Жидкость приток тепла

Рассмотрим некоторый конечный объем сжимаемой или несжимаемой жидкости, ограниченный поверхностью 5 и находящийся в движении. Рассматривая этот объем жидкости как неизолированную термодинамическую систему, мы можем применить к ней закон сохранения и превращения энергии, согласно которому изменение полной энергии системы равно притоку тепла к системе и совершенной над ней работе внешних сил. [c.122]

Это уравнение свидетельствует о том, что при движении жидкой среды ее внутренняя энергия изменяется как вследствие внешнего притока тепла, так и вследствие диссипации механической энергии. Процесс диссипации, как показывает выражение (5-84), связан с вязкостью р и для идеальной жидкости (р = 0) не имеет места. Поскольку этот процесс необратим, диссипирован-ную энергию Эд можно рассматривать как величину потери механической энергии. [c.126]

Приток тепла и работа сил давления за единицу времеии па некотором радиусе г в жидкости равна [c.222]

Ещё следует сделать одно замечание о возможности решения задачи о сильном взрыве в рамках теории идеальной жидкости при более общем виде уравнения состояния и зависимости внутренней энергии газа в функции от jd и р ). Функция внутренней энергии е (р, р) непосредственно входит в условия на ударной волне и в уравнение притока тепла. В общем случае её всегда можно представить в виде [c.214]

Поскольку излишний приток тепла усложняет проблемы уплотнения, желательно снабжать насосы охлаждающими рубашками, в которых циркулирует вода или другая жидкость. [c.130]

Действительно, изменение температуры рабочей жидкости, а следовательно, и агрегата связано с изменением температурных условий в атмосфере, нагревом агрегатов и трубопроводных магистралей теплом, поступающим от других узлов и агрегатов машин, притоком тепла, выделяющегося при дросселировании потока в щелевых зазорах гидравлических агрегатов. [c.108]

Основные уравнения. Начало сферической системы координат находится в центре неподвижной твердой частицы. Уравнения неразрывности, состояния и уравнения притока тепла с учетом уравнений состояния для пара и жидкости в сферических эйлеровых координатах г, I для окруженного жидкостью парового пузырька с твердым ядром, нагретым до температуры То( ), имеют вид [c.715]

Что в отсутствие работы на валу разность между приростом внутренней энергии и притоком тепла извне к жидкости представляет собой полное уменьшение механической энергии системы. Для капельной жидкости механическая энергия, обратившаяся вследствие трения во внутреннюю (тепловую), практически не может быть снова обращена в механическую и рассматривается как потерянная (восстановление потерянной механической энергии невозможно). Таким образом, уравнение (4-24) можно написать в виде [c.86]

Рост парового пузыря в перегретой жидкости определяется тремя факторами инерцией жидкости, поверхностным натяжением и давлением пара. В процессе роста с поверхности пузыря происходит испарение, благодаря чему температура и давление пара внутри пузыря уменьшаются. Однако необходимый для испарения приток тепла зависит от скорости роста пузыря. Таким образом, динамическая проблема оказывается связанной с проблемой тепловой диффузии. Так как последняя решена, динамическую проблему можно описать количественно. Выведена зависимость изменения радиуса пузыря пара от времени, которая пригодна для достаточно больших радиусов. Это приближенное решение охватывает область, представляющую значительный интерес с точки зрения физики, так как радиус, при котором решение становится пригодным, близок к нижнему пределу возможностей экспериментальных исследований. Из этого решения видно, что тепловая диффузия оказывает сильное влияние на скорость роста пузыря. Теоретически найденная зависимость радиуса пузыря от времени сопоставляется с результатами экспериментальных исследований в перегретой воде, причем совпадение оказалось очень хорошим. [c.189]

В этих уравнениях со — удельный объем, р — давление, Су — теплоемкость при постоянном объеме, А — тепловой эквивалент работы, г — приток тепла, отнесенный к единице объема. В обоих случаях будет учитываться, очевидно, и передача тепла за счет движения жидкости, благодаря тому, что в правые части написанных уравнений входит субстанциональная производная dT/dt. [c.222]

Если приток тепла к частице жидкости осугцествляется при помогай теплопроводности, то, как известно, для вычисления q можно воспользоваться формулой [c.293]

