Коэффициент ослабления импульса

Выражение (4.3.51) для функции gn t) содержит сингулярное слагаемое e °- b t — Т]). Его физический смысл очевиден. Пусть в момент времени = О на входе в первый поток появился тепловой импульс, которому соответствует входная функция вида T Bx(t)—8(t). Тогда в момент времени / = Ti (где ti — время прохождения через теплообменник жидкости в первом потоке) этот тепловой импульс достигнет выхода. Поскольку по мере движения импульса он будет отдавать часть своей энергии ненагретой жидкости во втором потоке, на выходе импульс будет ослаблен. Коэффициентом ослабления является Так как константа o j имеет вид а = RJ/wi, то коэффициент ослабления равен т. е. совпадает с аналогичным коэффициентом, на который умножается входное воздействие в виде б-функции при прохождении прямоточного теплообменника [см. выражения (4.2.47) и (4.2.76) для весовой функции gii(0 в прямоточном теплообменнике]. [c.193]

Определение к . Коэффициент ослабления определяли экспериментально. С этой целью просвечиванием экспериментальной трубы, заполненной водой или паром плотностью сначала Ра, а затем pg, замеряли число импульсов в единицу времени соответ-ственно а и g. Затем по уравнению, составленному на основании формул (199) и (204), определяли ко [c.98]

Коэффициент ослабления часто изменяется за время лазерного импульса в результате квантового просветления. [c.184]

На рис. 4.12 показаны коэффициенты ослабления для различных длин волн и фиксированной плотности энергии импульса СОг-лазера. [c.125]

Рисунок 4.13 иллюстрирует динамику эффективного коэффициента ослабления с Л = 0,63 мкм в зависимости от текущего времени при различной плотности энергии в импульсе. [c.125]

Для лидаров дифференциального поглощения важно, чтобы время между последовательными лазерными импульсами с длинами волн излучения Я) и Яг было минимальным. Это необходимо, чтобы уменьшить влияние атмосферной турбулентности на коэффициент обратного рассеяния и коэффициент ослабления. В ранних конструкциях таких лидаров использовали один лазер с перестраиваемой длиной волны, с помощью которого последовательно получали серии измерений при разных значениях длин волн излучения. Затем сравнивались средние значения двух серий измерений. К сожалению, этот способ приводил к существенным ошибкам из-за изменения атмосферных характеристик. [c.348]

Впервые азотный лазер был использован для наблюдения обратного комбинационного рассеяния на молекулах азота (при 365,9 нм) и молекулах кислорода (при 355,7 нм) на расстоянии 1 км в работе [153]. Особое значение в то время имел факт, что максимальная выходная мощность лазера достигала только 100 кВт. В работе отмечалось, что для получения таких же результатов с рубиновым лазером последний должен Ьыл бы обладать пиковой мощностью более 21 МВт, так как от длины волны сильно зависит и сечение комбинационного рассеяния [уравнение (3.165)], неквантовый выход фотокатода приемной оптической системы т)( )- Однако такие сравнительные оценки следует делать осторожно в связи с возрастанием ослабления (связанного в первую очередь с упругим рассеянием) на более коротких волнах. В работе [316] эта проблема была изучена, но сделанные заключения, возможно, имеют ограниченное значение в связи с тем, что автор пренебрегает влиянием ми-рассеяния на коэффициент ослабления и его расчеты не учитывают характеристик имеющихся в настоящее время улучшенных фотокатодов, чувствительных к красной области спектра (см. рис. 6.6). Следует подчеркнуть важное преимущество азотных лазеров — высокую частоту повторения импульсов имеются промышленные Ыа-лазеры, работающие с частотой 1000 импульс/с. [c.362]

