Лазерные окна

Лазерная головка представляет собой вакуумную камеру (рис. 29), в которой расположен оптический резонатор с зеркалами 7,10. охлаждаемыми водой, окно из селенида цинка 6 для вывода излучения, выдвижное зеркало 3 для отражения излучения на калориметр 5, разрядные электроды 12, вентиляторы для прокачки газа 13, аэродинамические трубы и теплообменники 9. Общие размеры этого блока 1,6 м X 1,4 м X 2,1 м, масса 2 т. [c.49]

При использовании трафарета зона лазерного воздействия формируется с помощью накладного шаблона (трафарета), плотно прижатого к поверхности обрабатываемой детали. Трафарет имеет окна, соответствующие профилю упрочняемой зоны. К недостаткам способа относятся быстрый износ трафарета, необходимость использования для изготовления трафарета стойкого к воздействию лазерного излучения материала, частичные потери лазерной энергии на непроизводительное облучение трафарета [5], дифракционные искажения в плоскости обработки. [c.54]

Лазерный нагрев позволяет испарять любые материалы, в том числе и сплавы с различными парциальными давлениями паров компонентов. Однако при лазерном нагреве возможно разбрызгивание испаряемого материала. Кроме того, должны быть приняты специальные меры предосторожности против попадания испаряемых атомов на вводное окно лазерного луча. [c.426]

К поверхности. Действительно, при этом изменяется значение Пе, которое зависит от угла между оптической осью и вектором электрического поля, и, следовательно, изменяется длина волны, при которой выполняется равенство (5.47а). Толщина пластинки (равная обычно 0,3—1,5 мм) определяет ширину перестроечной кривой, т. е. разрешающую силу. Чем тоньше пластинка, тем шире доступная область перестройки и ниже разрешающая сила. Наконец, заметим, что в лазерах с малым усилением, таких, как непрерывные газовые лазеры или лазеры на красителях, можно обойтись без двух поляризаторов, если остальные поляризующие компоненты, такие, как окна Брюстера лазерной трубки, обеспечивают достаточную дискриминацию по потерям между двумя поляризациями. [c.254]

Особые требования предъявлялись к фильмовому каналу, который должен обеспечивать плоскостность и неподвижность пленки в кадровом окне в течение экспозиции с голографической точностью. При данной схеме и геометрии съемки, имеющихся лазерных источниках и чувствительности применяемого фотоматериала требуемая экспозиция составляла 20 с. Сконструирован специальный фильмовый канал с вакуумным прижимом поверхности пленки со стороны подложки к полированной алюминиевой поверхности на [c.164]

Фотоэлектронные умножители (ФЭУ). Для регистрации сигналов в видимой области спектра 0,4. .. 0,7 мкм наибольшее применение в лазерной локации находят ФЭУ. Принцип работы ФЭУ поясняется на рис. 4.16. Принимаемое излучение проходит через прозрачный материал (стекло) входного окна 1 и выбивает фотоэлектроны из фотокатода 2, нанесенного в виде тонкой прозрачной пленки на внутреннюю поверхность окна. Траектории фотоэлектронов фокусируются экраном 3 и диафрагмой 4 на поверхность первого динода. Этот динод находится под положительным потенциалом относительно фотокатода, поэтому при своем движении фотоэлектроны ускоряются, приобретая дополнительную энергию, и при ударе о поверхность динода выбивают дополнительные электроны, которые, попадая на следующий динод, выбивают еще большее число электронов и т. д. Происходит так называемый процесс размножения электронов. Например, для современных ФЭУ с двенадцатью динодами (каскадами умножения) общий коэффициент умножения достигает 10 ... 10 при отрицательном напряжении L K на фотокатоде около 1,5 кВ. [c.180]

Оптическая схема передающего канала показана на рис. 5.28. Основной лазерный передатчик 3 расположен на отдельном основании 2, которое вывешивается на домкратах так же, как и основание опорно-поворотного устройства 1. Излучение передатчика вводится в оптическую схему опорно-поворотного устройства через длинную трубу, герметично закрытую с обоих торцев прозрачными окнами. Этим обеспечивается соблюдение режима чистоты в помещении передатчика в полевых условиях. Основание передатчика 2 полностью независимо от основания опорно-поворотного устройства 1. Поэтому перед нача/ ом работы осуществляют юстировку положения оптической оси лазерного передатчика 3 с помощью специальных механизмов. 4. Контроль положения оптической оси передатчика ведется телевизионной камерой 8. Сигнал с выхода камеры подвергается обработке с целью определения координат центра тяжести изображения сфокусированного лазерного пятна. [c.211]

