Переходный момент

Проведем анализ изменения в расположении векторов сил и перемещений в переходный момент отдельно в сечении 1 и 2. [c.220]

Оценки переходных моментов, а следовательно, и коэффициентов Эйнштейна выполнены нами для особо интенсивных переходов.. В соответствии с данными для конкретных молекул эти величины могут значительно отклоняться в сторону уменьшения, например, в таких случаях, когда переход на основании определенных соображений симметрии имеет весьма малую вероятность. Так, переход между триплетным и синглет-ным электронными уровнями атома или молекулы гораздо менее вероятен (часто в 10 раз или больше), чем переход внутри синглетной или триплетной системы. В таких случаях говорят [c.31]

Кабина переходит на малую скорость. В переходный момент (контактор КБ отключился, а КМ еще не включился) контактор КВ будет получать питание по цепи [c.48]

При вычислении восприимчивости для этого ансамбля примем, кроме того, для простоты, что в начальный момент времени образец с вероятностью 1 находится в основном состоянии и что все переходные моменты равны (i/oy = d). Тогда получим [c.221]

Молекулы изотропны, т. е. переходные моменты не зависят от направления поляризации, и мы можем написать Тогда соблюдается равенство [c.241]

Стремясь выдвинуть на передний план принципиальный ход наших рассуждений, мы в дальнейшем снова сделаем упрощающие предположения относительно атомных систем и полей излучения допустим, что все атомные системы одинаково ориентированы и могут описываться моделью двухуровневой системы. При последующем выводе общих соотношений для математических ожиданий поляризации и инверсии чисел заполнения мы дополнительно примем, что все переходные моменты и полевые величины имеют только одну отличную от нуля векторную компоненту. Тем самым мы вообще сможем перейти к однокомпонентному представлению и опустить соответствующие индексы. От соотношений, выведенных при этих упрощающих условиях, мы затем сможем без затруднений перейти к более общим случаям. [c.257]

Для математического ожидания переходного момента из уравнения (2.36-9) при использовании матричного элемента ( Г1 й = получим [c.261]

Аае И Вае зависят ОТ универсальных констант, а также от параметров атомной системы (частота перехода, переходный момент). Приведем типичные порядки величин (см. П2) [c.270]

Частоты переходов и переходные моменты атомных систем указаны в (3.11-8), качественные и количествен-ные соотношения для абсолютных или относительных ширин линий при различных механизмах уширения содержатся в табл. 3. Введенные при описании взаимодействия атомных и диссипативных систем феноменологические поперечные и продольные времена релаксации (ср. п. В2.271) можно следующим образом связать с результатами п. 3.113. Из уравнения (В2.27-21) получаем для матричных элементов оператора плотности [c.283]

При выводе материальных уравнений для лазера мы воспользуемся полуклассическими рассуждениями из разд. 2.36 при следующих специальных условиях. Мы будем рассматривать одинаковые, не взаимодействующие между собой атомные двухуровневые системы, находящиеся под действием диссипативной системы. Атомные системы связаны с электрическим полем, причем предполагается справедливость дипольного приближения. Постоянные дипольные моменты отсутствуют, переходные моменты считаем вещественными. При этих предпосылках уравнения движения для компонент one- [c.290]

При плотностях потока фотонов порядка 10 ° фотон X Хм 2-с 1 (в соответствии с 5-10 Вт-м 2 при круговой частоте со" = 5-10 С ) отсюда следует значение 2 10 м и при = 10 ко эффициент поглощения 20 м С9 — полевой поправочный множитель, см. разд. 2.35). Таким образом, мы видим, что даже при допущенных высоких значениях переходных моментов и при высоких плотностях частиц необходимы сравнительно длинные кюветы ( 0,1 м) для наблюдения существенного поглощения. Поскольку, вообще говоря, при высоких плотностях частиц предположение о независимости поглощающих молекул уже не выполняется, то измерения следует проводить при [c.321]

По аналогии с многофотонным поглощением в молекулах многофотонное поглощение в твердых телах также несет информацию об их энергетической структуре, переходных моментах, заселенностях уровней, а [c.330]

Мы видим, что скорость перехода складывается из двух частей, из которых первая (ВКР) пропорциональна произведению плотностей излучения входящего и выходящего света, тогда как вторая (СКР) пропорциональна только плотности излучения падающего света. Величины А о1 и В о1 зависят от молекулярных частот переходов и переходных моментов, а также от частот соз и 1. Отношение Ло1/Во1 зависит, помимо универсальных констант, только от 5 и равно отношению коэффициентов Эйнштейна А и В для вынужденного и спонтанного излучения при однофотонном процессе (см. п. 3.111) в этой связи проблемы теплового равновесия могут быть исследованы для процессов рассеяния так же, как для однофотонных процессов. Полученные результаты свидетельствуют о принципиальном значении теории рассеянного излучения Дирака. [c.358]

Таким образом, величины, определяющие восприимчивость (ю , — со ), а тем самым и математическое ожидание поляризации, выражены через атомные величины переходные моменты, энергии переходов, время релаксации тю они зависят также от частот и направлений поляризации взаимодействующих лазерной и стоксовой волн. [Восприимчивость для дискретного спектра частот определяется выражением [c.363]

