Поверхность раздела (фаз) диффузная

Отражение (преломление) называют правильным, если падающий и отражённый (преломлённый) лучи лежат в одной плоскости с нормалью к поверхности раздела двух сред, а поверхности, дающие такое отражение (преломление), называют абсолютно ровными. Отражение (преломление) называют диффузным. [c.499]

Рассмотрим поверхность раздела испаряющаяся жидкость —пористое тело. Испаряющаяся жидкость занимает часть Я-всей площади поверхности. Часть поверхности —П занята твердыми частицами пористого тела и-диффузно отражает все падающие на нее молекулы. [c.343]

При спинодальном распаде нет резкого перехода между зародышем и матрицей поверхность раздела оказывается размытой, диффузной распад может идти одновременно, по всему объему. [c.217]

В разд. 8.6 для простоты в качестве граничных условий были использованы формальные значения функций it (О, х), > О и /7 (то, i), < О на границах т = О и т == Tq соответственно. В настоящем разделе будут приведены явные выражения для этих граничных условий в случаях прозрачных и непрозрачных граничных поверхностей, являющихся диффузными и зеркальными отражателями, [c.295]

В настоящем разделе будет использовано Pi-приближение метода сферических гармоник для нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения для плоского слоя поглощающей, излучающей, и изотропно рассеивающей серой среды с по стоянной температурой Го. Граничные поверхности 1 и 2 с координатами t == О и т = То поддерживаются при постоянных температура) Т и Т% соответственно. Предполагается, что поверхности серые, диффузно излучающие, имеют степени черноты, равные ei и ег, а их отражательные способности выражаются как сумма диффузной и зеркальной составляющих = р + pf, i = 1 или 2. Математически рассматриваемая задача может быть описана уравнением [c.442]

ГИИ переходит во вторую среду, а часть энергии отражается в первую. При этом проходящая и отраженная волны будут того же вида, что и падающая. Отраженная энергия тем больше, чем больше разница акустических сопротивлений сред. При неровной поверхности раздела с неровностями более 0,1 мм наблюдается диффузное отражение (рис. 4.9). [c.119]

Рассмотренные случаи отражения и преломления ультразвуковых волн справедливы только для плоских и гладких поверхностей. Если поверхность раздела имеет неровности, высота которых превышает 0,05—0,1 длины волны, то наблюдается диффузное отражение и преломление, что приводит к искажению волнового поля. Обычно в практике ультразвуковой дефектоскопии имеет место диффузное отражение [22], [c.120]

Можно выделить два основных механизма продвижения диффузной поверхности раздела. В одних случаях, при малых движущих силах, изменение свободной энергии, необходимое для продвижения данной грани кристалла в нормальном направлении, больше, чем движущая сила, и поверхность может продвигаться вперед только за счет бокового движения ступеней, источником которых служит или винтовая дислокация, или какое-либо место грани, в котором происходит образование двумерных зародышей. Некоторые области поверхности при этом не претерпевают никакого изменения и не перемещаются в направлениях, перпендикулярных самим себе, за исключением тех моментов, когда через них проходит в боковом направлении ступенька. Второй механизм наблюдается при больших движущих силах. Б этих случаях для продвижения поверхности в нормальном направлении нет необходимости в ступенях, т. е. каждый малый участок поверхности обладает способностью непрерывного изменения, ведущего в совокупности к продвижению всей поверхности. [c.162]

Рассмотренные критерии не обязательно эквивалентны между -собой, и Кан [15] предложил еще один, более общий критерий для решения вопроса о том, происходит ли рост с помощью ступенчатого механизма или нет. По Кану [14], ступень можно определить как переход между двумя соседними параллельными областями границы, которые имеют одинаковые атомные конфигурации и смещены по отношению друг к другу на целое число плоскостей решетки. Под это определение подходят и ступени на диффузных поверхностях раздела. Исходя из такого определения ступени, Кан предполагает, что во всех случаях, когда поверхность раздела может при наличии движущей силы принимать некоторую мета-стабильную конфигурацию, механизм роста будет ступенчатым, причем в процессе роста поверхность раздела будет стремиться сохранить свою конфигурацию и перемещаться только за счет прохождения ступеней, которые не изменяют этой конфигурации. Если же такое метастабильное равновесие невозможно, граница будет продвигаться вперед непрерывно. Это придает структуре поверхности раздела очень важное значение. [c.256]

