Температура Понятие

Экспериментальные исследования показывают, что для системы жидкость — пар существует критическое состояние, в котором различие между обеими фазами исчезает. На рис. 2-1 это состояние — критическая точка — обозначено точкой К- В этой точке заканчивается кривая парообразования при более высоких давлениях или температуре понятия жидкость и пар лишены смысла. Для кривой плавления критическая точка не обнаружена, несмотря на то, что для ряда веществ равновесия твердое тело — жидкость изучались до давлений в сотни килобар. [c.33]

Равновесное состояние термодинамической системы (тела) зависит от внешних условий и температуры. Понятие температуры в термодинамике считается изначально ясным и используется для характеристики степе- [c.11]

Основной величиной в учении о теплоте является температура. Понятие температуры известно каждому человеку с детства. Более того, оно знакомо всякому живому существу и даже каждому растению. Несмотря на это, а может быть, именно поэтому, дать определение температуры оказывается весьма сложным. В элементарных учебниках температура иногда определяется как степень нагретости тела , иногда как причина ощущения тепла и холода . Эти определения при известной наглядности не дают количественной характеристики температуры. Такому требованию могут удовлетворить строгие определения, связывающие температуру с разными термодинамическими функциями. Однако они страдают другим недостатком они менее наглядны и требуют предварительного знакомства с более сложными и абстрактными понятиями. [c.180]

При построении диаграммы для области высоких температур также должны использоваться изложенные в предыдущем параграфе принципы построения энтропийных диаграмм для парогазовых смесей на плоскости. Но в области высоких температур понятие относительной влажности неприменимо. Поэтому единственным параметром, исключение которого из числа переменных позволяет использовать эти принципы, является давление. [c.89]

Построение диаграммы I-S для области высоких температур основано на положениях, изложенных в пп. 4и5,ч, II. Две предыдущие диаграммы строились при фиксированном значении относительной влажности. Но это возможно только в том случае, если температура смеси ниже критической температуры для пара, так как при более высоких температурах понятие относительной влажности неприменимо. Поэтому в области высоких температур единственным параметром, исключение которого из числа переменных позволяет использовать изложенные ранее принципы, является давление. [c.163]

Важной характеристикой состояния жидкости является температура, понятие о которой дается в физике. Если необходимо учитывать совершающиеся в жидкости тепловые процессы, то в качестве основной функции будет входить также температура Т [c.8]

Поэтому разрывы всех видов оксидных пленок, по природе своей полупроводниковых, создают импульсы электрических разрядов и импульсы замкнутых круговых токов. Эти электрические явления безусловно оказываются в какой-то мере эквивалентными нагревам микрообъемов металла до высоких температур. Понятие температуры, кстати сказать, следует употреблять, обращая внимание на масштаб исследования. [c.84]

Для оценки шумовых свойств малошумящих приемников часто вместо коэффициента шума применяют понятие шумовой температуры Понятие шумовой температуры вытекает из физических свойств проводников генерировать шумовые колебания, мощность которых прямо пропорциональна абсолютной температуре (см. формулу (2.5)). В отличие от коэффициента шума, оценка которого связана с условно принятой температурой Т = 290 К, шумовая температура дает истинные значения и позволяет более точно определить минимальный сиг--нал, принимаемый приемником. Коэффициент шума связан с шумовой темпера-турой следующим соотношением [c.60]

Следует также отметить, что с повышением температуры понятие предела усталости без указания базы испытаний теряет [c.173]

Чтобы разъяснить высказанную выше точку зрения, рассмотрим случай, где эти понятия уже были использованы хотя бы интуитивно (фактически они необходимы, когда либо аргументы, либо значения преобразования не скаляры). Рассмотрим скалярное поле, например распределение температуры в некоторой области пространства. Областью определения такого поля служит всем известное классическое евклидово пространство. Утверждение, что распределение температуры в теле непрерывно, означает, что разность температур в двух бесконечно близких точках исчезающе мала если и суть две такие точки, т. е. если [c.137]

Температурой называется физическая величина, характеризующая степень нагретости тела. Понятие о температуре вытекает из следующего утверждения если две системы находятся в тепловом контакте, то в случае неравенства их температур они будут обмениваться теплотой друг с другом, если же их температуры равны, то теплообмена не будет. [c.8]

