Осциллограмма

Рис. 39. Осциллограмма давления в выпускном коллекторе в месте установки пульсара

Рис. 2.50. Осциллограммы тока и напряжения в дуге (схематически) а — при ручкой сварке с короткими за-мыканиями б — при сварке под флюсом без коротких замыканий

Такие решения с применением систем уравнений Лагранжа второго рода являются приближенными не только из-за численных методов решения дифференциальных уравнений, но и потому, что трение в кинематических парах здесь можно оценить лишь весьма приближенно, а упругость звеньев и зазоры в кинематических парах не учитываются вообще. Поэтому при разработке опытных образцов ПР применяют экспериментальные методы динамического исследования ПР, позволяющие с помощью соответствующих датчиков и аппаратуры записать осциллограммы перемещений, скоростей и ускорений звеньев и опытным путем учесть как неточности теоретического расчета, так и влияние ранее неучтенных факторов. [c.338]

Если отображение Т — это отображение, порождаемое фазовыми траекториями, близкими к периодическому движению Г на секущей поверхности S, то первой из описанных бифуркаций устойчивой неподвижной точки соответствует мягкий режим удвоения периода колебаний. Поясняющие этот процесс фазовые картинки в трехмерном случае представлены на рис. 7.П. Как меняются при этом осциллограммы колебаний, изображено на рис. 7.12. При этом Г изображает родившееся движение удвоенного по отношению к периоду прежнего периодического движения Г Ч Периодическое движение переходит в На секущей поверхности S неподвижная точка переходит в О и при этом одновременно рождается цикл двукратных неподвижных точек (О, , 0.у ). На секущей поверхности S стрелками изображается отображение Т . Для отображения [c.259]

Рис. 40.8. Осциллограммы свечения возбуждающей лампы-вспышки и излучения рубинового лазера.

Временная зависимость выходного излучения рубинового лазера, работающего в режиме свободной генерации, обычно представляет собой хаотические пульсации (пички), которые не воспроизводятся от одного импульса лазера к другому. Генерация начинается не сразу после включения лампы-вспышки, а с некоторой задержкой. Это связано с тем, что для возникновения генерации необходимо выполнить условие самовозбуждения, т. е. создать достаточную инверсную населенность (пороговую населенность) в системе рабочих уровней. Энергия лампы-вспышки от момента ее включения до момента начала генерации расходуется именно на создание такой пороговой населенности. Типичные осциллограммы излучения рубинового лазера, работающего в режиме свободной генерации, приведены на рис. 35.13. [c.287]

Измерения скоростей потока в продольном направлении производили через каждые 10 мм, а в вертикальном - непрерывно. В результате измерений были получены осциллограммы скоростей, одна из которых представлена на рис. 8.14. На данной осциллограмме видно, что скорость ядра струи равна 55 м/с на расстоянии от выхода канала 5=110 мм и что величины продольных скоростей в пограничном слое изменяются от величины скорости потенциального ядра струи 55 м/с, находящейся у плоской стенки, до нуля в некотором отдалении от нее. [c.195]

Рис. Н. 4. Осциллограмма распределения скоростей в плоскопараллельной струе

На рис. 8.23 приведена осциллограмма для сопла, имевшего угол расширения диффузора 1°, из которой следует, что при постоянном давлении нагнетания жидкости Р = 15,0 МПа и изменяемом давлении на выходе сопла Р от атмосферного до 11,4 МПа расход жидкости Q был стабилен и равен 420 см /с, а давление в критическом сечении сохранялось равным 2,0 КПа, что соответствует давлению насыщенных паров жидкости - воды при температуре 15° С. Колебания давления на выходе сопла частотой до 2,0 Гц (рис. 8.24) не влияли на величину вакуума в критическом сечении сопла и на расход жидкости через него. При увеличении давления Р на выходе сопла выше величины 0,8 давления нагнетания жидкости в сопло кавитационный режим в последнем нарушался, в результате чего расход жидкости (рис. 8.23, 8.24) уменьшался, а статическое давление в критическом сечении сопла Р (см. рис. 8.23) скачкообразно увеличивалось. [c.205]

В обсуждающихся экспериментах А, В. Ананьина п др. (1973) момент удара непосредственно не фиксировался, и осциллограммы опытов были расставлены авторами но осп времени в предположении, что скорость первой пластической ударной волны равна ) = 5,05 мм/мкс, которая соответствует давлению па [c.295]

