Вязкость жидкости линейная

Подчеркнем, что полученное уравнение есть следствие предположения, что именно разность осредненных напряжений в фазах, определяющая фиктивные напряжения, формирует по линейному закону Гука деформации скелета из-за смещений зерен друг относительно друга. Таким образом, это уравнение задает совместное деформирование фаз с учетом несовпадения давлений в фазах из-за прочности скелета. В газожидкостных смесях давления в фазах могли различаться только из-за поверхностного натяжения и радиальных инерционных эффектов, описываемых уравнениями типа Рэлея — Ламба для размера пузырьков, а следовательно, и для объемного содержания фаз, когда разница между осредненными давлениями в фазах воспринималась поверхностным натяжением и радиальной мелкомасштабной инерцией и вязкостью жидкости. В насыщенной пористой среде разница между осредненными напряжениями воспринимается прочностью межзеренных связей. [c.237]

Рейнольдс установил, что критерием режима движения жидкости является безразмерная величина 1(см. уравнение (4.47) ], представляющая собой отношение произведения характерной скорости потока V на характерный линейный размер I к кинематической вязкости жидкости V, которая впоследствии была названа числом Рейнольдса. Для потоков в трубах круглого сечения (/ = [c.66]

Из уравнения (5.20) следует, что при ламинарном режиме движения потери напора прямо пропорциональны скорости в первой степени (т. е. имеет место линейный закон сопротивления), кинематической вязкости и не зависят от шероховатости труб. Впервые зависимость расхода и потерь напора от вязкости жидкости была использована выдающимся русским ученым и инженером В. Г. Шуховым при расчете и строительстве мазутопровода, в котором для снижения вязкости перекачиваемого мазута был применен его предварительный подогрев отработанным паром. [c.71]

Гидромеханика изучает законы движения так называемых ньютоновских жидкостей, для которых напряжения, вызываемые наличием вязкости, выражаются линейно через скорости деформаций. [c.6]

Отсюда очевидно, что сопротивление и подъёмная сила пропорциональны скорости, коэффициенту вязкости и линейному масштабу d. Этот закон, который можно назвать законом Стокса, хорошо согласуется с опытами при малой скорости движения малых тел, например при оседании мелких частиц в жидкости. [c.53]

Программа лабораторного практикума в соответствии с объемом излагаемого курса включает следующие работы 1) определение вязкости жидкости при помощи вискозиметра Энглера 2) снятие пьезометрической и напорной линий для трубопровода переменного сечения 3) определение числа Рейнольдса при ламинарном и турбулентном режимах движения 4) экспериментальное определение коэффициента линейного гидравлического сопротивления и коэффициентов местных сопротивлений 5) исследование истечения жидкости через различные отверстия и насадки 6) снятие характеристики центробежного насоса. [c.306]

Коэффициент гидравлического трения X в формулах Дарси легко определяется опытным путем. Для этого достаточно измерить разность пьезометрических отметок (для газов — разность давлений) в двух сечениях испытываемого трубопровода и среднюю скорость течения. В результате обобщения огромного экспериментального материала удалось установить, что Я в конечном итоге является функцией двух безразмерных параметров числа Рейнольдса Re, учитывающего влияние скорости и вязкости жидкости, а также размеры самого трубопровода, и относительной шероховатости где k — линейная величина, характеризующая влияние стенок. Таким образом, [c.157]

В 1883 г. английским ученым Осборном Рейнольдсом (1842—1912 гг.) было установлено, что критерием режима течения жидкости является безразмерная величина, представляющая собой отношение произведения средней скорости потока V и линейного размера /, характерного для живого сечения, к кинематической вязкости жидкости V, т. е. величина [c.50]

Указание. Утечки в насосе считать обратно пропорциональными вязкости жидкости и не зависящими от частоты вращения, а характеристику клапана — линейной. [c.98]

