Радиус электрона боровски

Классический радиус электрона Боровский радиус Постоянная Ридберга [c.170]

Радиус электрона боровский 255 [c.333]

Пользуясь водородоподобной моделью, можно оценить размеры области, в которой локализована волновая функция электрона, связанного с примесным атомом. Она определяется радиусом первой боровской орбиты, который находится из соотношения [c.238]

В этом выражении мы перешли к атомным единицам постоянная Планка Й=1, боровский радиус электрона До=1, масса т=1/2. При таком выборе констант за единицу энергии принимается [c.117]

Радиус орбиты электрона, находящегося в состоянии с главным квантовым числом п, равен а = п , где <2q = 5,3-10 м-радиус первой боровской орбиты. Отсюда видно, что, например, при п= 100 радиус [c.198]

Здесь т — масса электрона, — Боровский радиус внутренней экситонной орбиты в кристалле, f i — сила осциллятора для перехода из основного в возбужденное состояние, а [c.251]

Известны и другие естественные системы единиц. Так, в атомной физике применяется естественная система единиц Хартри, основными единицами которой являются заряд и масса электрона, радиус первой боровской орбиты атома водорода и постоянная Планка. В релятивистской квантовой механике пользуются естественной системой единиц, основанной на постоянных Планка и Больцмана, скорости света в вакууме и массе электрона или протона. [c.23]

В атомной физике в отдельных случаях нашла применение система атомных единиц Хартри. В ней в качестве основных приняты заряд электрона, масса электрона, радиус первой боровской орбиты атома водорода [c.33]

Так как для одноэлектронного атома а = , где Z — атомный номер ядра, а а,, — радиус первой боровской орбиты в атоме водорода (а = 0,531 А), то величина aa = Z, при которой ( Ф ЯФ т минимален, определяет значение эффективного заряда ядра, в поле которого движется каждый электрон. Было найдено, что Z = г — , [c.248]

Поляризуемость атомного водорода. Рассмотреть полуклассическую модель атома водорода (в основном состоянии), помещенного в электрическое поле, перпендикулярное к плоскости орбиты (рис. 13.19). Показать, что для этой модели а = а , где Он — боровский радиус электрона (невозбужденное состояние). [c.489]

Это значение радиуса первой боровской орбиты или наиболее вероятное расстояние электрона от ядра. Минимальное значение энергии равно [c.285]

Ясно, что среднее значение части с нулевым шпуром ( 1.38а), взятое по-различным вращательным состояниям Л), равно нулю. В жидкости молекула очень быстро переходит из одного состояния X) в другое,, так что наблюдается только среднее по состояниям, поэтому 2 не дает вклада в химический сдвиг, и изменение зеемановской энергии ядра будет равно 0 111. Но. В противоположность этому, в опытах с молекулярными пучками, где число столкновений незначительно, и молекулы нахо-дятся во вполне определенных вращательных состояниях [ Л), наблюдается влияние анизотропной части 2 . Постоянная а а всегда положительна и уменьшает внешнее поле Но на величину а Но, поэтому ее называют постоянной экранирования. Грубую оценку порядка величины Оа можно сделать, если учесть, что е тс = Т о/ (137) — классический радиус электрона, где а — радиус первой боровской орбиты водородного атома. Учитывая, что (О 1/г 0) имеет порядок 1/ао, найдем для Оа значения, лежащие между 10" и 10 . [c.172]

В силу указанных двух обстоятельств электрон, находящийся в полупроводнике в присутствии донорной примеси с зарядом е, можно рассматривать как частицу с зарядом —е и массой т, движущуюся в вакууме в поле притягивающего центра с зарядом е/е. Эта задача в точности совпадает с задачей об атоме водорода, если заменить произведение зарядов ядра и электрона —е на —е /е, а массу свободного электрона т — на т. Таким образом, радиус первой боровской орбиты Ао = К 1те окажется равным [c.201]

Орбитой электрона в атоме называется геометрическое место точек, в которых с наибольшей вероятностью можно обнаружить электрон. Другими словами, это — геометрическое место точек, где плотность электронного облака наибольшая. В атоме водорода вероятность w r) найти электрон в основном энергетическом состоянии на расстоянии г от ядра имеет вид, изображенный на рис. VI.2.5. Вероятность w r) имеет наибольшее значение на таком расстоянии от ядра, которое совпадает с радиусом первой боровской орбиты ао в атоме водорода (VI.2.5.Г). [c.446]

