Давление показателя преломления

Следует иметь в виду, что в описанной установке отношение интенсивностей световых пучков зависит не только от разности хода, но также и от распределения интенсивности в дифракционной картине, связанной с геометрией кюветы. Это дополнительное искажение можно учесть либо расчетным путем, либо путем предварительной градуировки. Параметры фазового зеркала измеряются с помощью воздуха ирп определенном давлении, показатель преломления которого хорошо известен. [c.485]

Подвижность частиц 465 Показатель преломления 252 Полное давление 290 Поляризация 253 Пористое твердое тело 431 Потенциальное движение суспензии 209 [c.529]

Она хорошо описывает зависимость показателя преломления от частоты при больших давлениях газов. Из формулы (4.10) [c.144]

Как показывает опыт, для многих веществ удельная рефракция не зависит от их плотности в широком интервале значений последней, что находится в согласии с (4.10) при уменьшении давления исследуемого газа его показатель преломления п стремится к единице и выражение (4.10) переходит в привычную формулу (4.6). [c.144]

Сканирование обычно осуществляют изменением давления газа внутри интерферометра (что приводит к изменению показателя преломления среды) или геометрического расстояния между зеркалами, Последнее может быть достигнуто перемещением одного из зеркал (с помощью пьезоэффекта, термического расширения распорных колец и т.д.). [c.251]

Очевидно, что при изобарных условиях причиной флуктуаций показателя преломления будет изменение температуры, а при изотермических условиях — изменение динамического давления, которое, если не принимать во внимание скачки уплотнения, обязано, своим существованием флуктуациям скорости газовых объемов, (соотношение между изменением скорости и динамическим давлением устанавливается на основании закона Бернулли). [c.216]

Таблица 31.70. Показатель преломления воздуха при давлении 10 Па и температуре 288 К [62]

Зависимость е от частоты. Как уже отмечалось, время установления электронной и ионной поляризации весьма мало поляризация диэлектриков в этом случае полностью устанавливается за очень небольшое время по сравнению с полупериодом напряжения даже при наиболее высоких частотах, используемых 3 электротехнике и радиотехнике. Поэтому у таких диэлектриков нет заметной зависимости е от частоты (рис. 4.4). У этих веществ квадрат показателя преломления п в оптическом диапазоне частот практически равен е на радиочастотах. Например, для неполярного газа -водорода - при нормальных давлениях и температуре п = 1,00014, п = 1,00028, =1,00027-, для неполярной жидкости - бензола - п=1,55, п =2.40 =2,56, а для алмаза - вещества с очень большим значением показателя преломления -п=2,40, п =5,76 =5,7. [c.93]

Толуол ,Hg — бесцветная жидкость с характерным запахом, нерастворимая в воде, но растворимая в ацетоне и смешивающаяся в любых отношениях со спиртом и эфиром. С воздухом толуол образует взрывоопасные смеси. Оказывает раздражающее действие на нервную систему. Молекулярная масса 92,14. Температурный диапазон перегонки при давлении 1030 гПа 109,5—111,0 °С. Плотность при 20 °С 0,866 г/см . Показатель преломления 1,495. Нелетучий остаток не превышает 0,001 %, а содержание влаги 0,03 %. [c.459]

Показатель преломления для воздуха в большинстве случаев принимают равным единице, т. е. таким же, как и для вакуума, хотя он зависит от температуры / и атмосферного давления р [c.506]

Абсолютный спектральный показатель преломления среды является ее оптическим параметром и зависит в общем случае от температуры, давления и частоты [c.36]

Радиационные характеристики среды [спектральный абсолютный показатель преломления п , спектральные коэффициенты поглощения и рассеяния спектральная индикатриса рассеяния Yy(s. s)] в общем случае зависят от ее химического состава, температуры Т, давления р и частоты излучения v. Аналогично и радиационные характеристики граничной поверхности [спектральный коэффициент отражения спектральная направленная излуча-тельная способность и индикатриса отражения р, (s, s)] будут зависеть от химического состава и физической структуры граничной поверхности, от температуры и частоты излучения, а также от оптических свойств среды, соприкасающейся с данным местом граничной поверхности. [c.91]

