Угол наклона скачка. Ударная поляра

УГОЛ НАКЛОНА СКАЧКА. УДАРНАЯ ПОЛЯРА 423 [c.423]

Обратимся к ударной поляре. Как было установлено ранее, если угол излома стенки и совпадающий с ним угол поворота вектора скорости потока меньше предельного для данных условий в набегающем потоке (эти условия характеризуются двумя безразмерными параметрами — числом Маха и величиной 7), то возможны два положения скачка уплотнения, при которых угол поворота потока будет одним и тем же. Больший угол наклона скачка соответствует более сильному изменению состояния газа в скачке, меньший угол наклона — более слабому. [c.298]

Помимо ударной поляры и формулы для приращения энтропии, из условий Гюгонио вытекает также соотношение, определяющее угол наклона скачка в физической плоскости в зависимости от составляющих скорости до и после скачка если они известны в некоторой области потока, то это соотношение записывается как обыкновенное дифференциальное уравнение первого порядка. [c.256]

Угол наклона присоединенного скачка уплотнения 6д при увеличении угла рс клина возрастает. Это следует непосредственно из графика ударной поляры, приведенного на рис. 4.21. Согласно это.му графику, при Эс2 > O i угол Рс2 > P i- [c.121]

Из сказанного следует, что ветви строфоиды, уходящие в бесконечность, физического смысла не имеют. Оставшаяся часть строфоиды (левее точки А), имеющая физический смысл, называется ударной полярой. Такая кривая строится для заданного числа .1 (или Mi). Несколько кривых, построенных для различных значений 1, составляют семейство ударны. поляр, позволяющих графически рассчитать скорость потока за скачком уплотнения и угол его наклона. [c.173]

Рассматривая такую искривленную головную волну, состоящую из большого числа малых прямолинейных элементов, можно убедиться, что по мере удаления от центральной линии тока уменьшается и угол наклона элементов скачка При этом можно воспользоваться ударной полярой для расчета потока за скачком для каждой линии тока в отдельности. Участку головной волны КЬ отвечают точки ударной поляры от Л до г, в которой скорость Л12 = 1. На этом участке поток за криволинейным скачком будет дозвуковым. Следовательно, если головная волна отрывается от тела, то в некоторой области, прилегающей к носику тела, течение будет дозвуковым (эта область на рис. 4-10,6 заштрихована), а линии тока здесь будут иметь разную кривизну. В различных точках за скачком давления будут различными. [c.150]

У.32. Угол наклона присоединенного скачка уплотнения 0с при увеличении угла клина Рс возрастает. Это следует непосредственно из графика ударной поляры, приведенного на рис. 3.1У.5. Согласно этому графику при 0с2>-0с1 имеет место Рс2>рс1- [c.489]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, изображенном на рис. 5.21. Если угол отклонения стенки б < б ,ах при заданном (что устанавливается с помощью диаграммы ударных поляр), то в месте перелома стенки образуется косой скачок уплотнения. Угол наклона скачка и скорость Х.2 находятся по соответствующей ударной поляре. В точке В возникнет отраженный скачок ВС, в котором поток повернет на угол б в обратиукг сторону так, что скорость будет параллельна нижней стенке. На рис. 5.21 изображен вариант, для которого угол поворота [c.119]

Угол наклона скачка изменяется в пределах от л/2—этому углу соответствует наибольшее по величине изменение скорости газа при прохождении им скачка—до минимального значения Ф5т1п при котором нормаль к скачку из точки (К , 0) касается ударной поляры в этой точке. Найдем это значение [c.296]

Рассматривая дарную поляру, можно сделать вывод, что по мере уменьшения утла рс (точка Л перемещается вдоль кривой ближе к точке А) угол наклона скачка Bi-.v уменьшается. В пределе при Рс->-0 точка N сливается с А, что фпз)1чески соответствует превра-щепню ударной волны в скачок бесконечно малой интенсивности, т. е. в линию слабых возмущений. Угол наклона такого скачка 6с = ц определяется как >гол. уежду горизонтальной осью и прямой, перпендикулярной касательной к ударной поляре в точке А (рис. 4.4.2). [c.174]

Скачок вырождается в элементарную волну Маха сжатия, и угол его наклона стремится к углу Маха р а. Отсюда следует, что в малой окрестности точки А элементарные отрезки ударной поляры совпадают с элементарными отрезками эпицик- [c.115]

Возрастание угла отклонения потока (на рис. 4.4.2 это соответствует удалению точки N от А) приводит к увеличению угла скачка и повышению его интенсивности. На ударной поляре вндно, что при некотором угле Рс прямая, проведенная из точки О, коснется кривой в точке С. Угол наклона этой касательной определяет максимальный угол отклонения потока, названный ранее критическим (Рс= = Ркг)- Пусть угол клина p >pitp- На графике этому углу соответствует сплошная прямая ОН, проведенная из точки О и не пересекающая ударную поляру. Таким образом, при Рс>Рир графически при помощи ударной поляры нельзя найти решение для скачка уплотнения. Это обусловлено тем. что условие Рс>Ркр не соответствует предпосылкам (на основе которых получены уравнения для скачка), заключающимся в том, что скачок является прямолинейным и должен быть присоединен к острию. Физически — в рассматриваемом случае превышения угла клина Рс над критическим углом поворота р,<р — скачок уплотпенил отсоединяется и становится кр-иво-линейным. [c.174]

Пусть, например, задан угол р и точки и N на ударной поляре (рнс, 4,4.2). Точке N соответствует угол скачка еел- = Л4Л С, а точке —угол 6се=Л>1 /( ( / LOB). Если конфигурация фронта ударной волны известна, то непосредственным измерением можно отыскать на ней некоторую точку Л - с углом наклона волны 0 jv- и точку —с углом 6сЕ (см. рис. 4,3.2). Таким путем можно отыскать па скачке точку С, соответствующую критическому (максимальному) углу поворота ркр. [c.174]

Из этих фактов вытекает, что ударная поляра имеет форму овала с угловой точкой 7 ), показанного на рис. 3. В силу свойства звездности угол наклона X линии скачка к направлению вектора скорости перед скачком и всегда больше угла Маха аг для состояния перед скачком. Точка (ио,0), где [c.279]

Параметры гиперзвукового подобия. В связи с формулами (1) обращает на себя внимание ряд важных обстоятельств. Во-первых, в соотношения (1) входит характерное произведение Mi sin Х- Далее, если Mi велико, то для слабого скачка его угол наклона х мал, причем х О, когда Ml -+ ос. Последний факт легко устанавливается путем анализа ударной поляры (25.11) при фиксированном q и при М, ос. Кроме того, всегда выполнено неравенство O < х, в силу которого малость угла х влечет и малость угла поворота потока в. Наконец, для малых углов х и 0 можно принять, что sinx = X, osx = lntg0 = 0 относительной по-фешностью О(х ). [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...