Измерение выходной энергии лазера с модулированной добротностью. Выходная пиковая мощность некоторых лазеров с модулированной добротностью ныне так велика, что многими лазерными калориметрами полного поглощения, пригодными для работы при низких мощностях (около 500 кет), невозможно пользоваться, так как они необратимо повреждаются одним импульсом. Повреждения можно избежать, если взять жидкостный калориметр, в котором полная энергия лазера с модулированной добротностью впускается в поглощающую жидкость через прозрачное окно, способное выдержать высокую пиковую мощность без остаточных повреждений. Было установлено, что наивысшим сопротивлением к повреждению импульсами рубинового [c.190]

Ошибки измерения пиковой мощности, обусловленные нелинейностью. При измерении высоких лазерных мощностей могут возникнуть осложнения за счет нелинейного взаимодействия света с материалами. Свойства таких оптических элементов, как спектральные фильтры, ослабители, расщепители пучков, отражатели и окна, могут изменяться при достаточно высоких плотностях потока. [c.196]

Существенно повысить мощность излучения лазерной системы ЗГ-УМ можно путем увеличения количества усилительных АЭ (УМ). Однако при потерях мощности на выходных окнах АЭ, обусловленных френелевским отражением (4% от каждой грани окна). [c.156]

Конструктивно АЭ представляет собой цилиндрический герметичный диэлектрический корпус 1 (рис. 8.1) с электродными узлами 2, на которые напаяны лепестки для подключения к высоковольтному импульсному источнику питания, и концевыми стеклянными секциями 3 с оптическими окнами 4 для выхода лазерного излучения. Для устранения паразитной связи выходного излучения с активной средой угол [c.201]

Мощность излучения лазерной системы ЗГ-УМ с любым количеством одинаковых АЭ с непросветленными окнами в качестве УМ не может превышать мощности шести АЭ. [c.283]

Перед выходным окном лазера необходимо ставить узкополосный фильтр, пропускающий только линию генерации, но поглощающий излучение газоразрядной трубки. Перед монохроматором полезно поставить фильтр, отсекающий линию лазерного излучения. Необходимо [c.53]

Регистрируется, как правило, интенсивность отраженного излучения, поскольку контраст интерференции и диапазон измеряемых температур при использовании отраженного света выше, чем в схеме на прохождение . Кроме того, в этом случае одно оптическое окно в установке служит для входа и выхода лазерного пучка. В качестве фотоприемников применяются фотодиоды или фотосопротивления. Для регистрации сигнала фотоприемника обычно применялся самописец. При использовании излучения С02-лазера мощностью 1 Вт в качестве зондирующего пучка для интерференционной термометрии кристаллов сигнал регистрировали с помощью термочувствительной бумаги, на которой под действием излучения происходит нагрев и возникает почернение, и интерферограмма на движущейся бумаге выглядит как последовательность темных пятен, соответствующих максимумам [c.134]

Рис. 1.52. Схема лазерной искры на твердой мишени. 1 — зеркало, 2 — танталовая фольга, 3 —лазерный пучок, 4 — камера поглощения, 5 —окна из 5—входная щель, 7 — спектрограф, 8 —решетка, 9 —выходная щель. /О — ионизационная камера.-

Итак, рабочий газ заполняет предварительно откачанную и хорошо очищенную стеклянную или кварцевую трубку. На концах ее имеются тщательно отполированные окна — они служат для входа и выхода света из лазерной трубки. Электрический разряд в трубке может возбуждаться двумя способами. Во-первых, бесконтактным возбуждением с помощью быстропеременного электромагнитного поля. На газоразрядную трубку для этого надевают кольцевые электроды, соединенные с выхо- [c.103]

