Термодинамическая неизолированная

В неизолированной термодинамической системе изменение внутренней энергии А17 равно разности между полученным количеством теплоты Q и работой А, совершаемой системой. [c.96]

В полностью ионизированной плазме скорость процессов ионизации равна скорости процессов рекомбинации. Такое стационарное состояние совпадает с состоянием термодинамического равновесия в закрытой системе. В открытой системе энергетически неизолированной (энергия может как подводиться, так и отводиться) стационарное состояние ионизации не всегда совпадает с состоянием термодинамического равновесия. Поэтому при термодинамическом расчете плазмы должно учитываться как излучение плазмы, так и степень ее ионизации. Несмотря на многообразие явлений, сопутствующих плазме, состояние ее в настоящее время опре- [c.233]

Для получения общей формы уравнения, выражающего закон сохранения энергии, выделим конечный объем W сжимаемой или несжимаемой жидкости, ограниченный поверхностью 5 и находящийся в движении. Рассматривая массу этого объема жидкости как неизолированную термодинамическую систему, можно применить к ней закон сохранения и превращения энергии, согласно которому изменение полной энергии системы равно сумме притока теплоты к системе и совершенной над ней работы внешних сил. [c.113]

Для формулирования условий (критериев) равновесия неизолированных систем предполагается, что они (системы) взаимодействуют с окружающей средой равновесно (равновесное сопряжение) энтропия термодинамической системы возрастает при отсутствии внутреннего равновесия (внутреннее равновесие нарушается, например, в результате необратимого взаимодействия между отдельными частями системы). [c.81]

В общем случае неизолированной термодинамической системы, находящейся в механическом и тепловом взаимодействии с окружающими телами, изменение энергии системы Е2—Е будет связано с произведенной системой работой L и полученным системой количеством тепла следующим, вытекающим из закона сохранения и превращения энергии, соотношением [c.28]

Состояние термодинамической системы может быть равновесным и неравновесным. Равновесное состояние изолированной термодинамической системы характеризуется постоянством по всему объему, занимаемому системой, таких параметров, как давление (механическое равновесие) и температура (термическое равновесие). В неизолированной системе равновесное [c.9]

Термодинамическое описание коллектива. При термодинамическом подходе к описанию свойств коллектива его рассматривают как макроскопическую систему, нисколько не интересуясь теми частицами, из которых он состоит. Такую систему называют термодинамической системой. Она может быть изолированной и неизолированной. Изолированная система не имеет никакого взаимодействия с окружающей средой, неизолированная может обмениваться с окружающей средой теплом и работой. [c.112]

Все термодинамические системы можно разделить на системы изолированные и системы неизолированные. Система не изолирована, если она находится в каком-либо взаимодействии с окружающими телами. Взаимодействие между системой и окружающей средой заключается в обмене теплом и работой. Если на систему воздействует, кроме внешнего давления, еще электрическое и магнитное поля, то внешняя работа над системой будет выражаться в работе сжатия системы и в работе поляризации и намагничивания тел системы. [c.7]

Во-вторых, деформируемый металл можно считать неизолированной термодинамической системой он обменивается энергией с окружающей средой, которой при пластической деформации является деформирующий инструмент. Если металл налипает на инструмент, он может быть признан открытой системой, если обмена массой нет - система закрытая. Как было показано ранее, формирование диссипативных структур возможно в открытых или закрытых системах. [c.33]

При отыскании равновесных состояний какой-либо термодинамической системы приходится, наряду с полным равновесием, рассматривать также и мало от него отличающиеся неполные равновесия, энтропия которых меньше равновесной. На первый взгляд может показаться, что случай изолированной системы при таком исследовании существенно отличается от случая системы, связанной с другими термическими системами, и что условие максимальности энтропии в первом случае менее жестко, чем во втором. Ведь для изолированной системы требуется только, чтобы ее энтропия была больше, чем энтропия неполных равновесий с той же энергией и с теми же значениями механических параметров, что и в равновесии. Если же система входит как часть в более обширную систему, ее энергия и механические параметры могут, как и для изолированной системы, оставаться постоянными, но могут и меняться. Можно сказать, что равновесие изолированной системы должно быть устойчивым только относительно внутренних нарушений равновесия, а неизолированной [c.108]

Пусть закрытая, но неизолированная термодинамическая система (т. е. система, которая может обмениваться с внешними телами энергией, но не массой) в ходе процесса переводится в другое, достаточно близкое равновесное состояние. Тогда эта система может получить какое-то малое количество тепла 5Q и за счет этого приобретает возможность [c.262]

Условия устойчивости. Как следует из предыдущего, в состоянии устойчивого равновесия энтропия изолированной системы имеет максимум. У неизолированных систем в состоянии равновесия имеет минимум один из термодинамических потенциалов, соответствующий внешним (граничным) условиям, в которых находится рассматриваемая система. [c.63]

Так как тело 1 является неизолированной термодинамической системой, можно сделать общий вывод в ксизолирован-ной термодинамической системе изменение внутренней энергии At/ равно сумме количества теплоты Q, переданного системе, и работы А внешних сил [c.95]

Из этого следует, что состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданием внешних условий, т. е. внешних параметров, и температуры системы (равной при равновесии температуре окружающей среды). Любая система, находяш,аяся в неизменных внешних условиях, рано или поздно приходит к состоянию термодинамического равновесия, каково бы ни было начальное состояние ее самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может принцип самоненарушимости термодинамического равновесия). [c.12]

Состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданными внешними условиями (внешними параметрами) и температурой системы, равной при равновесии температуре окружающей среды. Любая термодинамическая система при неизменных внешних условиях независимо от начального состояния переходит в состояние термодинамического равновесия. Самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может (принцип ненарушаемости термодинамического равновесия). [c.11]

В системе, находящейся в состоянии термодинамического равновесия, передача тепла от одних частей системы к другим или к окружающей среде и механическое перемещение отдельных частей системы отсутствуют, т. е. имеет место тепловое и механическое равновесие. Из этого следует, что состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданием внешних условий и температуры окружающей среды. Любая система, находящаяся в неизменных внешних условиях, рано или поздно приходит к состоянию термодинамического равновесия, каково бы ни было начальное состояние ее самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может (принцип самоненаруш имости термодинамического равновесия). [c.14]

Это значит, что изменение энтропии любой термодинамической системы — равновесной (Ti = Tj) и неравновесной (ТгФТ ), изолированной (6Q =0) и неизолированной (6Q 0) всегда определяется как алгебраическая сумма двух слагаемых первое слагаемое — изменение энтропии, обусловленное существованием внешнего теплообмена (dS ) и второе слагаемое — изменение энтропии, обусловленное существованием внутреннего теплообмена (dS 0). Первое слагаемое может иметь любой знак, а второе имеет неизменно положительный знак при всяком изменении состояния системы. Отсюда принцип возрастания энтропии изолированных систем, как следствие принципа необратимости внутреннего теплообмена [c.71]

Термодинамические системы, допускающие обмен как теплотой, так и работой (любого вида), могут быть названы неизолированными в противоположность изолированным системам, которые никаких взаимодействий со средой не имеют, но в которых они возможны между телами самой системы. Наконец, полуизолированными могут быть названы системы, у которых имеет место лишь какое-либо одно из взаимодействий (обмен теплотой или работой). Иногда в подобных случаях используются понятия о закрытой и открытой термодинамических системах. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...