Коэффициент вязкости кинематический движения

В уравнения движения вместо коэффициента вводят величину v = (i/p, называемую кинематическим коэффициентом, вязкости. [c.244]

Так как относительное влияние сил вязкости определяется кинематической вязкостью V = [х/р, где — коэффициент вязкости и р — плотность среды (см. 125), то показатель затухания а оказывается пропорциональным v (при прочих равных условиях). Этим, например, объясняется то, что в воде, кинематическая вязкость которой меньше, чем воздуха, звуковые волны распространяются с меньшим затуханием, чем в воздухе, даже при наиболее благоприятных условиях — во вполне спокойной атмосфере. Нерегулярные движения воздуха, которые всегда происходят в свободной атмосфере (турбулентность атмосферы), вызывают значительное увеличение затухания волн. [c.730]

В этих формулах V — средняя в сечении скорость движения R — гидравлический радиус D — диаметр трубы v — кинематический коэффициент вязкости жидкости. [c.45]

Определить потерю напора в нефтепроводе длиной 56 км и диаметром 200 мм при следующих данных средняя скорость движения нефти 1,3 м/сек, плотность нефти 892 кг/м , кинематический коэффициент вязкости нефти 3,5 сПз. [c.49]

Определить полную потерю напора в трубопроводе диаметром d — 100 мм, длиной I = 2,8 км при движении легкой нефти со средней скоростью v = 1,25 м/сек. Плотность нефти р = 760 кг/м , кинематический коэффициент вязкости нефти v = 0,22 сСт. [c.50]

Следовательно, кинематический коэффициент вязкости представляет собой работу, которую необходимо совершить при относительном движении слоев жидкости для единицы массового расхода. [c.14]

При турбулентном режиме носителями импульса становятся жидкие макрочастицы (турбулентные моли), совершающие хаотическое движение пульсационного характера, которое накладывается на основное направленное движение жидкости (так называемое осредненное движение). Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молен с хаотическим движением молекул в газе. Если, основываясь на этой простейшей теории турбулентности, сравнить перенос импульса турбулентными молями с переносом импульса молекулами, то окажется, что турбулентный поток им пульса во много раз больше молекулярного. Поскольку поток импульса через единицу поверхности, параллельной направлению осредненного движения, равен трению на этой поверхности, то естественно ввести понятие турбулентного трения и формально связанной с таким трением турбулентной вязкости Тт = Цт((5шж/<3)/), где цт — турбулентная вязкость. Так же формально можно ввести кинематический коэффициент турбулентной вязкости (кинематическую турбулентную вязкость) Ут =, ит/р. [c.360]

Рейнольдс установил, что критерием режима движения жидкости является безразмерная величина, представляющая собой отношение произведения характерной скорости потока на характерный линейный размер к кинематическому коэффициенту вязкости жидкости, которая впоследствии была названа в его честь числом Рей-п о л ь д с а м обозначается в формулах Re. Для потоков в трубах круглого сечения число Рейнольдса может быть вычислено по формуле [c.60]

Пример. Определить режим движения воды в шахтном водоотливном трубопроводе, если диаметр труб й = 100 мм, расход воды по трубопроводу Q = 34 л /ч, кинематический коэффициент вязкости воды V = 0,01 ст. [c.61]

В результате специальных исследований О. Рейнольдс в 1883 г. установил, что в общем случае режим течения жидкости определяется не только одной скоростью, а особым безразмерным комплексом wUv, состоящим из скорости движения жидкости W, кинематического коэффициента вязкости жидкости v и характерного размера I канала или обтекаемого тела. Теперь такой комплекс назы-2 35 [c.35]

Для расчета теплообмена в турбулентной области пограничного слоя применим теперь несколько другой подход. В рассматриваемом диапазоне чисел Прандтля (от 0,5 до 10) коэффициенты турбулентного переноса значительно выше соответствующих коэффициентов молекулярного переноса. Поэтому в дифференциальных уравнениях движения и энергии можно пренебречь кинематическим коэффициентом вязкости и коэффициентом температуропроводности по сравнению с коэффициентами турбулентного переноса импульса и тепла (см. также гл. 9). Полагая, что 8т = еи, мы возвращаемся к аналогии Рейнольдса. В гл. 9 было показано, что аналогия Рейнольдса приводит к следующей зависимости между профилями скорости и температуры [c.284]

Различают два режима движения жидкости в трубопроводах ламинарное и турбулентное, причем переход от ламинарного к турбулентному потоку наступает при определенных условиях, характеризуемых числом (критерием) Рейнольдса Ре, представляющим собой безразмерную величину, связывающую среднюю скорость потока жидкости и, диаметр сечения й трубопровода (линейный размер канала) и кинематический коэффициент вязкости жидкости V. [c.64]