Изменение полной энергии некоторой массы жидкости за промежуток времени от /] до 2 происходит за счет работы массовых и поверхностных сил, за счет притока за тот же промежуток времени тепловой энергии вследствие наличия объемно-распределенных источников тепла, а так ке притока тепла через поверхность. Если обозначить через Ах работу массовых сил, Лз — работу поверхностных сил, — объемное поступление энергии, Qs — количество тепла, поступившее через поверхность [c.64]

Уравнение энергии для несжимаемой жидкости, если нет притока тепла, дает [c.131]

Величина TdS dt представляет собой приток тепла в единицу времени на единицу массы жидкости тогда приток тепла в единицу времени на единицу ( ъема жидкости будет равен [c.537]

Приток тепла в жидкости. Вопрос о диссипации энергии связан с притоком тепла в жидкости в единицу времени. [c.538]

Рассмотрим несжимаемую жидкость, заключенную внутри некоторой неподвижной замкнутой геометрической поверхности 5 (см. рис. 53). Пусть п —единичная нормаль к элементарной площадке с13. Возьмем промежуток времени 8t. Количество тепла внутри поверхности 5 будет увеличиваться за счет тепла, вносимого потоком вещества через границу. Если Т представляет собой температуру, то этот приток тепла будет равен [c.538]

В жидкости будет также иметь место приток тепла в результате выделения энергии за счет трения. Эта величина, согласно п. 19.21, будет равна [c.538]

Внутренний обмен импульса в рассматриваемых здесь многофазных средах определяется гипотезой Н. Е. Жуковского (3.24). В качестве второй гипотезы примем [312], что осредненное уравнение притока тепла к жидкости, заполняющей поровое пространство, такое же, как и уравнение притока тепла к элементу сплошного материала этой жидкости, а работа вязких сил (учитываемая здесь как произведение силы взаимодействия Ri на относительное перемещение вязкой жидкости в пористой среде) полностью переходит в тепло. Соответственно уравнение притока тепла к жидкой фазе запишем в виде [c.31]

Определение согласно условиям (4.27) внешних притоков тепла в фазы справедливо как примерная оценка, если в рассматриваемой фазе нет изолированных частиц. Примером таких фаз и являются жидкость и твердый скелет в насыщенных пористых средах. При нарушении этого условия необходимо- [c.37]

Особый вид вариации представляют явления, вызываемые остаточными напряжениями, возникающими в материале прибора под действием чрезмерной нагрузки, или явления, происходящие от необратимого теплового расширения, задержки притока тепла через оболочки, изменения температурного режима при прохождении электрического тока, стекания жидкости со стенок бюреток и пипеток сюда же можно отнести старение материалов, что наблюдается, например, у стеклянных приборов и постоянных магнитов. [c.305]

Мы предполагали до сих пор, что теплообмен между выделенной струйкой и окружающей средой отсутствует. При наличии теплообмена необходимо из правой части равенства (34) вычесть количество энергии, приходящейся на единицу объема жидкости, которое получено струйкой в виде тепла между первым и вторым сечениями. Если обозначить полученное струйкой количество тепла, приходящееся на единицу веса жидкости, через (в соответствии с обозначением, принятым при выводе ураинения (12)), то количество энергии, приходящееся на единицу объема и выраженное в механических единицах, запишется в виде Это выражение положительно по знаку в случае потери тепла струйкой и отрицательно—в случае притока тепла к струйке. Следует отметить, что механические изменения энергии в струйке также могут быть разного знака. При течении жидкости по трубам имеет место, как мы видели, потеря энергии (на трение и местные сопротивления). Но если между первым и вторым сечениями струйки находится, например, воздушный винт, вращающийся от постороннего двигателя, то он создает приток энергии к струйке в результате полная энергия единицы объема будет во втором сечении больше, чем в первом, и левая часть в уравнении (34) будет по знаку отрицательной. [c.112]

