Модель источников излучения

М я р к а (модель Источник излучения Радиационный преобразо ватель щая способность, линий/мм is s бЬ Особенность конструкции ill я ч S с S то 83 = q [c.368]

Модель Источник излучения Масса, кг S s я s w i-и" и о Д u о i [c.695]

При определении глубины источника излучения программа использовала ряд жестких условий, которым должны удовлетворять измеренные параметры регистрируемого волнового поля в рамках выбранной модели источника излучения. Гипоцентр определялся на скважинах 1, 2, 3, 10 и в пункте наблюдения № 3 за пределами ВНК. Скважины 1, 2, 3 - продуктивные, 10 и 20 - пустые. [c.355]

Эпицентры локализуются в областях с линейными размерами порядка 300-400 м. В отдельных случаях работает простейшая модель источника излучения сферической волны. [c.355]

Таким образом, нами рассмотрено распределение потоков нейтронов в гомогенной модели реактора, позволяющее характеризовать как источник излучения активную зону в целом, и распределение в элементарной ячейке, позволяющее характеризовать тонкую структуру распределений интенсивности источников по активной зоне. [c.45]

Для изучения физических процессов, связанных с излучением световых волн, примем следующую модель источника света. В некоторой области пространства находится совокупность N атомов. В каждом атоме имеется один оптический электрон, а колебания этих N электронов (гармонических осцилляторов) и обусловливают излучение системы. Будем считать, что направления всех колебаний одинаковы (в дальнейшем мы снимем это ограничение) и, следовательно, можно рассматривать скалярную задачу. Частоты и амплитуды колебаний оптических электронов (со и а соответственно) также одинаковы. Тогда напряженность поля Ек, создаваемая k-м атомом в произвольной точке А на оси Z (рис. 5.6), определится выражением [c.186]

Модель слоя пространства. Как быто показано выше, модельное представление источника излучения сводится к описанию некоторой излучающей или отражающей поверхности (чаще всего плоскости). Оптическая система представляется некоторым фазовым транспарантом, причем в качестве ее входной части рассматривается плоскость входного зрачка. Искажения фронта волны, производимые оптической системой, описываются дифракцией на зрачках системы с учетом фазовых искажений, которые вносят оптические элементы. [c.55]

В моделях SDA-3000, SDE-2000 используются источник излучения в виде лампы накаливания и многоэлементный линейный приемник. Телесный угол, в пределах которого формируется световой поток, попадающий на контролируемое изделие, ограничивается специальным кожухом. [c.92]

На рис. 5-3 и 5-4 приведены опытные данные о влиянии коэффициента избытка воздуха а на интегральную поглощательную способность Яф факела светящегося пламени мазута и дистиллята при постоянной толщине слоя 1= м. Поглощательная способность пламени определялась по известному методу Шмидта, а в качестве вспомогательного источника излучения использовалась модель абсолютно черного тела. [c.126]

Абсолютно черное тело. Под абсолютно черным телом понимают такое идеальное тело, которое полностью поглощает все падающее на него излучение независимо от его спектрального состава, направления распространения и состояния поляризации. Абсолютно черное тело является теоретической моделью идеального излучателя, т. е. тем единственным эталоном, по сравнению с которым можно оценивать радиационные свойства всех реальных тел. Абсолютно черное тело является термодинамической моделью источника равновесного излучения. [c.5]

Разложение колебаний волнового поля на гармонические составляющие отнюдь не является математической абстракцией, а соответствует самой сути происходящих в волновом поле физических процессов. Впервые эксперимент по разложению излучения видимого белого света в спектр был осуществлен Исааком Ньютоном в 1666 г. (мемуар Новая теория света и цветов ). Общая схема эксперимента Ньютона приведена на рис. 8. Излучение белого света S, характеризующееся определенной формой колебаний волнового поля, падает на стеклянную призму Р. Призма обладает дисперсией, т. е. по-разному преломляет различные монохроматические составляющие. В результате белое излучение раскладывается в веер цветных лучей Si, s , S3, которые соответствуют монохроматическим составляющим с различным длинами волн А,ь А,2, Яз... Эти лучи распространяются по различным направлениям, образуя светящуюся модель спектра излучения источника 5. В нижней части рисунка изображен построенный на основе этих данных математический спектр, г. е. графическая зависимость распределения интенсивности монохроматических составляющих / от длины волны А,. [c.22]

