Модель дрейфа

Следует отметить, что задачами оптимальной адаптивной фильтрации в условиях отслеживания дрейфа неизвестных параметров (отслеживания дрейфа экстремума нестационарного функционала) занимался целый ряд исследователей (см., например, работы [154, 155, 363, 372, 385]), однако при этом модель дрейфа считалась известной. Задание законов изменения параметров тесно связано с описанием нестационарных объектов и широко использовалось при решении задач динамической стохастической аппроксимации [380, 382, 384, 420, 421, 437, 439, 441]. [c.359]

Как и для ударных волн в газах, в модели дрейфа для слабого разрыва Кг) имеем В- С. При этом функция -г. аг) — [c.300]

Следовательно, для того чтобы построить модель циркуляционных течений, необходимо представить всю область, занимаемую газожидкостной системой, в виде однородной среды с изменяющейся в пространстве плотностью. Используя так называемую модель потока дрейфа [63], которая позволяет определить коэффициент трения между пузырьками п жидкостью, величину среднего газо-содержания можно выразить следующим образом [c.224]

Этот показатель, связывающий выходы модели г и скорость изменения вектора состояний х, особенно удобен в том случае, когда параметры I не фиксированы, а дрейфуют по неизвестному закону. В этом случае целесообразно рассматривать скользящий интервал идентификации, для которого to = t, tj = t + Т. [c.71]

Для описания кинетики процесса можно воспользоваться моделью скорости дрейфа частицы (3.44), в данном случае атома границы, если на него действует сила Г [c.167]

Во-вторых (это самое интересное в резонансной модели), если механизм пластической деформации металлов как при холодной, так и при горячей деформации имеет в основном дислокационный характер, то скорость перемещения дислокаций обусловлена скоростью деформации металла в соответствии с (4.72). При проведении испытания можно задать такую скорость деформации е, чтобы дислокации, обеспечивая необходимое формоизменение образца, перемещались со скоростью границ (см. раздел 4.9). Дрейфуя с одинаковой скоростью, они в идеальных условиях никогда не пересекаются. Тогда при условии Тгр = Vд эффект упрочнения металла от взаимодействия дислокаций и межзеренных границ исчезает, а металл деформируется при напряжениях, характерных для монокристалла при тех же температурах. [c.249]

К настоящему времени развиты различные модели эффекта памяти формы. В соответствии с моделью Лихачева и др. [401—403], перестройка атомов при мартенситном превращении происходит за счет выигрыша внутренней энергии кристалла, а напряжения лишь определяют наиболее вероятное направление смещения атомов. Обратимость деформации авторы связывают с направленным "дрейфом" превращения, который при отсутствии внешних, напряжений происходит в поле ориентированных внутренних микронапряжений, наведенных либо активной деформа- [c.250]

Изложенное теорий роста тонких пленок на металлах базируются на различных моделях и постулатах, Оправдываемых в ряде случаев в тех или иных пределах толщин пленок. На кинетические закономерности их роста сильное влияние оказывают тип проводимости, вид зависимости скорости дрейфа ионов или вакансий от напряженности поля, характер лимитирующей стадии процесса (например, образование катионных вакансий на границе оксид—кислород или их исчезновения на границе оксид—металл и т. д.). Этим объясняется отсутствие единой непротиворечивой теории роста таких пленок. [c.397]

Поэтому случайные силы в нелинейных стохастических уравнениях и интерпретация самих этих уравнений должны быть выбраны так, чтобы получались те же самые выражения для коэффициентов дрейфа и элементов диффузионной матрицы, которые следуют из микроскопической теории. Для некоторых простых моделей свойства случайных сил удается определить путем непосредственного вычисления собственных значений диффузионной матрицы [146], однако в более сложных случаях приходится прибегать к тем или иным эвристическим приемам. [c.239]

Чтобы выделить влияние управляемых переменных независимо-от дрейфа, вектор-столбцы планирования формируют в виде ли нейных комбинаций всех оставшихся полиномов порядка с й. В этом случае модель имеет вид [c.26]

Оставшаяся часть вектор-столбцов матрицы есть искомое планирование для определения I < Ы--к—1 коэффициентов уравнения регрессии независимо от дрейфа. Таким образом, для получения полной полиномиальной модели при линейном дрейфе [c.28]

