Поляр п рассеянного

Исследование поля рассеяния звука сферическим препятствием основывается на тех же рассуждениях, которые были развиты в предыдущем параграфе в связи с полем рассеяния цилиндра. Для решения поставленной задачи надо знать аналитическое выражение в сферических функциях Лежандра и Бесселя как падающей, так и рассеянной звз овой волны. Что касается первой — плоской волны, падающей на жесткую сферу вдоль поляр-. ной оси последней, то она, как можно показать, представляется в виде бесконечного ряда [c.369]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ — различие оптич. свойств среды, связанное с зависимостью скорости световых волн от направления распространения и их поляризации. О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращении плоскости поляризации, а также в деполяризации при рассеянии света в среде, в поляри-зов. люминесценции и т. д. Только в исключительных условиях оптич. излучение определённых поляризаций и направлений распространяется в оптически авиао-тропных средах не преобразуясь. В прозрачной оптически анизотропной среде световая волна в общем случае представляет собой суперпозицию двух ортогонально поляризов. волн, имеющих разные скорости распространения. [c.427]

Поляризация рассеянных частиц в этом случае опреде->щ егея не одной, как в случае s = /в, а неск, поляри-аующнмп способностями. [c.63]

Число независимых констант р и у определяется симметрией кристалла. Так, в кубич. крнстал х с центром инверсии = у к = О, так что поляри-зац. рассеяние невозможно. В кубич, кристалле с двумя атомами в элементарной ячейке (большинство полупроводников) возможно поляризац. рассеяние для акустич. и оптич. фононов. [c.275]

Энергетические характеристики рассеяния, определяемые модулями амплитуд распространяющихся гармоник, позволяют построить лишь упрощенную модель (взгляд из дальней зоны) сложных процессов, происходящих при дифракции волн на решетках. Полное их понимание может дать только анализ полей в непосредственной близости от решетки (ближняя зона). В этой области существенный вклад (иногда определяющий) в информацию о рассеянном поле вносят затухающие гармоники, представляющие собой медленные неоднородные волны, распространяющиеся вдоль структуры. Представленные на рис. 48—50 характеристики ближних полей подробно проанализированы в [25, 201, 202, 247]. Сделаем лишь краткий обзор полученных ранее результатов. Картина магнитного поля для Я-поляризации приведена на рис. 48. Как и в случае -поляри-зации (см. рис. 15), при к = 1 наступает поверхностный резонанс (плюс и минус первые гармоники пространственного спектра распространяются в режиме скольжения). При Я-поляризации резонанс характеризуется тем, что коэффициент прохождения уменьшается, хотя величина амплитуды поля под решеткой в точках максимумов довольно велика. Над и под решеткой образуются двойные вихри энергии с центрами в z — Х/4 + пк/2, п =0, 1,. .. Вихри занимают значительную часть пространства, а вокруг них с центрами в z = /4 образуются замкнутые трубки потока энергии. В щели трубки противоположных направлений касаются друг друга. Все же в этом месте амплитуда поля отлична от нуля. [c.96]

Рассматриваемый эшелетт для Я-поляризованной волны представляет собой гораздо более неоднородное препятствие, чем для -поляризованной. Поэтому зависимости, отражающие дифракционные свойства эшелетта, в этом случае более сложны и ярче выражены максимумы кривых, хотя н расположенные вблизи расчетных точек, могут быть неожиданно очень широкими, или, напротив, очень узкими по сравнению со случаем -поляри-зации. Дифрагированное поле варьированием параметров задачи можно формировать с большим произволом как с точки зрения диапазонности, так и в смысле величин интересуюш,их нас гармоник. В Я-случае эшелетт позволяет сконцентрировать почти всю энергию вторичного поля в одной выбранной гармонике, период решетки при этом может быть одного порядка с длиной волны. Для -поляризации такая возможность представляется при более коротких длинах волн. Таким образом, дифракционные зависимости для прямоугольного эшелетта всегда можно объяснить и предугадать, имея в виду установленные нами режимы рассеяния. [c.154]

