Символы граней

Зависимость повышения перенапряжения водорода (мв) в присутствии поверхностноактивных анионов от символа грани кремнистого железа [7] [c.76]

Символы граней. Чтобы охарактеризовать положение идеально плоской грани кристалла, расположенной па- [c.20]

Единичная грань отсекает на двух горизонтальных осях равные отрезки и неравный отрезок по [0001]. Если грань отсекает равные отрезки на соседних осях, м символ может быть (А) [1011], или [1101], или [0111], если через одну (Б), то ее символ может быть [1121], или [1211], или [2111] [c.40]

Первый индекс в символе о,у (илм е,у) определяет направление нормали к площадке, по которой действует составляющая напряжения (или имеет место деформация), а второй — соответствует направлению, в котором действует напрян ение (или имеет место деформация). На рис. 6, б показаны рее компоненты напряжения, действующие по граням выделенного из тела элемента. [c.159]

Оператор формирования изображений с разрезом. Описание разреза содержится, в общем случае, на двух изображениях, включающих в свое описание три оси координат. На одном изображении, обозначаемом в дальнейшем символом а, имеется фигура сечения оригинала секущей плоскостью, параллельной соответствующей а грани /. На другом изображении, обозначенном символом р, содержатся параметры секущих плоскостей, организующих разрез. При этом изображается след каждой секущей плоскости и стрелками показывается направление размещения на поле чертежа изображения а. [c.199]

В графы 1—10 табл. 6.8 последовательно заносятся элементы массива NG (NQL). Если число вариантов нагружений NQL > 10, необходимо перейти на следующую строку таблицы. Если на грани кольцевых элементов не действует давление, в пакете исходных данных массиву NG соответствуют две перфокарты пустая и с символом в первой позиции. [c.126]

Асимптотические свойства символа ядра. Важную роль играет асимптотическое поведение функций K j (ai, а.2, а )при о 1 , а2 —> оо, исследование которого проведем с учетом трансверсальной анизотропии задачи в предположении, что нагрузка на грани = h обладает осевой симметрией. [c.94]

Сдвиговые колебания штампа. Рассматриваются сдвиговые поступательные колебания жесткого штампа на поверхности слоя О жз h, нижняя грань которого жестко защемлена. Начальные напряжения в среде предполагаются отсутствующими. Как уже отмечалось, задача сводится к решению интегрального уравнения (7.1.2), символ ядра интегрального оператора которого представляется в виде [c.142]

Состав раствора Увеличение перенапряжения л в водорода при введении добавок на гранях различных символов [c.76]

Шесть составляющих напряжения. Выше было указано, что для каждой пары параллельных граней элемента, изображенного на рис. П.З, необходим один символ для обозначения нормальных [c.566]

Из условия равновесия элемента следует, что необходимое число символов для касательных напряжений можно снизить с шести до трех. Рассматривая моменты относительно оси х всех сил, действующих на элемент, следует учитывать только силы, соответствующие составляющим напряжения, изображенным на рис. П.4 объемными силами, например весом элемента, можно пренебречь. Это следует из того обстоятельства, что при уменьшении размеров элемента объемные силы, действующие на него, уменьшаются как кубы линейных размеров, тогда как поверхностные распределенные силы уменьшаются как квадраты линейных размеров. Таким образом, для бесконечно малого элемента объемные силы являются Малыми величинами более высокого порядка, чем поверхностные распределенные силы, и ими можно пренебречь. Аналогично можно пренебречь моментами, вызванными неравномерным распределением напряжений по граням элемента, и при вычислении сил, действующих на произвольную грань, можно просто умножить площадь грани на величину напряжения в ее центре. Обозначая через йх, йу, г длины ребер элемента, получаем уравнение равновесия для моментов относительно оси X (см. рис. П.4) [c.567]

Три индекса Миллера — это набор небольших целых чисел. Отрезки, которые грань отсекает на трех осях, должны быть кратны целому числу длин ао, о и q (закон рациональных отрезков на осях). Если грань параллельна оси, то отсекаемый отрезок на оси становится равным оо и соответствующий индекс таким образом равен 0. Каждая из шести граней куба пересекает только одну координатную ось и проходит параллельно двум другим. Кроме того, все шесть граней попарно параллельны друг другу. Следовательно, три грани имеют символы (100), (010) и (001), а противоположные им грани приобретают отрицательный знак (100), (010), (001). На рис. 1.6 приведены индексы Миллера для различных граней. [c.21]

Многообразие внешнего облика кристаллов, встреча-юш1 хся в природе, обусловлено различными сочетаниями или комбинациями простых форм. Простой формой называется совокупность тождественных граней, связанных элементами симметрии. Для более точной характеристики кристалла определяют взаимное расположение его граней в пространстве по отношению к определенным координатным осям и некоторой исходной грани. Для определения грани применяют так называемые кристаллографические символы. При описании кристаллов и определении кристаллографических символов мы получаем для каждой простой формы или комбинации простых форм совокупность символов многих граней. Например, для куба будем иметь символы шести его граней (100), (010), (001), (100), (010) и 001). [c.8]