Рейнольдс установил, что критерием режима движения жидкости является безразмерная величина, представляющая собой отношение произведения характерной скорости потока на характерный линейный размер к кинематическому коэффициенту вязкости жидкости, которая впоследствии была названа в его честь числом Рей-п о л ь д с а м обозначается в формулах Re. Для потоков в трубах круглого сечения число Рейнольдса может быть вычислено по формуле [c.60]

В выражение для Re должен входить характерный линейный размер. Лучше, если бы им был диаметр капли. Но капли поли-дисперсны, и учет размера каждой капли усложняет методику расчета. В то же время средний диаметр капель зависит от физических параметров сред, скорости истечения жидкости (или, что то же, — от давления жидкости перед форсунками при их одинаковой конструкции) и, главное, — от диаметра соплового отверстия, который мoл нo принять за характерный линейный размер. Скорость истечения жидкости, плотность и вязкость газа и диаметр форсунки войдут в качестве переменных в выражение для Re. Вязкость жидкости не влияет на относительную скорость капли в воздухе. Изменение скорости в самой капле можно не учитывать. [c.110]

Различают два режима движения жидкости в трубопроводах ламинарное и турбулентное, причем переход от ламинарного к турбулентному потоку наступает при определенных условиях, характеризуемых числом (критерием) Рейнольдса Ре, представляющим собой безразмерную величину, связывающую среднюю скорость потока жидкости и, диаметр сечения й трубопровода (линейный размер канала) и кинематический коэффициент вязкости жидкости V. [c.64]

Далее необходимо одновременно учитывать также и вязкость жидкости, входящую в число Рейнольдса. В качестве числа Рейнольдса принимается критерий, который определяется следующими величинами скоростью потока w, характерным линейным размером / канала, в котором течет жидкость, и кинематической вязкостью V жидкости. Число Рейнольдса, характеризуемое названными величинами, определяется выражением [c.47]

Как следует из (7.2.3), начальное поле прямо пропорционально Foo. Так как линейно связано с при помощи условия на S, то отсюда следует, что то же самое верно и для т. е. прямо пропорционально Foo. Кроме того, ясно, что не должна зависеть от вязкости жидкости. Так как Foo прямо пропорциональна вязкости, то отсюда следует, что пропорциональна Foo/fx. Наконец, очевидно, что должна стремиться к нулю, когда S неограниченно удаляется от Р, т. е. когда где I — некоторый характерный размер, пропорциональный расстоянию частицы от стенок резервуара. Часто для определенности будем брать в качестве I расстояние от центра частицы до ограничивающей стенки в некоторых случаях I может изменяться в зависимости от положения частицы и геометрии стенок. Из простых соображений размерности должно быть [c.334]

Описанные линейные эксперименты имеют общее свойство, состоящее в том, что работа, затрачиваемая на поддержание движения внешних границ установки (или движения на границах), прямо пропорциональна вязкости жидкости, по крайней мере когда последняя однородна. Это дает тогда удовлетворительный самосогласованный метод определения вязкости суспензии. В частности, предположим, что мы провели линейный эксперимент с однородной ньютоновской жидкостью вязкости Хо и нашли при этом, что работа, совершаемая напряжениями, действующими на границах установки, равна Теперь взвесим в этой жид- [c.500]

Следует отметить нестабильность работы системы с линейным дросселем, так как его сопротивление зависит от вязкости жидкости, которая изменяется с изменением температуры. [c.170]

По поводу полученных в этом н предыдущем параграфах решений уравнений движения вязкой жидкости можно сделать следующее общее замечание. Во всех этих случаях нелинейный член (vV)v тождественно исчезает из уравнений, определяющих распределение скоростей, так что фактически приходится решать линейные уравнения, что крайне облегчает задачу. По этой же причине все эти решения тождественно удовлетворяют также и уравнениям движения идеальной 11есжимаемой жидкости, написанным, например, в виде (10,2—3). С этим связано то обстоятельство, что формулы (17,1) и (18,3) не содержат вовсе коэффициента вязкости жидкости. Коэффициент вязкости содержится только в таких формулах, как (17,9), которые связывают скорость с градиентом давления в жидкости, поскольку самое наличие градиента давления связано с вязкостью жидкости идеальная жидкость могла бы течь по трубе и при отсутствии градиента давления. [c.86]

