Теплопроводность веществ

Уменьшить тепловую инерционность термоприемника можно увеличением теплопроводности вещества, уменьшением его плотности и теплоемкости, улучшением теплового контакта со средой, температура которой измеряется (интенсификация теплообмена между термоприемником и средой, увеличение площади контакта и т. д.), ослаблением такого контакта с телами, температура которых отличается от измеряемой (уменьшение потерь теплоты от термоприемника в окружающую среду). С некоторыми конкретными способами реализации этих приемов можно познакомиться в [4]. [c.180]

Ватт на метр-кельвин равен коэффициенту теплопроводности вещества, в котором при стационарном режиме с поверхностной плотностью теплового потока 1 Вт/м устанавливается температурный градиент 1 К/м. [c.12]

В табл. 15.1 собраны в основном обобщенные данные о теплопроводности веществ в диапазоне температур от 4 до 1000 К. В редких случаях приведены данные отдельных экспериментов. [c.338]

КОЭФФИЦИЕНТ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ВЕЩЕСТВ [c.204]

Рис. 14.3. Пределы изменения коэффициента теплопроводности веществ

Обычно теплопроводность вещества X (18.1) определяют экспериментально. Величина Я зависит от физических свойств и температуры вешества, а для газов и паров также и от давления. [39,49]. [c.176]

Теплопроводность веществ факторы, влияющие на нее. [c.130]

Что такое теплопроводность вещества [c.198]

Экспериментальное определение коэффициента теплопроводности веществ может быть осуществлено стационарными и нестационарными методами [Л. 166, 167]. Наибольшее количество экспериментальных данных по теплопроводности органических и кремнийорганических теплоносителей получено стационарными методами — преимущественно методом коаксиальных цилиндров. [c.195]

В последнее время для экспериментального определения коэффициента теплопроводности веществ разрабатываются и успешно применяются методы, основанные на нестационарном тепловом потоке [Л. 166, 167]. Для определения коэффициента теплопроводности газов и жидкостей в широком интервале температур и давлений разработан ряд нестационарных методов. Эти методы, их реализация, достоинства и недостатки рассматриваются в работах [Л, 166, 167, 171, 172]. [c.203]

Коэффициент теплопередачи через контакт двух поверхностей [Вт/(м--К)1 зависит от волнистости и шероховатости соприкасающихся поверхностей, физических свойств соприкасающихся материалов, теплопроводности вещества в зазоре, величины сжимающего усилия и равен [c.140]

Коэффициент температуропроводности (м /с)— есть отношение теплопроводности вещества к его удельной массовой теплоемкости при неизменном давлении и определяется из уравнения [c.18]

Значения / заг принимаются по экспериментальным данным или определяются расчетом, если известны толщины отложений на внутренней и наружных поверхностях б и 62 и коэффициенты теплопроводности веществ, образующих отложения, Л] и в уравнении (8-7) [c.549]

Теория теплопроводности основана на представлении о переносе теплоты в твердых неметаллических телах тепловыми упругими волнами—фононами. Теплопроводность вещества зависит от длины. свободного пробега фононов и степени нарушения гармоничности колебаний тепловых волн во время их прохождения через данное вещество. В связи с этим степень теплопроводности определяют структура вещества, число и вид ато-MQB и ионов, рассеивающих волновые колебания. Кристаллы с более сложным строением решетки, как правило, имеют более низкую теплопроводность, так как степень рассеивания тепловых упругих волн в такой решетке больше, чем в простой. Снижение теплопроводности наблюдается также при образовании твердых растворов, так как при этом возникают дополнительные центры рассеивания тепловых упругих волн. В стеклах, характеризующихся разупорядоченным строением, длина пробега фононов ае превышает межатомных расстояний, и теплопроводность стекла соответственно меньше, чем теплопроводность керамического материала, содержащего, как правило, значительное количество кристаллических фаз. [c.11]

Теплопроводность (коэффициент теплопроводности) вещества есть отношение плотности теплового потока к градиенту температуры [c.45]

Эрг в секунду на сантиметр-кельвин равен теплопроводности вещества, в котором при поверхностной плотности теплового потока I эрг/(см -с) устанавливается градиент температуры 1 К/см. [c.81]