Термодинамическое состояние системы может быть определено некоторым числом независимых переменных, таких, как V, р и числа молей П1, Любая функция, которая может быть выражена через эти переменные, называется функцией состояния системы. В качестве примера можно указать на показатель преломления, который может быть выражен через состав, объем и давление и который является, следовательно. функцией состояния. [c.26]

Степень влияния неточности измерения давления Лр, температуры Atr и влажности Дфи на оценки показателя преломления я. воздуха определяется соотношением [12] [c.88]

Отношение определяется отношениями и Рассмотрим, например, атмосферный воздух, беря азот за первый газ и кислород — за второй. Имеем приблизительно N N2 = (Т <Т2 = 297 272, так как при 0° С и при давлении 76 см наши газы имеют показатели преломления (для желтого света) 1,000297 и 1,000272. Действительно, формула, принятая нами для //1, показывает, что соответствующие [c.122]

Уникальной чувствительностью обладают измерит, устройства, использующие интерференцию света. Интерферометры широко применяют для измерений длин волн и изучения структуры спектральных линий, определения показателей преломления прозрачных сред, абс, и относит, измерений длин, измерений угл. размеров звёзд и др. космич. объектов. В промышленности интерферометры используют для контроля качества и формы поверхностей, регистрации небольших смещений, обнаружения по малым изменениям показателя преломления непостоянства темп-ры, давления или состава [c.420]

В приёмниках на основе фазовой модуляции света приём звука осуществляется с помощью интерферометрия. схем (Маха — Цендера, Майкельсона, Фабри — Перо и др.) благодаря интерференции световых волн, по-разному промодулированных звуком. Изменение фазы световой олны Дф происходит в результате изменения эфф. показателя преломления Пдф и длины световода L под действием звукового давления р [c.461]

В последних методах применяется пленочное покрытие, обладающее свойствами двойного лучепреломления. Покрытие должно быть нанесено на исследуемый материал. Когда к образцу приложена нагрузка, деформация может быть легко определена по изменению показателя преломления (по изменению цвета) в поляризованном свете. Техника фотоупругости [49] может быть применена и для определения дефектов, связанных с факторами потери прочности при испытаниях сосудов высокого давления. [c.482]

Степень ориентации, характеризуемая разностью показателей преломления, в образцах, полученных литьем под давлением, неравномерна по толщине [126, 127]. [c.171]

На фиг. 12.2, заимствованной из работы [20], приведены значения кондуктивно-радиационного параметра N в функции температуры для водяного пара, аммиака и углекислого газа при давлении 0,101 МН/м (1 атм). При этом при расчете N полагали я = 1 и заменяли р на х, поскольку показатель преломления газов близок к единице, а рассеяние излучения молекулами газа несущественно, если газ не содержит рассеивающих частиц. Заметим, что параметр N для газов является теплофизической характеристикой вещества и в сильной степени зависит от температуры, как это видно из фиг. 12.2. [c.493]

И р заменено на х, так как рассеяние теплового излучения молекулами газа пренебрежимо мало, если только среда не содержит частиц, на которых может происходить рассеяние кроме того, показатель преломления принят равным единице. На фиг. 13.2 приведена зависимость параметра К от температуры для газообразного СОг при давлении 10 Па (1 атм). [c.536]

В кристаллах показатели преломления и,, 2 и 3 обычно зависят от ориентации кристалла (для необыкновенных лучей), температуры, электрического поля и давления. Из выражения (12.9.1) следует, что, изменяя любой из этих параметров, мы можем управ- [c.579]

Интерференционный рефрактометр. С помонхью интерферометра типа Жамена можно определять незначительные изменения показателя преломления прозрачных тел (газов, жидкостей и твердых тел) в зависимости от изменения виенишх факторов (температуры, давления, посторонних примесей и т. д.). Для этого на пути интерферирующих лучей (рис. 5.17) располагаются кюветы длиной I. Одна кювета заполнена газом с известным (п ), а другая — с неизвестным (Пд) показателями преломления. Вследствие идеитичностн кювет возникающая между интерферирующими лучами дополнительная разность хода будет равна [c.111]