В связи с особенностями течения жидкости в трубе изменяется и само понятие коэффициента теплоотдачи. Для пластины коэффициент а рассчитывался как отношение плотности теплового потока q к разности температур внешнего невозмущенного потока и поверхности (или наоборот при В трубе по- [c.81]

Степень черноты е меняется для различных тел от нуля до единицы в зависимости от материала, состояния поверхности и температуры. Используя понятие степени черноты, можно записать закон Стефана—Больцмана для реального тела [c.91]

На основании исследований советских ученых (К- А. Пути--лова, А. И- Бачинского и др.) отчетливо выявилось понятие о теплоте как части внутренней энергии, рассматриваемой в момент перехода при контакте от одного объекта к другому в результате неупорядоченных соударений молекул и атомов обоих объектов на поверхности контакта. Такой переход имеет место вследствие разности температур обоих объектов, хотя бы и бесконечно малой. Поэтому, написав выражение первого начала термодинамики [c.16]

Это соотношение показывает, что абсолютную температуру можно интерпретировать как статистическое свойство, определяемое поведением большого числа молекул. Сама по себе концепция температуры теряет свое значение, когда число молекул мало. Например, вполне разумно измерять температуру газа в объеме 1 фут (28,3 л) при обычном давлении, когда число молекул в этом объеме порядка 10 или больше. Однако если в сосуде создать вакуум до такой степени, чтобы в нем было только 10 молекул, то понятие температура газа потеряет смысл, поскольку число молекул недостаточно для обеспечения статистическою распределения энергии. Любой прибор, измеряющий температуру, введенный в сосуд, покажет температуру, определяемую скоростями энергетического обмена (главным образом путем радиации) между измеряемым прибором и стенками сосуда. Однако указанную этим прибором температуру нельзя рассматривать как температуру 10 молекул газа в сосуде. Во всех последующих уравнениях термодинамические свойства будут выражены в значениях абсолютной температуры Т вместо л. [c.107]

Обычно используются два подхода статистический (молекулярно-кинетический) и феноменологический. В последнем случае понятие о континууме приводит к гипотезе о непрерывности полей температур, скоростей и пр., что упрощает математическое описание явления. [c.26]

Вводная глава книги содержит краткое обсуждение понятия температура , обзор истории термометрии и вскрывает важное различие между первичной и вторичной термометриями. В гл. 2 рассматриваются истоки известных международных соглашений о термометрии, обсуждаются развитие и современное состояние Международной практической температурной шкалы. В гл. 3 рассмотрены главные методы измерения термодинамических температур, к которым относится газовая термометрия, акустическая термометрия и шумовая термометрия. В гл. 4 описаны реперные точки температуры, тройные точки и точки кипения газов, точки затвердевания и сверхпроводящие точки металлов. Здесь же рассмотрены требования к однородности температуры при сравнении термометров. Три последующие главы посвящены основным методам практической термометрии, термометрам сопротивления, термопарам и термометрии по излучению. Во всех главах, в том числе и во вводной, даны не только физические основы методов высшей точности, применяемых в эталонных лабораториях, но и их подробное описание. Приведены также примеры измерений температуры в промышленных условиях. Книга завершается краткой главой о ртутной термометрии. Каждая глава дополнена обширной библиографией. [c.9]

ПОНЯТИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ И РАЗВИТИЕ ТЕРМОМЕТРИИ [c.11]

Температура представляет собой величину, позволяющую описывать тепловое равновесие между двумя системами, находящимися в тепловом контакте. Такое понимание температуры требует дополнительных разъяснений и определения ряда параметров, которые будут введены позднее, однако оно уже может служить основанием для термометрии. Введены важные понятия теплового контакта и теплового равновесия, но пока соверщенно не ясно, каким образом можно сопоставить температуре какие-либо численные значения. Однако прежде чем приступить к выяснению этого вопроса, остановимся несколько подробнее на природе самой величины. [c.11]

С понятием температуры тесно переплетается (и часто путается) понятие теплоты. Из повседневного опыта известно, что для нагревания одних веществ требуется больше тепла, чем для других, однако непосредственно не очевидно, почему это так. Тем не менее при достаточной проницательности на основании повседневного опыта можно сделать ряд весьма фундаментальных выводов относительно теплового поведения вещества эти выводы включают законы термодинамики. Нулевой закон, названный так потому, что он был сформулирован после первого и второго законов, касается состояния тел, приведенных в тепловой контакт друг с другом. Чтобы ясно понять, что это значит, прежде всего необходимо уточнить ряд понятий. Приведенные ниже определения хотя и не являются строгими, позволяют нам сделать несколько общих замечаний о смысле температуры и теплового поведения веществ, которые полезны при введении в термометрию. Более подробное обсуждение основ теплофизики читатель может найти в монографиях по термодинамике и статистической механике, указанных в списке литературы к данной главе. [c.12]