Для исследований открылась совершенно новая область температур, и, поскольку методика работы в области температур, получаемых адиабатическим размагничиванием, сильно отличается от методики работы при более высоких температурах, встретились новые экспериментальные трудности. Криостат, заполненный ожиженным газом, обладает многими достоинства-Аш, Между жидкостью и погруженным в нее объектом исследования имеется хороший тепловой контакт распределение температуры достаточно однородно, причем степень однородности можно улучшить путем перемешивания температура может поддерживаться постоянной при желаемом значении путем ре] улировапия давления, при котором кипит жидкость. Паразитный приток тепла вызывает лишь испарение жидкости при постоянной температуре и, паконец, упругость пара жидкости представляет собой удобный вторичный термометр, который может быть прокалиброван сравнением с газовым термометром. Все эти преимущества при использовании парамагнитной соли в качестве охлаждающего вещества теряются. В последнем случае приток тепла приводит к повышению температуры, и, поскольку парамагнитная соль при более низких температурах обладает очень незначительной i еплопроводностью (см. п. 19), этотприток тепла может заметно нарушить однородность распределения температуры. По той же причине качество теплового контакта между солью и объектом исследования при более низких температурах вызывает сомнение. В области температур, достигаемых размагничиванием, определение термодинамической температуры само по себе становится серьезной задачей. [c.424]

Дьюары и вакуумные насосы. Дьюаровские сосуды для жидкого гелия могут быть изготовлены как из стекла, так и из металла. Иа фиг. 4 приведена схема стеклянного криостата для размагничивания, применяемого в лаборатории Камерлинг-Опнеса в Лейдене. Он состоит из двух коак-сиально расположенных дьюаров. Во внутреннем дьюаре содержится жидкий гелий, внешний дьюар заполняется жпдким водородом или азотом для защиты гелия от притока тепла. К верхним частям дьюаровских сосудов прикреплены легкоплавкой замазкой латунные кольца, плотно входящие в металлические крышки (каики) это обеспечивает жесткость крепления дьюаров относительно магнита. Дьюары обычно имеют более узкую нижнюю часть ( хвост ) такие дьюары содержат большое количество охлаждающей жидкости и в то же время могут располагаться в магните со сравнительно небольшим межполюсным зазором. [c.445]

ТОГО же порядка, что и теплопроводность жидкого гелия (см. фиг. 98), однако при 1° К теплопроводность жидкости намного больше. Авторы высказали предположение, что твердый гелий при температурах ниже 1° К может быть использован в качестве теплопередающей среды. При этом преимуществами твердого гелия являются малых приток тепла по наполнительной трубке (ввиду отсутствия пленки), а также то, что тепловой контакт с солью, стенками и другими возможными веществами, подлежащими исследованию, может быть очень хороигим, так что контактные сопротивления Капицы (см. II. 71) могут оказаться значительно нхсже, чем в случае жидкого гелия. Следует, однако, отметить, что этот метод пригоден лишь и тех случаях, когда возможно использование металлического дьюара. [c.575]

Прп записи уравнеипй притока тепла пренебрегалось продольной теплопроводностью в фасах, а жидкость полагалась несжимаемой (ра = Рз = Р° = onst). Далее уравнения состояния для внутренних энергий фаз и, б дем принимав, в приближении постоянных теплоемкостей в виде линейных функций от их температур (см. (iM.TS), (1.3.72)). [c.187]

Уравнение притока тепла для телепня недогретой жидкости имеет вид [c.242]

Отсюда мы можем заключить, что изменение энтропии в потоке несжимаемой вязкой жидкости происходит по двум причинам из-за притока тепла рд извне и потерянной мощности внутренних сил (—Л щ). Отвлекаясь от притока тепла извне, т. е. считая поток адиабатическим (но не изэнтропиче-ским), докажем, что взятая с обратным знаком мощность внутренних сил (—7 111) существенно положительна, а следовательно, положительно и соответствующее ей секундное приращение удельной энтропии. В случае несжимаемой жидкости вся мощность (—Л 1ц) необратимым образом переходит в тепло. В дальнейшем припишем ей поэтому наименование удельной дисси-пированноЁ мощности и обозначение Ждас- [c.428]