Если в рассматриваемых явлениях вязкость жидкости несуще ственна, то движение в звуковой волне можно считать потен циальным и написать v = Уф (подчеркнем, что это утверждение не связано с теми пренебрежениями, которые были сделаны в 64 при выводе линейных уравнений движения, — решение с rotv==0 является точным решением уравнений Эйлера). Поэтому имеем [c.359]

Обобщением этого факта на случай произвольного движения является гипотеза о том, что касательные напряжения, а также зависящие от ориентаций плои адок части нормальных напряжений пропорциональны соответствующим скоростям деформаций. Иными словами, предполагается во всех случаях движения жидкости линейная связь между вязкостными напряжениями и скоростями деформаций. При этом коэффициентом пропорциональности в формулах, выражающих эту связь, должен быть динамический коэффициент вязкости д,, так как для прямолинейного движения эти формулы должны превращаться в формулу Ньютона (1.11) для вязкостного напряжения. [c.80]

Однако в технике при фильтрационных расчетах пользуются обычно смешанной системой единиц, измеряя объемный расход в см 1сек, перепад давления — в атмосферах, вязкость жидкости — в сантипуазах, линейные размеры — в см. В этой системе единицей измерения проницаемости является проницаемость такой пористой среды, в которой расход жидкости, равный 1 см сек, получается при площади сечения 1 см и перепаде в 1 атм на 1 см пути фильтрации при вязкости фильтрующейся жидкости, равной 1 сп эта единица измерения носит наименование дарси. Учитывая, что в физической системе единиц измерения 1 атм —981 000 дпн1см и 1 сантипуаз равняется 0,01 см /сек, можно установить, что 1 дарси равняется 1,02 10 Таким образом, проницаемость, например, песчаных грунтов для воды при С —0,006 сж/сек, по Павловскому, равна [c.326]

РЕЙНОЛЬДСА ЧИСЛО [по именп англ, учёного О, Рейнольдса (О. Reynolds)] — один из подобия критериев для течений вязких жидкостей и газов, характеризующий соотношение между инерц. силами и силами вязкости Re pal/p, где р — плотность, р. — коэф. динамич. вязкости жидкости или газа, о — характерная скорость потока, 1 — характерный линейный размер. Так, при течении в длинных цилиндрич. трубах обычно I = d, где d — диаметр трубы, а у = Р(.р средняя По поперечному сечению скорость течения при обтекании тел I — длина или поперечный размер тела, а а = 0 — скорость невозмущённого потока, набегающего на тело. Р, ч. является также одной из [c.318]

Это выражение называется числом Рейнольдса или критерием Рейнольдса. Здесь с—скорость движения потока, I—характерный линейный размер, для труб берется диаметр трубы d v—кинематический коэффициент вязкости жидкости в м 1сек. Следовательно, для конструирования и исследования перечисленных выше машин при использовании закона подобия требуется равенство чисел Рейнольдса натуры и модели. [c.47]

Если необходимо иметь демпфер со стабильной характеристикой в широком диапазоне. температур, например, противофлаттерные демпферы или,демпферы для серворулевого управления самолетов, приходится применять систему искусственного поддержания расчетной температурьГили терморегулирующие устройства, обеспечивающие изменение размера проточного канала регулирующего элемента при изменении температуры и, следовательно, вязкости жидкости. Кроме того, линейную характеристику можно получить применением клапана или золотника с переменным профильным отверстием. [c.364]

Жидкость считается баровязкой, для коэффициента динамической вязкости принимаем линейную зависимость от давления /j, = /л р- р ). [c.64]