В первую очередь следует отметить, что в выражениях (17.1) знаки f , fy и изменяются, если все компоненты температурного градиента изменяют свои знаки. Иными словами, теплопроводность вещества во взаимно противоположных направлениях одинакова. Для кристаллов с центральной симметрией последнее положение вытекает из соображений симметрии. К этому классу относятся 21 из 32 классов, кристаллов. Кристаллы остальных 11 классов не имеют центра симметрии, и следует считать, что для них уравнение в форме (17.1) подтверждается экспериментами ), которые показали примерное равенство теплопроводности во взаимно противоположных направлениях. [c.44]

Наиболее далеко идущим прогнозом, следующим из модели Тисса, явилось предсказание существования тепловых волн в жидкости—явления, ставшего впоследствии известным под названием второго звука . Формальное рассмотрение двух взаимопроникающих жидкостей, обладающих разной энтропией, приводит к волновому уравнению для неоднородностей температуры вместо диссипативного уравнения теплопроводности. Тисса предположил поэтому, что нарушения равновесной концентрации двух жидкостей будут выравниваться посредством волнового движения, а но посредством диффузии. Это волновое движение, как и следовало ожидать, будет несколько похоже на акустический звук с той существенной разницей,, что при этом не будет происходить заметных колебаний плотности жидкости. Вместо них будут наблюдаться колебания относительной плотности двух жидкостей, т. е. колебание температуры. С этой точки зрения подходящим параметром для характеристики диссипации тепловых импульсов в Не II является не теплопроводность вещества, а скорость распространения в нем тепловых волн. На основании своей модели Тисса предположил, что эта скорость будет возрастать от нуля в Х-точке до максимума примерно при 1,5" К и затем уменьшаться при дальнейшем нонижении температуры. [c.803]

Ватт на метр-келъвип равен теплопроводности вещества, в котором при стационарном режиме [c.95]

Значения коэффициента теплопроводности веществ меняются в очень щироком диапазоне от 0,006 до 420 Вт/(м-К) (рис. 14.3). [c.204]

При специальных условиях могут быть существенными так называемые перекрестные эффекты (диффузионный термоэффект, термодиффузия). В приведенных соотношениях %, Вт/(м-К), — теплопроводность вещества D, мУс, — коэф- [c.7]

Второй особенностью тонко-дисперсных материалов является го, что они достаточно хорошо поглощают излучение. Сквозное изл челг е через дисперсный материал обычно ослабевает до пренебрежимо а-лых значений, если толщина слоя в десятки раз превышает размеры частиц. Исходя из этого выгодно, чтобы толщина испытуег.юго слоя в калориметре выбиралась достаточно большой, согласовызачас., с размерами частиц вещества. К сожалению, такое требование вст. -пает в противоречие с ограничением допустимой теплоемкости слоя, поэтому в общем случае может возникать потребность в оценке влияния сквозного излучения на измеренную в опыте эффективную теплопроводность вещества. [c.132]

ТЕМПЕРАТУРОПРОВОДНОСТЬ (коэффициент температуропроводности)— параметр, характеризующий скорость изменения темп-ры вещества в нестационарных тепловых процессах мера теплоинсрц. свойств всщсства. Численно равна отношению коэф. теплопроводности вещества к произведению его уд. теплоёмкости (при пост, давлении) на плотность выражается в м /с. [c.64]

Если весь тепловой поток распространяется только радиально благодаря теплопроводности вещества и при этом можно считать, что X = onst, то теплопроводность исследуемого вещества можно определить по формуле [c.422]

Отметим одно важное отличие тепловых структур с тепловыделением за счет поглощения подводимого извне излучения от тепловых структур, в которых механизм тепловыделения связан с трансформацией внутренней энергии самого вещества (химические и термоядерные реакции, фазовые переходы и т.п.). Очевидно, что для стационарного поддержания в теплопроводном веществе области, имеющей более высокую температуру, чем окружающая ее среда, внутри области должно непрерывно происходить телловыделение, для чего необходимо распространение этой области по веществу. Лишь в случае, если окружающая среда прозрачна для потока энергии, который может поглощаться внутри или на границе нагретой области, последняя может быть неподвижной относительно среды. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...