Формирователь управляющего напряжения автоматической временной регулировки чувствительности (ВРЧ) предназначен для выработки напряжения, управляющего во времени коэффициентом усиления приемного тракта дефектоскопа. Применение системы ВРЧ позволяет уменьшить время восстановления усилителя после перегрузки его зондирующим импульсом. Кроме того, система ВРЧ позволяет компенсировать ослабление УЗ-колебаний в контролируемом изделии, обусловленное дифракционным расхождением и затуханием ультразвука. В некоторых дефектоскопах форму управляющего напряжения ВРЧ можно наблюдать на экране электронно-лучевой трубки. [c.182]

Для намагничивания используются поля, далекие от насыщения. Сигнал с измерительной обмотки пропускается через узкополосный фильтр, подавляющий шумы промышленной частоты и высокочастотные помехи, обусловленные движением контролируемого материала и шероховатостью его поверхности. После фильтрации сигнал усиливается и подается на два раздельных интегрирующих усилителя. Один из них подает сигнал на модулятор импульсов. Величина намагничивающих импульсов зависит от сигнала модулятора импульсов. Постоянную времени интегрирования и коэффициент усиления можно изменять для получения наилучших результатов. Второй усилитель также регулируется по постоянной времени интегрирования и по коэффициенту усиления. Сигнал с него подается на выход устройства. Это позволяет скомпенсировать выходной сигнал по постоянному току, чтобы на записывающем устройстве выделить необходимый диапазон изменения магнитной твердости. В качестве помех в работе такого устройства отмечаются скорость движения листа (вводится специальная компенсация) и толщина листа (ослабление сигнала с увеличением толщины). Коррекция влияния толщины вводится изменением величины выходного сигнала в соответствии с заданной фактической толщиной. [c.71]

Эксперименты показали, что закономерности изменения степени вскрытия включений от энергетических и временных параметров канала разряда качественно одинаковы для всех исследованных типов включений. Однако количественные характеристики вскрытия существенно зависят от акустической жесткости включений. Так, при энергиях единичного импульса W 125, 250 Дж во всем диапазоне изменения времени ее выделения в образцах с гранатом степень раскрытия зерен на 5-8% ниже, чем с включениями кальцита и сильвина, что подтверждает проведенный выше анализ и обусловлено тем, что с ростом акустических импедансов включений коэффициент механических напряжений у границы включений снижается. Это приводит к снижению эффективности разупрочнения матрицы у границ неоднородности и ослаблению взаимодействия магистральной трещины с зоной вокруг включений. [c.147]

Для ослабления отрицательного влияния промежуточного перегрева пара на динамические свойства турбины предназначен блок начального корректора неравномерности (НКН), по существу представляющего собой одну из разновидностей дополнительных исчезающих импульсов по нагрузке. Этому блоку передаются с противоположными знаками импульсы по электрической мощности генератора и по давлению пара в промежуточном перегревателе. В установившихся режимах разность этих сигналов равна нулю. В переходных процессах на выходе НКН появляется сигнал, определяемый инерцией промежуточного перегрева. Этот сигнал, передаваемый через ЭГП, вызывает дополнительное перемещение регулировочных клапанов турбины, чем компенсируется отрицательное влияние промежуточного перегрева. Блок статической коррекции неравномерности, являющийся элементом настройки САР, позволяет введением дополнительной отрицательной или положительной обратной связи по давлению в промежуточном перегревателе более точно выдержать заданное значение коэффициента неравномерности. [c.159]

Принимаемые ультразвуковым щупом и.мпульсы могут ослабляться таким образом, что сигналы на экране прибора будут иметь одинаковую амплитуду. Ослабление определяется положением ручек плавного и ступенчатого делителей. Перемножив показания этих делителей, получаем величину амплитуды сигнала в условных единицах. Таким образом, калиброванный делитель напряжения дает возможность определить соотношение амплитуд принимаемых импульсов, необходимое для вычисления коэффициента затухания ультразвуковых колебаний по вышеуказанной формуле. [c.256]