Как видно из рис. 3.6.1, последняя волна разгрузки па экспериментальных осциллограммах проявляется раньше, чем на расчетных. По-видимому, это объясняется влиянием двумерных эффектов из-за боковой разгрузки (см. рис. 3.5.5), ибо в опытах диаметр плоского участка в момент соударения составлял СО—65 мм. [c.296]

То, что па экспериментальной осциллограмме для второй серии (рис. 3.6.1, б) иа глубине 4 мм не видно расщепления волн и хотя оно выявлено в расчетах, объясняется недо- [c.296]

Для указанных условий автором совместно с Н. X. Ахмадеевым и Н. А. Ахметовой было получено совпадение экспериментальных и теоретических осциллограмм эволюции скорости свободной поверхности Vj t), которые представлены на рис. 3.6.2. Время в каждом эксперименте отсчитывалось с момента удара и было нормировано к длине мишени. [c.297]

Рис. 3.6.2. Практически совпадающие между собой расчетные и экспериментальные осциллограммы изменения скорости свободной поверхности железной мишени, противоположной поверхности контакта с железным ударником. Числовые указатели линий относятся к следующим значениям скоростей ударника п толщины мишени (Уо, км/с L, мхм) i— (0,612 2—(0,671 6.38),

Характерные осциллограммы давления смеси в ударных волнах схематично показаны на рп . 6.1.2 и обсуждаются ниже. [c.7]

Так, например, на рис. 11.21, а дан примерный вид осциллограммы при выдвижении руки одного из ПР с определенным грузом в схвате, записанной и обработанной по методике Е. Г. Нахапе-тяна (см. Иахапетян Е. Г. Оценка быстроходности механизмов позиционирования манипуляторов и ПР. — Вестник машиностроения. 197(5, № 2 Экспериментальное исследование и диагностирование роботов/Под ред. Е. Г. Нахапетяна, М., 1981). [c.338]

На рис. 40.8 показаны осциллограммы интенсивности световых вспышек рубинового лазера и возбуждавшей его генерацию ксеноновой лампы. Для того чтобы эти две осциллограммы не накладывались друг на друга, ординаты одной из них (лазерной) отсчитываются вверх от горизонтальной оси временной развертки, а другой — вниз. Из сравнения осциллограмм видно, что генерация в рубине начинается не одновременно с началом световой вспышки ксеноновой лапмы, а только после обеспечения достаточной инверсной заселенности рабочих уровней ионов хрома. Излучение [c.787]

В донной работе на примере сплавов типа переходный металл (ПМ) — металлоид (М) (преимущественно) изучалось проявление общих закоиомерностей поведения нелинейных динамических систем в процессах масштабного структурообразования при закалке расплавов с получением стеклообразных (аморфных) М( т и1лических сплавов (скорость охлаждения расплава 10 —10 град/с определялась по осциллограммам кривых охлаждения). [c.68]

Возникновение структурных масштабов подтверждается и экспериментальными результатами определения интервалов собственных частот (возбуждаемых мод системы). По осциллограммам кривых охлаждения с отображением процессов межмодовой инду1сции в реальном времени определены временные интервалы образования структурных уровней. Показано, что определенная последовательность основных типов бифуркаций повторяется при образовании каждого из структурных уровней в процессе затвердевания раопЛави. [c.69]

Рис. 8.23. Осциллограмма работы сопла Вентури в кавитационно1М режиме

Рис. 8.24. Осциллограмма работы сопла [Зентури в кавитационном режиме при колебаниях давления на его выходе

Предположим для простоты, что турбулентный поток состоит из системы всего двух вихрей 1 п 2 (рис. XII.25). Сложение двух колебаний, вызванных наличием эт ix вихрей, приводит к более сложному результирующему колеб нию 3. Анализ реальной осциллограммы пульсаций скорости лозволяет рассматривать их, аналогично предыдущему, как наложение нескольких вихрей, имеющих разные амплитуду и размер. Амплитуда определяет величину пульсации скорости и. Квадрат пульсационной составляющей прямо пропорционален величине турбулентной энергии [c.199]

Рис. 3.6.1. Расчетные и экспериментальные осциллограммы давления на разных глубинах в образце из армко-железа при плоском ударе со скоростью I o алюд1иниевой пластиной толщиной д. Цифры на кривых соответствуют глубинам в мм а — для I o = 3,5 км/с, 6 = 1 мм б — для ио = 2,1 км/с, Ь = 7 мм

