Кривая спинодальная

Спинодальный распад наблюдается в сплавах диаграмма состояний которых содержит купол распада. В этом случае в области низких температур в равновесии система двухфазна и состоит из двух твердых растворов с изоморфными структурами и близкими параметрами кристаллических решеток. Кривая концентрационной зависимости термодинамического потенциала при низких температурах имеет W-образную форму (рис. 10.9). Часть кривой, заключенная между точками касания общей касательной, соответствует метастабильному однофазному состоянию, которое реализуется при быстром охлаждении из высокотемпературной области. [c.211]

Кривая алгебраическая 591, XI. Кривая бинодальная 627, XI. Кривая спинодальная 627, XI. Кривая трансцендентная 591, XI. Кривошипы антипар аллельные 587, [c.484]

Кривая спинодальная 627, Кривая трансцендентная 591. Кривошипы антипараллель- ные 587. [c.478]

Если значения составов, для которых (5 = О, нанести на график в зависимости от температуры, получим кривую, известную под названием спинодали существенной особенностью флук-туационных теорий выделения является сильное изменение кинетики процесса внутри этой спинодальной кривой. Недавние работы Хиллерта [39] и Кана fl5] показывают, что, вероятно, имеются реальные системы, в которых выделение может происходить в определенном интервале температур и составов, для которого в соответствии с теорией Борелиуса зарождения не требуется. В этих новых теориях рассматриваются флуктуации второго типа (см. разд. 1.1) и показывается, что поверхность раздела между фазами может быть макроскопически диффузной, в результате чего поверхностная энергия границы раздела стремится к нулю, т. е. отпадает одно из главных возражений против описанной выше модели. Правда, необходимо еще учитывать упругую энергию, которая, по-видимому, и обеспечивает устойчивость твердого раствора данного состава при пониженных температурах. Однако в некоторых системах спинодальная кривая, построенная с учетом влияния упругой энергии, простирается до температур, при которых скорость диффузии имеет заметную величину. Если состав сплава и температура соответствуют области внутри этой кривой, происходит спонтанное расслоение, скорость которого ограничивается только скоростью миграции атомов. [c.253]

Его свободная энергия р1 больше свободной энергии равновесной двухфазной смеси р2. Если в результате флуктуаций на ранних стадиях распада образуются две фазы с составами С/ и близкими кСо, то свободная энергия такой двухфазной смеси будет выше, чем у исходного раствора Со рз>р1). Это — неизбежное следствие того, что кривая свободной энергии вне спинодального интервала 515г обращена вогнутостью вверх. Только при возникновении большой раз- [c.282]

Распад такого типа не имеет особого юраткого наименования, так как является обычным, наиболее распространенным в металлических сплавах. Иногда его называют распадом по механизму образования и роста зародышей, чтобы отличить от спинодального распада. В системах с расслоением в твердом состоянии он протекает в области между кривой расслоения MKN и спинодалью RKV (см. рис. 161). В таких системах, в которых для спи-нодального распада требуется переохлаждение ни Же линии RKV, обычный распад может цротекать я при температурах ниже химической спинодали. [c.283]

Б начальной стадии спинодального распада возникает высокодисперсная смесь фаз, решетки которых когерентны — плавно переходят одна в другую, и межф-азные границы не резкие, а сильно раз.мытые. Чем же отличается эта смесь фаз от флуктуаций состава, всегда имеющихся в твердом растворе, в том числе и выше спинодальной кривой RKV на рис. 161, а При флуктуациях состава соседние участки твердого раствора также характеризуются разной концентрацией и соответственно разным периодом решетки. Как уже отмечалось в 18 флуктуации состава непрерывно возникают н исчезают. В области спинодального распада участки твердого раствора с повышенной и пониженной концентрацией флукгуацио(нного происхож1дения становятся устойчивыми, они не только не исчезают, но, наоборот, растут. [c.290]

Двукомпонентная система сфазами жидкост ь—п а р. С точки зрения правила фаз К. с. бинарных смесей моновариантно (два компонента и три слившихся фазы), откуда вытекают крупные отличия К. с. таких систем от К. с. индивидуального вещества. Фиг. 3 показывает в диаграмме (р, v) изотермы бинарной смеси особенности здесь следующие. Кривые разрыва сплошности (переход от жидкости к пару) не горизонтальные прямые, а кривые высших порядков это отвечает факту, что составы жидкости и пара бинарной смеси при данных темп-ре и р различны, при данной Г жидкость и пар одинакового состава обладают разными давлениями. Критич. точек у бинарной смеси две. Первая критич. точка С, в ней состав и плотности обеих фаз совпадают, т, е, обе фазы делаются идентичными, однако это происходит не при наивыс-шей t°, при к-рой существуют двухфазные состояния. Крайняя изотерма, отвечающая <°, выше которой существует только газообразное состояние, касается граничной кривой (бинодали) во второй критической точке С. Точечная кривая, проходящая через К, показывает изотермы мыслимого индивидуального вещества с теми же константами Ван-дер-Ваальса, к-рые свойственны данной смеси. В случае индивидуального вещества спинодальная кривая—граница устойчивых состояний—совпадает с кривой—геометрич. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...