После завершения предварительной юстировки начинают постепенно нагревать печь, увеличивая давление nEipoe металла внутри кюветы и добиваясь линий поглощения на фоне сплошного спектра. В фокальной плоскости спектрографа при этом можно наблюдать своеобразную интерференционную картину. Вблизи линий поглощения наблюдается изгиб интерференционных полос, отражающий изменение показателя преломления, так как дополнительная разность хода, вносимая парами металла, в данном опыте (п — 1)/ (рис. 5.42). [c.226]

Опыт показывает, что разность показателей преломления По—tie, являющаяся мерой возникшей анизотропии, пропорциональна давлению F, которому подвергается деформируемое тело По—tie = kF, где k — константа, определяемая свойствами вещества. Разность фаз, которую приобретут лучи при прохождении слоя d в веществе, равна ф=(2я Д)(/го—tie)=gFd, где g=2nklX — новая константа. В зависимости от рода вещества константа g может быть положительна или отрицательна. Кроме того. По и Пе зависят от длины волны (дисперсия двойного лучепреломления), поэтому при наблюдении в белом свете просветленное поле оказывается окрашенным, аналогично тому, как оно окрашено при наблюдении хроматической поляризации, даваемой естественными кристаллами. [c.64]

Выражение (21.18) называется удельной рефракцией. Согласно формуле Лоренц — Лоренца удельная рефракция г не зависит от плотности вещества. Действительно, для многих веществ удельная рефракция остается практически постоянной даже при переходе вещества из парообразного состояния в жидкое, т. е. при изменении плотности в щироком интервале. Например, при переходе воды из парообразного состояния в жидкое (изменение плотности в 1200 раз) рефракция остается постоянной с точностью до 2—3 % При уменьщении давления исследуемого газа его показатель преломления п стремится к единице (т. е. п - -2 2>) и выражение (21.17) переходить (21.12). [c.94]

Существует несколько причин такого изменения показателя преломления. В нелинейной среде из-за элект-рострикции световая волна приводит к изменению постоянного давления. В результате действия электрострик-ционного давления изменяется плотность, а следовательно, и показатель преломления среды. В жидкостях с анизотропными молекулами электрическое поле мощной световой волны оказывает ориентирующее действие на молекулы. При этом среда становится двоякопреломля-ющей и в показателях преломления для обыкновенной и необыкновенной волн появляются добавки, пропорциональные в первом приближении квадрату амплитуды поля. Данное явление подобно эффекту Керра (см. 19.2). Показатель преломления всегда изменяется в результате нагревания среды, вызванного поглощением излучения. [c.309]

При исследовании структуры потока прямым теневым методом из опыта по теневой картине можно определить А (х, у, г). Количественное определение изменений показателя преломления п вдоль осей координат х и г/ дп1дх, дп1ду) при помощи равенства (11.3), которые необходимы для отыскания полей скорости, давления и температуры в исследуемом потоке, требует громозд- [c.218]

М, времени т, направления s и частоты v р = р (Г, р), Ср = Ср (Г, р) — соответственно плотность и истинная удельная теплоемкость при постоянном давлении, зависящие от температуры и давления среды (Г, р, v) — спйктралдньш абсолютный показатель [преломления среды [c.337]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Термобарокамера. Для выполнения прецизионных измерений на уровне эталонных в ряде случаев целесообразно поддерживать в заданных пределах основной интегральньш показатель условий работы. К таким характеристикам относятся показатель преломления нормального воздуха (см. п. 14) при интерферен ционных линейных измерениях, плотность нормального воздуха при измерениях массы и т.п. Отклонения показателя преломления и плотности воздуха от нормального значения можно компенсировать регулированием температуры, давления, влажности как раздельно, так и комбинационно. Вместе с тем такой метод следует использовать достаточно корректно, так как каждая из составляющих по-разному влияет на отдельные компоненты измерительной системы (см. гл. III и VIII). [c.189]

