Цилиндр, течение около

Задача является решенной, если определена сетка течения в окрестности профиля. Н. Е. Жуковский предложил преобразование координат, с помощью которого ортогональная сетка плоского течения около кругового цилиндра радиуса / о (в физической плоскости г, рис. 62) может быть преобразована [c.104]

Рис. 77. Схема течения около цилиндра в зависимости от направления колебаний

После работы двигателя в течение 30 мин на холостом ходу наблюдалась незначительная разность потенциалов. Это означало, что в пространстве между цилиндром и поршневыми кольцами не было электролита и непосредственного контакта. При работе двигателя под нагрузкой 54 кВт в течение 40 мин потенциал цилиндра был на 300 мВ положительнее потенциала поршня, что объясняется присутствием между поверхностями трения электролита высокой электрической проводимости и пребыванием хрома в состоянии пассивности. Еще через 15 мин началось разблагораживание электродного потенциала цилиндра при положении поршня в ВМТ. Через 1 ч установилось состояние, сохранившееся стабильным до конца 40-часового испытания, а именно верхняя часть поверхности цилиндра высотой около 60 мм обладала потенциалом на 40 мВ отрицательнее потенциала поршня потенциал следующих 60 мм высоты оказался положительнее потенциала поршня в нижней части цилиндра не наблюдалось сколько-нибудь существенной разницы потенциалов. [c.198]

Мы рассмотрели потоки, возникающие около цилиндра и сферы. Естественно, что вблизи других препятствий, помещаемых в звуковое поле, также возникают течения. Особенно велика может быть скорость около препятствий с мягкими границами, например около воздушных пузырьков в звуковом поле [10], Течение около резонатора, возбуждаемого звуковой волной, рассматривалось в [21]. [c.222]

Обтекание неподвижного цилиндра. Займемся анализом картины течения около кругового цилиндра. Будем предполагать, что (У = О, т. е. цилиндр неподвижен и поток на бесконечности направлен вдоль оси д (ось л всегда можно направить по направлению скорости в бесконечности). Комплексный потенциал (6.18) при Ух = У, = О принимает вид [c.143]

С помощью простой комбинации источников мы можем представить течение около круглого цилиндра, обусловленное существованием источника в заданной внешней точке Р. [c.94]

В случае течения около круглого цилиндра проф. Тэйлор нашел что последовательные конфигурации очень быстро сходятся для зна- [c.876]

Проверить, что в случае плоского течения около цилиндра любого поперечного сечения уравнениям движения и неразрывности удовлетворяют функции [c.572]

Таким образом, наложение постоянной скорости, например, на течение для сжимаемого вихря, рассмотренное в п. 13.80, приводит к спиральному течению около оси. Линии тока здесь представляют собой спирали на соосных цилиндрах. Любая пара этих линий тока может быть принята в качестве границ течения. Этот пример интересен в связи с течением газа в патрубке вентилятора. Такой же способ наложения постоянной скорости можно применить при рассмотрении скользящего или стреловидного сверхзвукового крыла или косого скачка уплотнения. [c.577]

Возникновение циркуляции влечет за собой эффект Магнуса, т.е. появление поперечной силы. Пусть скорость потока вдали от цилиндра равна г> тогда наибольшая скорость жидкости на окружности цилиндра при его обтекании обычным потенциальным потоком равна 2v. Если к потенциальному течению присоединяется еще циркуляционное течение со скоростью 2v, то тогда на одной стороне цилиндра скорость будет равна нулю, а на другой 4v. Опыты с вращающимися цилиндрами показали, что максимальный эффект Магнуса получается в том случае, когда окружная скорость цилиндра и равна круглым числом Av. Развитие течения около цилиндра, вращающегося с окружной скоростью и = 4г>, показано на рис. 108. [c.194]

Рис. 108. Развитие течения около цилиндра, вращающегося с окружной скоростью и = 4v

Течение около прямого кругового цилиндра. Рассмотрим функцию [c.147]

Фиг. 14. Типы течений около бесконечно длинного цилиндра [13].

Задачи отрыва установившегося и неустановившегося ламинарного течения около кругового цилиндра и сферы являются классическими и изучались многими исследователями экспериментально и теоретически. Отрыв ламинарного потока на круговом цилиндре происходит в диапазоне чисел Рейнольдса Ве = = 103-105. [c.69]

Швабе [3] более подробно исследовал этот тип течения около кругового цилиндра и измерил распределение давления на цилиндре, которому сообщается ускорение из состояния покоя (фиг. 2). [c.212]

Обозначая через и скорость невозмущенного потока, запишем выражение для скорости потенциального течения около кругового цилиндра (фиг. 4) [c.216]

