно, отметим лишь, что расчеты подтверждают это предположение. Значительно сложнее обстоит дело с третьим типом граничных условий. Для совершенно свободного от связей края, по-видимому, можно считать ф=0 и игнорировать последнее граничное условие, но при наличии диафрагм, связывающих несущие слои в продольном, а особенно поперечном направлении, следует использовать полную систему уравнений. Во всяком случае этот вопрос нуждается в детальном исследовании. [c.64]

Наибольшее распространение в теории оболочек получил метод расчленения решения задачи на основное и простой краевой эффект [38, 139]. В качестве основного, медленно меняющегося состояния обычно используют решение уравнений без-моментной теории оболочек. О недостатках безмоментного решения в задачах многослойных эластомерных конструкций сказано выше. Сделаем некоторые замечания по поводу краевого эффекта в армирующем слое. На краях слоя обычно задаются статические условия, причем для Перерезывающего усилия и изгибающего момента эти условия являются однородными Qln = Л/г = 0. Если основное решение является без-моментным, то функции 1,, и М определяются только краевым эффектом. А тогда из условий свободного края следует, что простой краевой эффект не реализуется. В теории оболочек понятие безмоментного решения включает решение уравнений равновесия (5.5) и уравнений чистого изгиба 1 = ег = о = 0. В случае симметричной и кососимметричной деформации оболочки вращения чисто изгибиая деформация отсутствует, она сводится к смещениям как жесткого целого. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...