Символом я здесь и на рис. 3 а, б и в обозначено число твердости, определенное при вдавливании алмазной пирамиды с углом между противолежащими гранями при вершине 136° (на приборах для испытания на микротвердость V на приборах Викерса) [c.45]

Ввиду того что II Ф II = sup I ( РФ) I/II II, сильную сходимость можно также назвать равномерной слабой сходимостью (символ sup означает точную верхнюю грань). [c.162]

Символ inf означает точную нижнюю грань . [c.196]

Символы направлений. В отличие от символов граней hkl), для которых используют круглые скобки, для символов направлений применяют квадратные скобки [моау]. Эти символы служат характеристикой любого кристаллографического направления. В этом случае в основу положена прямая пропорциональность отрезков на осях, а не обратная, как у символов граней. Направление определяется однозначно, если известны координаты какой-нибудь точки на прямой. При движении точки вдоль прямой отношение координат остается всегда постоянным. [c.21]

М. и,, поставленные в простые скобки без запятых, образуют символ грани (А /с I). В принятой i ii t .ih координат с неодинаковыми единицами а, Ь, с i,, iunj,i по осям вейссовская грань [т п р описывается ур-нием [c.249]

Р1Р2 и есть миллеровские индексы грани (плоскости). Они записываются в круглых скобках — (hkl) и наз. миллеровским символом грани (плоскости). Отрицательные миллеровские индексы обозначают плоскости, пересекающиеся с отрицательным направлением осей координат. Координатные плоскости характеризуются символами (100) == YOZ, (010) ZOX, (001) — XOY (рис.). Плоскости, отсекающие одинаковые отрезки на всех трёх осях,— это плоскости (111), индексы [c.324]

Решетки Брава. Элементарные ячейки различаются не только сингонней, цо и возможным расположением узлов в центре граней или объема параллелепипеда повторяемости. Таким образом получается 14 решеток Браве. В некоторых из них нет дополнительных узлов — такие решетки называют примитивными — Р. Другие относятся к гранецентрированным А, В или С (А, В, С—грани параллелепипеда повторяемости). Центрировку по всем граням одновременно обозначают символом Р, а центрировку по объему — J. [c.35]

Как видно из предыдущего параграфа, для каждой пары параллельных граней кубического элемента, изображенного на рис. 3, требуется один символ, чтобы обозначить нормальную компоненту напряжений, и еще два символа, чтобы обозначить компоненты касательных напрян ений. Чтобы обозначить напряжения, действующие на шести гранях элемента, потребуется три символа а , Сту, для нормальных напряжений и нтесть [c.24]

В массиве каждое ребро ассоциировано с числом, показывающим параметр. В случае описания угла либо окружности и ее части с параметром ассоциируется пара ребер. Массивы видимых ребер при проецировании на грань / имеют идентификатор V1DI (где I = А, В, F). Число, показывающее количество ребер в этом массиве, обозначим BRI. Массивы ребер, параллельных какой-нибудь грани / независимо от их видимости, имеют идентификатор IRI. Два символа I в идентификаторе отображают факт параллельности ребра по крайней мере двум граням. Например, если ребро параллельно грани Л, то из этого следует его параллельность и грани В, и т. д. Числа, показывающие количество ребер в массивах 1R1, обозначим //С/. Каждое ребро показывается в массивах типа IRI один раз. Может случиться, например, что ребро перпендикулярно какой-нибудь паре граней /. Тогда это ребро параллельно остальным четырем граням. В этом случае ребро заносится в массив IRI, у которого передняя из меток / в идентификаторе ближе к началу алфавита. Например, из массивов ARB и RD выбирается массив ARB. Количество ребер, параллельных какой-нибудь грани, полученное суммированием чисел IR1, обозначим К- [c.193]

Массивы видимых при проецировании на грань / и параллельных ей ребер имеют имя QI. Они выделяются из массивов V1DI по признаку равенства одной из координат у начальной и конечной точек ребра. Числа, показывающие количество ребер в массиве Q/, обозначим символом В . Массив, составленный из чисел BI = ВА, ВВ, BF], имеет имя 1SL0. Максимальное по значению BI из этого массива имеет обозначение kl. [c.193]

На рис. 3 были показаны напряжения tsh на гранях с внешними нормалями, сонаправленными с координатными осями, в предположении, tsk > 0. Поскольку = —ts, то на грани с нормалью (—is) положительные ориентируются по направлениям —ih) Отсюда следует, что положительные нормальные напряжения—растя-гиваюш,ие, а отрицательные — сжимающие моменты положительных касательных напряжений tsk на гранях is и (—is) относительно оси ir имеют знак символа Леви-Чивита eshr (см. [c.21]

В любой точке напряженного тела напряжения могут быть разложены на девять компонентов, действующих на гранях воображаемого бесконечно малого куба (рис. 2.8). Символами о , 022 и сТзз обозначены нормальные напряжения, а x s, " 31. Т21, Т32 и Ti3 — касательные напряжения. Оси воображаемого куба могут быть развернуты в любом направлении и иногда бывает удобно их выбрать таким образом, чтобы касательные напряжения равнялись нулю. В этом случае действующие нормальные напряжения называют главными. [c.20]