В первой серии расчетов, соответствующих первой серпн опытов, в которых скорость алюминиевого ударника Vo не измерялась, эта скорость была принята равной 3,5 км/с из условия наилучшего совпадения расчетной и экспериментальной осциллограмм давления с блии1апшего к поверхности удара датчика. [c.295]

Рассмотрим подробнее характерный экспоримепт, которо.му соответствует линия 5 на рис. 3,6.2. В этом эксперименте ударник, толщина которого равнялась толщине мишени Ь = L = = 6,31 мм, разгонялся до скорости Va = 1,29 мм/мкс, в результате чего давление, инициируемое в а-фазе, равнялось 23,6 ГПа (см. ударную адиабату па рис. 3.4.4). Полученные эксперпмептальная и теоретическая осциллограммы изменения скорости свободной поверхности более подробно представлены на рис. 3.6.3. Для ипдентификацип отраженных волп осциллограмма помечена буквами (ср. со схемой на рис. 3.1.4) ОН соответствует отражению упругого предвестника, HAi — результат от-ра кения первой пластической волны AiL" — результат от- [c.297]

Рис. 3.6.3. Расчетная и экспериментальная осциллограммы изменения скорости свободной новерхиостп для условий, которым соответствует линия. 5 на рис. 3.6.2 (уо = 1,29 км/с, L = 6,31 мм)

Рис. 4.5.3. Измепение давления во времени (расчетные осциллограммы ) в фиксированных точках ( датчиках ) на разных расстояниях ы от диафрагмы, указанных цифрами на кривых. Условия те же, что и на

Результаты расчетов приведены в виде распределений различных параметров но длине трубы (эпюр) в различные моменты времени на рис. 4.5.1 и 4.5.2. Заметим, что в экснеримеитах измеряются изменения давления во времени ( осциллограммы ) в фиксированных точках капала, где установлены датчики (см. 3). В связи с этим, помимо эпюр, на рис. 4.5.3 приведены также расчетные осциллограммы давления в нескольких фиксированных точках (датчиках) вдоль канала. [c.354]

Отражение ударной волны от неподвижной стенки. После отражения ударной волны от торца КНД давление и температура газа на стенке сугцественно возрастают (см. эпюры, соот-ветствуюн] ие f = 16 мс па рис. 4.5.1, и осциллограммы давления на торце, соответствующие а = 4 м на рис. 4.5.3). После [c.355]

Рис. 4.5.5, Расчетные распределения (эпюры) давления газа (а) и скоростей фаз (б) в различные моменты времени и изменения во времени ( осциллограммы ) давления газа и импульса частиц (в) в двух точках ( па двух датчиках при х = 0 (иа стейке) и а = — 0,5 м) при прохождении через слой газовзвеси (воздух -f- частицы кварца с исходными параметрами ро = 0,1 МПа, То 293 К, pWpio = 2,1, а = 30 мкм) стационарной ударной волны (ре/ро = 6) и отражении ее от неподвижной стенки (х = 0). Цифровые указатели на рис. а и б соответствуют различным моментам времени t (мс), причем t = 0 соответствует моменту, когда волна достигает стенки (i = 0). Цифровые указатели на рис. в соответствуют координате датчика х (м). Сплошные линии — скорость и давление газа, пунктирные линии — скорость частиц (б) и импульс частиц (а)

Рис. 6.7.14. Эволюция (расчетная) волнового импульса, проходящего (б) в момент г = О из воздуха (г < О, ро = 0,1 МПа, Го = 293 К) в слой воды с пузырьками воздуха или азота (О < г < 0,4 м, ро = 0,1 МПа, Го = 293 К, йо = 1 мм, 20 = 0,02), а затем отражающегося (в) в момент г 3,3 мс от жесткой стенки (г = 0,4 м). Процесс показан в виде эпюр давления р(г) (б и в) в выделенные моменты времен t (мс), отмеченные цифровыми указателями, а также в виде осциллограмм давления p t) (з) на трех датчиках G, К п W (показанных на рис а, а именно в воздухе ( датчик G при г = —0,2 м), па контактной границе (датчик К при г = 0) и на жесткой стенке ( датчпк W при г = 0,4 м)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...