Система Хартри, применяемая в атомной физике, имеет четыре основные единицы заряд электрона, массу электрона, радиус первой боровской орбиты атома водорода и постоянную Планка. [c.206]

Здесь ао=0,529-10- ° м — боровский радиус г =[3/(4яи) ]— радиус сферы, объем которой равен объему, приходящемуся на один коллективизированный электрон n=N/V—концентрация коллективизированных электронов. [c.83]

По теории атома водорода Н. Бора, боровский радиус — радиус ближайшей к ядру (протону) электронной орбиты. [c.234]

У мюонного атома, получаемого в результате замещения в атоме водорода (Z = 1) электрона на отрицательный мюон, радиус боровской орбиты в 186 раз меньше, а ионизационный потенциал в 186 раз больше значений соответствующих величин у атома водорода. Частоты спектральных линий также увеличиваются в 186 раз по сравнению с частотами спектральных линий атома водорода, испускаемых при аналогичных переходах п п. Это означает, что переходы между низшими энергетическими уровнями приводят к излучению в рентгеновской области спектра. [c.196]

У мюонных атомов с большим значением Z (т. е. с очень тяжелыми ядрами) можно пренебречь поправкой на приведенную массу и в формулах 30 учитывать лишь замену массы электрона на массу мюона. Поэтому боровский радиус тяжелых [c.196]

Другим радиационным эффектом является поляризация вакуума вокруг точечного заряда ядра из-за виртуального рождения и аннигиляции электрон-позитронных пар (рис. 1, б). Поляризация вакуума искажает кулоновский потенциал, увеличивая эффективный заряд ядра на расстояниях порядка комптоновской длины волны электрона что приводит к отрицат. поправке к энергии уровня. В водородоподобных атомах радиус боровской орбиты электрона r —h /Zme значительно больше расстояния %/тс. Поэтому указанная поправка ока ывается малой по сравнению с вкладом диаграммы [c.622]

Из-за малых размеров и электронейтральности мезоатомы водорода ведут себя подобно нейтронам они свободно проникают сквозь электронные оболочки атомов и подходят на близкие расстояния к их ядра.м. При этом происходят многообразные р-атомные и р-молеку-лярные процессы перехват мюонов ядрами более тяжёлых изотопов рр б —г бр р, бр 1 1р - - б образование мюонных молекул бр - р — рбр и т. д. Образование мюонных молекул является решающим условием протекания М. к. В принципе (благодаря экранировке кулоновского поля ядра мюонов в мезоатоме водорода и значит, уменьшению ширины кулоновского барьера) реакции синтеза могли бы протекать на лету, т. е. при столкновениях свободных мезоатомов с ядрами изотопов водорода (напр., бр -(- Р Не + р", бр -Ь б Не + п 4- р"). Однако в мюонных молекулах ядра удалены друг от друга на расстояние порядка удвоенного боровского радиуса мезоатома 2Г(, 5 10" 229 [c.229]

Классический радиус электрона, его комптоиовская длина волны и радиус первой боровской орбиты выражаются равенствами [c.59]

Рис. 1.7. Схема распределения электронной плотности, выраженной в атомных единицах е а (с — заряд э.тектрона, а — радиус первой боровской орбиты 0,53 для молекул а — НР, б —

Радиус Бора, боровский радиус (радиус ближайшей к ядру, протону электронной орбиты) — [Ао] — в ат. и яд. физике применяют в качестве ед. длины. См. ф-лу У.б.ЗЗ (разд. V.6). Числ. значениесм. в разд. VI, п. 28. [c.315]

Нужно сказать, что система единиц СИ, являющаяся результатом эволюционного развития системы, предложенной Гауссом еще в 1832 году, не единственно возможная. Возможны и даже применяются в отдельных областях науки совершенно другие системы. Например, знаменитый Макс Планк предложил систему единиц, базирующуюся на гравитационной постоянной, скорости света, постоянных Планка и Больцмана. В атомной физике применяют систему атомных единиц Хартли-заряд электрона, масса электрона, радиус первой боровской орбиты атома водорода, постоянная Планка. В релятивистской квантовой механике используют свою систему с основными единицами постоянной Планка, скоростью света, массой элементарной частицы (протона либо электрона) и постоянной Больцмана. [c.6]

