Разность хода волн

Если рассмотреть две параллельные плоскости АА и ВВ (рис. 591) в некоторой кристаллической решетке, то нетрудно установить условие Брегга. Рентгеновский луч, падающий на плоскости и отражающийся от них, будет усиливаться в том случае, когда разность хода волн I и 2 будет составлять целое число волн X. Тогда [c.529]

Для когерентных волн ф постоянна, и следовательно, различие интенсивности света в разных точках зависит только от различия разностей расстояний 2 и dj. Благодаря этой разности расстояний, или, как принято говорить, разности хода двух волн, колебания, вызванные этими волнами в точке их встречи, будут обладать разностью фаз даже в том случае, когда начальные фазы обеих волн были одинаковы. Разность фаз ф, возникшая вследствие разности хода волн, равна [c.66]

Итак, амплитуда максимальна в тех точках волнового поля, для которых разность хода волн равна нулю или целому числу длин волн. [c.213]

В точках, для которых разность фаз и разность хода волн соответственно равны [c.213]

Во всех других точках волнового поля в зависимости от разности фаз приходящих в них волн, т. е. от разности хода волн, результирующая амплитуда а принимает различные значения, изменяясь от точки к точке [c.214]

Работа силы 47 — сил поля 102 Равновесие 56, 67 Радиус кривизны 18 Разность хода волн 213 Реверберация 236 Резонанс акустический 234 Резонатор Гельмгольца 232 [c.256]

Если угол сходимости волн у равен нулю, то на экране должна образоваться в зависимости от разности хода волн равномерно освещенная или затемненная область, называемая обычно полосой бесконечной щирины. [c.223]

Если рассеивающий заряд находится, скажем, в точке В, то напряженность рассеянного им поля может быть записана аналогично (1.4), но с заменой Roa на Rba- Практически всегда при рассеянии на любой среде Roa > Roa — Rba = ков], И поэтому знаменатель в (1.4) одинаков при рассеянии в точках О или В. В то же время в числителе (1.4) разность хода волн, рассеянных в О и В, должна быть учтена, и поэтому для суммы амплитуд этих волн [c.13]

Из выражения (IV, 15) следует, что сдвиг фаз между о и , приобретенный после прохождения светом кристаллической пластинки, определяется величиной 6=ё Пе—По), называемой оптической разностью хода волн. Таким образом. [c.233]

Получаемый в ППУ-5 с помощью светофильтров приближенно монохроматический свет, так же как и белый, не обеспечивает достаточно точное определение оптической разности хода волн, соответствующей полученной картине полос. Поэтому установка ППУ-5 не предназначена для получения точных исходных данных для определения всех компонентов напряженного состояния как в плоской, так и в объемно-напряженной модели. [c.245]

С увеличением нагрузки изображение образца светлеет и при некоторой ее величине освещенность станет максимальной. Согласно формуле (IV, 24) этот момент наступит, когда оптическая разность хода волн станет равной половине длины волны используемого монохроматического света (8=- , з1п 1). [c.248]

Разность фаз в некоторой точке Р к(Гг-г,) = кД Д=г,-Г2, где А - разность хода волн, приходящих в точку Р. Рассмотрим суперпозицию S,2 = + S2 волн S, и Sj. Согласно теории суперпозиции результирующая интенсивность в точке Р (квадрат амплитуды А результирующего колебания) существенно зависит от разности фаз к Д в этой точке [c.31]

Рассмотрим интерференцию волн от щелей. Разность хода волн от двух соседних щелей (рис. 169) и разность фаз между ними равны [c.224]

Разность хода волн, поступающих в точку О, равна 8Р0—50 [c.58]

Если точка наблюдения, расположенная на 5, фиксирована, оптическая разность хода для волн Пт стремится к нулю с увеличением числа отражений т. Начиная с некоторого номера М, волны с числом отражений т М будут интерферировать друг с другом. Чем выше частота (о, тем при меньшей оптической разности хода волн происходит явление интерференции, поэтому с увеличением частоты со число М возрастает. [c.326]

При удалении точки наблюдения от источника вдоль кривой 5 оптическая разность хода волн соседних номеров увеличивается, и это приводит к тому, что число М будет тоже возрастать. Очевидно, интерференция волн с большим числом отражений происходит не только на самой границе 5, но и вблизи нее — во внутренних точках области й. В результате возникает поверхностная волна достаточно сложной структуры, распространяющаяся вблизи границы 5. [c.326]

Длина Д называется разностью хода волн, приходящих в точку Р. [c.159]

Пусть Ь — угол между рассматриваемыми направлением и нормалью к плоскости решетки. В достаточно удаленной точке наблюдения (настолько удаленной, что все прямые, соединяющие ее с отдельными антеннами решетки, можно считать параллельными) разность хода волн, приходящих от двух соседних вибраторов, [c.300]

Большой интерес представляет устройство камеры. В обычной системе (рис. 65, стр. 143), наибольшая разность ходов волн [c.155]

