Скорость газового потока за фронтом волны

Подставляя выражение (5) в равенство (3), найдем формулу для скорости газового потока за фронтом волны сжатия [c.118]

В ударных трубах распространяющаяся по газу ударная волна используется для создания кратковременных потоков газа с большой скоростью и высокой температурой. Так, на рис. 2.14.1 в сечении трубы, соответствующем координате х,, сохраняются стационарные условия от момента времени прихода в это сечение ударной волны до момента времени прихода переднего фронта отраженных от стенки возмущений. Наличие второй стенки трубы при достаточном ее удалении (рис. 2.14.1), очевидно, не меняет условия в сечении х . Помещая в сечении х- исследуемые модели, можно изучать их взаимодействие с газовым потоком большой скорости. То, что при большой интенсивности ударной волны газ за ней имеет и очень высокую температуру, важно для многих исследований. [c.218]

В заключение исследуем движение газов за фронтом волны. Выше были получены основные соотношения, характеризующие газовый поток, проходящий через область скачка детонации или пламени с неподвижным фронтом, т. е. в обращённой схеме. Рассмотрим теперь, какой вид приобретут все соотношения, если перейти к нормальной схеме, когда газ неподвижен, а в нём распространяется волна детонации или горения со скоростью В этом случае за фронтом ударной волны следуют ещё пе воспламенившиеся частицы газа со скоростью [c.177]

Физически ясно, что в сильных ударных волнах ширина скачка уплотнения, в котором под действием сил вязкости происходит ударное сжатие, всегда порядка пробега молекул ). Проще всего это уяснить, если рассмотреть ударную волну в системе координат, в которой газ за фронтом покоится (в системе координат, связанной с поршнем) или, что то же самое, рассмотреть торможение высокоскоростного газового потока, набегающего на неподвижную стенку. Кинетическая энергия направленного движения молекул (кинетическая энергия гидродинамического движения) при торможении превращается в кинетическую энергию хаотического движения, т. е. в тепло. Для торможения быстрых молекул, направленные скорости которых гораздо больше начальных тепловых (что и соответствует высокой амплитуде волны высокой сверхзвуковой скорости волны), достаточно нескольких газокинетических соударений, так как в каждом ударе молекула в среднем меняет направление своего движения на большой угол. Поэтому после нескольких соударений направленный импульс молекул почти полностью рассеивается и скорости становятся хаотическими. [c.361]

Асимптотическое решение задачи о воспламенении горючей газовой смеси тепловым потоком постоянной интенсивности, приложенным на неподвижной поверхности, распространено на случай ее движения с постоянной скоростью. Возникающее при этом течение вне пограничного слоя, примыкающего к поверхности, состоит из стационарной зоны пламени в системе координат, связанной с ее фронтом, однородных равномерных потоков несгоревшего и сгоревшего газов. Поток несгоревшего газа вызывает ударную волну постоянной интенсивности или центрированную волну Римана, распространяющихся в исходную среду. [c.29]

Прямолинейные участки кривой 2 означают, что какое-то время граница раздела фаз была гладкой. В это время датчик анемометра фиксирует турбулентные пульсации в газовой фазе, характерные для однофазного потока (кривая 1). В следующий момент в сечение попадает фронт набегающей волны, кривая 2 резко поднимается вверх и повторяет форму этой волны анемометр фиксирует резкое увеличение амплитуды продольной пульсационной составляющей скорости (кривая i). Таким образом, можно констатировать, что факт существования крупномасштабных пульсаций скорости в газожидкостном потоке неразрывно связан с существованием пульсаций концентрации в нем. Сравнение масштаба больших вихрей с длиной волны показывает, что в первом приближении их частоты равны. [c.50]

Ударная волна (скачок уплотнения), как известно, распространяется со сверхкритической скоростью (г 1>акр), поэтому скорость газа за фронтом волны всегда ниже критической (u/-2медленном горении, протекает в дозвуковой части газового потока. [c.219]

Стационарное и нестационарное горение пороха было рассмотрено Я. Б. Зельдовичем (1942). Теория стационарного горения основывается на вышеупомянутых экспериментальных результатах А. Ф. Беляева, но вместо испарения фигурируют разложение и газификация пороха под воздействием потока тепла из газовой фазы, т. е. из пламени сгорающих продуктов газификации. Применение к распространению лламепи в продуктах газификации изложенной выше теории нормального горения газов с учетом того, что волна прогрева перед фронтом пламени распространяется также и в порохе, позволило получить выражения для стационарной скорости горения пороха и размеров и времен релаксации характерных слоев тепловых слоев пороха. и газа и слоя релаксации в газе. Новым по сравнению с теорией скорости нормального горения газов здесь является наличие теплового слоя пороха с размером и временем релаксации, превышающими газовые. Зависимость скорости горения пороха отражает зависимость скорости газовых реакций от давления и температуры газов. [c.363]

При получении изображения звукового поля в жидкостях при помощи диффракции света наблюдается зависимость абсолютной освещенности от угла диффракции в газах, помимо этого, наблюдается еще и относительное уменьшение освещенности, зависящее от угла между направлением распространения звуковой волны и направлением падающих световых лучей. Подобного рода явление возможно лишь в том случае, если на больших расстояниях от излучателя диффракционное отклонение си 1ьнее, чем вблизи от него. Причина этого явления лежит в деформации звуковой волны, частично обусловленной акустическим ветром, создаваемым колеблющимся кварцем. В газах благодаря большой скорости акустического ветра этот эффект значительно больше, чем в жидкостях. Газовые потоки, сообщая дополнительную скорость звуковой волне, приводят к постепенному искажению ее фронта, порождающему указанные изменения угловых соотношений. [c.332]

На рис. 5.4 показана схема перехода горения газовой смеси при поджигании ее у закрытого конца трубы [30]. Физической причиной возникновения детонации является взрыв адиабатически сжатой газовой смеси. На начальном этапе горения (см. рис. 5.4) образуется ламинарное пламя П. В результате расщирения продуктов сгорания перед фронтом пламени возникает волна сжатия 5, за которой происходит ускорение движения фронта пламени и непрореагировавщей газовой смеси. В дальнейшем в связи с турбулизацией потока газа перед пламенем оно превращается в турбулентную область сгорания. В результате увеличивается скорость распространения пламени относительно несгоревщей смеси, что приводит к увеличению давления и температуры в волне сжатия. Прогрессивное увеличение амплитуды волны сжатия происходит до тех пор, пока не создаются условия, необходимые для взрывного воспламенения адиабатически сжатой смеси и перехода процесса в детонационный. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...