Влияние нестабильности источника излучения и аппаратного контура реального ИФП на результаты определения параметров спектральной линии. Из исследований модели формирования распределения яркости в контурах спектральных линий [32] вы- [c.136]

Рассмотренную выше математическую модель источника света можно усложнить, отказавшись от предположения об идентичности волновых цугов, испущенных различными атомами. Оказывается, что и в этом случае спектральное распределение интенсивности излучения всех атомов источника находится суммированием распределений интенсивности излучения отдельных атомов. [c.57]

В аппаратах первой модели имелась только электрическая (световая) сигнализация положения источника излучения. В новых конструкциях в дополнение к электрической введена радиометрическая сигнализация положения источника в зависимости от дозы, создаваемой им вблизи аппарата. [c.108]

Исследование изменения т. э. д. с. производилось в печи с вольфрамовым нагревателем. Внутри нагревателя помещалась модель абсолютно черного тела, на середине днища которой имелось отверстие диаметром 2 мм — источник излучения. Во время работы избыточное давление аргона в электропечи поддерживалось от [c.33]

В гл. 1 кратко обобщаются сведения об основных эффектах физического взаимодействия, сопровождающих процесс распространения оптического излучения в атмосфере, приводятся формулы расчета и табличные данные, касающиеся характеристик когерентного и некогерентного рассеяния. В гл. 2 обосновывается статистически обусловленная микрофизическая модель аэрозоля анализируются экспериментальные данные по изучению микроструктуры аэрозоля и его вертикальной стратификации. В гл. 3 систематизированы новые данные, касающиеся адекватного выбора исходных оптических постоянных аэрозольного вещества. В гл. 4 представлены оригинальные результаты количественного анализа критериев точности расчетного прогноза оптических параметров аэрозоля. В гл. 5 приведены и проанализированы таблицы высотного распределения основных оптических параметров аэрозоля проведены сопоставления предложенных моделей с известными результатами оптического зондирования. В гл. 6 и 7 рассмотрены вопросы построения оптических моделей газовой атмосферы для широкополосных и селективных источников излучения приведены результаты расчетов, выполненных на основании уточненных метеорологических моделей и оригинальных алгоритмов, даны рекомендации по практическому использованию развитых моделей для дистанционного зондирования атмосферы. [c.6]

Анализ условий возбуждения колебаний проведем, следуя схеме К. И. Артамонова [18]. В сечении с координатой х (рис. 3.11) в результате развития возмущений бочкообразная структура течения в струе разрушается. В этом же сечении, как показывают эксперимент и изложенная выше модель излучения звука струей, будет расположен эффективный источник излучения звука струей во внешнее пространство. Достигая основания струи, внешние акустические волны стимулируют в ней зарождение возмущений вихревого типа. Последние, перемещаясь с потоком, нарастают по интенсивности и в сечении излучают внешнюю акустическую волну. Далее процесс повторяется до выхода системы на режим установившихся колебаний. Траектория возмущений изображена на рис. 3.11 прерывистыми линиями со стрелками. [c.66]

Страна, фирма, марка (модель) Источник излучения Радиационный преобразователь Оптическая система Передающая. телевизионная трубка Особенности конструкции э Чувстви- = тель-ность, % [c.369]

С целью проверки имеющейся модели источника излучения бьш проведен ряд экспериментов на тестовых участках (точках) с известной газонефтеносностью и приемлемым уровнем шума в полосе частот АНЧАР. Исследования проводились в районе скважин [c.354]

