Тяжести сил измерение

Это решение Декарта стало предметом. полемики между ним и Робервалем. Последний утверждал, что указанное решение имеет силу только в том случае, если все части тела фактически лежат или могут быть рассматриваемы как лежащие в плоскости, проходящей через ось вращения во всех же других случаях следует рассматривать только движения, происходящие перпендикулярно к плоскости, проведенной через ось вращения и через центр тяжести тела, причем каждую частицу следует отнести к той точке, в которой указанная плоскость пересекается направлением движения этой частицы, — направлением, которое всегда перпендикулярно к плоскости, проходящей через данную частицу и через ось вращения. Легко, однако, доказать, что моменты сил по отношению к оси вращения, измеренные этим способом, всегда равны моментам сил, измеренным по методу Декарта ). [c.303]

В частности, аномалия силы тяжести и измерения гравиметра моделируются уравнениями [c.139]

Вес, или сила тяжести, — сила притяжения тела к земле (центру земли). Вес —величина переменная, он зависит от ускорения притяжения g в пункте измерения. Вес тела уменьшается с удалением его от земли и от поясов земли. Вес тела определяется динамометрическими весами и, в частности, взвешиванием на пружинных весах. [c.4]

Использование силы тяжести при измерении массы взвешиванием. [c.51]

Измерение скорости = Vg стационарного оседания седиментации) дисперсных частиц под действием силы тяжести g — [c.180]

Зависимость силы тяжести от расстояния. Ньютон предположил, что сила тяжести действует на любом расстоянии от Земли, но ее значение убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от центра Земли. Проверкой этого предположения могло быть измерение силы притяжения какого-то тела, находящегося на большом расстоянии от Земли, и сравнение ее с силой притяжения того же тела у поверхности Земли. [c.22]

Архимедова сила направлена противоположно силе тяжести поэтому вес тела при взвешивании в жидкости или газе оказывается меньше веса, измеренного в вакууме. [c.38]

Измерения силы тяжести в глубоких шахтах не подтвердили это заключение. Следовательно, Земля не является однородным шаром или совокупностью однородных сферических слоев. [c.494]

ПОДНЯТИЯ над уровнем моря, что и ускорение силы тяжести, так чтО отношение веса материальной точки к ускорению ее свободного падения, т. е. масса материальной точки, есть величина постоянная. Независимость массы материальной точки от места ее измерения свидетельствует о том, что в отличие от веса масса является свойством самой материальной точки. [c.444]

ИЗМЕРЕНИЕ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ 409 [c.409]

Измерение силы тяжести [c.409]

Так как период маятника зависит от g, то маятником можно пользоваться для определения величины g. При точных измерениях, конечно, уже ни один реальный маятник нельзя рассматривать как математический. Поэтому при точных измерениях силы тяжести для периода физического маятника пришлось бы пользоваться формулой (13.21). Но расчет момента инерции маятника также не может быть произведен с большой точностью. Для устранения этих трудностей используют свойство центра качаний, которое заключается в следующем. Если мы перенесем точку подвеса физического маятника в центр качаний, то прежняя точка подвеса окажется новым центром качаний. Точка подвеса и центр качаний обратимы. Поэтому период колебаний физического маятника остается прежним (так как прежней осталась приведенная длина). [c.409]

ИЗМЕРЕНИЕ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ 411 [c.411]

Основным прибором для измерения силы тяжести является оборотный маятник. Определив на опыте центр качаний и измерив расстояние между центром качаний и точкой подвеса, а также период колебаний маятника, можно по формуле (13.21) найти значение f. , откуда путем пересчета к неподвижной системе координат опре-. деляется величина силы тяжести в месте установки маятника. Такие измерения силы тяжести называют абсолютными. [c.411]

При относительных измерениях весьма упрощается учет всех ошибок. Влияние температуры, давления и т. д. на данный маятник везде будет одно и то же. Поэтому для исключения ошибок достаточно определить на опыте влияние всех. этих факторов. Зная, как влияют все факторы, можно привести результаты всех из.чере-ний к одним и тем же условиям. Большинство измерений силы тяжести в различных точках земного шара произведено именно с помощ )Ю относительного метода. [c.411]

Рассмотренный простейший пример дает представление о тех трудностях, которые возникают при измерении силы тяжести на море вследствие неизбежной качки надводного корабля. Силу тяжести на море измеряют на подводных лодках, погрузившихся так глубоко, что они уже не испытывают качки. [c.412]

Так как ускорение силы тяжести g зависит от координат точки, в которой производится измерение, то удельный весне может являться постоянной величиной. Определять ее надо по формуле (4), пользуясь табл. 1 и значением ускорения свободного падения g в данном месте. [c.11]