Оба дополнительных условия связаны с необходимостью учета нелинейного взаимодействия оптического излучения с веществом. При большой мощности оптического потока (10 Вт/см ) возникают многофотонные эффекты, приводящие к пробою в газах спектроскопические эффекты насыщения, вызывающие частичное просветление газов эффекты самофокусировки оптических пучков, вызываемых зависимостью коэффициента преломления среды от мощности потока излучения и др. При малой длительности оптических импульсов (10 с) либо изменяются условия для проявления нелинейных эффектов, либо возникают новые явления, приво дящие к отклонению ослабления от закона Бугера. [c.149]

Сначала принимали и записывали сигнал преобразователя, установленного на небольшом (--- 25 мм) расстоянии от источника (фиг. 1.2, а). В этом случае отражений акустического импульса от поверхностей пластины не наблюдалось. Затем, используя тот же источник и приемный преобразователь, принимали сигнал на расстоянии 730 мм от источника (фиг. 1.2,6). В этом случае имели место многократные отражения. Зная коэффициенты отражения, разницу в ослаблении и затухании (за счет различной длины пути) для всех учитываемых отражений и форму сигнала на близком расстоянии от источника, рассчитывали фор У сигнала на больших расстояниях. Коэффициенты отражения и фазовые сдвиги были определены с помощью ЭВМ. Было показано, что разница в затухании для. различных путей распространения акустического излучения мала, так как на используемой частоте (около 1,6 Мгц) затухание составляло примерно 4,3 дб/м. [c.35]

Излучателем поверхностных волн в этих опытах служила титанатовая пластинка размером 9x9 мм с собственной резонансной частотой 2,5 МГц, закрепленная неподвижно на указанных поверхностях и имеющая с ними акустический контакт посредством масляного слоя. При малых Н (Н — 5 10 Яд) эта пластинка служила и приемником рэлеевских волн, измерявшим ряд последовательных значений амплитуд импульса поверхностных волн, соответствующих последовательным пробегам импульса по окружности диска. Из указанного ряда значений амплитуд с учетом коэффициента ослабления импульса поверхностных волн в результате его прохождения через участок контакта пластинки и диска легко можно было вычислить искомое спадание амплитуды импульса при удалении от излучателя. Коэффициент ослабления определялся экспериментально. Для этого на цилиндрическую поверхность диска по обе стороны от титанатовой пластинки помещались клиновые излучатель и приемник рэлеевских волн и сравнивалась амплитуда импульса на приемнике при наличии титанатовой пластинки между ними и без нее. При больших Н Н — 40 Яд) и в случае плоской поверхности ослабление амплитуды импульса поверхностных волн с расстоянием от излучателя измерялось непосредственно клиновым приемником, помещаемым на различные расстояния от излучающей титанатовой пластинки. При средних Л (Л — 20 Яд) измерение ослабления амплитуды производилось обоими описанными способами. Суммарная ошибка измерений в опытах с выпуклыми цилиндрическими поверхностями при всех Н не превышала 10—15%. [c.148]

Для определения коэффициента ослабления иМпульСй рэлеевских волн в результате его прохождения через участок поверхности бруска, занятый приемником, этот приемник помещался па поверхности бруска между излучателем рэлеевских волн и вторым (вспомогательным) приемником. Измерялась величина сигнала, принимаемого вторым приемником. Затем первый приемник убирался и опять измерялась величина сигнала на втором приемнике. Отношение этих двух величин и представляло нужный нам коэффициент ослабления. Для того чтобы ослабляющее действие приемника рэлеевских волн было небольшим, поверхность его акустического контакта с алюминиевым бруском была сделана в виде узкой полоски. Для этого на контактной грани приемной призмы были пропилены параллельно ее ребру две прямоугольные канавки на расстоянии 1,7 мм одна от другой (рис. 2.21, б). При измерениях маслом покрывался только участок поверхности на грани приемной призмы, расположенный между канавками, а у передающей призмы маслом покрывалась вся соответствующая поверхность. [c.151]

Перед окном коллиматора со скоростью v перемещается изделие с постоянной толщиной d из вещества с линейным коэффициентом ослабления излучения ji, в котором имеется дефект в виде куба с Цд О сребром /д. В предположении,что и что мертвым временем элементов канала регистрации можно пренебречь, так же как и шумовыми импульсами [c.138]