ПС поступал в регенеративный усилитель высокого давления. В процессе формирования цуга выходных импульсов наблюдалось их укорочение от 2 ПС до 600 фс при характерных значениях пиковой интенсивности Ю Вт/См В [84] высказано предположение, что наблюдавшееся укорочение импульсов связано с формированием волны электронной плотности. Индуцированное излучением повышение концентрации заряженных частиц вызывает изменение действительной и мнимой частей показателя преломления и, следовательно, приводит к появлению частотной модуляции. При распространении в среде с аномальной дисперсией, а в обсуждаемом эксперименте это были лазерные окна, изготовленные из кристаллов Na l, частотно-модулированный импульс сжимается. [c.276]

Рис. 3.12. Акустический интерферометр НФЛ для интервала температур от 2 до 20 К [20]. А — смазка стайкаст В — постоянный магнит С и О — электрические экраны Е— пьезоэлектрический датчик ускорения Е — диафрагма О — акустический канал Я — поршень, на котором крепится уголковый отражатель / — германиевые термометры сопротивления / — уголковый отражатель J( — стержень, который толкает поршень Е — разделитель лучей М — подвес Я — оптическое окно О — опора Р — верхняя камера Q — подвижная труба Р — радиационный экран 5 — термометр сопротивления Т— тепловой якорь (с нагревателем) и — тепловой якорь при Т=4,2 К V — вакуумная полость W — центральная несущая труба У — лазерные лучи 2 — ванна с жидким гелием.

В многочисленных областях применения желательно иметь измеритель проходного типа, который использует для измерения лишь малую часть энергии лазерного луча. Такими измерителями являются оптико-акустические детекторы [108]. Их преимущества заключаются также и в том, что они дают достаточно высокий уровень сигнала и сохраняют линейность в области малых энергий. Лазерный луч проходит по оси измерительной ячейки, окна которой изготовлены из Na l. Ячейка заполнена смесью гелия с парциальным давлением, соответствующим атмосферному, и поглощающего газа типа пропилена с давлением в несколько миллиметров ртутного столба. Газ, нагретый в области прохождения луча, адиабатически расширяется до тех пор, пока во всей ячейке давление не станет одинаковым. Распределение температуры газа по всей ячейке тоже становится одинаковым. При этом происходит дальнейшее повышение давления до уровня, определяемого изотермой, а не адиабатой. Измерение давления производится с помощью пьезоэлектрического датчика, сигнал которого подается на осциллограф. [c.97]

В гетеродинных системах лазерной связи и в гетеродинных интерферометрах (см. Интерферометр ишпеи-сивности), при.меняющихся для астр, наблюдений, обычно используют ИК-излучение с длиной волны 10 мкм. В этом диапазоне по сравнению с видимым уменьшаются искажения, вносимые турбулевипой атмосферой, облегчается выполнение условий пространственного согласования волн, и в этой области в атмосфере имеется окно прозрачности. Абс. разрешение в данном случае составляет 0,2 Гц. [c.588]

В связи с использованием лазеров развиваются исследования особенностей распространения лазерного луча в атмосфере. Из-за высокой монохроматичности лазерного излучения даже в окнах прозрачности атмосферы лазерный луч может сильно ослабляться. В тонкой структуре спектра поглощения атмосферы в этих окнах имеются относительно узкие, но сильные полосы поглощения. Количественные оценки П. э. а. для лазерного излучения требуют знания (с весьма высокой точностью) положения, интенсивности и формы лвний тонкой структуры спектров атм. газов. Большая мощность излучения лазеров ( 10 Вт/см ) может вызывать разл. рода нелинейные эффекты (многофотонные эффекты, приводящие к пробою в газах спектро-скопич. эффекты насыщения, вызывающие частичное просветление газов эффекты самофокусировки оптич. пучков, вызываемых зависимостью коэф. преломления среды от мощности потока излучения, и др.). При малой длительности оптич. импульсов ( 10 с) могут возникать явления, приводящие к отклонению ослабления излучения от закона Бугера. [c.137]

Рис. 1. СВЧ-рааряд в волноводе 1 — волновод — отверстие связи з — трубка с прокачкой Л — брюстеров-ские окна Л —лазерные зеркала Л — радиопоглощающая нагрузка.