Следует подчеркнуть, что удельный вес не является величиной постоянной (справочной), так как он зависит от ускорения силы тяжести, изменяющегося, как известно, в зависимости от места измерения. [c.13]

Ускорение обычно рассматривается как размерная величина, размерность которой есть длина, делённая на квадрат времени. Во многих вопросах ускорение силы тяжести g, равное ускорению при падении тел в пустоте, можно считать постоянной величиной (9,81 м сек ). Это постоянное ускорение g можно выбрать в качестве фиксированной единицы измерения для ускорений во всех системах единиц. Тогда любое ускорение будет измеряться отношением его величины к величине ускорения силы тяжести. Это отношение называется перегрузкой, численное значение которой не будет меняться при переходе от одних единиц измерения к другим. Следовательно, перегрузка является величиной безразмерной. Но в то же время перегрузку можно рассматривать и как размерную величину, именно как ускорение, когда за единицу измерения принято ускорение, равное [c.13]

Для статического расчета плотины обычно представляет интерес только давление, действующее на горизонтальные элементы подземного контура 2—3 и 5-6. Имея это в виду, остальные части найденной эпюры (см. площади, заштрихованные на рис. 18-11) отбрасываем сдвинув фигуры I и II, окончательно получаем эпюру противодавления в виде, изображенном на рис. 18-12. Вертикальная сила противодавления W, выражаемая этой эпюрой, должна проходить через центр тяжести эпюры ЦТ (рис. 18-12). Величина силы W, приходящейся на 1 ед. ширины фильтрационного потока (измеренную перпендикулярно к плоскости чертежа), равна площади построенной эпюры, умноженной на удельный вес воды. [c.595]

Удельный вес величина не справочная, так как она зависит от ускорения силы тяжести в месте измерения. Поэтому в дальнейшем во всех расчетных формулах будет использоваться плотность р,а не удельный вес у. [c.9]

Задача 848. При измерении заряда электрона изучают падение масляной капли в воздухе. Найти уравнение движения капли, если на нее действуют сила тяжести, сила сопротивления воздуха, равная bniiav (р.—вязкость воздуха, а—радиус капли, v—скорость капли), и постоянная сила со стороны электрического поля, равная qE и направленная вверх (q — заряд капли, = onst — напряженность поля). Принять, что капля имеет форму шара, плотность р и начальную скорость, равную нулю. [c.310]

Силы, распределенные вдоль отрезка прямой по произвольному закону (рис. 69, в). Равнодействующая Q таких сил, по аналогии с силой тяжести, по модулю равна площади фигуры ABQE, измеренной в соответствующем масштабе, и проходит через центр тяжести этой площади (вопрос об определении центров тяжести площадей будет рассмотрен в 33). [c.59]

Скорость тела, движущегося в вязкой среде. На тело, падающее в вязкой среде, действует сила сопротивления, равная —yv. Например, в опыте Милликена капля массой М, обладающая зарядом q, падает под действием силы тяжести Mg и электрического поля, напрян1енность которого равна Е. Капля быстро достигает конечной скорости Vg. Составьте и решите уравнение движения капли, из которого можно получить как функцию времени. (Указание. Ищите решение в виде v = А + и определите из уравнения значения а, Л и В, а также значения v при i = О и ( = оо.) Рассматривая предел при покажите, что конечная скорость равна = = (ij/M)t + gx, где т = 7H/y — время релаксации. Измерение конечной скорости в зависимости от напряженности электрического поля является удобным способом определения времени релаксации т и отсюда коэффициента затухания Y- В одном из подобных типичных опытов между двумя параллельными пластинами, находящимися на расстоянии 0,7 см друг от друга, поддерживается разность потенциалов 840 В (при этом [c.234]

Классические опыты принадлежат Ньютону, который воспользовался методом маятника, описанном в задаче 14.1. Среди других получивших широкую известность опытов следует в первую очередь отметить измерения, начатые Р. Этвёшем в 1890 г. и продолжавшиеся около 25 лет. Чтобы понять его остроумный метод, надо рассмотреть поведение маятника, подвешенного у поверхности Земли на широте 45° (рис. 14.1). На маятник действует сила тяжести Mrpg, направленная к центру Земли. На [c.415]