На диффузных поверхностях рост происходит гораздо легче, чем на гладких. Это связано с тем, что на диффузных границах есть много мест, удобных для присоединения атомов, и по мере присоединения последних такая граница движется более или менее равномерно. В этом случае рост называется непрерывным. Если же граница атомарно-гладкая, то она движется за счет присоединения атомов к ступенькам, которые перемещаются вдоль поверхности раздела (рис. 1.62, а). Такой рост твердой фазы называют ступенчатым. [c.101]

Отражение (преломление) называют правильным, если падающий и отражённый (преломлённый) лучи лежат в одной плоскости с нормалью к поверхности раздела двух сред, а поверхности, дающие такое отражение (преломление), называют абсолютно ровными. Отражение (преломление) называют диффузным, если падающие лучи, отражаясь (преломляясь), расщепляются и идут во всевозможных направлениях такое отражение дают шероховатые поверхности. [c.596]

Примем, что падающие на поверхность раздела фаз молекулы подразделяются на две группы первую группу составляют те молекулы, которые конденсируются на поверхности, а во вторую входят те, которые затем рассеиваются поверхностью по диффузному закону с полной тепловой аккомодацией, т.е. при температуре Т,,.. [c.143]

Рост кристаллов может происходить различными способами. Кристаллы могут расти слоями, причем каждый слой заполняется со скоростью по крайней мере не меньшей скорости образования новых слоев. Поверхность раздела кристалла можно представить либо в виде кристаллографических плоскостей, либо (если при выращивании существует градиент температур) в виде поверхностей, параллельных поверхностям изотермы. Если скорость заполнения слоев меньше скорости их образования, происходит радиальный рост древовидных образований —дендритов. Поверхности раздела в кристалле часто имеют ячеистую (в виде пчелиных сот) структуру. Попытки кинетического и термодинамического объяснения различного характера роста кристаллов имели больший или меньший успех, но к настоящему времени пока нет общей теории, объясняющей все особенности этого процесса. Недавно было обнаружено, что морфология кристаллов в значительной степени определяется величиной энтропии плавления. Вещества с большой энтропией плавления — к этой категории относится большинство органических соединений — имеют кристаллы с большими плоскими гранями, а если энтропия плавления мала — металлы и некоторые органические соединения со сферической симметрией,— кристаллизация сопровождается образованием поверхностей раздела, параллельных поверхностям изотермы, даже если поверхности раздела не совпадают с кристаллографическими. В этих веществах возможен также дендритный или ячеистый рост кристаллов в зависимости от чистоты соединения и температурного режима кристаллизации. На рис. 93 представлены некоторые из поверхностей раздела, наблюдаемых в визуально прозрачных кристаллах. Величина энтропии плавления определяет степень диффузности поверх- [c.202]

Как известно, структурный каркас, образованный дисперсными частицами, в результате протекающих на поверхностях дисперсных частиц окислительных процессов приобретает некоторый заряд, и на границе раздела между компонентами образуется двойной электрический слой, внешняя часть которого, находящаяся в дисперсионной среде, имеет диффузное строение. В целом же система по-прежнему остается электрически нейтральной. [c.427]

В этом разделе рассмотрены характерные задачи теплооб-, мена излучением в цилиндрической системе с диффузно отражающими и диффузно излучающими стенками для обоих случаев когда задана температура поверхности и когда задана плотность теплового потока на стенке. [c.216]

В предыдущих разделах рассматривался теплообмен излучением в замкнутых системах, поверхности которых отражают диффузно. Однако отражательная способность реальных поверхностей имеет как диффузную, так зеркальную составляющую таким образом, замкнутые системы с чисто зеркально отражающими поверхностями представляют собой другой предельный случай. [c.221]