Если коэффициенты полиномиальной модели работоспособности реле изменяются во времени, то процесс будет нестационарным или дрейфующим, В этом случае возникает задача получения оценок коэффициентов полинома для определенных моментов времени, т. е. возникает задача выявления характера изменения коэффициентов во времени. [c.122]

В 11.2 представлены результаты по адаптивному синтезу обобщенной кинетической модели на основе метода интегральных преобразований [331, 440]. Рассматриваются два типа адаптивных задач нейтронной кинетики с неизвестным параметрическим дрейфом во времени и с неизвестным равномерно ограниченным внешним возмущением. [c.328]

Базисный сигнал (дрейф, фон) г/е. с (О обычно аппроксимируется полиномиальной моделью порядка О п 2 [c.14]

Коэффициенты Ь полинома подлежат оцениванию по реальному сигналу и, таким образом, увеличивают число оцениваемых параметров. При этом bi, Ьг определяют собственно дрейф, который может вызываться нестабильностью режимов аналитической системы прибора, дрейфом параметров его электронного блока и другими причинами. Величина ожидаемого базисного сигнала может быть вычислена экстраполяцией сигнала по модели (1.12). Однако изменение коэффициентов Ь во времени значительно усложняет процедуру компенсации уъ. с, заставляя периодически повторять их оценивание (см. раздел 2,3). [c.14]

Оценивание аналитических ситуаций выявление величины и дрейфа базисного сигнала (характера фона), выявление неразделенных компонентов сигнала и выбор алгоритма разделения аналитических полос, выбор модели сигнала и др. Проведение коррекции базисного сигнала. [c.61]

Смещение оценки будет зависеть от адекватности сигнала и модели, величины р и, при малости этих влияний равно (AD — остаточный дрейф) [c.108]

При Ь = = О уравнения (1.13)-(1.15) переходят в классические уравнения для изотропных скалярных полей, описывающие динамику корреляций о , X и для незаряженных пассивных примесей. Члены, пропорциональные 6 и 6°, обусловлены дрейфом заряженных частиц в собственном электрическом поле. Указанные уравнения незамкнуты они содержат тройные корреляции, для аппроксимации которых необходимы специальные модели. Па заключительной стадии вырождения, когда ими можно пренебречь, (1.13)-(1.15) образуют систему параболических уравнений относительно о , х и [c.626]

Основываясь на этих соображениях, рассмотрим простую статическую модель механизма, который может служить иллюстрацией медленного процесса, вызывающего горообразование. Есть много свидетельств того, что в прошедшие геологические эпохи огромные части материков дрейфовали по тяжелым породам мантии и перемещались друг относительно друга в касательном к поверхности Земли направлении. Если большие участки наружной коры перемещались как более или менее жесткие тела, то они должны были действовать с некоторой силой через более деформируемые участки на соседние слабо деформированные области. [c.773]

Уравнения на поверхности разрыва в рассматриваемой модели течения включают уравнения сохранения массы фаз (см. (1.1.62), (1.4.17)) и условия на скольжение (дрейф) фаз до и после скачка. Пусть В — скорость скачка, а верхние индексы — и + относятся к параметрам соответственно до и после скачка. Тогда [c.299]

Как было отмечено, существует несколько. кинетических моделей, описывающих взаимодействие между дислокациями и примесными атомами. Однако все они имеют много упрощений. Точного аналитического решения задачи для диффузионного и дрейфового потока примесных атомов к дислокациям в реальных граничных условиях до сих пор не получено не только для динамического деформационного старения, но и для более простых случаев термического старения и статического деформационного старения [И, с. 161]. Н. М. Власов и Б. Я. Любое [11, с. 193] в результате рассмотрения кинетики образования атмосфер примесных атомов вокруг скопления краевых дислокаций в плоскости скольжения указывают, что диффузионное уравнение решается в приближении слабого взаимодействия, т. е. когда дрейф атомов примеси в поле напряжений скопления краевых дислокаций считается малым возмущением. Отмечено, что аналитическое решение задачи вне рамок приближения слабого взаимодействия, т. е. в реальных граничных условиях, связано с большими математическими трудностями. Наиболее вероятной моделью применительно к динамическому деформационному старению является, [c.240]