Применяемый при откачке многих приборов сорбционный насос (рис. 10-6,6) представляет собой титановый цилиндр с подогревателем, смонтированный на ножке и заваренный в стеклянный баллон. В таком виде он напаивается на стеклянную гребенку откачного поста вместе с откачиваемыми приборами и прогревается одновременно с ними под электрической печью (450° С, 2—3 ч) для обезгаживания стекла. Затем при подаче напряжения к выводам (6,5 в) осуществляется процесс обезгаживания и распыления титана (в течение около [c.472]

В [Л. 128] исследован пограничный слой в случае несимметричного плоского течения около цилиндра, для которого распределение скорости во внешнем потоке выражается уравнением [c.99]

В качестве примера возьмем течение около круглого цилиндра диаметром О. При обтекании такого цилиндра скорость внешнего потока изменяется по закону и,=%5 п2 где [c.312]

В качестве примера снова рассмотрим безвихревое течение около кругового цилиндра радиуса а с циркуляцией Г>0. Ось цилиндра направлена по оси г, а движение - двумерное и происходит в плоскости ху (рис. 1.12). Потенциал течения в полярных координатах г, 6 имеет вид (см., например, Лойцянский [1973]) [c.69]

Следовательно, Л можно считать потенциалом скоростей в установившемся течении вокруг нового тела В, составленного из погруженной части В тела S и ее зеркального отражения В" (рис. 95). В частном-случае наполовину погруженных сфер и эллипсоидов соответственно получается половина обычного установившегося течения вокруг того же самого тела. В случае кругового цилиндра или сферы, погруженных меньше, чем на половину, величина Л(х) определяется как для течения около чечевицеобразного тела случай клина приводит к течению около ромба. Все эти случаи описаны в литературе з). [c.315]

Построение комплексного потенциала течения около круглого цилиндра при наличии шахматной системы, состоящей из п пар вихрей, принципиальных трудностей не вызывает, хотя и громоздко по написанию. Применяя те же три гипотезы, которые мы рассмотрели выше, можно определить циркуляцию отходящего от цилиндра вихря в поле скоростей, более близком к действительности вычисления показывают, что величина циркуляции Г в этом более сложном случае незначительно отличается от ра- [c.369]

Описанная эквивалентность дала возможность А. А. Ильюшину использовать для ряда случаев гиперзвукового обтекания тел известные решения задач о неустановившихся движениях Газа. Так, в линейном приближении он рассмотрел задачу о колебаниях профиля, об обтекании конуса и оживальных тел, об обтекании цилиндра, движущегося под углом атаки и вращающегося около поперечной оси. В нелинейной постановке были рассмотрены течение около клина, течение разрежения на верхней стороне профиля, обтекание конуса. Рассмотрена также новая задача об обтекании тонкого тела, близкого к клину. [c.185]

Найденную простую волну можно использовать для построения части течения около тела вращения в виде кругового цилиндра, который, начиная с некоторого сечения, постепенно сужается по специальному закону (на рис. 3.16.3, б контур такого тела заштрихован). [c.321]

Эмпирические данные, полученные в опытах с горизонтальными цилиндрами на ртути, натрии, сплаве натрия с калием, свинце, воде, толуоле, силикатах, описываются формулой, близкой к (4.41) для С л 0,53. Оказалось, что закон теплоотдачи при свободной конвекции при достаточно больших Ог не зависит от размеров тела. Физически это означает, что ламинарный характер течения около поверхности теплообмена нарушается, и возникает так называемая тепловая турбулентность. У стенки имеется вязкий слой, с внешней стороны которого срываются турбулентные вихри. Характер движения жидкости становится среднестатистически одинаковым для разных частей поверхности, и коэффициент теплоотдачи перестает зависеть от размеров тела. [c.138]

В диапазоне очень низких чисел Рейнольдса (Reтечении около сферы. Хотя для задачи об обтекании цилиндра также имеется аналитическое решение, однако диапазон его применимости слишком мал, чтобы иметь большое практическое значение. Когда число Рейнольдса становится больше примерно пяти, происходит отрыв ламинарного пограничного слоя. Как говорилось в 10-3, явление отрыва в рассматрнваемо.ч случае обусловлено обратным перепадом давления и кривизной границы. Распределение давления при потенциальном течении (рис. 15- 1) показывает, что вблизи 0 = 90° имеется сильный обратный перепад давления. При 5цилиндра устойчиво ра.сполагаются два вихря (зоны вращательного движения разных знаков. Прим. ped.), за которыми вниз по течению следует извилистый вихревой слой.. Область течения позади тела, в которой происходят изменения, обусловленные присутствием тела, называется следом. В выше упомянутом диапазоне чисел Рейнольдса след целиком ламинарный. [c.403]