В данном разделе будет рассмотрен теплообмен, излучением в поглощающей, излучающей, но нерассеивающей серой среде, ограниченной двумя параллельными поверхностями, при заданном распределении температуры. Такая постановка задачи соответствует физической ситуации, когда теплообмен излучением происходит при течении высокотемпературного поглощающего и излучающего газа с высокой скоростью между двумя параллельными пластинами. На фиг. 11.5 представлена геометрия задачи и соответствующая система координат. Предположим, что границы т = О и т = То непрозрачные, серые, излучают и отражают диффузно, имеют степени черноты ei и ег, отражательные способности pi и р2 и поддерживаются при температурах Ti и Т гхо-ответственно. Распределение температуры в среде между границами Г(т) задано. Требуется найти плотность потока результирующего излучения в сред-е. [c.438]

В настоящем разделе будет рассмотрен численный метод решения уравнения переноса излучения с помощью гауссовой квадратуры, а также способ определения.плотности потока результирующего излучения в плоском слое поглощающей, излучающей и анизотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т х), заключенной между двумя диффузно отражающими и диффузно излучающими непрозрачными серыми границами. Геометрия задачи и система координат такие же, как на фиг. 11.5. Граничные поверхности т = 0 и т = то поддерживаются при постоянных температурах Ti и Гг и имеют соответственно степени черноты ei и eg и отражательные способности pi и р2. Математически рассматриваемая задача описывается уравнением [c.450]

В настоящем разделе будет рассмотрено применение метода разложения по собственным функциям для решения уравнения переноса излучения и нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения в плоском сл ое поглощающей, излучающей, изотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т (т), заключенной между двумя зеркально отражающими, диффузно излучающими, непрозрачными серыми границами. Граничные поверхности т = О и т = тб имеют постоянные температуры Ту и Гг, степени черноты ei и ег и отражательные способности pf и р соответственно. Геометрия задачи и система координат аналогичны приведенным на фиг. 11.5. Математически рассматриваемая задача описывается уравнением [c.454]

ОРБИТА электронная — траектория движения электрона вокруг ядра в атоме или молекуле ОРБИТАЛЬ —волновая функция одного электрона, входящего в состав электронной оболочки атома или молекулы и находящегося в электрическом иоле, создаваемом одним или несколькими атомными ядрами, и в усредненном электрическом поле, создаваемом остальными электронами ОСЦИЛЛЯТОР как физическая система, совершающая колебания ангармонический дает колебания, отличающиеся от гармонических гармонический осуществляет гармонические колебания квантовый имеет дискретный спектр энергии классический является механической системой, совершающей колебания около положения устойчивого равновесия) ОТРАЖЕНИЕ [волн происходит от поверхности раздела двух сред, и дальнейшее распространение их идет в той же среде, в которой она первоначально распросгра-нялась диффузное характеризуется наличием нерегулярно расположенных неровностей на поверхности раздела двух сред и возникновением огражен1 ых волн, идущих во всех возможных направлениях зеркальное происходит от поверхности раздела двух сред в том случае, когда эта поверхность имеет неровности, размеры которых малы по сравнению с длиной падающей волны, а направление отраженной волны определяется законом отражения наружное полное сопровождается частичным поглощением световой волны в отражающей среде вследствие проникновения волны в Э1у среду на глубину порядка длины волны полное внутреннее происходит от поверхности раздела двух прозрачных сред, при котором преломленная волна полностью отсутствует] [c.257]

Несколько лет тому назад Кан и Хильярд [5] в своей теоретической работе показали, что изменение плотности на границе между твердой и жидкой фазами происходитне резко, на расстоянии размеров одного атома, а в пределах области толш,иной в несколько межатомных расстояний. Эта переходная область и является той областью, которая обеспечивает минимальное значение свободной энергии всей системы. Такие границы раздела между жидкой и твердой фазами называются диффузными. При отсутствии движущей силы поверхность раздела, параллельная какой-либо из кристаллографических плоскостей с низкими индексами, будет принимать равновесную конфигурацию будучи смещена на любое целое число плоскостей решетки, она также будет иметь эту равновесную конфигурацию. Все положения, промежуточные между такими равновесными конфигурациями, соответствуют повышенной свободной энергии. Это возрастание свободной энергии вызывает сопротивление равномерному перемещению границы раздела и приводит к тому, что для равномерного продвижения границы раздела перпендикулярно самой себе (в нормальном направлении) необходима некоторая критическая движущая сила. Чем более диффузной является граница раздела, тем меньше должна быть эта движущая сила. [c.162]

