Жидкость однородная капельная

Коэффициент теплоотдачи а к газожидкостному потоку может в несколько раз превышать коэффициент теплоотдачи при течении однородной капельной жидкости. На рис. 27.11 представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при восходящем течении в трубе воды с пузырями воздуха в зависимости от рас- [c.327]

Ранее, в 5-1, упоминались результаты опытов, описанных в [Л. 381. К соплам с ltd = 1,6 подводился конденсат пара из отборов турбин либо питательная вода котлов высокого давления, прошедшая весь цикл подготовки, включая деаэрацию. В интервале начальных давлений жидкости Pi 4,5 48 бар парообразование систематически отмечалось при разности давлений на входе и выходе из сопла всего в 1,5—2 бар. О наличии агрегатных превращений в пределах сопла свидетельствовал тот факт, что плотности потока (с поправкой на сопротивление канала) устанавливались отчетливо ниже плотностей, отвечающих течению однородной капельной жидкости. [c.182]

Однородные жидкости. Поскольку капельные жидкости существенно несжимаемы, то однородная капельная жидкость есть жидкость постоянной плотности. Тогда можно проинтегрировать (1-23) между высотами 2i и 22 и получить [c.33]

Неоднородные жидкости. Жидкости типа солевых растворов переменной концентрации или однородные капельные жидкости с переменной температурой встречаются в эстуариях, озерах и водохранилищах и используются в промышленных процессах. Часто они бывают расслоенными (стратифицированными) таким образом, что к каждому слою оказывается возможным применять уравнения для однородных капельных жидкостей. Рассматривая жидкую среду переменной плотности, мы можем заключить, что ее равновесие невозможно, если только объемный вес не остается постоянным в пределах каждого горизонтального слоя. Кроме того, равновесие [c.41]

Так как значения коэффициентов Рх, 2 относительно мало меняются с температурой (для горных пород и однородных капельных жидкостей), то соответствующей зависимостью будем для простоты пренебрегать. [c.41]

Уравнение (4-2) справедливо для любых точек одного и того же объема однородной капельной жидкости, находящейся в равновесии. В этом уравнении давление р может быть и абсолютным и избыточным. [c.40]

Предположим, что однородная капельная жидкость сжимаема и изменение ее объема происходит в соответствии с законом Гука. Мы можем воспользоваться величиной коэффициента объемной упругости жидкости р, который характеризует податливость жидкости изменению ее объема и показывает, на какую часть первоначального объема изменяется объем жидкости при изменении давления на единицу (если давление измеряется в кгс/см, то на 1 кгс/см ). [c.47]

Определение симплекса скоростей v jv вызывает трудности, особенно для сред с Ргп>1 (капельные жидкости). Для газов выбор метода оценки этой величины не может вносить заметной погрещности, так как комплекс согласно (6-16) меньше единицы всего на несколько процентов и в первом приближении может вообще не учитываться. Как известно, для однородных потоков по Прандтлю и7 = 0,3, а по Лейбензону при параболическом изменении скорости в ламинарном пограничном слое v jv = 0,33. Известны рекомендации иного рода, например u /v = l,74 Re- или в более общем виде по Гофману v lv=, 5 Re- / Pr / . [c.190]

В таком виде уравнение Бернулли обычно и применяется при решении практических задач для потоков однородной несжимаемой капельной жидкости при установившемся движении, происходящем под действием одной (из объемных) силы тяжести. [c.79]

Уравнения (1.20) и (1.63) показывают, что в поле силы тяжести изменение давления будет, так же как и в капельной жидкости, определяться только изменением расстояния от плоскости сравнения до рассматриваемой точки. Характер же этого изменения будет корректироваться в зависимости от закона изменения внутреннего состояния газа. В соответствии с этим рассмотрим равновесие газа для однородной атмосферы и при изотермическом изменении газового состояния. [c.59]

Таким образом, в покоящейся однородной жидкости, которая находится под действием сил тяжести, поверхности уровня являются горизонтальными плоскостями. Например, для капельных жидкостей свободная поверхность — это поверхность уровня поэтому она всегда горизонтальна независимо от расположения сосуда, в котором находится жидкость. Из выражения (25) также следует, что поверхность раздела двух несмешивающихся жидкостей является поверхностью уровня, т. е. горизонтальной поверхностью. [c.26]

Попытаемся расшифровать эти строки его характеристики. Прежде всего разберемся в терминах однородное и неоднородное псевдоожижение. Однородное относится к условиям, в которых частицы равномерно распределены в среде и слой расширяется тоже равномерно. Это однородное псевдоожижение свойственно лишь кипящим слоям, ожиженным капельной жидкостью. В данном случае может возникнуть логичный вопрос почему Но, к сожалению, именно на него-то современные теории ответить не могут. [c.126]

