Универсальные законы распределения скорости. Универсальные законы сопротивления

Для очень больших чисел Не на основании универсального логарифмического закона распределения скорости получен универсальный асимптотический закон сопротивления в следующей форме [c.172]

Из логарифмического закона распределения скоростей получается, таким образом, логарифмического же вида формула для X, причем она так же универсальна, как и закон распределения скоростей. Этот общий вывод теории блестяще подтверждается экспериментальными данными по сопротивлению труб. Оказывается, что если нанести экспериментальные точки в системе координат, в которой по оси абсцисс отложены значения lg(R /X), а по оси ординат — значения все они [c.507]

Известно ( 8), что из закона распределения скоростей по сечению может быть выведен закон сонротивления трубы. В данном случае мы имеем универсальную формулу (42) для распределения скоростей по сечению шероховатой трубы и можем перейти 1 выводу универсального же закона для сопротивления шерохо- [c.518]

Для больших перепадов давления, при которых сопротивление трубы следует квадратичному закону, опытами Никурадзе отчетливо подтверждается универсальный для всех шероховатостей логарифмический закон распределения скоростей. Об этом свидетельствует приведенная на фиг. 207 диаграмма, на которой [c.516]

В следуюш,ем параграфе путем рассуждений, аналогичных тем, которые были применены в предыдущем параграфе, мы выведем из этого универсального закона распределения скоростей соответствующий асимптотический универсальный закон сопротивления. [c.543]

В 2 настоящей главы мы получили закон степени 1/7 для распределения скоростей, исходя из закона сопротивления Блазиуса. Поступим сейчас наоборот выведем путем аналогичных рассуждений из универсального логарифмического закона распределения скоростей соответствующий закон сопротивления. Так как логарифмический закон распределения скоростей [c.548]

Вывод закона сопротивления из логарифмического распределения скоростей. В практических условиях числа Рейнольдса, наблюдающиеся при продольном обтекании плоской пластины, далеко выходят за пределы области применимости формулы (21.13) ), что приводит к необходимости отыскания для сопротивления пластины такой формулы, которая была бы пригодна для значительно более высоких чисел Рейнольдса. Такую формулу можно вывести принципиально таким же путем, как и формулу (21.13), но при этом взять за основу не закон степени а универсальный логарифмический закон распределения скоростей, полученный в главе XX в виде уравнения (20.13) или (20.14) для течения в трубе. Так как, согласно сказанному в главе XX, универсальный логарифмический закон распределения скоростей для течения в трубе допускает экстраполирование на произвольно большие числа Рейнольдса, то можно ожидать, что подлежащий выводу закон сопротивления Для пластины также будет допускать экстраполирование на любые большие числа Рейнольдса. Конечно, при таком выводе придется по-прежнему исходить из предположения, что течение в трубе и течение около пластины имеют одинаковые распределения скоростей (см. по этому поводу сказанное на стр. 579). [c.577]

Вывод закона сопротивления из универсального логарифмического закона распределения скоростей значительно сложнее, чем из закона степени /7. Объясняется это прежде всего тем, что при логарифмическом законе распределения скоростей профили скоростей вдоль пластины не подобны один другому. Поэтому мы не будем приводить необходимые вычисления во всех подробностях и отошлем желающих познакомиться с ними к оригинальной работе Л. Прандтля [c.577]

Выведем. из универсального закона распределения скоростей соответствующий универсальный закон сопротивления. Для этого подставим в (8.23) величину юах из (8.21) и получим [c.152]

По современным представлениям механики жидкости и газа в законе Ньютона-Петрова под градиентом скорости понимается градиент скорости потока вязкой среды. При этом на поверхности твердой стенки скорость вязкой среды принимается равной нулю, на границе возмущенного (пограничного) слоя для внещнего обтекания и на оси для движения в симметричных трубах - максимальной. Такое представление градиента скорости, при правильном использовании граничных условий, приводит к распределению скоростей и сопротивления трения, соответствующим многочисленным результатам экспериментов, особенно для ламинарного движения. При этом в качестве масштаба скорости используется или максимальная, или средняя (среднерасходная) скорость. Однако распределения скоростей, отнесенные к эти.м масштабам скоростей, не обладают свойством универсальности при изменении числа Рейнольдса или условий на омываемой поверхности. [c.18]

Экспериментируя в большом диапазоне чисел Рейнольдса, Никурадзе отчетливо обнаружил, что степенной закон Блазиуса для коэффициента сопротивления X и степенной закон для распределения скоростей не являются универсальными даже в пределах промежутка чисел Рейнольдса, исследованных Блазпусом, их можно рассматри- [c.497]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...