Очевидно, колебания молекулы с ионной связью проявятся в инфракрасной части спектра. Дело в том, что поглощение света связано с наличием электрического диполя, который под влиянием поля световой волны может приходить в осциллирующее состояние, а это особенно выражено в ионных молекулах, где две частицы — катион и анион— совершают один относительно другого колебательное движение как две точки в электрическом диполе, заряженные электричеством противоположного знака. Но фактически в молекулах осуществляются оба типа связи одновременно. Поэтому имеет смысл говорить только о степени гомеополярности связи, а значит, и о соответствующей большей или меньшей интенсивности линий комбинационного рассеяния и инфракрасных полос поглощения. Поскольку прочные гомео-поляриые связи особенно отчетливо проявляются в органических соединениях, то в этом случае будем иметь наиболее интенсивные комбинационные спектры. [c.752]

В молекулах, принадлежащих к достаточно Б лсокому классу симметрии (не ниже кубического, например молекула СС1 ,), пространственное распределение поляризуемости а представляется сферой и, очевидно, производная от а по нормальной координате также представляется сферой в случае полносимметричного колебания. Здесь электрический вектор возбуждающего света совпадает ло направлен ю с возбуждаемым диполем молекулы, и соответствующая линия в спектре комбинационного рассеяния окажется полностью поляр Зованной, что объясняется так м же образом, как и для рэлеевской линии. [c.761]

Конометр считается универсальным прибором, так как с его помощью возможно проводить и наблюдения в параллельном поляризованном свете. Для этого осветитель придвигают почти вплотную к конденсору, с которого удаляют матовое стекло. Вместо зрительной трубы вставляют трубу с диафрагмой, сквозь которую и рассматривается исследуемый кристалл. Последних в этом случае устанавливают предварительно в сходящемся свете так, чтобы в поле зрения был виден выход оптической оси. В этом случае — при наблюдении в параллельном поляр зованном свете — различного рода аномалии в кристалле будут В1 дны наилучшим образом. Следует отметить, что с помощью описанного прибора можно вести <онтроль на различного рода включения в кристалл пузыре и трещин. Последние хорошо видны в рассеянном свете сбоку. Поэтому пр таких наблюдениях освеигтель поворачивают на 90°вокруг оси. Наблюдения ведутся с помощью лупы при отсутств и поляроидов. [c.806]

Несколько сложнее получить резонансное поведение при поля-ритонном описании, так как при этом следует делать предположения о частотной зависимости множителей, включающих групповую скорость поляритонов (она определяется законом дисперсии), а также о частотной зависимости коэффициентов преобразования от экситонных и фотонных переменных к поляри-тонным. Из (6.143) непосредственно следует качественный вывод о том, что интенсивность рассеяния как функция частоты нигде не обращается в бесконечность [54]. В настоящее время данные большинства экспериментов по резонансному комбинационному рассеянию света в диэлектриках, по-видимому, согласуются с результатом (6.146), полученным на основе экситонного описания рассеяния [59, 60]. [c.97]

Указанное выше комбинационное рассеяние на поляри-тонах инфракрасных колебаний может наблюдаться только в кристаллах, не имеющих центра Ьса,эв инверсии. В рассеянии будут участвовать ветви колебаний Рис. 18. Поляритонньш ветви для одновременно активные как в [c.80]

В большинстве случаев вещество — газы, жидкости, стекла, щентросимметричные кристаллы — не имеет выделенного поляр-лого направления, поэтому макроскопическая квадратичная поляризуемость равна нулю и трехфотонные эффекты, включая параметрическое (ПР) и поляритонное (РП) рассеяние, невозможны или имеют ничтожную величину (за счет магнитных взаимодействий). Однако в следующем порядке теории возмущения по амплитуде лакачкй появляются четырехфотонные эффекты, которые феноменологически описываются кубической поляризуемостью Эта величина связывает четыре полярных вектора и является тензором четвертого ранга, на существование которого симметрия среды не накладывает общих запретов. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...