Исследуем формы поверхностей равного давления и свободной поверхности жидкости. Сначала рассмотрим случай однородной тяжелой капельной жидкости. Будем считать, что размеры сосуда, который заполняет эта жидкость, весьма незначительны по сравнению с размерами Земли и поэтому изменением силы тяжести (по значению и направлению) в пределах сосуда вполне возможно пренебречь. При этом проекции ускорения объемных сил будут равны Х=0 У=0 Z=—g и уравнение (2.13) примет вид — gdz = 0 или после интегрирования [c.32]

При фиксированном неренаде давлений в канале скорость движения однородной капельной жидкости меньше скорости изоэнтропийного течения двухфазной среды в то же время плотность конденсированного вещества по всей области состояний (за исключением участка, близкого к критической точке) во много раз превышает плотность равновесной газообразной фазы. В адиабатной системе снижение плотности среды, вызываемое испарением жидкости, происходит более интенсивно, нежели нарастание скорости потока. Таким образом, нарушение фазового равновесия в потоке испаряющейся жидкости и связанные с этим снижения степени сухости и перегрев конденсированной составляющей влекут за собой увеличение плотности потока (wy), а следовательно, и расхода. [c.180]

Расход через очень короткие каналы, размером lid = = 0,2 и менее (отверстия в стенке, диафрагмы), оказывается таким же, как и при течении неиспаряющейся жидкости [Л. 15, 55] таким образом, здесь сколько-нибудь ощутимого парообразования не успевает произойти. При движении в каналах, несколько более протяженных (например, Z/d = 0,6 [Л. 38]), расход, как уже говорилось в 5-2, устанавливается немного ниже расходов однородной капельной среды, что указывает на возникновение в потоке паровой фазы. Однако количество успевающего образоваться пара столь мало, что даже при сравнительно низких противодавлениях p Jpi = 0,25) поток не достигает кризисного состояния. Время прохождения жидкостью сопел длиной Hd = 0,6 составляло величину порядка 10 сек. На протяжении такого отрезка времени агрегатные превращения, по-видимому, только начинают разви ваться [c.186]

При неизменных скорости истечения жидкости и ее физических свойств мелкость распыливания уменьшается с утончением пленки. При этом ее влияние на медианный диаметр капель оценивается величиной, пропорциональной толщ,ине пленки в степени 0,3. Толщина пленки оказывает влияние и на величину константы распределения. С уменьшением толш,ины пленки резко растет значение константы распределения, что соответствует более однородной капельной смеси по размерам фракции. [c.89]

Как и в предыдущих параграфах, посвятценных несжимаемой жидкости, нас будут интересовать в первую очередь пространственные изменения свойств потока в напорных системах. Основное различие между движением несжимаемой и движением сжимаемой однородной жидкости состоит в том, что в последнем случае в числе переменных величин фигурирует и плотность жидкости, которая в свою очередь связана уравнением состояния с давлением и температурой. Так как все жидкости (и капельные, и газы) в какой-то степени сжимаемы, важно найти количественную оценку условий, при которых [c.350]

При добыче нефти из пластов с подвижной водой продукция скважин по мере их эксплуатации обводняется и вместо чистой нефти на поверхность поступает водонефтяная эмульсия. По мере разработки месторождения пластовое давление обычно падает. Если оно становится ниже давления насыщения (при котором весь газ еще растворен в нефти), из нефти выделяется газ. Таким образом, в промысловых трубопроводах одновременно могут двигаться двухфазные (вода — нефть или нефть — газ) и трехфазная (вода — нефть — газ) системы. Многофазное движение в трубах значительно сложнее движения однородных капельных жидкостей или газа. При нем из-за наличия внутренней границы раздела между фазами, положение которой может изменяться во времени и пространстве, могут образовываться многообразные структурные формы течения. Например, при движении газожидкостной смеси (рис. 88) возможн возиикновеиие пуэырьковой I, раздельной II, пробковой III, пленочной IV и промежуточной форм. [c.162]

Струю считают затопленноь, если она распространяется в пространстве, занятом жидкостью (капельной или газообразной), однородной с данной (натример, струя воды, выходящая из отверстия резервуара при ис еченин под уровень , или струя [c.138]

Не последнюю роль в создании того или иного архитектурного ансамбля у теплообменной поверхности играют и свойства среды. Капельные жидкости образуют гомогенный (однородный) кипящий слой, во многом схожую картину являет собой псевдоожижение в аппарате под давлением, причем, чем давление выше, тем ближе слой к однородному псевдоожижение газом при нормальных условиях сопровождается пузырями, т. е. всеми признаками неоднородного кипения. Смотр критериев подобия с целью выявления способного расставить кипящие слои по ранжиру мелкие — крупные, т. е. явиться судьей наличия у них перечисленных выше качеств, назвал среди всех критерий Архимеда. А Ар-химед- рефери вынес приговор с учетом гидродинамики и теплообменных свойств кипящие слои могут быть разбиты на три группы мелкие частицы, если 3,35<Аг< <21 700 крупные частицы, для которых Аг>1,6-10 переходная группа при 21 700<Аг< 1,6-10 , состоящая из двух подгрупп 21 700<Аг< 132 ООО 132 000<Аг<1,6-10 . В пределах Аг<132 ООО можно рекомендовать вести рас- [c.142]