Определить силу, затрачиваемую на преодоление трения в подшипнике при вращении вала. Частота вращения вала и = 10 с . Диаметр шейки (цапфы) вала d -40 мм, длина / = 100 мм, толщина слоя смазки между цапфой и подшипником 6 = 0,2 мм. Кинематический коэффициент вязкости масла v = 0,8-10" м /с, ее плотность р = 920 кг/м . Считать, что вал вращается в подшипнике соосно, а скорость движения жидкости в слое масла изменяется по линейному закону (рис. 1.6). [c.24]

Режим движения жидкости для произвольного профиля определяется через гидравлический радиус по числу Рейнольдса по формуле (7.8). Кинематический коэффициент вязкости жидкости связан с динамическим коэффициентом вязкости соотношением (1.18). Подставляя выражение (1.18) в (7.8), имеем [c.129]

Жидкость движется в прямоугольном лотке с расходом Q = 0,1 л/с (рис. 7.7). Ширина лотка Ь = 0,1 м, глубина наполнения h = 0,3 м. Определить, при какой температуре будет происходить смена режимов движения жидкости. График зависимости кинематического коэффициента вязкости жидкости от температуры показан на рис. 7.5. [c.131]

Жидкость движется в безнапорном трубопроводе (рис. 7.9) с расходом 2 = 22 м ч. Трубопровод заполнен наполовину сечения. Диаметр трубопровода = 80 мм. Определить, при какой температуре будет происходить смена режимов движения жидкости. График зависимости кинематического коэффициента вязкости жидкости от температуры показан на рис.7.5. [c.133]

Жидкость движется в трапецеидальном лотке (трапеция равнобокая) (рис. 7.10) со средней по живому сечению скоростью и = 2,1 м/с. Ширина лотка по дну Ь = 0,4 м, глубина наполнения h = 0,1 м, угол наклона боковых стенок лотка к горизонту а = 45°. Определить, при какой температуре будет происходить смена режимов движения жидкости. График зависимости кинематического коэффициента вязкости жидкости от температуры показан на рис. 7.5. [c.134]

Индустриальное масло движется в безнапорном трубопроводе (рис. 7.9). Трубопровод заполнен наполовину сечения. Диаметр трубопровода d = 0,2 м, кинематический коэффициент вязкости v = 0,5 см /с. Определить расход, при котором произойдет смена режимов движения жидкости. [c.134]

Задача 9.4. По горизонтальному трубопроводу длиной / = 150 м и диаметром d = 200 мм движется жидкость плотностью р = 950 кг/м , имеющая кинематический коэффициент вязкости v = I5 сСт. Трубы бесшовные стальные, бывшие в эксплуатации. Определить среднюю по живому сечению скорость движения жидкости, если перепад давлений в начале и конце участка трубопровода составляет Д р = 12 кПа. Местные потери напора не учитывать. [c.166]

У молекулярного переноса — диффузии — механической энергии и аналогичного переноса количества движения — вязкого трения — общий носитель и, как далее будет выяснено, общий коэффициент переноса (диффузии) это — динамический коэффициент вязкости р, или кинематический коэффициент вязкости V. В конце главы нам придется встретиться с процессами переноса тепловой энергии (теплопереносом) и введенного в жидкость вещества (массопереносом), частью которых будет также диффузия (теплопроводность, массопроводность). И в этом случае носителями явятся молекулы, но разница в переносимой субстанции вызовет различие и в коэффициентах переноса (диффузии). [c.431]

КОСТИ играет кинематический коэффициент вязкости v. Это говорит о тождественности молекулярного механизма влияния вязкости на движение жидкости и на диффузию завихренности. [c.432]

Исследования показывают, что расчет сопротивления для этого случая по общим формулам для установившегося движения вносит значительную погрешность, которая для труб большого диаметра может достигать значений 30%. Поправочные коэффициенты для расчетных формул устанавливаются экспериментально, однако для приближенной оценки часто применяют вместо кинематического коэффициента вязкости коэффициент вихревой вязкости Vg. [c.73]

Анализируя полученные экспериментальные данные, Рейнольдс получил весьма интересную зависимость если скорость движения жидкости умножить на диаметр трубы, в которой жидкость движется, и разделить на кинематический коэффициент вязкости v, то получится некоторый безразмерный комплекс, величина которого безошибочно определяет режим движения данной жидкости следующим образом [c.27]

Показать, что эта функция тока удовлетворяет дифференциальному уравнению движения вязкой несжимаемой жидкости, и вычислить давление в произвольной точке, если кинематический коэффициент вязкости жидкости равен v, а плотность Q. [c.567]

Показать, что в установившемся движении вязкой жидкости с кинематическим коэффициентом вязкости V выполняется равенство [c.568]

Предполагая, что кинематический коэффициент вязкости в сжимаемой вязкой жидкости является постоянным, доказать, что уравнение движения имеет интеграл вида [c.571]

Если ввести число Рейнольдса так же, как оно вводилось при рассмотрении движения в плоском диффузоре в 10 главы IV, т. е. в виде отношения полного расхода к кинематическому коэффициенту вязкости [c.370]

Полное определение природы коэффициента пропорциональности было дано В. Г. Левичем [35], который показал, что толщина диффузионного слоя 3 является функцией коэффициента диффузии О, кинематической вязкости, скорости движения жидкости о и значения I. [c.18]