Понятие температуры и развитие термометрии [c.13]

В начале этой главы отмечалось, что для понимания смысла величины температуры потребовалось очень длительное время. Теперь очевидно, что едва ли могло быть иначе. Понятие температуры настолько тесно связано с термодинамикой и статистической механикой, что до разработки этих областей науки невозможно было составить отчетливое представление о смысле величины температуры. Именно поэтому зачатки термометрии могли возникнуть только в Европе по мере развития естествознания в 17 в. Ничего подобного не могло иметь места, например, в Китае, где не происходило независимого развития естественных наук. [c.28]

Итак, всего лишь 50 лет потребовалось для того, чтобы термометрия шагнула от состояния почти полного небытия до уровня, когда стало возможно вести достоверные метеорологические записи. Возникло понятие температурной шкалы, но еще отсутствовало четкое понимание зависимости шкалы от свойств термометрической жидкости. Для этого надо было дождаться Реомюра, который в 1734 г. понял, что шкалы спиртовых и ртутных термометров должны быть различны, поскольку эти жидкости по-разному расширяются с ростом температуры. Не ясно, ему ли принадлежит мысль, что может существовать некая идеальная термометрическая жидкость, которая позволит получать температуры, в некотором смысле более абсолютные , чем с помощью спирта или ртути. [c.31]

Примерно в то же время французский ученый Амонтон разработал газовый термометр постоянного объема. В качестве термометрического вещества он использовал воздух и нашел, что отношение самого большого летнего тепла к самому большому зимнему холоду в Париже составляет приблизительно б 5. Затем он пошел далее и заключил, что самая низкая возможная температура должна соответствовать нулевому давлению газа. Это можно считать первым шагом на пути изучения понятия температуры. Согласно Амонтону, мы можем определять температуру как величину, просто пропорциональную давлению газа, и таким образом для создания шкалы необходима лишь одна фиксированная точка. Несмотря на более раннюю работу Бойля и Мариотта, эта идея не была поддержана, по-видимому, по весьма веской причине — газовый термометр представлял собой слишком сложный прибор. Тогда не сумели понять, что созданная таким образом шкала содержит гораздо больший физический смысл, чем шкала Фаренгейта. [c.32]

В гл. 1 излагалась эволюция понятия о температуре в течение более чем двух тысяч лет от исходных примитивных представлений до обобщенных концепций современной термодинамики и статистической механики. В предлагаемой главе рассказывается, каким образом на основе этих теоретических представлений появились температурные эталоны и температурные шкалы. Прежде всего ознакомимся в общих чертах с событиями, позволившими установить области, в которых были заключены международные соглашения. [c.37]

Численное значение измеренной температуры зависит от выбранной шкалы температур. Понятие шкалы температур включает в себя два элемента нуль отсчета и значение одного градуса. Так как нуль отсчета и цена деления шкалы выбираются произвольно, то может быть много различных температурных шкал. Строго говоря, любые евойства вещества нелинейно зависят от температуры, что значительно усложняет построение температурных шкал. [c.13]

НИЗКИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ. Понятие Н. т. вообще относят к различным темп-рным интервалам, в зависимости от рассматриваемых областей явлений п определяющих их типов взаимодействия (упругих сия, об-менных взаимодействий, взаимодействий электронов проводимости) для каждого из таких взаимодейстлий м. б. введена своя характеристическая темп-ра д (к-рой соответствует определенная энергия взаимодействия Л О). Если область значений Т, с к-рой имеют дело, значительно меньше то ее относят к Н. т. П )актически Н. т. обычно называют теми-ры, лежащие ниже темп-ры кипения жидкого воздуха (порядка —200"С). [c.428]

