Ударная поляра и диаграмма ударных поляр

Ударная поляра и диаграмма ударных поляр [c.128]

Для расчета скачков графическим методом служат диаграмма ударных поляр и диаграмма скачков уплотнения. [c.138]

В зонах II и III неодинаковы. Параметры течения за косыми скачками АВ и А В легко могут быть определены по известным параметрам до скачков X], ри Т и углам 6) и Й2, если эти углы меньше соответствующего максимального значения бм для Aj. Параметры потока в области IV можно найти, пользуясь диаграммой ударных поляр и граничным условием для линии тока, проходящей через точку В. Принимается, что направления скорости и давления во всех точках области IV одинаковы. [c.138]

Диаграмма ударных поляр 428 и д. [c.618]

Для конического скачка можно построить в плоскости годографа и, V я в тепловой диаграмме ударную поляру (рис. 4-32). [c.184]

Поэтому определение v. и угла ударной волны производится непосредственно по диаграмме ударной поляры с помощью луча, проведённого из начала координат под заданным углом у к оси абсцисс (см. рис. 50), как это было подробно объяснено в 86. Мы видели, что при заданном угле ударная поляра определяет две различные ударные волны с различными углами Одна из них (соответствующая точке В на рис. 50), более слабая, оставляет течение, вообще говоря, сверхзвуковым другая же, более сильная, превращает его в дозвуковое. В данном случае для обтекания углов на поверхности конечных тел ) следует всегда выбирать первую из них, волну слабого семейства. Необходимо иметь в виду, что в действительности этот выбор определяется условиями обтекания вдали от угла. При обтекании очень острого угла (малое у) образующаяся ударная волна должна, очевидно, обладать очень малой интенсивностью. Естественно считать, что по мере увеличения этого угла интенсивность волны будет расти монотонно этому соответствует как раз перемещение по участку кривой ударной поляры (рис. 50) от точки к точке С. [c.508]

Для того чтобы с помощью диаграммы ударной поляры найти скорость w , за скачком при заданных скорости аУд и энтальпии а перед скачком и при заданном наклоне ударного фронта, поступают следующим [c.254]

Слабый прямой скачок уплотнения и слабый косой скачок уплотнения являются, как показывает заштрихованная область диаграммы ударной поляры, почти обратимыми и связаны лишь с незначительными потерями. При малых углах отклонения приращение энтропии так быстро устремляется к нулю, что потерями в скачке можно практически пренебрегать. [c.256]

С помощью ударной поляры легко определить для каждого значения угла отклонения потока О величину скорости за скачком и угол 3 , составляемый линией скачка с направлением набегающего потока. Д.ЛЯ расчетов удобно пользоваться диаграммой, на [c.427]

На фиг. 17. 8 изображено семейство ударных поляр, построенных для различных чисел Мт, Для удобства все отложенные на диаграмме скорости отнесены к критической скорости Окр. Очевидно, что окружность с центром в начале координат и радиусом Р=1 (у=акр) отделяет область дозвуковых скоростей за скачком внутри окружности от области сверхзвуковых скоростей вне окружности. [c.393]

Проведя из начала координат луч (ОВ на рис. 50) под углом х к оси абсцисс по длине его отрезка до точки пересечения с кривой ударной поляры, мы определяем скорость газа за скачком, поворачивающим поток на угол Таких точек пересечения имеется две (Л и В), т. е. заданному значению х отвечают две различные ударные волны. Направление ударной волны тоже может быть сразу определено графически по этой же диаграмме — оно опре- [c.412]

Совокупность гипоциссоид, соответствующих различным, но постоянным значениям скорости до скачка, называется д и а г р а м-мой ударных поляр. Диаграмма ударных поляр строится в безразмерных скоро- [c.139]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, изображенном на рис. 5.21. Если угол отклонения стенки б < б ,ах при заданном (что устанавливается с помощью диаграммы ударных поляр), то в месте перелома стенки образуется косой скачок уплотнения. Угол наклона скачка и скорость Х.2 находятся по соответствующей ударной поляре. В точке В возникнет отраженный скачок ВС, в котором поток повернет на угол б в обратиукг сторону так, что скорость будет параллельна нижней стенке. На рис. 5.21 изображен вариант, для которого угол поворота [c.119]

Совокупность гипоциссоид, соответствующих различным, но постоянным значениям скорости до скачка, называется диаграммой ударных поляр (рис. 1-18). Связь между параметрами на скачке графически представлена на рис. 1-19 к — = 1,4). По такой диаграмме легко определить и энергетические характеристики скачка. Данные для точных расчетов прямых скачков приведены в табл. 1-14 (для fe = = 1,4) и в табл. 1-15 (для ft = l,3). [c.51]

Для наглядного изображения соотнощений в косом скачке уплотнения целесообразно использовать диаграмму ударной поляры, предложенную А. Буземанном. Эта диаграмма дает для произвольного заданного вектора перед скачком соответствующие векторы хиь после скачка в виде геометрических мест точек концов этих векторов, так называемых ударных поляр. Кривая, изображенная на рис. 169 и имеющая форму лепестка, представляет собой именно такую ударную поляру, к выводу уравнения которой мы сейчас перейдем. Представим себе, что газ приобрел скорость [c.251]

Ударная поляра — это кривая, представляющая собой геометрическое место точек — концов векторов скорости— за скачками уплотнения различной интенсивности (и формы). Каждая ударная поляра строится для определенной заданной скорости набегающего потока. Обратимся к предельным значениям V2 по уравнению (5.27). Легко видеть, что V2—0 при Ui= i и 2 i= . Первый случай соответствует бесскачковому процессу косой скачок уплотнения переходит в волну слабого возмущения (характеристику). Касательные к гипоциссоиде в точке Q расположены под углом ai=ar sin (1/Mi) к нормали, проведенной через точку Q. Значение ai фиксируется также проведением нормали к касательной из начала координат. Заметим, что точка Q является одновременно точкой диаграммы характеристик и ударная поляра здесь переходит в эпициклоиду. Угол косого скачка р, отвечающего точке Е , определяется проведением секущей Qfj и нормали к ней из точки О. Второй случай (u2 i= ) характеризует переход косого скачка в прямой, угол которого р=90°. Этот случай на гипоциссоиде характеризует точка Р. [c.129]

Рис. 4-32. Ударная поляра для конического скачка в плоскости годографа и в тепловой диаграмме для — 1,4 (яблоковидные кривые).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...