Поляр п отражении

Пусть на решетку (см. рис. 28, б) наклонно падает плоская -поляри-зованная волна. Разобьем области изменения параметров х, <р, 0 = d/l, El, Еа (относительные диэлектрические проницаемости) на участки, каждому из которых отвечает определенное значение вектора j /. Mi, М2 . Здесь N — количество распространяющихся гармоник в зонах отражения и прохождения, Mi и Ms — число распространяющихся волноводных волн в районах с постоянными = (х — т /40 ) 2 и — (к — [c.84]

Отсюда следует, что = гц = 1 при ф>фт при любой поляри-за ции падающего света интенсивность отраженного света равна интенсивности падающего, т. е. отражение действительно полное, что соответствует заключению, сделанному выше на основе закона сохранения энергии. Этот эффект легко наблюдается на опыте и находит многочисленные практические применения. На рис. 3.11 показаны стеклянные призмы полного отражения. На границе стекло — воздух фт 42°, поэтому при падении света на грань призмы под углом 45° отражение полное. Призма на рис. 3.11, а поворачивает лучи под прямым углом, оборотная призма на рис. 3.11,6 переворачивает изображение. Призмы полного отражения широко используются во многих оптических приборах, в частности в зрительных трубах и полевых биноклях для получения прямого изображения. [c.156]

Рассмотрим сначала решение в плоскости и, и (рис. 3.15.3, б). Возьмем ударную поляру, соответствующую значению скорости потока перед падающим скачком (точка Ох на оси и). Точкой О обозначим на ней конец вектора скорости V за первым скачком. Для отраженного скачка этот вектор соответствует состоянию газа перед [c.310]

В 1928 г. М. А. Тайц разработал методику получения поляры и применил ее для исследований в полете самолета АНТ-3 [27]. Аргументируя актуальность работы, М. А. Тайц писал ...Это расхождение в Су max как показывают продувки в трубе высокого давления при различных рейнольдсовых числах и полетные испытания, достигает часто весьма большого значения. Между тем в аэродинамическом расчете это не находит никакого отражения. Точно так же сводка лобовых сопротивлений составляется обычно на основании лабораторных продувок изолированных деталей самолета без учета взаимного влияния деталей и вследствие этого не дает правильного представления о действительном сопротивлении самолета. Следует указать и на ряд других, не учитываемых в аэродинамическом расчете явлений... [c.326]

Второе уравнение может быть получено из граничных условий на нижней стороне экрана. Поле в нижнем полупространстве складывается из поля падающей волны p , поля волны, отраженной от экрана без щелей р1, и поляр, излученного отверстием. Таким образом, поле в точке Q равно [c.106]

Если 5 >8 2- то ударная поляра, построенная для скорости Яг, не имеет общих точек с вектором 00 и отраженный скачок не может обеспечить выравнивание потока. Часть потока, прилегающая непосредственно к стенке, становится дозвуковой. Отраженный скачок СО искривляется и сдвигается против течения. При этом деформируется и первичный скачок АВ. Элемент СВ этого скачка становится нормальным к стенке, система скачков приобретает Я-образную форму. За участком прямого скачка поток дозвуковой. За криволинейной частью отраженного скачка поток может быть сверхзвуковым. В результате образуется линия тангенциального разрыва СЕ, по обе стороны которой давления одинаковы, а температура и плотности различны, так как изменения энтропии при переходе через ВС и АС — СО будут различными. В области 3 за Я-образным скачком поток вихревой. [c.177]

Индикация отсутствия поля отраженной волны (при у = 0) или поиск его минимума (при у Ф 0), если падающая волна имеет -поляри-зацию (вектор Е параллелен плоскости падения). [c.150]

Из общих СВОЙСТВ ударной поляры ясно, что правильное отражение возможно отнюдь не при произвольных значениях параметров падающей волны (угла падения и отношения р р ). При заданном значении Р2/Р1 существует предельный допустимый угол ) при [c.504]