Вклад отдельной молекулы с заданной ориентацией простым образом зависит (см. разд. 2.34) от произведений переходных моментов в лабораторной системе координат к = х, у, г. Величины йка отличаются друг от друга в зависимости от ориентации каждой молекулы. Обычно заданными являются компоненты в системе координат, связанной с молекулой К = Х, У, 2. Для вычисления вклада в восприимчивость одной произвольно ориентированной молекулы необходимо, следовательно, найти связь между произведениями переходных моментов в лабораторной и в молекулярной системах. Эта связь задается направляющими косинусами йкк, так что, например, [c.492]

П2. ВЫЧИСЛЕНИЕ И ОЦЕНКА ПЕРЕХОДНЫХ МОМЕНТОВ ДЛЯ ЭЛЕКТРОННО-КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ ПЕРЕХОДОВ [c.494]

Переходные моменты могут быть вычислены следующим образом (для упрощения мы здесь не принимаем во внимание вращение молекулы и ограничиваемся двухатомными молекулами). В так называемом адиабатическом приближении полную собственную функцию молекулы фд можно записать в виде произведения электронной собственной функции 11 0 , заданной при фиксированном расстоянии между ядрами и параметрически зависящей от положения ядер, и функции ядерного движения (см., например, [П2-1]) [c.494]

Сделаем обычное хорошо выполняющееся предположение, что в окрестности равновесного положения ядер электронный переходный момент лишь слабо зависит от / тогда полный переход- [c.495]

Очевидно, если скорость растворения больше скорости роста дефектного слоя q , в износе преобладающим является диффузионное растворение, и когда q поверхностных слоев. Переходному моменту одного вида износа в другой соответствует равенство скоростей растворения и роста дефектного слоя. [c.291]

Рис. 45. Переходные момент и скорость вращения ротора при реверсе с промежуточным гашением магнитного поля двигателя при

Рис. 45. Переходные момент и <a href="/info/54200">скорость вращения ротора</a> при реверсе с промежуточным гашением <a href="/info/20176">магнитного поля</a> двигателя при

Правила отбора. Можно показать, что правила отбора для инфракрасного вращательно-колебательного спектра симметричных волчков такие же, как для вращательного и колебательного спектров в отдельности, с той разницей, что для вращательных переходов теперь является существенным не направление собственного дипольного момента, а направление изменения дипольного момента (или, иначе говоря, направление переходного момента). [c.443]

Если же переходный момент перпендикулярен оси волчка (перпендикулярная полоса), то имеем [c.443]

В случае, когда переходный момент имеет составляющую как в направлении оси волчка, так и перпендикулярно ей, что является обычным для [c.443]

ЗИ11НИ при этом стационарном значении н затем периода релаксации, то ц данном случае экспозиция происходит именио в переходные моменты и пе занимает никакого дополнительного времени. [c.286]

Удар по поверхности оболочки 5+ и S-вызывает поперечные и продольные бегущие волны. Общая форма движения оболочки определяется распространением волн по координатам л н Если внешнее возмущение имеет иесглаженный по времени фронт, то возникают волны в направлении которые, распространяясь по толщине оболочки и многократно отражаясь от поверхностей S+, S несущественно искажают общую форму движения оболочки. Однако значительные градиенты перемещений иа фронте этих волн обусловливают появление высоких касательных и нормальных напряжений, представляющих особую опасность в зонах микротрещин н инородных включений. Вследствие многократности действия оии могут привести к расслоению материала оболочки и ее резрушению. Волны по толщине оболочки вызывают также общее высокочастотное колебание, наиболее отчетливо проявляющееся в переходной момент времени изменения внешней нагрузки. [c.115]

Представим себе, что в молекулярнойг системе координат отлична от нуля только одна компонента /С = Х интересующего переходного момента. Тогда для поглощения или излучения фотона с поляризацией х, у или г определяющими являются величины [c.493]

В некоторых приложениях (в частности, в случае колебательного эффекта комбинационного рассеяния) появляются произведения переходных моментов чисто электронных переходов и соседних электронноколебательных переходов следующего вида (фиг. 77) [c.497]

При приведенных выше оценках лия (dIdR ) и при этом значении матричного элемента получим для колебательного переходного момента в данном электронном состоянии da l0- -l,6-10- A- -5-10- 2 м a 10- А-с-м. [c.499]

Отсюда критическая скорость резания, соответствующая переходному моменту из одного вида изнсса в другой, равна [c.292]

Различные динамические характеристики должны сниматься в естественных условиях, соответствующих исследуемым режимам работы. Как показали теоретические исследования [49, 244], наиболее сильное влияние на динамику привода оказывают электромеханические переходные процессы в режиме реверса с незатухшим магнитным полем. Их проявление вызывает удары переходного момента до 15—17-кратного по отношению к номинальному. [c.101]

Производились также расчеты с целью определения влияния добавочных сопротивлений на величину ударных моментов и характер протекания переходных процессов. Рассчитан ряд реверсов с промежуточным гашением магнитного поля машины посредством короткого замыкания статорных обмоток в межкоммутационный период. Все расчеты оказались достаточно подтверждающимися на экспериментальном электроприводе с двигателем А-51-6. На рис. 44 и 45 приводятся примеры полученных расчетных зависимостей и осциллограммы, снятые при экспериментальном осуществлении тех же переходных режимов. Переходный момент [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...