Критическая* пространственная частота

По формуле (П.168) определяем результирующую критическую пространственную частоту [c.226]

Критическая пространственная частота сквозного кинематографического процесса, приведенная к плоскости кинопленки, равна [c.270]

При сварке покрытыми электродами перенос электродного металла осуществляется в основном крупными каплями различного размера. Внутри крупных капель могут находиться газы, выделяющиеся при плавлении покрытия и металла электрода. Под действием давления газов крупная капля разрывается, образуются более мелкие капли, брызги и частицы пара. К моменту попадания в ванну капли имеют неодинаковые размеры. При крупнокапельном переносе с короткими замыканиями и без них частота образования капель и их размер не остаются постоянными, что ведет к значительным колебаниям силы тока и напряжения дуги, осложняя получение высококачественного шва. Большую стабильность переноса электродного металла возможно получить лишь при струйном переносе (рис. 48, в). С увеличением силы тока размер капель уменьшается, а число их, образующееся в единицу времени, возрастает. Начиная с некоторой силы тока, которую называют критической, крупнокапельный перенос становится мелкокапельным. Мелкие капли образуют почти сплошную струю жидкого металла, которая переходит в сварочную ванну без коротких замыканий. При струйном переносе сила тяжести мелких капель невелика, что позволяет эффективно использовать этот процесс при сварке во всех пространственных положениях. Струйный перенос характеризуется гораздо меньшими колебаниями силы тока и напряжения, а также значительно меньшим разбрызгиванием, чем крупнокапельный. Однако при чрезмерно высоком значении силы тока стабильный струйный перенос переходит во вращательно-струйный, для которого характерно повышенное разбрызгивание, непостоянство длины дуги, напряжения и силы тока. Таким образом, стабильный струйный перенос существует лишь в некотором диапазоне значений силы тока, о чем и следует помнить при выборе параметров режима. [c.90]

Введение диэлектрического заполнения волноводных районов уменьшает их критические частоты. В отличие от незаполненной решетки это может привести к появлению нескольких распространяющихся волноводных волн еще до возникновения высших пространственных распространяющихся гармоник (выход в область с N = I и Mi + М >2). Участие в связи зон прохождения и отражения двух и более волноводных волн приводит к появлению качественно нового эффекта — эффекта полного отражения падающей -поляризованной волны [64], аналогичного рассмотренному эффекту в решетке типа жалюзи. Не будем подробно останавливаться на природе и условиях возникновения этого эффекта, так как этому вопросу посвящен 9. [c.85]

Чтобы понять физический смысл коллективных мод структурообразования, вернемся снова к анализу системы уравнений (3.59). Если сравнить уравнения (3.49), эквивалентные (3.59), с системой (3.38) для предельного цикла, видно, что последние отличаются от (3.49) отсутствием членов, содержащих коэффициенты диффузии Ох и Оу. Из этого следует, что пространственно-анизотропная система дефектов в деформируемом кристалле может возникнуть лишь с участием процессов диффузии, скорости которых различны в окрестности дефектов разного класса. В отсутствие диффузии после точки бифуркации В > В в системе возникает стационарный периодический во времени процесс (предельный цикл). К этому режиму система приближается при любых начальных условиях. Если координатам X, У в системе (3.38) придать тот же смысл, что и в системе (3.59), получается, что нри некотором критическом количестве элементов структуры без участия диффузии в деформируемом кристалле при небольших отклонениях п от е возникают незатухающие во времени колебания р и п, при этом в конце концов устанавливается предельный цикл (замкнутая траектория в пространстве р, п) с определенной частотой колебаний. Иными словами, и в отсутствие диффузии есть предпосылки для самоорганизации системы дефектов (имеются носители коллективных [c.88]

Взаимное расположение этих векторов в пространстве зависит от расположения плоскостей эксцентриситетов е з.з. а также от фазовых изменений в зоне резонанса (см. рис. 1-17, 6). Результирующий прогиб вала представляет собой пространственную кривую, которая изменяется с увеличением частоты вращения. При любой частоте эта кривая может быть разложена в ряд по собственным формам изгиба. При к-к критической частоте вращения [c.44]