Пример. 1. Определить режим движения воды в трубе диаметром ( =100 мм при скорости течения у=1,5 м/сек кинематический коэффициент вязкости г=0,01 см /сек. [c.85]

По трубопроводу диаметром D = 100 мм движется нефть с кинематическим коэффициентом вязкости v = 0,3 mV . Определить л) режим движения нефти при скорости V = 0,5 м/с б) скорость, при которой произойдет смена турбулентного режима движения нефти на ламинарный. [c.46]

Выражение (188) было предложено Буссинеском в 1867 г. В отличие от динамического коэффициента вязкости [х в формуле (6) коэффициент s учитывает не молекулярную структуру жидкости, а особенности турбулентного движения. Из формулы (189) следует, что величина е не является константой для данной жидкости, а изменяется при переходе от одной точки к другой в зависимости от кинематических характеристик потока в этих точках. Только при изучении турбулентности земной атмосферы можно считать коэффициент турбулентной вязкости постоянным для всех ее слоев. [c.153]

Однако строгий расчет величины бэфф затруднен из-за сложной, хаотичной природы самого процесса пузырькового кипения в последующем анализе приходится прибегать к приближенным качественным оценкам. Естественно полагать, что величина бэфф должна уменьшаться при уменьшении кинематического коэффициента вязкости жидкости V, при увеличении интенсивности беспорядочного движения парожидкостной смеси у границы этого слоя вследствие процесса парообразования и при увеличении плотности центров парообразования на самой поверхности. Мерой двух последних эффектов могут служить приведенная скорость парообразования w" = q/rp и величина, обратная критическому радиусу парового зародыша, 1/ мин- Д -лее можно рассматривать процессы роста отдельных пузырьков пара и движение всей парожидкостной смеси около поверхности как совокупность целого ряда периодических процессов поэтому в целом такое сложное и беспорядочное движение может быть интерпретировано как некоторое периодическое движение с характерным средним периодом -г. Тогда из соображений [c.127]

Математические основы для описания электронного потока разработаны Говардом [6]. Его расчеты являются настолько общими, что электронный газ можно рассматривать как прототип более общего класса двухвязкостных жидкостей. Двухвязкостной жидкостью называется жидкость, кинематические свойства которой характеризуются двумя параметрами, называемыми тангенциальным и нормальным коэффициентами вязкости. Основное уравнение движения аналогично уравнению движения Навье—Стокса, однако оно содержит дополнительные члены, обусловленные, например, зарядом электрона. В основу вывода уравнений положены законы Ньютона. Говардом приняты следующие основные гипотезы [c.92]

Это выражение называется числом Рейнольдса или критерием Рейнольдса. Здесь с—скорость движения потока, I—характерный линейный размер, для труб берется диаметр трубы d v—кинематический коэффициент вязкости жидкости в м 1сек. Следовательно, для конструирования и исследования перечисленных выше машин при использовании закона подобия требуется равенство чисел Рейнольдса натуры и модели. [c.47]

Определить критическую скорость, при которой будет происходить смена режимов движения жидкости в лотке (рис. 7.10), имеющем трапецеидальную форму поперечного сечения (трапеция равнобокая). Глубина наполнения h = 0,3 м, ширина потока по верху В -1,0 м, пшрина по дну Ь - 0,4 м, кинематический коэффициент вязкости v = 5 mmV . [c.133]

Ниже испольэуются следующие обозначения v — характерная скорость м — характерная частота колебаний I — характерный размер е < 1 — безразмерная амплитуда колебаний а — скорость звука в жидкости v — кинематический коэффициент вязкости а — коэффициент поверхностного натяжения / — модуль вектора ускорения, связанного с полем массовых сил невозмущенного движения (в частном случае / = g, где g — ускорение свободного падения на поверхности Земли). Возможность пренебречь сжимаемостью жидкости связана с малостью числа [c.62]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеюп1,ей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение ц, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, не следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения ру плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости у) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению ро пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) у X В, где у — плотность электрического тока, возникающего в движущейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности о за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.391]

Из этого уравнения видно, что скорость катодного процесса, лимитирующего обычно скорость коррозии в найтральных электролитах, можно повысить при ускоренных испытаниях многими путями— увеличением коэффициента диффузии, скорости движения электролита, кинематической вязкости электролита, концентрации кислорода. Однако следует пользоваться лишь теми приемами, которые не изменяют характера коррозионной среды. По этой причине изменение кинематической вязкости среды нежелательно. Наиболее эффективный путь повышения скорости катодного процесса — изменение скорости вращения образцов относительно электролита или электролита относительно образцов. Оба приема увеличивают доставку кислорода к поверхности металла и этим ускоряют катодный процесс. [c.19]

Выполняя аналогцчные преобразования со вторым и третьим уравнениями (47) и заменяя везде отношение кинематическим коэффициентом вязкости V, получим следующую систему уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости [c.532]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...