Однако даже при весьма точных измерениях приведенной длины и периода маятника для получения точных окончательных результатов необходимо учесть влияние еще целого ряда факторов, которых ие учитывает формула (13.21). Прежде всего, эта формула, полученная в результате замены sin а па а, является приближенной. Для уменьшения ошибки измерения производятся при очень малых амплитудах колебаний маятника, и при этом вводится поправка, которая для малы.х амплитуд может быть рассчитана с большой точностью. Далее приходится учитывать поправки па температуру, так как с изменением температуры изменяются все размеры маятника (вследствие теплового расширения). Ошибки вносят также и силы трения, действующие иа маятник со стороны подвеса и окружающего воздуха, — онн несколько увеличивают период колебаний. Для устранения этих ошибок по возможности уменьшают трение в подвесе (подвешивают ь аятннк на агатовой призме) и вводят поправку на давление, учитывающую нзнененне влияния воздуха. Учет всех этих поправок позволяет достичь огромной точности в измерении силы тяжести. В наиболее точных измерениях ошибка не превьшшет 2- 10 от измеряемо величины. [c.411]

Большая точность при абсолютных измерениях силы тяжести, как видно из всего сказанного, требует весьма сложных п кропотливых измерений. Поэтому производство большого числа абсолютных измереинй весьма затруднительно. Для получения большого числа данных применяется метод относительных измерений силы тяжести. Этот метод основан на измерении периода, с которым одип и тот )ке маятник колеблется в различных точках земного шара. Из сопоставления периодов определяется отношение g а разных точках земного н[ара. В ряде случаев (для изучения аномалий силы тяжести) этих относительных измерений вообще достаточно, Для определения же абсолютной величины силы тяжести достаточно знать абсолютное значение силы тяжести в какой-либо одной из тех точек, где произведено относительное измерение силы тяжести. [c.411]

Местные аномалии силы тяжести являются признаками присутствия горных пород большой плотности, например железных руд. Поэтому измерение силы тяжести является одршм из методов обнаружения полезных ископаемых. Этот метод гравиметрической разведки занимает важное место среди разнообразных методов геологической разведки. [c.411]

Это одно из возможных напряженных состояний в двух измерениях, возникающих под действием силы тяжести. Это >ite состояние получается при действии гидростатического давления pgy, причем напряжения обращаются в нуль при y Q. Оно может возникнуть в пластинке или цилиндре произвольной формы при соответствующих граничных условиях для напряжений. Если обратиться к элементу, показанному на рис. 12, то уравнение (13) показывает, что на гранйце должно действовать нормальное давление pgy, а касательное напряжение должно быть пулевым. Если внешние силы действуют на пластинку каким-то иным образом, то мы должны наложить нормальное растяжение на границе pgy и новые внешние силы. Обе системы находятся в равновесии, и определение их влияния сводится к решению задачи для 0Д1Л1Х только усилий на поверхности без объемных сил ). [c.51]

Эффект Мёссбауэра интересен и уникален тем, что с его помощью измерение энергии можно производить с колоссальной относительной точностью (до 15—17 порядков). Такая рекордная точность позволила, например, измерить столь тонкий эффект, как зависимость энергии (т. е. частоты) фотона от высоты источника за счет силы тяжести. Оценим порядок этого изменения. Если источник находится на Н метров ниже поглотителя, то резонансные линии источника и поглотителя будут смещены относительно друг друга на потенциальную энергию U фотона в поле силы тяжести. Эта потенциальная энергия определяется формулой [c.270]

Наряду с этими единицами измерения давления употребляется еще так называемая стандартная атмосфера, равная одному миллиону дин1см , что эквивалентно давлению ртутного столба высотой 760,1 мм при 0°С и ускорении силы тяжести 980,62 Mj eK . [c.13]

Формулы размерности очень удобны для пересчёта численного значения размерной величины при переходе от одной системы единиц измерения к другой. Например, при измерении ускорения силы тяжести в сантиметрах и секундах имеем g=981 Mj eK . Если необходимо от этих единиц измерения перейти к километрам и часам, то для пересчёта указанного численного значения ускорения силы тяжести, следует воспользоваться соотношениями [c.15]

Теория размерности позволяет получить выводы, вытекающие из возможности применять для описания физических зако-номернсстей произвольные или специальные системы единиц измерений. Поэтому при перечислении параметров, определяющих класс движений, необходимо указывать все размерные параметры, связанные с существом явления, независимо от того, сохраняют ли эти параметры фактически постоянные значения (в частности, это могут быть физические постоянные) или они могут изменяться для различных движений выделенного класса. Важно, что размерные параметры могут принимать разные численные значения в различных системах единиц измерения, хотя, возможно, и одинаковые для всех рассматриваемых движений. Например, при рассмотрении движений, в которых вес теп существен, мы обязательно должны учитывать в качестве физической размерной постоянной ускорение силы тяжести g, хотя величина g постоянна для всех реальных движений. После того как ускорение силы тяжести g введено в качестве определяющего параметра, мы можем, ничего не усложняя, искусственно расширять класс движений путём введения в рассмотрение движений, в которых ускорение g принимает различные значения. В ряде случаев подобный приём позволяет получить практически ценные качественные выводы. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...