Влияние температуры металла. Для анализа поведения функции f(k) при изменении температуры воспользуемся физической моделью дрейфа границ как основного механизма релаксации и предположим, что движущие силы процесса постоянны, Ох=соп81. Придадим времени г смысл времени релаксации Х, как это уже было нами сделано в разделе 4.4 при разработке методики экспериментального определения ДА,). Это вполне обоснованно, поскольку выражение (3.44) способно описать и время, за которое напряжения в металле уменьшаются в е раз, т.е. именно время релаксации. [c.168]

Модель дрейфа. Суммирование первых двух уравнений (8.1.2) дает уравнение сохраиенР1Я объемного расхода смеси, а сумми-ровапие третьего и четвертого — уравнение равновесия смеси [c.295]

Известно два подхода для получения аналитических выражений истинного газосодержания, учитывающие физическую структуру потока модель дрейфа Зубера и модель переменной плотности Бэнкова. [c.169]

Деление описаний объектов иа аспекты и иерархические уровни иепосредствеиио касается математических моделей. Выделение аспектов описания приводит к выделению моделей электрических, механических, гидравлических, оптических, химических н т. и., причем модели процессов функционирования изделии и модели процессов их изготовления различные, например модели полупроводниковых элементов интегральных схем, описывающих процессы диффузии и дрейфа подвижных носителей заряда в полупроводниковых областях при функционировании прибора и процеееы диффузии примесей в полупроводник при изготовлении прибора. [c.37]

Одной из главных причин резкого ухудшения качества тради ционных систем числового программного управления (вплоть до полной потери работоспособности) являются разного рода внешние возмущения и непредсказуемы,й дрейф параметров, существенно влияющие на динамику робота и, в частности, на точность выпол нения технологических операций. Поэтому представляется целесообразным прежде всего оценить влияние указанных возмущений на качество программного управления. С этой целью рассмотрим динамическую модель манипулятора, описываемую векторным дифференциальным уравненнем Лагранжа вида [c.133]

Для подключения регистрирующего устройства (осциллографа) к электромодели служит блок катодных повторителей. БКП позволяет подключить регистрирующее устройство к электромодели, не искажая электрический процесс в модели. Он обладает высокоомным входом и низкоомным выходом. Катодные повторители являются усилителями по току. При изменении напряжения на входе ток на выходе изменяется пропорционально напряжению. Схема БКП представлена на рис. 11-3. Катодные повторители собраны по балансной схеме на двойном триоде 6Н2П. Такая схема позволяет получить минимальный начальный ток на выходе и компенсировать дрейф нуля . Сопротивлением 560 Ом регулируется коэффициент усиления. БКП имеет восемь каналов четыре высокой чувствительности и четыре низкой чувствительности. Катодные повторители питаются напряжением от универсального источника питания УИП-1. [c.367]

Расчёт пограничных слоев имеет свои трудности, т. к. во мн. случаях здесь необходимы кинетич. модели. Если же речь идёт о потоках достаточно плотной плазмы, то вблизи стенки возникает рецнклинг . т. е. повторная ионизация атомов, образовавшихся при рекомбинации ионов на стенке. Расчёт зоны рециклинга требует, в принципе, тех же моделей, что и расчёт зоны первичной ионизации [2]. Т. о., реалистич, описание Т. п. очень сложно и может быть выполнено только с помощью ЭВМ. На самом деле ситуация ещё с южнее, т. к. необходимо ещё учитывать коллективные процессы в плазме, к-рые ведут к генерации волн, вихрей, солитонов и т. д., т. е. к турбулизации потока. В этих условиях большое значение имеют простые, легко рассчитываемые качеств, модели, к рые позволяют выявить мн. существенные черты макропроцессов и к-рые затем уточняются на основе эксперим. данных. Если свободные пробеги электронов и ионов велики по сравнению с размера.ми системы, то все компоненты, как правило, требуют кинетич. рассмотрения. Такие условия имеют место, напр., в ускорителях с замкнутым дрейфом [3] (см. также Пристсиочиия проводимость). [c.113]