Чнсло Авогадро Атомная единица массы Масса покоя электрона Масса покоя протона Отношение массы протона к массе электрона Постоянная тонюй структуры Классический радиус электрона Комитоновская длина волны электрона Боровский радиус Магнетон Бора Постоянная Ридберга [c.766]

Начнем с характерных длин. Две такие длины — классический радиус электрона и его комптонову длину волны — мы уже ввели. Найдем теперь радиус первой разрешенной в модели Бора орбиты, соответствующей числу п= 1. Обращаясь опять к выписанным в 1.2.4 формулам кеплеровой задачи, найдем, что этот радиус — его принято называть просто боровским радиусом и обозначать ав — равен [c.324]

Последующее, более глубокое изучение свойств отрицательного .1-мезона показало, что он ведет себя аналогично электрону. В частности, после того как р, -мезон, затормозившись до определенной скорости, оказывается вблизи атомного ядра, он захватывается им на одну из боровских орбит образуется система, аналогичная обычному атому и называемая ц-меэоатомом. Радиус орбиты [1-мезона в 207 раз (отношение массы [х-мезона к массе электрона) меньше, чем радиус соответствующей боров-ской орбиты для электрона. Например, радиус /(-орбиты [х-мезо-атома свинца равен [c.54]

Электронная плотность в межъядерном пространстве молекулы водорода значительно выше, чем у молекулярного водорода. Это приводит к тому, что расстояние между ядрами 1а=1,38ао = = 0,074 нм (ао=0,053 нм —радиус боровской орбиты) в Н2 оказывается меньше, чем гн+,=2ао=0,106 нм в Соответстненно [c.81]

Боровский радиус — фундаментальная физическая постоянная, равная расстоянию от ядра, на котором с наибольшей вероятностью можно обнаружить электрон в невозб жденном атоме водорода. Определяется соотношением [c.234]

При повышении концентрации примесных атомов электрон, локализованный вблизи одного из атомов примеси, начнет испытывать воздействие и со стороны других примесных атомов. В результате его энергетический уровень, оставаясь дискретным, несколько сдвйнется по энергии. Величина этого сдвига зависит от расположения других примесных атомов относительно центра локализации она тем больше, чем больше атомов примеси отстоит от центра на расстояние, не превышающее примерно Го (го — так называемый радиус экранирования, в случае слабо легированных полупроводников го>ав, где ав — радиус боровской орбиты в ир исталле см. гл. II, 8). Но распределение примеси в решетке никогда не бывает строго упорядоченным. Всегда имеют место локальные флюктуации концентрации. Поэтому и сдвиг энергии примесного уровня относительно дна свободной зоны Ес оказывается случайным и различным в разных точках образца. Это приводит к тому, что в запрещенной зоне вместо одного дискретного уровня появляется некоторый их набор. Такое явление называется классическим уширением уровней (см. рис. 44, б Ес—АЕ — энергия бывшего уровня примеси). Изложенная ситуация отв1бчает промежуточно легированному полупроводнику. [c.120]

Мюоний состоит из положительного мюона и электрона. Мюон аналогичен по своим свойствам позитрону, но имеет массу, примерно в 207 раз большую массы позитрона. Он относится, так же как позитрон и электрон, к классу частиц, называемых лептонами, которые не участвуют в сильных взаимодействиях. Мюон нестаби.пен, и его время жизни равно примерно 2,2 мкс. Для мюона Z = 1, а приведенная масса практически равна приведенной массе атома водорода. Поэтому боровский радиус и ионизационный потенциал у мю-ония практически равны соответствующим величинам атома водорода. [c.196]

В атомной ф зик0 применяется система атомных единиц Хартри. В качестве осн. единиц в ней приняты заряд электрона, его масса и боровский радиус как [c.29]

В реальных металлах заметную роль играет взаимодействие электронов (многочастичные эффекты). Их вклад значителен при большой величине параметра Гд = ( в — боровский радиус), приближённо [c.601]

В атомной физике и нерелятивистской квантовой механике применяется система атомных единиц Хартри (D. R. Hartree, 1928). В этой системе к единице приравнены /и,, е и h, единицей длины служит боровский радиус ao = /mj a=i5,3 10 см, единицей скорости — скорость электрона на первой боровской орбите Uo = a , единицей [c.381]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...