Формула (4.14) выражает зависимость результирующей интенсивности в каждой точке экрана от разности хода слагаемых волн. Как следует из (4.14), при — разности хода, равной целому числу длин волн, результирующая интенсивность достигает максимального значения [c.72]

Вследствие когерентности волн щ = onst. Следовательно распределение интенсивности в разных точках экрана будет зависеть от разности хода волн. [c.72]

Если образец осветить пучком монохроматического света, то в ненагруженном состоянии его изображение на экране получится темным, так как при этом оптическая разность хода волн 6 = к4 атах—Отги)=0, следовательно, должна быть равна нулю и интенсивность прошедшего через образец света. Это погасание света соответствует темной полосе нулевого порядка. [c.248]

Рис. 4.8. Круговая многоэтемеБт-ная база. Определение разности ходов волн до воображаемой линейной базы О О

Псевдизм и периодичность свойств элементов. Для простоты анализа возьмем одномерную прямоугольную яму с глубиной 7о, не достаточной для образования в яме связанных состояний. Волновая функция представляет собой плоскую волну ех икх) вне ямы к = УЕ, а внутри нее к = УЕ + , т. е. длина волны внутри ямы меньше, чем вне ее осцилляции волновой функции чаще. Так возникает разность хода волн (фазовый сдвиг) при прохождении электрона над ямой сравнительно со случаем свободного движения. [c.45]

При сложении колебаний двух когерентных монозфою-тических волн одинаковой частоты от точечных источников распределение интенсивности зависит от разности хода волн Д = Г -Г2 (.г, — расстояния от первого и второго источника соответственно). [c.159]

В целях снижения роли интерференционных явлений в предрупорной камере применяются конструкции, рассчитанные на уменьшение максимальной разности ходов волн, приходящих к рупору от различных частей диафрагмы. Два типа таких конструкций схематически изображены на рис. 119, [c.229]

Эта погрешность-возрастает по мере того, как уменьшается разность ходов волн, приходящих В точку наблюдения от недкол г ких источников. [c.498]

Зная период расположения экстремумов функции Р(к2а), можно вычислить скорости периферических волн. Рассмотрим сначала волну без дисперсии (например, продольную волну в тонкой оболочке). Экстремумы возникают, если разность хода волн, обогнувших оболочку за п и + 1 оборотов, кратна длине волны. Поэтому для двух соседних экстремумов на частотах со и со +1 выполняется соотношение <о +12тта/ср - со 2то/ср = 2тг, где Ср — скорость периферической волны. [c.249]

Рассмотрим линейную решетку из я одинаковых вибраторов, расположенных с шагом d (рис. 7.2). Общее излученное поле, создаваемое такой решеткой, равно сумме полей, создаваемых каждым вн ратором с учетом фазы, с отарой эти поля приходят в точку абд1одшия 0. Геометрическая разность хода волн до отда- [c.132]

Устраним этот вспомогательный источник и заметим, что действительный источник 2 находится дальше на d/2, а источник 2 — ближе на d/2, где d=b sind — разность хода волны от обоих источников до точки наблюдения. Следовательно, источники 1 ш 2 дадут в этой точке, соответственно, [c.267]

Это постоянное значение достигается ко времени, по истечении которого до точки наблюдения дойдут возмущения от наиболее удаленных элементов антенны. Время установления зависит от разности хода волны от крайних точек антенны до точки наблюдения. Разность Hie хода зависит, с одной стороны, от размера антенны, а с другой стороны, от расположения точки наблюдения относительно антенны. Если через а обозначен размер антенны в плоскости, проходящей через ось и точку наблюдения (рис. 45), то наибольшая разность хода составляет d=a sin , а время установления T=d/ =asiii / . Таким образом, при изменении угла изменяется масштаб времени для зависимости ш (i). [c.322]

Это же характерно и для решетки, изображенной на рис. 10. Энергия волн, проходящих через просветленные участки решетки, будет складываться не только в первоначальном (горизонтальном) направлении, но и в двух других на-нравлФниях при условии, что разность хода волн, идущих через соседние просветленные участки решетки, равна длине волны. На рис. 10 показаны эти два побочных направления одно из них соответствует отклонению (дифракции) потока энергии вверх, другое—вниз. Причем для верхнего направления характерно, что волны, проходящие через верхний прозрачный участок, опережают на длину волны волны, исходящие из нижнего прозрачного участка для нижнего направления картина опережения (отставания) будет обратной. Таким образом, волны, проходящие череЕ прозрачные части решетки, складываются конструктивно в только что показанных трех направлениях два из этих направлений соответствуют направлениям распространения дифрагированных волн. [c.19]

Разность фаз, вызванная разностью хода г -= (di — d ). При 2 — < 1 == имеем Аф = т-2к, т. е. в точках встречи волн, где разность хода равна целому числу длин волн, возникающие колебания происходят в одинаковых фазах и наблюдаются максимумы результирующей нитенсивностн. При [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...