Для подстройки частоты излучения лазерного передатчика 1 использовалась его непрерывная составляющая, генерируемая в промежутках длительностью 1 с между соседними импульсами. С помощью светоделительной пластины из Na l часть выходного излучения передатчика ответвлялась на фотодетектор устройства подстройки частоты 11, где смешивалась с излучением гетеродина. Частотный дискриминатор формировал сигнал рассогласования, пропорциональный разности между фактическим значением промежуточной частоты и ее номинальным значением. Этот сигнал усиливался и в виде отрицательной обратной связи подавался на пьезокорректор передатчика, подстраивая нужным образом частоту его непрерывного излучения. Для того, чтобы мощный импульс излучения передатчика не повредил фотодетектор, был введен аттенюатор 5, имевший коэффициент ослабления 60 дБ. Аттенюатор представлял собой несколько последовательно расположенных пластин из Сар2. [c.246]

Фотографируют форму выходного импульса приемника. Для свежеочищенной поверхности мишени р 0,96 на длине волны 694,3 нм. По площади отверстия приемника и по значениям / и р рассчитывают коэффициент ослабления (4.74). По фотографии формы выходного импульса и паспортным данным калибровки фотоэлемента находят / приемника и вычисляют Ляазера ПО формуле (4.74). Пользуясь планиметром, находят площадь кривой формы выходного импульса. По найденной площади вычисляют энергию, заключенную в импульсе. [c.190]

Пользуясь жидкостным калориметром, можно проверять калибровку фотоэлемента 2 в единицах Merfe если только воспроизводимость лазера от импульса к импульсу достаточно высокая. Зная длительность и общую энергию импульса, можно вычислить пиковую мощность, не прибегая к калибровке осциллографа. Взяв же пиковую мощность, вычисленную таким способом, калибровочный множитель осциллографа и коэффициент ослабления из формулы (4.74), можно найти чувствительность фотоэлемента в единицах Мвт1в и рассчитать его калибровочный множитель. Заметим, что во всех этих расчетах следует надлежащим образом учесть потери пучка, вносимые рассеивающими линзами. Потери обычно составляют примерно 7%, но они зависят от материала линзы. [c.194]

Коэффициент усиления усилителя удобно измерять следующим образом. Сначала регулируют систему так, чтобы получить равные (или почти равные) отклонения луча осциллографа в отсутствие усилителя. Затем устанавливают на место усилитель и перед ним помещают один ослабляющий фильтр с коэффициентом ослабления, близким к предполагаемому коэффициенту усиления по мощности. При этом сохраняется калибровка импульса генератора а по изменению сигнала усилителя цощцд [c.195]

В [20, 30] исследовалась прозрачность малого объема аэрозоля в поле мощного СОг-лазера на различных X, равных 10,6, 0,63, 0,44 мкм. Струя квазимонодисперсного аэрозоля с высокой концентрацией частиц (- 10 см ), получаемых с помощью ультразвукового генератора аэрозоля [30], подавалась в область фокусировки СОг-лазера. Энергия импульса составляла 5 Дж, общая длительность - 2,5 мкс. Длительность переднего фронта импульса равнялась 5 10- с. Максимальная интенсивность достигала 10 Вт см 2. Ширина струи аэрозоля не превышала области перетяжки каустики фокусирующей системы, чем обеспечивалась высокая степень однородности излучения в исследуемом аэрозоле. Временное разрешение каналов регистрации видимого излучения составляло 2 10 с, а инфракрасного — 3 10" с. Исследовался монодисперсный аэрозоль двух радиусов aoi = l,3 мкм и ао2 —2,7 мкм. Высокая начальная прозрачность для =10,6 мкм (7 10,6 0,8) обеспечивала квазиоднородность энергетических условий вдоль оси распространения и, таким образом, возможность извлечения из измерений прозрачности информации об эффективном спектральном коэффициенте ослабления малого аэрозольного объема сГ =— nTi/L, где Тх — спектральная прозрачность среды, L — линейный размер области в каустике, занятой аэрозолем. [c.123]