ВОЗДУХ — смесь ia )OB, из к-рых состоит атмосфера Земли (азот — 78,08%, кислород — 20,95%, инертные газы и водород — 0,94%, СО2—0,03%, в небольших кол-ва.ч Оа, СО, Nllg, СН4, SO2 и др.). Ср. мол. масса ок. 29 атомных единиц. При О °С давление В. над ypoBEieM моря 101325 Па (1 ат, или 760 мм рт. ст.). В этих. т. н. нормальных, условиях масса 1 л В. равна 1,2928 г темн-ра Кипения жидкого В. при нор.мальном давлении ок. 83 К. Показатель преломления 1,00029, диэлект-рич, [хроницаемость 1,000059. Критич. теми-ра В. [c.301]

Алмаз—прозрачный, твёрдый, сильно преломляющий свет (показатель преломления я=2,407—2,465) кристалл, окраска к-рого определяется примесями и др. дефектами структуры. Решётка алмаза — кубическая, её параметр 356,679 пм. Плотн. 3,515 кг/дм. При нагревании до 1800 "С в отсутствие кислорода превращается в графит. В тройной точке алмаз — графит—жидкость давление [c.202]

При проведении этих сравнений необходимо было установить формулу для перехода от значения длины волны в воздухе к ее значению в вакууме, поскольку первая сессия Консультативного комитета предложила принять новую эталонную длину волны в вакууме, значение же старой точно известно в стандартном воздухе (при давлении 760 мм рт. ст., 15° С и содержании СО2 не более 0,03%). Для перехода от значения длины волны в вакууме к значению длины волны в воздухе необходимо знать показатель преломления Яаозд который связан определенной зависимостью с длиной волны. Эта зависимость называется дисперсией воздуха. Экспериментально получен ряд формул, связывающих показатель преломления с длиной волны, причем различные формулы дают волновые числа для разных областей спектра, с различной точностью удовлетворяющие принципу Ридберга — Ритца. Вот почему на первой же сессии Консультативного комитета был поставлен вопрос об узаконении определенной дисперсионной формулы, наилучшим образом удовлетворяющей принципу Ридберга — Ритца по всему спектру — от близкой инфракрасной до ультрафиолетовой области. Такой оказалась дисперсионная формула, предложенная Эдленом (Швеция), в соответствии с которой [c.49]

В то же время из выражения (2,116) находим, что (при Av = 0) 1/стт(0)Avq. На частотах УФ- и ВУФ-диапазонов при умеренных давлениях можно считать, что ширина линии Avo определяется доплеровским уширением. Следовательно [см, (2,78)], Avo Vo, поэтому dPno /dV увеличивается как (если положить Vp л Vo). При более высоких частотах, соответствующих рентгеновскому диапазону, ширина линии определяется естественным уширением, так как излучательное время жизни становится очень коротким (порядка фемтосекунд). В этом случае Avo Vq и dP JdV увеличивается как v . Таким образом, если мы, к примеру, перейдем из зеленой области (Х = 500 нм) всего лишь в мягкий рентген (X л 10 нм), то длина волны уменьшится в 50 раз, а dP op dV увеличится на несколько порядков С практической точки зрения заметим, что многослойные диэлектрические зеркала в рентгеновской области обладают большими потерями и трудны в изготовлении. Основная проблема состоит в том, что в этом диапазоне разница в показателях преломления различных материалов оказывается очень малой. Поэтому для получения приемлемых коэффициентов отражения необходимо использовать большое число (сотни) диэлектрических слоев, а рассеяние света на столь большом числе поверхностей раздела приводит к очень большим потерям. Поэтому до сих пор рентгеновские лазеры работают без зеркал в режиме УСИ (усиленное спонтанное излучение), [c.434]

ПС поступал в регенеративный усилитель высокого давления. В процессе формирования цуга выходных импульсов наблюдалось их укорочение от 2 ПС до 600 фс при характерных значениях пиковой интенсивности Ю Вт/См В [84] высказано предположение, что наблюдавшееся укорочение импульсов связано с формированием волны электронной плотности. Индуцированное излучением повышение концентрации заряженных частиц вызывает изменение действительной и мнимой частей показателя преломления и, следовательно, приводит к появлению частотной модуляции. При распространении в среде с аномальной дисперсией, а в обсуждаемом эксперименте это были лазерные окна, изготовленные из кристаллов Na l, частотно-модулированный импульс сжимается. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...