В этой главе рассмотрены вопросы численного интегрирования линейных и нелинейных краевых задач для систем обыкновенных дифференциальных уравнений, возникающих при исследовании прочности, устойчивости, свободных колебаний анизотропных слоистых композитных оболочек вращения после разделения угловой и меридиональной переменных. В предыдущих главах было показано, что корректный расчет таких оболочек и пластин в большинстве случаев требует привлечения неклассических дифференциальных уравнений повышенного порядка. Там же (см. параграфы 4.1, 4.4, 5.2, 6.2) отмечалась важная особенность таких уравнений — существование быстропеременных решений экспоненциального типа, имеющих ярко выраженный характер погранслоев и существенных лишь в малых окрестностях краевых закреплений, точек приложения сосредоточенных сил, мест резкого изменения геометрии конструкции и т.д. Стандартные схемы численного интегрирования краевых задач на таком классе дифференциальных уравнений малоэффективны — попытки их применения встречают принципиальные трудности, характер и формы проявления которых подробно обсуждались в параграфе 4.1 (см. также [136]). Добавим к этому замечание о закономерном характере данного явления — существование решений экспоненциального типа с чрезвычайно большим (по сравнению с длиной промежутка интегрирования) показателем изменяемости в неклассических математических моделях деформирования тонкостенных слоистых систем, дифференциальными уравнениями которых учитываются поперечные сдвиговые деформации, обжатие нормали и другие второстепенные" факторы, естественно и необходимо. Такие решения описывают краевые эффекты напряженного состояния, связанные с учетом этих факторов, и существуют не только у неклассических уравнений, установленных в настоящей монографии, но и в других вариантах неклассических уравнений повышенного порядка, что уже было показано (см. параграф 4.1) на конкретном примере. Болес того, подобные явления наблюдаются не только в теории оболочек, но и в других математических моделях механики и физики. Известным классическим примером такого рода может служить течение Навье—Стокса — при малой вязкости жидкости, как впервые было показано Л. Прандтлем (см., например, [330]), вблизи обтекаемого тела возникает зона пограничного слоя. Такие задачи согласно известной [56, 70 и др.] классификации относятся к классу сингулярно возмущенных, т.е. содержащих малый параметр и претерпевающих понижение порядка, если положить параметр равным нулю. Проблема сингулярных возмущений привлекала внимание многих авторов [56, 70, 173, 190 и др.]. Последние десятилетия отмечены значительными достижениями в ее разработке — в создании и обосновании методов асимптотического интегрирования для различных [c.195]

Дроссели первого типа характеризуются большой длиной и малым сечением канала и соответственна небольшим значением числа Рейнольдса, вследстввд чего потеря напора в них в основном обусловлена трением при ламинарном течении, т. в. потеря напора является при всех прочих равных условиях практически линейной функцией скорости течения (и расхода) жидкости. Однако поскольку потеря напора в таких дросселях изменяется прямо пропорционально вязкости жидкости (см. стр. 55), гидравлическая характеристика их Ар = / (Q) зависит от температуры. Такие дроссели получили название линейных. [c.396]

Механизмы внутреннего трения в жидкостях и газах принципиально различны. Вязкость жидкостей при повышении температуры уменьшается, причем для углеводородных жидкостей значительно (у газов наоборот). При больших напряжениях, характерных лреимущественно для высоковязких жидкостей со сложным строением и дисперсных систем, линейное приближение [см. уравнение (1.6)] нарушается и вязкость уменьшается с увеличением напряжения или деформации сдвига. При очень малом времени воздействия на жидкость она ведет [c.27]

Смотреть страницы где упоминается термин Вязкость жидкости линейная : [c.406] [c.49] [c.80] [c.295] [c.125] [c.86] [c.83] [c.51] [c.99] [c.169] [c.67] [c.77] [c.166] [c.274] [c.156] [c.440] [c.349] [c.248] [c.187] [c.85] [c.13] [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...