До сих пор мы пренебрегали нерезонансными потерями энергии в активной среде. В реальных условиях они всегда существуют. Во-первых, размеры пучка всегда ограничены, а следовательно, пучок расширяется в поперечном направлении (относительно направления распространения) из-за дифракции и выходит (теряется) за пределы системы, ограниченной размерами активной среды Угло-вое расширение пучка с поперечным размером 2ш составляет 0d X/2w. На длине L радиус пучка увеличится на 0dL. Все лучи, попавшие в кольцо с этой толщиной и диаметром 2ш, будут уходить (теряться) из активной среды, поперечные размеры которой также 2ш. Относительная величина этих потерь составит X/w и будет максимальна в ИК-диапазоне спектра. При характерных для лазерной техники ш 1 см и Л = 1...10 мкм эти потери составят (0,1...1) 10 см т. е. на длине 1 м из-за дифракции будет теряться 1...10% излучения. Во-вторых, как правило, в усилителях присутствуют оптические элементы (окна, зеркала), на которых также теряется часть падающего на них излучения со I. Эти потери зависят от материалов, качества их обработки и обычно составляют >0,1...1% на каждом оптическом элементе. Наконец, реальная активная среда не является идеально однородной и поэтому пучок света может претерпевать на них рассеяние (рефракцию), также приводящее в конечном счете к потерям. Не вдаваясь в конкретный механизм потерь, будем характеризовать их в дальнейшем общим коэффициентом нерезонансных потерь Ро[см" ] (потери, пересчитанные на единицу длины). [c.36]

Поперечная структура поля характеризуется наличием узлов электрического поля по радиусу и углу и описывается числами m и п. В случае цилиндрического резонатора т означает число узлов поля на радиусе резонатора, ап — число узлов на половине его периметра. Качественный вид распределения поля на выходном окне устойчивого полуконфокального резонатора для поперечных мод низшего порядка иллюстрируется на рис. 1.14. Там же показаны качественно соответствуюш,ие распределения интенсивности в лазерном пучке. [c.49]

Смещение частиц во времени регистрируется лазерным интерферометром с пов ррхностп, противоположной поверхности соударения, через прозрачное к излучению лазера окно , плотно прилегающее к поверхности образца. При известной зависимости продольного напряжения О12 от массовой скорости Кг материала окна , используя дифференциальные. соотношения для распада произвольного разрыва [c.194]

СО2-лазеры. Этот лазер занимает особое место среди всего многообразия существующих лазеров. Он отличается прежде всего высоким КПД, большой энергией и мощностью излучения. В непрерывном режиме получены мощности в несколько десятков-сотен киловатт импульсная мощность достигает уровня в несколько гигаватт энергия в импульсе измеряется в килоджоулях. Частота следования в импульсно-периодическом режиме может составить несколько килогерц. Длины волн излучения СО2-лазера находятся в диапазоне 9—И мкм (средний ИК-Диапазон) и попадают в окно прозрачности атмосферы. Поэтому излучение СОд-лазера удобно для интенсивного воздействия на вещество (например, в технологических целях резка металлов и диэлектриков, сварка и закалка металлов и т. п.). Кроме того, в диапазон длин волн излучения СОг-лазера попадают резонансные частоты поглощения многих молекул, что делает возможным интенсивное резонансное воздействие лазерного излучения на вещество. Все перечисленные достоинства СОд-лазеров делают их наиболее привлекательными во многих прикладных задачах. Рассмотрим основные принципы его работы и остановимся на особенностях схем и конструктивных решений этих лазеров. [c.45]

Юрий Николаевич продолиол свою работу. Его толстослойные фотопластинки, полученгые вместе с И. Р. Протас, пригодные для записи интерференционной картины как по поверхности, так и в глубь фо-тоэмульсионного слоя, в сочетании с лазерными источниками света дали высококачественные голограммы и такие натуральные объемные восстановленные изображения, каких еще никто никогда не получал. Хорошо восстанавливаемые в свете проектора или в солнечном свете изображения позволяли, как через окно, наблюдать натуральные объекты. Особенно эффектно выглядели предметы с большой [c.60]

Шлифпорошок с такими размерами частиц выбран из тех соображений, чтобы он не высыпался в разрядный канал через зазоры в его соединениях. Содержание AI2O3 в шлифпорошке № 12 составляет 96,7-99,45%, т. е. близко к содержанию его в разрядной трубке. Химический состав ВК-1 50-45% AI2O3 и 45-50% Si02. Теплофизические свойства материала ВК-1 существенно превосходят свойства шлифпорошка №12, но рабочая температура его не более 1100°С. Через полированные окна 7 из у виолевого стекла УТ-49 идет выход лазерного излучения. Выходные окна приварены пламенем газовой горелки к концевым секциям из стекла С52-1. [c.31]