Вернемся к уравнению Клейна-Гордона, которое описывает распространение одномерных волн в среде с дисперсией, в частности в цепочке маятников с собственными частотами расположенных на расстояниях а С А (дисперсионная кривая — сплошная кривая на рис. 4.12 6). Мы уже говорили, что при о о —О дисперсия исчезает длина нитей маятников так велика, что у них нет собственного периода колебаний, цепочка превращается в данном случае в упругую струну. Дисперсия исчезла, когда исчез собственный временной масштаб, характеризующий среду. Когда каждый маятник имеет собственный период Т = 27г/ о среда из маятников не будет воспринимать частоту меньше собственной. На этой критической частоте все маятники будут колебаться синфазно волн нет, существуют только колебания. Если теперь обратиться к уравнениям (4.21) и (4.23), в которых соотношение между а и Л может быть любым, то нетрудно видеть, что дисперсия в системе сохраняется даже при Шо 0. Действительно, в этом случае мы приходим к цепочке из шариков, связанных пружинками. В этой среде дисперсия существенна, пока а не мало по сравнению с Л. Таким образом, в решетке из шариков дисперсия определяется собственным пространственным масштабом — периодом решетки . С этим же связана дисперсия в решетке из равноудаленных частиц разной массы (см. (4.16)). Что касается цепочки из связанных маятников, когда Шо ф О и расстояние а сравнимо с Л, то дисперсия определяется и временным, и пространственным масштабами. Аналогично характеризуется дисперсия и для цепочки из магнитных стрелок, где наряду с периодом а фигурирует частота шн, связанная с существованием внешнего магнитного поля (см. (4.26)). Таким образом, можно сказать, что существование дисперсии в среде связано с наличием в ней собственных, независимых от параметров волны пространственных или временных масштабов. [c.73]

Квазистационарный пространственный рельеф на границе раздела жидкостей помимо капиллярного и вибрационного безразмерных параметров существенно определяется величиной безразмерной частоты вибраций с понижением частоты пороговое значение вибрационного параметра повышается, критическая длина волны возрастает. Изучена надкритическая динамика рельефа и показано, что с увеличением надкритичности длина волны резко увеличивается. [c.34]

В области низких частот конвективные структуры в течение каждого периода претерпевают сильную эволюцию (в связанной с полостью системе координат). Они более напоминают подковы, постоянно ориентированные в поле силы тяжести концами кверху (фиг. 4,г). В конце концов ниже некоторой критической частоты пространственные структуры исчезают. [c.17]

Находим по формуле (11.167) значения критических пространственных частот для отдельных звеньев киноголографического процесса [c.226]

Для определения резкости результируюш,его изображения в системе голографического кинематографа, содержаш,ей звено растровой киносъемки и звено перевода растрового изображения в голографическое, можно воспользоваться формулами (11.167), (11.169). В формулу (11.168) должны быть подставлены значения критических пространственных частот всех звеньев киноголографи-ческого процесса, включая звено растровой киносъемки и перевода растрового изображения. [c.269]

Так как величина r может быть принята постоянной для заданного качества изображения, то из соотношений (11.266) можно сделать важный вывод, что для увеличения числа ракурсов т необходимо увеличивать ширину кадра на пленке bf, а также критическую пространственную частоту сквозного киноголографического процесса. Повысить эту частоту Vj,f можно в первую очередь за счет критической пространственной частоты кинопленки Vf (на которой регистрируется растровое изображение), поскольку кинопленка является наиболее слабым звеном кинематографического процесса. [c.271]

ОБЕРТОН —гармоническая составляющая сложного негармонического колебания с линейчатым спектром с частотой, более высокой, чем основной тон ОБЛАСТЬ сиботаксичес-кая малый объем жидкости, в котором относительное расположение сохраняет достаточную правильность ОБОЛОЧКА [адиабатная не допускает теплообмена между рассматриваемой системой и внешней средой в механике--пространственная конструкция, ограниченная двумя криволинейными поверхностями, расстояние между которыми мало по сравнению с другими его размерами электронная как совокупность (всех электронов, входящих в состав атома или молекулы состояний электронов в атоме, имеющих дашюе значение главного квантового числа и находящихся от атомного ядра примерно на одинаковых расстояниях) ядерная как совокупность нуклонов в атомном ядре] ОБЪЕМ [когерентности — часть пространства, занятого волной, в которой волна приблизительно сохраняет когерентность критический объем вещества в его критическом состоянии молярный — объем, занимаемый одним молем вещества при нормальных условиях парциальный газа -объем, который имел бь[ данный газ, входящий в состав смеси газов, если бы все остальные газы были удалены, а давление и тем- [c.254]