Модели ИСТОЧШ1КОВ излучения. Работа любого ОЭП невозможна без наличия объекта или совокупности объектов - источников излучения. В модели ОЭП источник излучения рассматривается как источник многомерного оптического сигнала, несущего в себе информацию о состоянии объекта. При анализе этого сигнала в оптико-эг ектронном тракте ОЭП из всей информации об объекте, содержащейся в оптическом сигнале, вьщеляет-ся та ее часть, которая соответствует функциональному назначению ОЭП. [c.39]

Модель некогерентной оптической системы получена для некогерентного монохроматического источникг излучения. Для большинства прикладных задач некогерентность излуч ния сопровождается его полихрома-тичностью (тепловые, люминесцентные источники излучения). Тогда распределение освещенности в изображечии, даваемом оптической системой, определяется спектральными характеристиками источников излучения, монохроматическими аберрациями оптической системы и зависимостью дифракционных явлений от длины волны [c.52]

Модель анализатора изображения Ранее отмечалось, что характерной особенностью любого ОЭП как объе кта проектирования является наличие подсистемы, с помощью которой аьщеляется и особым образом кодируется та часть информации об источнике излучения, которая определяет функциональное назначеше ОЭП. [c.60]

При решений этих задач используют методы технико-экономической опти-мизации. На основе зависимостей рас чета экономической эффективности раз рабатывают экономико-математическую модель СНК. Эта модель отражает изменение суммы приведенных затрат на создание и эксплуатацию контролируемого объекта в зависимости от изменений исследуемых основных параметров СНК. Путем решения и перебора на ЭВМ множества возможны вариантов определяют обилий суммарный минимум приведенных затрат, при котором значения исследуемы параметров СНК, обеспечивающим этот минимум, принимают за оптимальные. Методы технико-экономической оптимизации используют при выборе оптимальных значений чувствительности вихретоковой дефектоскопической аппаратуры при контроле поверхности проката, оптимальных типов источников излучений в гамма-дефектоскопии и рациональных периодов их замены, оптимальных режимов и типов высокоэнергетическия источников излучений радиационного контроля и др. [c.31]

Модели SDF-1200 и SDP-350 содержат протяженный источник излучения и приемную систему, состоящую из светопроводящих волокон с фотоумножителем. Они предназначены для обнаружения проколов в листовом материале. Диаметр минимально обнаруживаемого прокола 50 мкм. [c.92]

Кроме магнитуды и балльности очаг 3. характеризуется рядом др. параметров, устанавливаемых в результате интерпретации сейсмограмм. Большинство результатов в этой области получено с помощью модели очага в виде разрыва со смещением по внутр. поверхности (ди-слокац. модель). Анализ излучения в раал. направлениях от источника позволяет установить плоскость разрыва II направление подвижки по разрыву. Результаты такого анализа для 3. в разл. районах Земли послужили одним из аргументов, обеспечивших широкое признание идей тектоники плит. В случае волн, длина к-рых много больше возбудившего их разрыва, эквивалентом очага служит двойная пара сил, а из наблюдений определяется сейсмич. момент М Мц = р X ср. сдвиг х X площадь разрыва. Характерные значения Мц лежат в диапазоне от 10 ° дин. см (Чилийское 3., 1960) до 10 дин-см (для микроземлетрясепий). При наблюдениях в КВ-области выясняется, что сильное 3. является [c.482]

При измерении температуры цветными пирометр а-м и сравнивается отношение интенсивностей излучения двух различных длин волн. Фотоэлектрическая модель этого прибора допускает точность 10°, если источник излучения представляет собой серое тело, у которого постоянная излучения одинакова для всех длин волщ или практически одинакова для двух сравниваемых длин волн. Однако эти условия удовлетворить нисколько не легче, чем получить истинные условия абсолютно черного тела. [c.119]