Кубическая гранецеитрированиая структура является,одной из немногих простых трансляционных структур. Это значит, что всю структуру можно построить трансляциями одной исходной частицы и, следовательно, привести структуру к базису 2=1. Для этого соединим вершину куба с центрами ближайших граней. Получим три одинаковых по длине вектора, симметрично расположенных около тройной оси. Элементарная ячейка, построенная на этих векторах, будет представлять собой примитивный ромбоэдр с координатными углами а = 60° (задача 5). Слойность структуры в направлении ромбоэдрических осей Пгл=1. Естественно, возможен и обратный переход. Отсюда следует, что структура, элементарная ячейка которой—примитивный ромбоэдр с углами при вершине -60°, обладает кубической симметрией. Структура кубической плотной упаковки получается бесконечной линейной цепочкой трансляций одного шарового слоя. На это, собственно, и указывает символ упаковки. .АВСАВС... Этот символ не является зеркально симметричным, что говорит об отсутствии в ромбоэдре и в кубе зеркальных плоскостей симметрии, перпендикулярных к тройным осям симметрии. [c.75]

Грани разного символа отличаются по плотности упаковки, а, следовательно, и по ряду других свойств, в частности, по велич1инам работ выхода электронов. Работа, выхода электрона обычно уменьшается с ростом плотности упаковки и для разных граней монокристалла ра зличие в ее величине может достигать вплоть до 1 эв. Таким образом, каждая грань монокристалла обладает своим собственным значением работы выхода электрона нулевой точки [c.75]

ПО), чем на грани с символом (100), и обратную зависимость при сдвиге потенциала катода за величииу его нулевой точки— 0,15 в (ри . 43). [c.77]

Следует, однако, отметить, что объяснение рассмотренных закономерностей может быть дано и с других позиций, в частности, на основе представлений об изменений концентрации дефектов (дислокаций, 43 1 атодная поляризация вакансии й т. д.) Ш Процентно- монокристаллов меди в электроли-ГО выхода граней разного тах, содержащих зтаноламиновые символа в зависимости от комплексы меди (22° с, pH 8,0) [c.77]

При индицировании гексагональной системы часто пользуются не трехосевой системой координат, а берут, соблюдая правило симметрии, три равноценные оси ai, Й2 и аз, перпендикулярные главной оси шестого порядка. В результате для обозначения одной грани необходимы четыре индекса (hkil) —так называемые индексы Бравэ, причем три первые индекса взаимосвязаны (/i+ +i = 0). Таким образом, базисная грань гексагонального кристалла имеет символ (0001). [c.21]

Для расчета работы осаждения Коссель ввел особую систему символов, которая исходит из координационных соотношений структуры. Например, в примитивной кубической решетке один атом окружен шестью ближайшими соседями на расстоянии Oi = a, 12 ближайшими соседями на расстоянии аг=а К2 и 8 ближайшими соседями на расстоянии аз = аУ 3. Следовательно, мы рассматриваем группировку атомов вдоль ребра куба [100], диагонали грани [ПО] и,диагонали куба [111]. В этом случае для оценки энергии осаждения атома на полукристаллическое положение рассматриваем группировку атомов 3/6/4, подразумевая под этим, сколько соседей имеет атом на расстоянии ai, аг, аз. Приведенные выше координационные числа должны быть разделены на 2, потому что рассматривались группировки атомов внутри кристалла, тогда как для анализа процесса роста нужно принимать во внимание поверхностные связи. [c.313]

Значки х,у,ъ при букве з пе следует понимать здесь, как символы проекпии они указывают лишь направление перпендикуляра к площадке, в которой происходит перекашивание грани. Вообще, можно доказать, что величины г , г , не определяют собой какой-либо вектор. Оказывается, что если рассматривать их как проекции вектора, то этот вектор будет [c.147]

В решение плоских контактных задач для упругого клина значительный вклад внес В. ]У[. Александров с соавторами [2, 8]. Ими рассмотрены задачи о плоской деформации бесконечного упругого клина, в одну грань которого без учета сил трения вдавливается плоский, наклонный или параболический жесткий штамп, а на другой грани выполняется одно из следующих условий отсутствие напряжений, скользящая или жесткая заделка. Для решения интегральных уравнений в этих работах развиваются регулярный и сингулярный асимптотические методы (в зависимости от значения основного безразмерного параметра, характеризующего относительную удаленность области контакта от вершины клина), метод получения точного решения интегрального уравнения после специальной аппроксимации функции-символа ядра, другие методы. Получены решения, ограниченные на одном или на обоих краях области контакта, соответственно для наклонного или параболического штампов. Аналогичная задача с неизвестной областью контакта в случае параболического штампа изучалась в работе В. И. Короткина, И. А. Лубягина и М. И. Чебакова [35] с использованием специальной аппроксимации символа ядра интегрального уравнения. Сделаны расчеты применительно к плоским зубчатым зацеплениям. [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...