Решение для случая неизотермического 1,ендрита является очень сложным, однако радиус кривизны р кончика дендрита,, растущего с максимальной скоростью F, можно рассчитать.. Расчет показывает, что теоретические значения и, которые дают хорошее совпадение с экспериментальными результатами ( х 175 для дендритов никеля, 20 для олова и [л 3 в случае льда),, слегка зависят от температуры при этом в случае олова и никеля,, а возможно, и льда поверхность раздела при росте является диффузной (атомно-шероховатой). [c.191]

В твердой фазе [ДС (10 — 10 ) ат.% АХ (10 —10 ) сл ] могут обусловливаться особенностями атомного механизма роста. Так, когда при диффузной поверхности раздела рост (при малых движущих силах, см. разд. 2 и 4.2) происходит путем равномерного продвижения поверхности раздела за счет развития отдельных слоев, распределение примеси в твердой фазе будет слоистым, причем изоконцентраты в данном случае параллельны не фронту кристаллизации, а плоскостям слоев, за счет развития которых происходит продвижение поверхности раздела. [c.195]

Если рост кристалла происходит путем равномерного движения блоев при диффузной поверхности раздела, расположение дислокаций в кристалле будет таким, как показано на фиг, 30, а их плотность выразится следующим уравнением [c.198]

Если значения составов, для которых (5 = О, нанести на график в зависимости от температуры, получим кривую, известную под названием спинодали существенной особенностью флук-туационных теорий выделения является сильное изменение кинетики процесса внутри этой спинодальной кривой. Недавние работы Хиллерта [39] и Кана fl5] показывают, что, вероятно, имеются реальные системы, в которых выделение может происходить в определенном интервале температур и составов, для которого в соответствии с теорией Борелиуса зарождения не требуется. В этих новых теориях рассматриваются флуктуации второго типа (см. разд. 1.1) и показывается, что поверхность раздела между фазами может быть макроскопически диффузной, в результате чего поверхностная энергия границы раздела стремится к нулю, т. е. отпадает одно из главных возражений против описанной выше модели. Правда, необходимо еще учитывать упругую энергию, которая, по-видимому, и обеспечивает устойчивость твердого раствора данного состава при пониженных температурах. Однако в некоторых системах спинодальная кривая, построенная с учетом влияния упругой энергии, простирается до температур, при которых скорость диффузии имеет заметную величину. Если состав сплава и температура соответствуют области внутри этой кривой, происходит спонтанное расслоение, скорость которого ограничивается только скоростью миграции атомов. [c.253]

Опыты по воздействию серы, предполагавшие образование сравнительно толстых слоев (толщиной несколько сантиметров) и миграцию ионов Ag от поверхности раздела к наружной поверхности, сопровождались образованием полостей, речь о которых в более общей форме шла несколько раньше. Рикерт полагает, что обмен вещества через пористый промежуточный слой Ag2S осуществляется диффузней ионов Ag" и электронов через сульфидные мостики и диффузией молекул серы внутри пор в противоположном направлении. При наличии промежуточ- [c.144]

ОТРАЖЕНИЕ СВЕТА— явление, заключающееся в том, что при падепии световой волны на границу раздела двух сред (из к-рых по крайней мере первая среда прозрачна) возникает волна, распространяющаяся от границы раздела в первую среду. О. с. классифицируют по характеру границы раздела. Если поверхность раздела имеет неровности, размеры к-рых значительно меньше длины волны X, то говорят о правильном или зеркальном О. с. Если размеры неровностей сравнилгы с А, то возможны 2 случая нри хаотич. расположении неровностей имеет место диффузное О. с. если же неровности расположены закономерно (напр., периодично), то О. с. имеет специфич. характер, близкий к отражению от дифракцион- 1ых решеток. [c.565]