Дальнейшим развитием радиографии является радиационная вычислительная томография. В отличие от обычной радиографии объект просвечивается большим количеством источников излучения, прошедшее излучение фиксируется большим количеством детекторов, изделие перемещается по определенной программе, результаты контроля запоминаются и анализируются с помощью ЭВМ, а затем на основе созданной модели внутренйей структуры объекта формируется ее изображение на экране, т.е. обеспечивается наглядность, отсутствующая при обычной радиографии. [c.350]

Оптическая схема установки, использующей фотометрические методы измерения монохроматических яркостей, приведена на рис. 3.9. На оптической скамье закрепляют сравниваемые по яркости источники излучения с раздельными питанием и регулировкой. Такими источниками, например, являются модель АЧТ и температурная лампа или две температурные лампы. Изображения этих излучателей с помощью объективов создаются на входной щели призменного монохроматора. Перед щелью расположен модулятор, представляющий собой струну с наклеенной на нее призмочкой. Струна с заданной частотой совершает колебания в плоскости, параллельной плоскости входной щели, в результате чего на последней поочередно создаются изображения то одного, то другого излучателя. Струна находится между полюсами постоянного магнита, и ее колебания обусловливаются прохождением по струне переменного тока частотой около 860 Гц. Она включается в цепь обратной связи двухкаскадного усилителя и образует вместе с ним струнный генератор с самовозбуждением. Амплитуда колебания струны регулируется автоматически. Выходная щель монохроматора 5 может перемешаться по спектру в пределах длин волн от 0,45 до 1,0 мкм. [c.45]

Модуль излучателя состоит из стержня, лампы-накачки, осветителя, высоковольтного трансформатора, зеркал резонатора, модулятора добротности. В качестве источника излучения используется обычно неодимовое стекло или алюминиево-иттриевый гранат, что обеспечивает работу дальномера без системы охлаждения. Все элементы головки размещены в жестком цилиндрическом корпусе. Точная механическая обработка посадочных мест на обоих концах цилиндрического корпуса головки позволяет производить ее быструю замену и установку без дополнительной регулировки, а это обеспечивает простоту технического обслуживания и ремонта. Для первоначальной юстировки оптической системы используется опорное зеркало, укрепленное на тщательно обработанной поверхности головки, перпендикулярно оси цилиндр рического корпуса. Осветитель диффузионного типа пред ставляет собой два входящих один в другой цилиндра, между стенками которых находится слой окиси магния. Модулятор добротности рассчитан на непрерывную ус тойчивую работу или на импульсную с быстрыми запусками. Основные данные унифицированной головки таковы длина волны 1,06 мкм, энергия накачки—25 Дж, энергия выходного импульса — 0,2 Дж, длительность импульса 25 НС, частота следования импульсов 0,33 Гц (в течение 12 с допускается работа с частотой 1 Гц), угол расходимости 2 мрад. Вследствие высокой чувствительности к внутренним шумам фотодиод, предусилитель и источник питания размещаются в одном корпусе с возможно более плотной компоновкой, а в некоторых моделях все это выполнено в виде единого компактного узла. Это обеспечивает чувствительность порядка 5-10 Вт. В усилителе имеется пороговая схема, возбуждающаяся в тот момент, когда импульс достигает половины максимальной амплитуды, что способствует повышению точности дальномера, ибо уменьшает влияние колебаний амплитуды приходящего импульса. Сигналы запуска и остановки генерируются этим же фотоприемником и идут по тому же тракту, что исключает систематические ошибки определения дальности. Оптическая система состоит из йфокального телескопа для уменьшения расходимости лазерного. луча и фокусирующего объектива для фото приемника. Фотодиоды имеют диаметр активной пло- [c.140]

На рис. 2.8 приведены результаты измерений одномерных спектров флуктуаций интенсивности в различные моменты времени с начала лазерного воздействия. С учетом частичной когерентности реального источника излучения при выполнении требования Хт0о >1 в качестве параметра фигурирующего в теоретической модели [1], использовалась величина = (g o д/ / и)/0о, кото- [c.54]