АЭ УЛ-101 был разработан в 1977 г. в рамках ОКР Криоген-1 . Это первый отечественный промышленный оптический квантовый усилитель яркости изображения, предназначенный для комплектования лазерных проекционных микроскопов типа ЛПМ-1000 с целью визуального контроля изделий микроэлектроники. Конструкция АЭ УЛ-101 (диаметр и длина разрядного канала 20 и 400 мм соответственно) по существу аналогична конструкции отпаянного саморазогревного АЭ ТЛГ-5 со всеми ее недостатками. К тому же, как выяснилось, была допущена существенная ошибка в конструкции генераторов паров меди. Эти генераторы были установлены на наружной поверхности керамических трубок разрядного канала в танталовых обоймах, и в местах установки в керамических трубках были просверлены отверстия для поступления паров меди в разрядный канал. Но в условиях высоких температур между танталовой обоймой и керамической трубкой из-за различных коэффициентов термического расширения образуется зазор и часть расплавленной меди выливается в теплоизолятор. Часто отверстия в керамике зарастают и в активной среде не достигается оптимальная концентрация паров меди. Такая конструкция снижает как мощность излучения, так и срок службы АЭ. Но следует отметить два положительных момента. Во-первых, вакуумноплотная оболочка АЭ была изготовлена из металлокерамических секций, что придавало ему повышенную механическую прочность во-вторых, выходные окна были установлены под углом 85° к оптической оси с целью устранения обратной паразитной связи. [c.33]

Основными элементами концевых секций 10 (см. рис. 2.5) являются оптические окна 12 для выхода лазерного излучения. Секция представляет собой стакан из сплава 29НК, к которому с помощью высокочастотного генератора припаивается стеклянный цилиндр марки С52-1 диаметром 85 мм. Для снятия напряжений в зоне пайки узел отжигается в муфельной печи. После этой операции к стеклянному [c.55]

Тонкостенные основания электродных узлов АЭ выполняют функции мембран при удлинении разрядного канала. Во многих АЭ для повышения надежности канала применяли сильфоны из нержавеющей стали. Конструкция электродного узла с сильфоном аналогична применяемому в ГЛ-201 Д (см. рис. 3.14). Металлокерамическая вакуумноплотная оболочка 8 имеет внутренний диаметр 104 мм, что определяет внешний диаметр волокнистого теплоизолятора ВКВ-1 (см. рис. 3.20, 6). Радиус зоны разграничения теплоизолятора ВКВ-1 и теплоизолятора из полых микросфер марки Т (5) составляет 35 мм. Конструкции экранов-ловушек 9 и стеклянных концевых секций 10 с оптическими окнами 11 для вывода лазерного излучения аналогичны использующимся в АЭ ГЛ-201Д. Режим тренировки АЭ ГЛ-201Д32 идентичен режиму тренировки ГЛ-201Д и имеет такую же продолжительность — 50-60 ч (масса теплоизоляторов одинакова). [c.102]

В наших работах [19, 23, 31] сообщается о результатах разработки двух типов ЛП-лидаров с дискретно перестраиваемыми по переходам газовыми лазерами на Аг и СО2. Непрерывный режим работы указанных лазеров позволил впервые реализовать когерентный прием с внутрирезонаторным смешением опорного и рассеянного световых полей, что обеспечило целый ряд преиму-ш,еств в зондировании по сравнению с внерезонаторным гетеродином суш,ественное повышение оптической помехозаш.иш,енности и энергетической чувствительности к улавливаемому внешнему сигналу, а также увеличение спектральной чувствительности за счет конкуренции связанных лазерных переходов, один из которых должен совпадать с линией атмосферного поглош,ения, а другой находится в окне прозрачности . Для лазера на Аг рабочими переходами служили длины волн 496,5 и 515,5 нм. Которые использовались для зондирования на атмосферной трассе z 20 м фоновых концентраций NO2 на уровне (0,05+0,01) млн" [c.220]

В следующем диалоговом окне требуется указать имя каталога, в котором разместятся файлы, общие как для DOS, так и для Windows версии Автокада. Если ваш дистрибутив записан на лазерном диске, укажите имя D-ROM дисковода. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...