Вторая группа уравнений представляет запись определенных физических законов, описывающих поведение конкретных материалов. Вид этих уравнений зависит от класса рассматриваемых материалов значения параметров, появляющихся в уравнениях, зависят от конкретного материала. Имеются в основном четыре уравнения этой группы. В недавнем весьма общем подходе Коле-мана [1—3]рассматриваются уравнения, в точности определяющие следующие четыре зависимые переменные внутреннюю энергию, энтропию, напряжение и тепловой поток. Этот подход будет обсуждаться в гл. 4. На данном этапе мы предпочитаем значительно менее строгий подход, в котором используются понятия, взятые из классической термодинамики. При таком упрощенном подходе по-прежнему используютсячетыреуравнения, описывающие поведение рассматриваемых материалов термодинамическое уравнение состояния, которое представляет собой соотношение между плотностью, давлением и температурой реологическое уравнение состояния, связывающее внутренние напряжения с кинематическими переменными уравнение для теплового потока, связывающее тепловой поток с распределением температуры уравнение, связывающее внутреннюю энергию с существенными независимы- [c.11]

Математический аппарат, требуемый для применения принципа затухающей памяти (функционалы и их свойства гладкости), обсуждается в следующем разделе. В разд. 4-3 в общем виде развита механическая теория простых жидкостей с затухающей памятью. В чисто механической теории в число переменных не включается температура и не учитываются энергетические соображения. Хотя такой подход удовлетворителен в применении ко многим механическим задачам, все же исключение из рассмотрения энергетических понятий серьезно ограничивает анализ даже в случае изотермических задач более сложная термомеханическая теория требует привлечения термодинамических соображе- [c.133]

Процесс парообразования. Основные понятия и определения. Рассмотрим процесс получения пара. Для этого 1 кг воды при температуре О °С поместим и цилиндр с подвижным поршнем. Прн.южим к поршню извне некоторую постоянную силу Р. Тогда при площади поршня F давление будет постоянным и равным p = P/F. Изобразим процесс парообразования, т. е, превращения вещества из жидкого состояния в газообразное, в р, у-диаграмме (рис. 4.6). [c.34]

Выражение в скобках в левой части уравнения представляет полную субстанциальную производную по времени температуры твердого и жидкого компонентов дисперсных потоков Dijdr и Dtjdx. Тогда, используя понятие об операторе Лапласа, преобразуем выражение [c.43]

Все сказанное выше относилось только к системам, находящимся в тепловом равновесии или почтй в тепловом равновесии. Для систем, далеких от теплового равновесия, понятие температуры не имеет четкого определения. В реальном мире не существует такого объекта, как система в идеальном тепловом равновесии , а если бы он действительно существовал, то не имелось бы возможности его наблюдать. Таким образом, при попытках осуществить все более точные измерения температуры всегда в конце концов обнаруживается, что сама эта величина оказывается иллюзорной. Это объясняется тем, что либо, производя измерения, мы нарушаем состояние [c.22]

Примером вторичной термометрии, которая тем не менее Tia T весьма полезную информацию для первичной термометрии, служит магнитная термометрия. Магнитная термометрия очень тесно связана с первичной термометрией и обсуждается в гл. 3, посвященной в основном первичной термометрии. Магнитная термометрия не является первичной, поскольку в уравнение состояния входит до четырех постоянных, которые должны быть определены для конкретного термометра. Но после того, как эти постоянные будут найдены по другому термометру в некотором интервале температур, магнитная термометрия позволяет получить весьма надежные данные о гладкости результатов первичной термометрии. Смысл используемого понятия гладкость в данном контексте разъясняется в гл. 2. [c.35]

Простая модель электронного газа, созданная Друде в 1900 г., успещно предсказала законы Ома и Видемана — Франца. Однако она не объяснила зависимость электропроводности от температуры, а также магнитные свойства и малую величину электронной теплоемкости по сравнению с классическим значением 3/ . В настоящее время ясно, почему удельное сопротивление особо чистых металлов падает от типичного для комнатных температур значения 10 мкОм см до значения менее 10 з мкОм -см при температуре жидкого гелия в то время как удельное сопротивление концентрированного сплава падает всего в два раза в том же диапазоне температур. Поведение полупроводников также хорошо понято удельное сопротивление экспоненциально возрастает при уменьшении температуры, и при очень низких температурах чистые полупроводники становятся хорошими диэлектриками. Добавка в образец полупроводника небольшого количества примесей чаще всего существенно уменьшает удельное сопротивление (в противоположность чистым металлам, в которых наличие примесей ведет к увеличению удельного сопротивления). [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...