Приборы первой группы работают в диапазоне 180— 1100 нм — однолучевые спектрофотометры серии СФ (СССР), ряд моделей Акта фирмы Бэкман (США), модели РМ, РМО фирмы Оптон (ФРГ) и др. Любой одноканальный спектрофотометр содержит монохроматор, позволяющий выделить монохроматический свет, и фотометр, служащий для измерения поглощения или пропускания. Лучшая модель из серии СФ (ЛОМО) — СФ16 — имеет рабочий спектральный диапазон 186 — 1100 нм, точность установки длины волны 1 нм, точность измерения I %, при этом показания] снимаются со шкалы отсчетного потенциометра. В приборе используются призменный монохроматор, схема стабилизации тока накала лампы источника излучения (водородная лампа или лампа накаливания), ряд приспособлений, позволяющих [c.255]

В качестве примера однолучевого специализированного спектрофотометра укажем модель Кинтрак УП (фирма Бэкман , США), предназначенную для изучения кинетики химических реакций, ферментов, стероидов, гормонов. Прибор позволяет измерять оптическую плотность в диапазоне О—3, его схема отличается высокой температурной стабильностью и точностью. В приборе использованы вольфрамовая и дейтериевая лампы в качестве источников излучения. Точность установки длины волны достигает для УФ-области 0,1 нм, для видимой — 0,4 нм. Точность измерения составляет для коэффициента пропускания 0,8%, а для оптической плотности 0,001 единиц О. Для поддержания высокой однородности исследуемого раствора в приборе применяется магнитная мешалка. Результаты исследований выводятся на цифровые индикаторы или самопишущее измерительное устройство. Прибор имеет большой диапазон скоростей сканирования спектра (от 2 до 1000 мин) и возможность одновременного или последовательного анализа семи образцов. [c.256]

Более разнообразна группа двухлучевых спектрофотометров. Из отечественных приборов можно отметить модели СФ-8 с диапазоном 195—2500 нм и СФ-17 с диапазоном 190—800 нм (см. рис. 28, в). Точность установки длины волны в них (0,14-0,5) нм, фотометрическая точность составляет (0,5ч-1)%. Запись спектров производится на специальных калиброванных бланках. Примером ИК-спектрофотометра являются приборы серии ИКС (СССР), работающие в области спектра 0,75—25 мкм. В приборах этой серии используются призменные монохроматоры. Структурная схема модели ИКС-14А в основных чертах повторяет схему спектрофотометра СФ-17. Отличия в схемах обусловлены спецификой построения прибора для инфракрасной области и типом фотоэлектрического преобразователя — болометра. Выделим двухлучевые спектрофотометры серии Акта . Спектральный диапазон, в котором работают эти приборы, 190—3000 нм, охватывает ближнюю инфракрасную область. В модели Акта М УП используется двухрешетчатый монохроматор с особо высокой разрешающей способностью (лучше, чем 0,05 нм) в источнике излучения могут быть вклю- [c.256]

В специальной литературе указывается еще метод уменьшения шума трансформаторов [Л. 54, 55] путем акустической компенсации, основанной на интерференции звуковых волн. Вблизи трансформатора устанавливаются источники излучения звука (диффузоры). Они питаются напряжением, содержащи.м частоту гармоник, которые преобладают в шуме трансформаторов. Расположение диффузоров, амплитуда и фаза каждой гармоники регулируются отдельно в функции спектра шума, чтобы звуки, излучаемые компенсатором, были в желаемой точке в противофазе со звуками трансформатора. Исследования, выполненные на малых моделях в акустических лаборато-р 1ях и на трансформаторах в натуральную величину, дали положительные результаты. Получено таким способам уменьшение шума на [c.258]

ГУП Со-5-2 и ГУП Со-50-2 разработаны для замены ранее выпускавшихся аппаратов ГУП Со-5-1 и ГУП Со-50-1. В аппаратах второй модели используются источники излучения с повышенной удельной активностью. Оба источника по размерам активной части одинаковы 0 5X5 мм (раньше было 0 5X10 и ф 10X10). [c.108]