Работа [34] хорошо иллюстрирует возмол<ности использования лидаров для зондирования циррусов. Первый стационарный лидар с диаметром приемного зеркала около 60 см, второй мобильный— с приемным зеркалом 44 см и энергией в импульсах примерно 400 мДж для длины волны Х = 532 нм и 200 мДж для Х = 35Ь нм. Авторы предложили оригинальный метод определения объемных коэффициентов ослабления и рассеяния назад, состоящий в одновременном зондировании облака на просвет и воздуха, свободного от облака. [c.77]

Коэффициент ослабления определялся экспериментально. Для этого на цилиндрическую поверхность диска по обе стороны от титанатовой пластинки помещались клиновые излучатель и приемник поверхностных волн и сравнивалась амплитуда импульса на приемнике при наличии титанатовой пластинки между ними и без нее. При больших Я ( 40 X ) и в случае плоской поверхности ослабление амплитуды импульса поверхностных волн с расстоянием от излучателя измерялось непосредственно клиновым приемником, помещаемым на различные расстояния от излучающей титанатовой пластинки. При средних Я Я 20 к ) измерение ослабления амплитуды производилось обоими описанными способами. Суммарная ошибка измерений в опытах с выпуклыми цилиндрическими поверхностями при всех Я не превышала 10—15%, [c.49]

Pf, мощности импульса комбинационного рассеяния на молекулах воды Ря и отношения Pf/Pr- На этом же рисунке указаны масштаб траектории полета и места, где одновременно проводились дистанционное зондирование и отбор проб воды для лабораторного анализа. Представлены также результаты точных лабораторных измерений концентрации хлорофилла а, экстрагированного из отобранных проб воды в тех 28 местах, где осуществлялось дистанционное зондирование. Из рис. 10.26 очевидна высокая корреляция вдоль всей траектории полета между данными по хлорофиллу а и значениями отношения PfIPu- Необходимо обратить внимание на следующий вопрос. Если ослабление вызвано главным образом наличием фитопланктона и коэффициенты ослабления на излучаемых лазером [c.510]

В табл. 5.7 показана схема И еще одного метода, основанного на измерении соотношений амплитуд продольных и поперечных волн, трансформированных на дефекте. Согласно этой схеме обнаруженный дефект озвучивают с помощью наклонного преобразователя с углом ввода 45° импульсами поперечных волн. Приемником с переменным углом ввода последовательно принимают импульсы продольных волн, распространяющихся от дефекта и отражающихся от донной поверхности изделия (угол приема приблизительно равен О. .. 20°), и поперечных, также распространяющихся от дефекта и отражающихся от донной поверхности (угол приема около 45°). Находят и измеряют максимум амплитуд поперечных и продольных волн. Определяют разность указанных амплитуд и вносят в нее поправку, зависящую от глубины залегания дефекта, толщины изделия, разности коэффициентов затухания и дифракционного ослабления поперечных и продольных волн. На рис. 5.40 приведены зависимости отношения амплитуд поперечных и продольных волн для трещины с раскрытием Ь = = 0,01. .. 0,15 мм, а также для эллиптических моделей дефектов. Из анализа кривых следует, что для плоскостных дефектов с коэффициентом формы Q < 0,07 (кривая 1) отношение AflAi уменьшается с увеличением высоты дефекта. Это обусловлено образованием волн дифракции первого и третьего типа. В то же время отношение амплитуд практически не зависит от размеров дефектов, если Q >0,10 (кривые 2, 3). [c.270]