При завершении курса я прошу студентов выполнить два проекта. Каждый проект заключается в применении вычислительной программы к важной задаче, выбранной студентом самостоятельно. Отчет по проекту включает в себя описание задачи, программную реализацию, результаты и комментарии к ним. Окончание курса доставляет мне особое удовольствие — я вижу интересные работы, выполненные студентами. За четыре года студенты применили программу ONDU T к решению ряда различных задач, в том числе задач теплопереноса в цилиндрах двигателя, теплового состояния зарытых в землю кабелей, тепловых процессов в изоляции стен зданий, охлаждения электрических цепей, течения около наборов стержней или трубок, распространения влаги в гранулированных средах, охлаждения анода при дуговом разряде. Во многих случаях работы, выполненные в рамках этого курса, послужили основой диссертаций или журнальных статей. Выбирая примеры и задачи для данной книги, я использовал плодотворные идеи, которые почерпнул у самих студентов. [c.14]

Исходя из распределения скорости потенциального невязкого течения около кругового цилиндра uju = 2 sin ф, Хименц [42] вычислил Яд л 1, но в реальном потоке Хд = 0,40, поскольку, как установил Прандтль [43], давление около точки отрыва должно удовлетворять определенным условиям, связанным с существованием обратного течения за областью отрыва. Так как X — существенный параметр, характеризующий отрыв, и значения Xs для потенциального и реального течений различны, решение Хименца, полученное с использованием скорости потенциального течения, может быть правильным только случайно. Хименц [c.104]

Численные расчеты отношений и/и и у/г- р и предельной линии тока были выполнены для ламинарного течения около бесконечнодлинного эллиптического цилиндра с отношением большой оси к малой 6 1, расположенного под углом атаки 7° относительно ичто соответствует максимальному значению коэффициента подъемной силы (фиг. 8). Результаты интегрирования уравнения (13) с использованием т) в качестве независимой переменной и с применением метода изоклин приведены на фиг. 9 и 10. [c.125]

Модели для исследования этой проблемы имеют вид осесимметричных тел с различными затуплениями и тонкими стержнями (иглами), установленными перед этими телами. Примеры таких моделей с иглами и без них показаны яа фиг. 24—36. Затупление носовой части может варьироваться за счет изменения площади плоского участка носовой части от нескольких процентов до 100 относительно максимальной площади поперечного сечения модели. Игла может иметь форму цилиндра с коническим заострением, цилийдра с плоским торцом или состоять из нескольких цилиндров различных диаметров. Длины и диаметры игл различны. Течение около таких тел подобно двумерному, описанному в разд. 5.3, за исключением, например, пульсирующего течення. Одно из основных качественных различий между двумерным и осесимметричным течениями заключается в том, что переход от одного типа отрыва к другому в первом случав сопровождается пульсирующим течением, в то время как во втором случае неста-ционарность не наблюдалась [49]. При нулевом угле атаки были измерены [46] угол отрыва и распределение давления на поверхности тупого тела при М , = 1,% и Ке/см = 1,3-10 . Распределения давления и скорости, а также коэффициенты сопротивления и теплопередачи для тупых тел при М = 12,7 — 14,0 и Не/см =0,29-10 определены экспериментально [54]. [c.229]

Здесь рассматривается сложная картина течения около осесимметричного тела с иглой на основе материалов испытаний, выполненных при М = 10 [59] и нулевом угле атаки, а также при М = 1,96 [46]. Вуд [59] научал отрывные течения фотографическим методом и теоретически исследовал область взаимодеЁствия скачка уплотнения с пограничным слоем. Модели представляли собой полые цилиндры из латуни диаметром 19 мм с выступающими иглами различной длины диаметром 1,17 к 3,17 мм. Одна модель схематически показана на фиг. 47. [c.239]

Краткое описание основных особенностей пульсирующего течения дано в разд. 5.3. В различных исследованиях [46, 48, 51, 52, 56, 58, 61, 62] наблюдались пульсирующие течения около осесимметричных тел при нулевом и ненулевом углах атаки. Причины возникновения пульсирующего течения были объяснены в работах 146, 56]. При нулевом угле атаки наблюдались пульсации перед цилиндром с плоским срезом и с иглой, рднако перед цилиндром со сферической носовой частью и с иглой никаких пульсаций не наблюдалось [46]. Аналогичные наблюдения также [c.244]

Каверна за цилиндром на фиг. 5.18 представляет собой суперкаверну. Суперкавитационные течения за диском с острыми кромками показаны на фиг. 5.25. На эти течения оказывает влияние сила тяжести. Как и в случае присоединенных каверн, основные особенности суперкавитационного течения около тела заданной формы зависят от числа кавитации К, а также от числа Фруда, если необходимо учитывать силу тяжести. [c.220]

Эти уравнения с заменой х = и 1 описывают и предельное течение около притупленных цилиндра или пластины. Второе уравнение при 1—)-0 имеет вид = соп81, что при / ->0 невозможно при конечной кинетической энергии. При сильном же взрыве (рассмотренном в 10.2) / = 0, и применение этого решения к нашему случаю требует оговорок. [c.256]

Следует отметить также, что для случая обтекания тонкого цилиндра соотвтет-свуюш ее течение около точки разрыва скорости описывается уравнением Кортевега де Вриза [Карабалаев А.Х., Липатов И.И., 1998. [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...