Что касается притока тепла, то теперь этот вопрос осложняется необходимостью учета диссипации механической энергии. Помимо трех случаев, аналогичных тем, которые были изучены авторами для идеальной жидкости, они вводят егце два. В нервом приток тепла происходит, с одной стороны, заданным образом (представляет известную функцию координат и времени), с другой стороны, — за счет диссипации. Во втором случае приход тепла складывается из тепла, при-текаюгцего за счет теплопроводности, и из тепла, поступаюгцего за счет диссипации. Однако эта часть работы вызывает возражения. Нет основания в случае вязкой жидкости рассматривать отдельно первые три случая, в которых уравнение притока тепла не включает диссипацию, так как в вязкой жидкости переход механической энергии (работы сил вязкости) в теплоту всегда имеет место, и, не учитывая диссипацию, мы теряем в балансе энергии некоторую часть не только как механическую энергию, но и как тепловую. Поэтому есть смысл говорить только о двух новых случаях, в которых приток тепла, обусловленный теми или иными тепловыми процессами, происходягцими в жидкости, соединяется с диссипацией. [c.223]

Появление новой — седьмой — неизвестной функции в уравнении (5) ставит нас перед необходимостью искать новые соотногаения, даюгцие возможность замкнуть систему уравнений. Эти новые соотногаения должны быть выведены из законов теплообмена жидкости и в зависимости от способа притока тепла могут принимать различную форму. Здесь могут представиться следуюгцие возможности. [c.293]

Нетрудно выразить приток тепла q к частице жидкости, получаемый за счет лучистой энергии, через величины, введенные нами в предыдугцем параграфе. Прежде всего заметим, что только излучение частицы и поглогцение ею лучистой энергии отражается на тепловом запасе частицы, а следовательно и на ее температуре. Что касается рассеяния лучистой энергии, то его роль сводится к перераспределению лучистой энергии по направлению. Внутренняя энергия частицы и температура ее процессом рассеяния лучистой энергии не могут быть изменены. Поэтому при вычислении притока тепла q связанного с лучистым теплообменом, рассеяние лучистой энергии не должно приниматься во внимание. [c.298]

Объемное поглощение энергии. Иногда приходится учитывать поглощение (или выделение) энергии каждым элементом объема жидкости. Не указывая конкретных причин поглощения или выделения энергии, будем учитывать этот факт следующим образом. Обозначим через гйхсИ количество тепла, поступившего в объем йх за время Л. Величину е, имеющую смысл секундного притока тепла, отнесенного к единице объема, назовем скоростью объемного поглощения энергии. Энергия, [c.65]

Приток тепла в жидкости 538, 540 Проекция Меркатора 145 Произведение векторное 38 [c.641]

Испытательная камера 11 состоит из сосуда с двойными медными стенками 15 и малого внутреннего сосуда 16, как чехол окружающего образец 23, закрепленный между верхней 12 и нижней 13 траверсами машины через захваты 20 и 21. Промежуток между двойными стенками заполняется стекловатой 17, а наружный сосуд обшивается листовым войлоком 24 толщиной около 20 мм. Деревянная крышка 18 препятствует притоку тепла конвекцией из воздуха. Чехол обеспечивает ограниченное и устойчивое влияние паров охладителя, непосредственно окружающих испытуемый образец 23. Охладитель в виде паров азота заполняет испытательную камеру через спиральную трубку 19, намотанную вокруг головки верхнего захвата 20. Спиральная трубка, изготовленная из экранированной светлой меди, имеет отверстия в нижней части, что устраняет какую-либо возможность каплеобразо-вания на поверхности образца при скорости истечения и температуре, допускающей перелив жидкости в испытательную камеру. Помимо распределения холодных паров, спираль предохраняет образец от нагрева при подводе тепла к образцу через верхний захват. Выходящие из донных отверстий спирали холодные пары жидкого азота протекают по поверхности образца к нижнему захвату 21, охлаждают образец и затем устраняют приток тепла от нижнего захвата. Малый внутренний сосуд 16 способствует стабилизации температуры образца. Сосуд 16 при помощи кольца 22 крепится к верхнему захвату 20. Холодные пары из испытательной камеры удаляются через слегка увеличенное отверстие в крышке, где проходит верхний захват, также значительно уменьшая приток тепла. В результате такого направленного течения паров головки верхнего и нижнего захватов образец и чехол имеют очень близкую температуру. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...