Если взаимодействие может считаться безынерционным (без наличия памяти), как это, например, имеет место при генерации гармоник или параметрической генерации вдали от атомных резонансов, то амплитуда генерируемого в момент времени Т1 импульса зависит исключительно от амплитуды импульса накачки в тот же момент времени (см. разд. 8.1). Поэтому преобразование будет эффективным лишь в те промежутки времени, в течение которых произведение амплитуд импульсов в выражении для нелинейной поляризации велико. Если при таком взаимодействии можно пренебречь частотно-ограничивающими эффектами, как это, например, имеет место при генерации гармоник в KDP в видимой области спектра (см. табл. 8.1), то интенсивность п-й гармоники /и(О при малых коэффициентах преобразования меняется во времени так же, как (/i( ))". Это значит, что фронты импульсов подавляются и импульс укорачивается (рис. 8.9, б). Если нельзя пренебречь ослаблением основной волны, то излучение накачки при нелинейном преобразовании частот особенно сильно снижается вблизи максимума импульса. Это ведет к уплощению импульса и в конце концов к образованию в его середине провала (рис. 8.9, а). Одновременно стабилизируется интенсивность импульсов. Импульсы основной частоты при внутрирезо- [c.299]

Коэффициент прохождения ЛГ р определялся как отношение амплитуды импульса рэлеевских волн на расстоянии 2 после закругления (на торцевой поверхности бруска) к амплитуде Ау импульса на расстоянии перед закруглением, умноженное на коэффициент, учитывающий ослабление амплитуды волнового пучка на пути -Ь 1г-Ошибка измерения коэффициентов Аотр и А пр указанным методом не превышала +5%. [c.151]

В этой системе соотношений P z, X) — амплитуда локационного сигнала, принимаемого от освещенного объема, находящегося на расстоянии г от приемника Ро Х)—мощность посылаемого светового импульса на рабочей длине волны X Рл и Рех — соответственно объемные коэффициенты обратного рассеяния и ослабления по трассе зондирования. Запись R z) означает зависимость пределов интегрирования R и R2 от г. Как уже было показано в первой работе [18] по теории многочастотной оптической локации, эта система уравнений вполне определена относительно неизвестных функций 3л(г, Pexiz, X) и s z, г). Никаких иных предположений о связи между оптическими характеристиками Рл и Рех при решении (2.1) не требуется. Этим метод многочастотной лазерной локации существенно отличен от одночастотного варианта, когда мы вынуждены решать одно уравнение переноса локационного сигнала в рассеивающей среде и не можем использовать два последних интегральных уравнения. Их можно считать вполне определенными, поскольку рассматривается рассеивающая среда не вообще, а полидисперсная система сферических частиц с известным показателем преломления т. Таким образом, ниже идет речь о построении теории оптического зондирования екой модельной дисперсной среды, и, естественно, вопрос об эффектив-ности этой теории в исследовании реальных сред должен решаться в конкретных экспериментах. [c.89]

Нелинейная зависимость интенсивности света, прошедшего сквозь кювету с насыщающимся поглотителем, от интенсивности на входе в поглотитель рассчитывается на основе кинетических уравнений (1.1.24), (1,2.2) (см. задачу 1.2 к 1.1). Как видно из рис. 1,10 , при увеличении интенсивности 4х на входе в затвор от значений < /нас ( нас = = Ь 112ТхО - характерная интенсивность насыщения затвора) до > > / ас коэффициент пропускания ячейки Т = /выхДвх изменяется от малого значения ( затемненный затвор) до значения 1 ( про-светленный затвор). Поэтому импульсы с относительно небольшой интенсивностью / < /нас испытывают значительное ослабление, а импульсы с / /нас проходят, почти не ослабляясь. [c.34]

Рис. 7.3. Зависимость поправочного коэффициента для оптически тонкого слоя Y(z ) от нормированной глубины проникновения г во флюоресцируюш,ук> мишень для нескольких значений Т (Н — расстояние до переднего фронта лазерного импульса, Ро — расстояние до границы мишени, Ь — пространственная длина лазерного импульса (ст1/2). Отношение пространственной длины лазерного импульса к длине ослабления кт1 везде равно 0,005) [287].

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...