Закон распределения скоростей логарифмически

Тот факт, что мы получили для плоско-параллельного турбулентного потока логарифмический закон распределения скоростей формально во всем пространстве, связан с тем, что рас- [c.251]

Большинство используемых в технике труб являются шероховатыми. Шероховатость стенки обычно характеризуется средней высотой бугорков h, которая называется абсолютной шероховатостью. Используя абсолютную шероховатость в качестве характерного линейного размера для течения вблизи стенки, представим универсальный логарифмический закон распределения скоростей (114) в безразмерном виде [c.357]

ЛОГАРИФМИЧЕСКИЙ ЗАКОН РАСПРЕДЕЛЕНИЯ СКОРОСТЕЙ [c.83]

В изложенном заключается так называемый логарифмический закон распределения скорости. [c.83]

Универсальный закон распределения скоростей в такой форме был предложен Л. Прандтлем и Т. Карманом /186/. В полуэмпирической теории пристенной турбулентности установлено, что универсальный закон распределения скорости, или пристеночный закон турбулентности, является логарифмическим и имеет вид/124, 135, 173, 261/ [c.77]

Более тщательные расчеты показывают, что экспериментальные распределения скоростей при у >у не соответствуют ни квадратичному (экспериментальные данные меньше теоретических), ни логарифмическому (экспериментальные данные больше теоретических) законам, а описываются полусуммой квадратичного и логарифмического законов распределения скоростей /33 - 56/ [c.89]

Рис. 6.23. Логарифмический закон распределения скоростей в шероховатых трубах при квадратичном законе сопротивления

Подобно тому, как для ламинарного режима, используя параболический закон распределения скоростей, можно установить закон сопротивления (формулу Пуазейля), так и для турбулентного течения, используя логарифмическую формулу, можно получить зависимости для гидравлического коэффициента трения. Сначала рассмотрим гидравлически гладкие трубы. [c.165]

Таким образом, из логарифмического закона распределения скоростей при турбулентном гладкостенном течении в трубах 166 [c.166]

Получаемые таким путем формулы не вполне удовлетворительны, так как хотя и дают хорошее соответствие экспериментам для турбулентного ядра течения, но не удовлетворяют некоторым естественным условиям (например, равенству нулю градиента скорости на оси трубы). Усилия многих исследователей были направлены поэтому на уточнение полуэмпирических теорий, в первую очередь путем учета молекулярной вязкости в турбулентном ядре. В этом направлении достигнуты определенные успехи. В частности, получены достаточно удобные расчетные зависимости для коэффициентов сопротивления, применимые в широком диапазоне изменения параметров. Тем не менее не потеряли своего значения и основные результаты основоположников полуэмпирических теорий, поскольку ими были установлены фундаментальные закономерности течения в трубах. Одной из таких фундаментальных закономерностей является логарифмический закон распределения скоростей турбулентного потока в круглой цилиндрической трубе, к обоснованию которого мы и перейдем. [c.169]

Рис.. 74.. Логарифмический закон распределения скоростей в гладких трубах (Ке= 4,0 10 32.4.10 )

Более строгий подход к построению зависимости толщины пленки от расхода жидкости может быть основан на использовании закона распределения скорости по толщине пленки. Из опытов непосредственно с пленками, свободно стекающими в турбулентном режиме, было найдено [8], что в турбулентной части по толщине пленки скорость изменяется по логарифмическому закону [c.175]

Вычислим далее так же, как для ламинарного движения, максимальную и среднюю скорости и расход жидкости при логарифмическом законе распределения скоростей. Очевидно, макси- [c.274]

Законы распределения скорости на пластине имеют вид логарифмический [c.135]

При выводе формул Прандтля — Шлихтинга использовался логарифмический закон распределения скоростей (7.72) эти формулы имеют вид [c.143]

Используя уточненный логарифмический закон распределения скоростей в пограничном слое на пластине, получили следующие формулы [83] [c.144]

Экспериментально установлено, что закон распределения скорости при турбулентном течении жидкости в трубе можно представить как в форме логарифмической зависимости (24.66), так и степенной [c.281]

Позднее экспериментально было установлено, что закон рас пределения скорости в пограничном слое на пластине можно представить как в виде уравнения (24.64), так и в форме (24.67) Законы распределения скорости на пластине имеют вид логарифмический [c.281]

Логарифмический закон распределения скорости 281 [c.474]

Это есть логарифмический закон распределения скоростей Кармана, характеризуемый двумя постоянными Ст И Сг. После определения этих [c.156]