Выше было показано, что нелинейная поляризация является источником излучения с частотой, отличающейся от частот падающих волн. До сих пор мы не интересовались, однако, угловой структурой этого излучения. В гл. I для случая линейной среды мы установили, что колеблющиеся диполи в лоренцевской модели образуют сфазированную антенную решетку. В этой главе мы добавили к модели Лоренца нелинейный член и установили, что это приводит к генерации новых частотных компонент, которые являются высшими гармониками и комбинационными частотами входных волн. Таким образом, теперь мы имеем антенную решетку, которая по-прежнему хорошо сфазирована для входных частот, но, кроме того, излучает и другие частоты, для которых обычно отсутствует согласование фаз. Это фазовое рассогласование и приводит к появлению члена Ак в выражении (2.41). [c.69]

В Советском Союзе и за рубежом уже давно выпускаются различные модели лазерных офтальмокоагуляторов, предназначенных для клинического использования. Сотрудники Московского НИИ глазных болезней им. Гельмгольца и Одесского НИИ глазных болезней и тканевой терапии им. В. П. Филатова создали первые хорошие образцы лазерных офтальмокоагуляторов. Они позволили вылечить большое число больных. Источник излучения — рубиновый генератор с длительностью вспышки 1—5 мс. Энергия в импульсе невелика, от сотых долей до одного джоуля. В приборах имеются устройства для точного наведения луча на больной участок сетчатки. Фокусировка излучения осуществляется самим глазом. Очень существенно, что при операции больной не успевает почувствовать боли, воздействие луча практически мгновенно. Лечение сетчатки проводится, как правило, амбулаторно. [c.56]

Возбуждение упругих волн рассматривается вначале с наиболее элементарного источника, а именно с точечных сосредоточенных сил, действующих в однородной среде. Иа основе изучения -волновых полей от таких простых источников рассматривается задача излучения волн, когда силы приложены к цилиндрическим, сферическим и плоским границам. Для расчета некоторых более сложных источников используется принцип взаимности. При излучении волн точечным источником, действующим в поперечно-изо-тропной среде, возможны регистрация нескольких вступлений S-волны и пояплеяпе каустик. Коротко обсуждаются характеристики некоторы.х устройств, возбуждающих сейсмические волны применительно к упрощенны.м математическим моделям источников. Аналогичным образом рассматриваются вопросы, относящиеся к регистрации волн. Предполагается, что такие характеристики волн, как с-корость движения частиц, напряжение или дилатация, могут быть в принципе измерены. Поэтому приводятся некоторые экспоримепты, в которых были сде.таны попытки измерить указанные параметры существуюихими датчиками. [c.10]

Поле излучаемых сейсмических волн может быть очень сложным вследствие влияния геометрии источника, пустот и других границ в окрестности источника. Йзуче 1ие простейших источников в безграничной среде дает основу для понимания тех факторов, которые влияют на излучение сейсмической энергии в более сложных ситуациях. Например, решение задачи для точечного источника позволяет получить оценку расстояния, на котором излучающаяся часть поля доминирует над волновыми процессами в ближней зоне. Эта оценка применима и при исследовании более сложных источников. Интересно также выяснить, может ли конкретный источник, размеры которого достаточно малы, быть аппроксимирован простейшим источником в безграничной среде. Например, ниже будет показано, что давление, действующее на коротком участке бесконечной цилиндрической полости, не совпадает с точечным источником даже в пределе, когда диаметр цилиндра стремится к нулю, а давление, прилагаемое к стенкам сферической полости, эквивалентно простому источнику. Много работ по механизму очага землетрясений связано с поиском простых источников, которые дают такое же распределение напряжений, как и наблюдаемые при землетрясениях. Подобные исследования оправдывают тщательное изучение поведения среды при воздействии сосредоточенных сил и их комбинаций до того, как перейти к более реалистическим моделям источников упругих волн, [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...