И их дрейфа к катоду. Этот захваченный положительный заряд вызывает локальное увеличение электрического поля, которое увеличивает плотность инжектируемого заряда, что создает дополнительный положительный заряд. В результате возникает положительная обратная связь, которая и приводит к пробою. Более общая теоретическая модель, предложенная К. Ченом и К. By, отличалась тем, что, помимо межзон-ной Ударной ионизации, учитывала процесс ловушечно-зонной ударной ионизации при генерации дырок, а также предполагала, что образующийся положительный заряд состоит не только из дырок, но и из подвижных положительных ионов. [c.133]

Модель дислокационной струны применима при достаточно больших г, когда тЬ > к Т. Для случая малых т Тр была предложена другая модель, развитая в работах [129, 509]. Согласно этой модели под действием малых г дислокация лишь слегка поднимается со дна потенциального рельефа. При соблюдении условия Uq > кТ ш кТ > гдислокация с двойным перегибом считается состоящей из отрезков, которые успевают прийти в равновесие со средой, и переход дислокации в соседнюю долину представляет собой медленный диффузионный процесс. Дорастание двойного перегиба, образованного термической флуктуацией, до критического размера, происходит в результате дрейфа под действием разности сил линейного натяжения, обусловленной нахождением отрезков дислокации в разных долинах рельефа. Выражение для энергии достаточно длинного перегиба записывается как [509] [c.156]

Довольно быстро была качественно выявлена физическая суть эффекта, заключающаяся в том, что падающий на кристалл луч света возбуждает в освещенной области фотоэлектроны, которые в результате диффузии или дрейфа в приложенном электрическом поле (либо за счет фотовольтаического эффекта) уходят из освещенной области. Затем эти электроны захватываются на ловушки в неосвещенных участках кристалла. В результате образуется пространственно неоднородное распределение заряда, а следовательно, и электрического поля внутри образца. Поскольку рассматриваемые кристаллы обладают электрооптическим эффектом (их показатели преломления зависят от электрического поля), то в кристалле появляется неоднородное распределение показателя преломления. Та-кн.м образом, происходит запись изображения. Из этой модели не- [c.3]

При построении экспериментальных планов в условиях непрерывного дрейфа предполагается, что действие неуправляемых факторов выражается в смещении поверхности отклику V (X) без ее деформации, а функция дрейфа т]г = М [У/Х] = ф (О может быть представлена полиномом невысокой степени. Используя априорную информацию о характере дрейфа, можно исключить его влияние, планируя эксперимент ортогонально к дрейфу. В этом случае задача планирования сврдится к построению плана, обеспечивающего получение наилучших оценок э( ектов управляемых факторов, которые были бы ортогональны эффектам дрейфа. Многофакторные планы в условиях дрейфа можно строить на базе любой подходящей ортогональной системы функций. Математическая модель изделия представляется в виде разложения по выбранной системе ортогональных функций, часть их используется для описания дрейфа, а часть системы функций — для варьирования управляемыми факторами, т. е. образованйя плана. Боксом [41 ] был предложен метод построения планов для оценки поверхности отклика в условиях дрейфа, основанный на использовании полиномов Чебышева. Сущность метода заключается в следующем. Функция дрейфа 11< = Ф (О на интервале Т описывается полиномом порядка [c.26]

Для получения плана, ортогонального к 1 и а из матрицы 2 выбираются те столбцы переменных факторов, которые не вошли в разложение (2-6). Модель эксперимента в условиях квадратич ного дрейфа имеет вид [c.28]

Алгоритмы (2.13), (2.26) в значительной степени инвариантны к типу и качеству применяемых моделей качество обнаружения существенно зависит от энергии сигнала, а не от формы. Однако наличие нескорректированного базисного сигнала приводит к изменению левой части в (2.13), (2.26) и к запаздыванию (или опережению в зависимости от знака дрейфа) обнаружения. Особенно существенно влияние постоянной составляющей базисного сигнала, так как его дрейф за время действия компонента сигнала обычно невелик. Постоянная составляющая базисного сигнала должна быть скомпенсирована или учтена в величине порога [см. (2,6)], т. е. необходимо чтобы в этом случае операция коррекции предшествовала операции обнаружения. Как уже отмечалось выше, качество обнЗ [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...