Наличие внешнего электрического поля будет влиять на движение в жидкости и твердых неметаллических включений. Ясно, что электрокапиллярное движение твердых частиц невоаможно, так ак в этом случае возникающий вдоль поверхности градиент натяжения и силы, обусловленные им, будут уравновешиваться, в частицах упругими напряжениями. Перемещение твердых частиц в жидком металле связано с электрофорезом. Возникновение электрокинетических эффектов, приводящих к движению твердых частиц в металле при наличии внешнего электрического поля, обусловлено, по мнению [77], диффузным рассеянием электронов на поверхности раздела между металлам и твердым включением. Неупругое рассеяние электронов на границе приводит к тому, что граница получает избыточный импульс в направлении движения электронов, а остальная масса жидкости — импульс в обратном направлении. Для сферической непроводящей частицы электрофоретическая скорость в расплавленном металле равна [77] [c.60]

Отражение и преломление звуковых волн. Явления отражения и преломления возникают при переходе звуковых волн из среды с одной плотностью в среду с другой плотностью. Падающая на поверхность раздела сред волна отражается под углом, равным углу падения (а = г), если поверхность раздела гладкая (рис. 1.26). Шероховатость поверхности должна быть мала по сравнению с половиной длины звуковой волны. При шерехо-ватости поверхности, соизмеримой с половиной длины волны и больше, ее отражение будет диффузное (рассеянное). Внутренние и наружные поверхности зданий и сооружений являются, как правило, для звука гладкими. Форма отражающей поверхности определяет характер отраженных волн, [c.40]

Преграда в диффузном звуковом поле. Резуль-тат, полученный в прсдыдуш,ем параграфе, опирается на исследование преломления плоской звуковой волны на поверхностях раздела двух сред с различными акустическими сопротивлениями. Нужно, однако, заметить, что если толщина преграды мала ио сравнению с длиной продольной волны в материале преграды, то колебания обеих поверхностей раздела следует считать практически синфазными при этом проникновение звука можно рассматривать как результат излучения преграды, колеблющейся иод вынуждающим воздействием падающей волны. Становясь иа такую точку зрения, мы можем предположить, что форма падающей волны и угол её падения на преграду не имеют принципиального значения и что основную роль играет механическое сопротивление преграды, определяющее амплитуду её вынужденных колебаний при заданной величине звукового давле- [c.470]

Отметим, что параметр 5 зависит от скорости конвективного перемешивания расплава п уменьшается при иптепсифика-цип последнего [79, 24, 130, 159], однако даже при достаточно интенсивной конвекции в расплаве у поверхности кристаллитов остается ламинарный слой с малым, но конечным градиентом концентрации нримеси [159]. По мнению автора работы [163], значение параметра 5 определяется скоростью перемещения расплава параллельно поверхности раздела фаз и зависит от его вязкости. По данным [163] ширина диффузного слоя изменяется от 10 (в случае интенсивного перемешивания) до 1 мм (при естественной конвекции). [c.9]

Пространств, распределение интенсивности отражённого света зависит от соотношения между размерами неровностей к поверхности (границы раздела) и длиной волны Я падающего излучения. Если Я < Я, то О. с. направленное, или зеркальное. Когда размеры неровностей Я Я или превышают её (шероховатые, матовые поверхности) и расположение неровностей стохастическое, О. с.— диффузное. Возможно также смешанное О. с., при к-ром часть падающего излучения отражается зеркально, а часть диффузно. Если же неровности с размерами й Я расположены к.-л. регулярным образом, то распределение отражённого света имеет особый характер, близкий к наблюдаемому при О. с. от дифракц. решётки. [c.510]

Все несветящиеся предметы видны благодаря диффузному О. с. Если поверхность отражает зеркально, то видна не сама граница раздела, а изображения предметов, полученные нри отражении от этой поверхности. О. с. может оказывать и вредное воздействие, приводя, наир., к появлению бликов , уменьшению яркости и контрастности изображения. 8 этих случаях стараются у.мепьшить О. с., нанося на поверхность оптич. деталей спец, тонкие слои (см. Просветление оптики), [c.513]

В этбм разделе будут рассмотрены зеркальные угловые коэффициенты применительно к диффузно излучающим и зеркально отражающим поверхностям. Соотношения, определяющие льный угловой коэффициент, можно получить, используя [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...