Из общих свойств ударной поляры ясно, что правильное отражение возможно отнюдь не при произвольных значениях параметров падающей волны (угла падения aj и отношения pijpx). При заданном значении Р2/Р1 существует предельный допустимый угол а к при ai > a. k правильное отражение невозможно. При P2/P1 — 1 предельный угол стремится к 90°, т. е. правильное отражение воз- [c.587]

Многим видам материалов при изменении температуры свойственно изменение количества отраженного или пропуп(енного света, эмиссионной способности (люминесценции) и поляри-вации. [c.127]

Рио, 4. Отражение гг акустической волны, падающей на свободную поверхность кристалла с образованием двух отрая ённых волк той же поляри-защги а — определе-кпе волновых векторов отражённых волн (сд — векторы лучевой скорости) б — схема отражения звуковых пучков конечного сечения. [c.507]

ПОЛЯРЫ (звёзды типа AlVI Геркулеса) — тесные двойные звёзды, характеризующиеся наличием значит, поляризации излучения, что и получило отражение в их названии. Впервые этот эффект обнаружен С. Тапиа (S. Tapia) в 1976 у объекта AM Геркулеса. [c.82]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, изображенном на рис. 5.21. Если угол отклонения стенки б < б ,ах при заданном (что устанавливается с помощью диаграммы ударных поляр), то в месте перелома стенки образуется косой скачок уплотнения. Угол наклона скачка и скорость Х.2 находятся по соответствующей ударной поляре. В точке В возникнет отраженный скачок ВС, в котором поток повернет на угол б в обратиукг сторону так, что скорость будет параллельна нижней стенке. На рис. 5.21 изображен вариант, для которого угол поворота [c.119]

Имеется еще одно явление, которое может оказаться полезным при конструировании МР-поляризаторов П2, 671. Причина его заключается в различии. полуширин кривых отраже.ния для s- и а-поляризованного излучения. На рис. 3.21 показана зависимость степени поляризации от угла падения после отражения первично неполяризованного пучка от МИС интерференционного типа. Как видно из рис. 3.22, полуширины кривых отражения различаются для S- и р-поляри.зации в два раза. Э7 0 приводит к резкому [c.113]

В случае полного отражения волны решеткой резонансы могут быть высоко- и низкодобротными.. Существуют целые области изменения значений параметров, в которых решетка практически непрозрачна для Я-поляри-зованных волн даже при небольших значениях б и е/ 1, =1,2. [c.118]

Отражение и преломление ПерпенДИКулярнОМ направлении. При просвета на поверхности метал- извольном направлении линеинои поляри-ла зации падающего света отраженный ос- [c.162]

Поляризующие устройства и их характеристики. Важнейшими элементами лазерных систем с поляризованным излучением являются поляризаторы. Широко известны поляризаторы на основе двулучепреломляющих кристаллических сред [83], обладающие высоким контрастом, т. е. отношением пропускания (или отражения) взаимно ортогональных s- и о-компонент поляризации и Тр. Так, например, у широко применяемого поляризатора на основе призмы Глапа Однако двулучепреломляющие поляри- [c.236]

Для наблюдения в поляризованном свете микроскоп имеет два полярофильтра один из них, являющийся поляризатором, устанавливают вблизи источника света (лампы) на пути хода лучей. Другой поляро-фильтр — анализатор, концентрирующий отраженные микрошлифом поляризованные лучи, — укрепляют перед окуляром. [c.106]

Ударная поляра (276). Аналш ическое представление (277). Обтекание вогнутого угла (280). Отражение косого скачка от стенки (282). Осеси.м-метричиое обтекание конуса (285). [c.6]

Правильное отражение возможно не при любых значениях амплитуды падающей волны и угла падения хь Е10 реализация лимитируется тем, что ударная поляра с вершиной В2 может не пересечь ось V = 0. Исследование этой ситуации для политропного газа приводит к следующему результату. Если угол Х1 достаточно мал, то всегда существует правильное отражение. Для каждого заданног о 21 имеется такое предельное значение х = что нри > X правильное отражение невозможно. [c.284]

Рис. 4-25. Анализ отражения гкачка в диаграмме ударных поляр.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...