Магнетосопротивление поперечное

Магнетосопротивление изменение удельного сопротивления металла р в продольном или поперечном магнитном поле. Согласно правилу Колера Др/р=/(Я/р), где / — функция, зависящая от физических характеристик и формы образца. Для неферромагнитных металлов магнетосопротивление положительно в продольном и поперечном полях, причем в слабых полях Др/р Я2, в сильных Др/р Я. Для ферромагнитных металлов поведение Др/р более сложное [23]. [c.300]

Магнетосопротивление — изменение удельного сопротивления металла в продольном или поперечном магнитном поле. У неферромагнитных металлов магнетосопротивление ги до [c.83]

Удельное сопротивление в направлении х равно E Ux = = 1/а таким образом, в модели свободных электронов поперечное магнетосопротивление равно нулю. Величина [c.110]

Рис. 26.34. Поперечное и продольное магнетосопротивление никеля при температуре 20° С [181].

Рис. 26.36. Магнетосопротивление сплава Ag — Мп в поперечном (сплошная кривая) и продольном (пунктир) магнитных полях при 20 (а) и 4,09° К (б) [173] (указано атомное содержание компонента).

Холл обнаружил, что эта величина (магнетосопротивление) не зависит от поля ). Другой характеристикой является величина поперечного поля Еу. Поскольку такое поле уравновешивает силу Лоренца, можно полагать, что оно должно быть пропорциональным как приложенному полю Н, так и току/д. в проводнике. Поэтому величину, называемую коэффициентом Холла, определяют как [c.28]

Точнее, эта величина представляет собой поперечное магнетосопротивление. Существует также и продольное магнетосопротивление, измеряемое в магнитном поле, параллельном току. [c.28]

Можно также убедиться (см. задачу 5), что в том случае, когда ток переносится электронами, принадлежащими одной зоне с замкнутыми электронными (или дырочными) орбитами, поперечное магнетосопротивление (см. стр. 28) в пределе сильных полей стремится к постоянному, не зависящему от поля значению ( насыщается ) ). Это связано с тем, что поправки к плотностям тока в пределе сильных полей меньше предельных значений (12.51) и (12.52), отличаясь от них множителем порядка (со ст)" . Случай многих зон разобран в задаче 4, где показано, что, если в каждой зоне все электронные или дырочные орбиты замкнуты, то магнетосопротивление также стремится к насыщению. Исключение составляют лишь скомпенсированные металлы, для которых оно неограниченно возрастает с увеличением магнитного поля. [c.240]

Рис. 6.25. Осцилляции поперечного магнетосопротивления и осцилляции (1Л /с1Я для Ве при Н вдоль оси шестого порядка при 4,2 К (сг) 1,35 К (б) [361]. Анализ записей показывает, что осцилляции р имеют частоту, равную Щ4 частоты осцилляций (Ш/дЯ это происходит потому, что осцилляции р обусловлены пробоем на центральном сечении сигары , а в осцилляциях (Ш/дН доминируют нецентральные сечения. Как амплитуда осцилляций /о/рд, так и среднее значение р(Я)/р имеют порядок величины - 10 0>о сопротивление при Я = 0).

Рис. 7.15. Поперечное магнетосопротивление связанных орбит по

Хотя одномерная модель является лишь весьма грубым приближением к реальной ситуации, однако, как видно из рис. 7.16, наблюдаемые экспериментально зависимости от поля поперечного магнетосопротивления для Mg и 2п (при Я вдоль гексагональной [c.428]

Рис. 7.19. Осцилляции поперечного магнетосопротивления чистого М , обусловленные квантовой интерференцией при направлении Н вдоль [1010] и при токе вдоль [1120]. Верхняя кривая получена при Т = 1,5 К, нижняя — при Т = 4,2 К [421].

Магнетосопротивление. Поперечное магнетосопротивление твердого тела при стандартной геометрии опыта определяется отношением Ех//х (см. рис. 8.14). Показать, что уравнения (8.38) приводят к соотношению /х = = ОоВл-, поскольку в стандартной геометрии / , = 0. Получается, что сопротивление не зависит от магнитного поля, в то время как в экспериментах в общем случае такая зависимость обнаруживается, причем сопротивление обычно растет при увеличении напряженности магнитного поля. Следовательно, з нашей модели имеется дефект, связанный частично с нереальным предположением о том, что все электроны имеют одно и то же время релаксации т, не зависящее от скорости электронов. [c.304]

Именно для диска Корбино поперечное магнетосопро-ти вление (эффект Гаусса) такое же, как и для бесконечно широкой пластины. Для ограниченного полупроводника холловское поле компенсирует действие магнитного поля, в результате чего носители движутся прямолинейно, поэтому магнетосопротивление образца должно отсутствовать. На са-мо.м же деле оно имеет место и в этом случае, поскольку холловское поле компенсирует действие магнитного лишь в среднем, как если бы все носители заряда двигались с одной [c.139]

Др. способ идентификации анизотропии носителей в долинах даёт анизотропия магнетосопротивления. В случае изотропного закона дисперсии носителей поперечное магнотосопротлвление изотропно, а продольное отсутствует, В М. п. они оба отличны от О и анизот-роины, причём характер анизотропии зависит от расположения долин в зоне Бриллюэна. [c.158]

Рис. 7.16. Измеренные Старком зависимости от поля поперечного магнетосопротивления (рц) и холловского сопротивления (р 2) при 1,6 К (а) и для при 1,2 и 1,1 К (б и в соответственно) (из работ [142, 418]) б — показаны только огибающие осщшляции в — получено при исследовании очень чистого образца, представлено только сопротивление

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...