Исходя из логарифмического закона распределения скоростей для гладких труб [c.65]

Если принять, что логарифмический закон распределения скоростей справедлив для турбулентного движения в круглой трубе до самой оси трубы, то получим формулу [c.164]

Формула (5.26) отвечает логарифмическому закону распределения скоростей. [c.165]

Степенная зависимость распределения скоростей. Логарифмический закон распределения скоростей, получаемый на основе полуэмпирических теорий, хорошо подтверждается опытами, но неудобен для численных расчетов. С достаточной для практики точностью этот закон аппроксимируется степенной функцией вида [c.168]

Формула (76) представляет собой логарифмический закон распределения скоростей в ядре течения турбулентного потока. Этот закон хорошо подтверждается экспериментами. [c.60]

Эта степенная формула является несколько менее точной, чем формулы, дающие логарифмический закон распределения скоростей. Зависимость типа (4-64) применялась и ранее, как чисто эмпирическая (с постоянным коэффициентом т) для расчета скоростей в реках. [c.155]

Величина Ргт изменятся по толщине пограничного слоя. По данным [Л. 47] в области, где выполняются логарифмические законы распределения скорости и температуры, турбулентное число Прандтля равно примерно 0,8 (опыты с воздухом, водой и трансформаторным маслом). Учет этого обстоятельства приводит к формуле [c.197]

В указанных работах принимается k = 0,4, С = 5,5 для гладкой стенки. В трубе с шероховатыми стенками сохраняется логарифмический закон распределения скоростей J[6.38], которому соответствует уравнение [c.154]

Для случая логарифмического закона распределения скоростей при полностью турбулентном слое [c.689]

Выразив турбулентную вязкость А через р/ йТ11(1у (где I — длина пути перемешивания, характеризующая средний путь пробега частиц, обусловленный турбулентными пульсациями) и сделав ряд допущений, Прандтль и Карман получили уравнения, характеризующие закон распределения скоростей в ядре потока. На основании этих уравнений, а также результатов многочисленных экспериментальных исследований других ученых можно считать, что распределение скоростей в ядре потока происходит по логарифмическому или близкому к нему закону (см. участок эпюры скоростей вг на рис. 5.7, б). [c.79]

Таким образом, из логарифмического закона распределения скоростей при турбулентном гладкостенном течении в трубах получается логарифмическая зависимость для коэффициента гидравлического трения X. Как видно из этой зависимости, при данном режиме коэффициент X однозначно определяется числом Ре, что хорошо подтверждается многочисленными экспериментами. Это же следует и из графика Никурадзе (см. рис. 65). Кроме того, на рис. 78 приведены экспериментальные данные разных авторов по оси а бсцисс отложены значения lg (Реф ), а по оси ординат пух. Связь между этими величинами линейная и полностью подтверждает структуру формулы (6-52). Однако, согласно рекомендациям Никурадзе, для наилучшего совпадения с опытом в ней следует несколько изменить коэффициенты, записав [c.179]

Если распространить степенной закон распределения скорости вплоть до стенки, то окажется, что ламинарное напряжение трения на стенке x = x dwjAy)y= будет равно бесконечности, так как производная от скорости по нормали, по мере приближения к стенке (при степеннЬм законе) будет стремиться к бесконечности. Поэтому степенной закон распределения скорости у стенки заменяют другим, обычно линейным законом. Логарифмический закон распределения (7.76) в вязком подслое переходит в линейный [c.135]

В случае ламинарного движения, получив выражение, аналогичное (4-61), имели возможность вынести за интеграл величину г (как величину постоянную для данной жидкости). При этом уравнение (4-61) легко решалось. В случае турбулентного движения величина Г т зависит от обстоятельств движения, которые различны для разных величин г. Поэтому для турбулентного движения уравнение (4-61) может быть решено только приближенно в результате использования дополнительных допущений и гипотез. Такая задача была решена Л. Прандглем, причем им был получен логарифмический закон распределения скоростей по живому сечению круглоцилиндрической напорной трубы. Эту же задачу решали и другие исследователи (Карман, Тейлор, А. Н. Патрашев и др.). [c.154]

Последнее выражение иредстаэляет собой известный логарифмический закон распределения скоростей в турбулентном потоке вблизи твердой стенки. [c.125]

В расчетах часто бывает необходимо знать отношение средней скорости к максимальной. Отношение П1щах/и1. как следует из логарифмического закона распределения скоростей, равно [c.28]

Логарифмический универсальный закон распределения скоростей, не зависящий от числа Re, можно апроксимировать для различных интервалов значений Re степенным законом [c.689]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...