В последние годы ряд работ лучше, чем прежде, объяснил наличие неоднородности даже в слоях, псевдоожиженных капельными жидкостями [Л. 376, 499, 565]. Показано, что состояние однородного псевдоожижения принципиально неустойчиво. Это связано прежде всего с инерционностью частиц. Любое малое возмущение плотности псевдоожиженного слоя, имеющее вертикальную составляющую, не затухает, а растет [Л. 565] по мере распространения от места возникновения. Противоположное мнение [Л. 54 8—550] о принципиальной устойчивости однородного псевдоожиженного слоя, видимо, неправильно, так как базируется на ряде упрощающих допущений. В частности, в указанных работах принимается, что в псевдоожиженных системах отсутствуют значительные возмущения, создаваемые входным газораспределительным устройством, и игнорируются экспериментальные данные о действительной неоднородности практически кажущихся однородными слоев, ясевдоожиженных капельными жидкостями [Л. 521]. [c.9]

Целый спектр вертикальных возмущений плотности всегда имеется в псевщоожиженцом слое как следствие внешних вибраций и неравномерности течения. Расчеты автора (Л. 499] показали, что рост возмущений в псевдоожиженных газом слоях ироисходит во много раз быстрее, чем в слоях, псевдоожиженных капельными жидкостями. Это объясняет обычную практическую однородность последних, если учесть естестве]Шое ограничение продолжительности роста каждого возмущения из-за конечной и довольно небольшой высоты слоев. Поэтому всякое случайное локальное уменьшение концентрации материала в какой-либо точке псевдоожиженного слоя не обязательно приводит к появлению пузыря или другого вида пустот. Отметим еще, что теория ограничивается пока рассмотрением начальной стадии роста возмущений и, как указывают авторы (Л. 376], не дает сведений о характере получившихся в конечном итоге макроскопических неоднородностей. Но и столь ограниченная теория [c.9]

Пока конический слой псевдоожижен сравнительно однородно (псевдоожижение капельными жидкостями, случаи псевдоожижения газами при малом угле раскрытия конуса и малых числах псевдоожижения) тенденция к скоплению мелких частиц вверху, а крупных — внизу много сильнее, чем в слое постоянного сечения. В коническом слое достижимы такие рабочие условия, когда крупные фракции вообще не могут быть псевдоожижены ю в верхней части аппарата, даже при минимальной пороз-ности слоя, соответствующей пределу устойчивости, и будут выпадать вниз до уровня, где скорость фильтрации становится равной скорости минимального псевдоожижения этих крупных частиц, [c.100]

Наличие трассера ниже точки его подачи по оси псевдоожиженного слоя (рис. 5-11). наглядно показывает, что происходит обратное (продольное) перемешивание газа. Радиальные профили концентраций (рис. 5-12) в отличие от аналогичных профилей однородных слоев (псевдоожиженных капельными жидкостями) демонстрируют немонотонное радиальное изменение концентрации — наличие минимума на уровнях выше места подачи трассера. Лева [Л. 988], описывая эти результаты не совсем правильно, объясняет наличие минимума нисходящим движением газа между ядром ( ore) и периферийным кольцом псевдоожижен-2П2 [c.202]

ТаГПка Г поверхность твердого тела хаотически рельефна (рис. 72, а и б), в зазоре не может быть однородное состояние жидкости и имеются участки с соприкосновением граничных пленок, впадины с обычным капельно-жидким ее состоянием, а также отдельные точечные контакты твердых поверхностей с нарушением граничной пленки. Поэтому в практике инженерных расчетов используется понятие гидравлического давления в пленке р и удельной нагрузки рк, понимая под последней неуравновешенную гидравлическим давлением силу на единицу площади поверхности. Состояние жидкостной пленки в зазоре различно при покое и относительном движении уплотняющих поверхностей. [c.147]

Рассмотрим наиболее часто встречающийся на практике случай равновесия тяжелой (т. е. находящейся под воздействием одной только силы тяжести), однородной (р = onst) капельной жидкости. При этом проекции ускорения объемных сил будут равны Z = 0 У=0 Z = —g, и уравнение (2.8) получит следующую форму записи [c.29]

Смотреть страницы где упоминается термин Жидкость однородная капельная : [c.152] [c.209] [c.10] [c.28] [c.81] [c.92] [c.183] [c.304] [c.490] [c.39] [c.144] [c.268] [c.468] [c.27] [c.25] [c.360] [c.359] [c.88] [c.453] [c.354] [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...