Этих недостатков лишен разработанный в Институте электросварки им. Е. О. Патона метод импульсно-дуговой сварки, который является разновидностью сварки плавящимся электродом в защитных газах. Сущность метода состоит в том, что на сравнительно небольшой сварочный ток накладываются импульсы тока с частотой 30—100 имп1сек от специального генератора импульсов. Каждый импульс отрывает от электрода маленькую каплю металла. Таким образом, струйный перенос металла в дуге, а следовательно, хорошее формирование и качество шва получаются при токах, гораздо меньше критических. Проволокой диаметром 1,2—2,0 мм можно выполнять сварку в любых пространственных положениях шва, а также сварку тонкого металла. Швы по качеству практически не уступают выполненным с помощью аргоно-дуговой сварки вольфрамовым электродом разбрызгивание при сварке незначительно. Производительность импульсно-дуговой сварки в 2,5—3,5 раза больше, чем ручной аргоно-дуговой. [c.73]

Второй том посвящен теории колебаний кристаллической решетки и ее оптическим свойствам — инфракрасному поглощению и комбинационному рассеянию. С позиций теории симметрии проанализирован вопрос о критических точках функции распределения частот, определяющих особенности оптических спектров. Специальное внимание уделено анализу симметрии по отношению к обращению времени. Обсуждаются свойства симметрии ангармонических силовых постоянных, дипольных моментов и поляризуемостей высших порядков. Центральное место в этом разделе занимает обсуждение поляризационных эффектов в рассеянии света. Во втором томе рассматривается также применение всех результатов к кристаллам со структурой каменной соли и алмаза, представляющим собой важные примеры симморфной и несимморфной пространственных групп. Завершается книга кратким анализом роли эффектов, обусловленных нарушением симметрии, дефектами или внешними полями. [c.6]

Итак, явление КР позволяет, в принципе, изготовлять состояния поля с коррелированными разночастотными модами, причем в отличие от ПР или ГПР характер корреляции можно непрерывно изменять от чисто квантовой до чисто классической. Абсолютная скорость совпадений увеличивается при уменьшении сдвига частоты со (см. (2)), когда в пределе КР переходит в молекулярное рассеяние на флуктуациях ориентации и концентрации молекул. Очень сильное рассеяние происходит в мутных средах, содержащих взвесь макрочастиц, а также в однородных средах при фазовых переходах критическая опалесценция). При этом, однако, рассеяние квазиупруго (а),- 0) и спектральное разделение а- й -компонент невозможно. Для пространственного разделения коррелирующих полей при квазиупругом рассеянии можно использовать двухлучевую накачку и, в частности, стоячую волну. В последнем случае свет, упруго рассеиваемый в противоположные стороны (под произвольным углом к накачке), должен флуктуировать синхронно. Такой экспериментальный метод может дать дополнительную информацию о кратности рассеяния, функции распределения частиц и др. [c.246]

Рассмотрим теперь, следуя работе [88], задачу об устойчивости точек либрации при критическом отношении масс (г, являюш,емся границей области устойчивости в линейном приближении. При (Л = (Л частоты плоских колебаний равны между собой (шх = 0 2 = со = У 2/2), а частота пространственных колебаний (Оз, как и при любых значениях (г, равна единице. Линейным веш,ественным каноническим преобразованием д,, р, р] приведем квадратичную часть функции Гамильтона к нормальной форме. Для этого переменные плоского движения д/, р,- (/= 1, 2) преобразуем с помош,ью матрицы N = ( , / = 1,.. 4), задаюш,ейся равенством (5.1) седьмой главы, а д , р оставим без изменения. Тогда функция Гамильтона возмуш енного [c.143]

Эту особенность можно понять следующим образом. Рассмотрим для простоты критическую частоту = 0). Давление на окружности стенки трубы распределено по синусоидальному закону и, считая по длине окружности, одна волна занимает участок Л = 2паИ. С другой стороны, длина волны в среде есть Я, = = 2п к. Отношение этих величин есть А % = каИ. При ка < I периодичность пространственного распределения давлений по стенке трубы мельче, чем длина волны звука. Если бы такая периодичность была задана на плоской стенке, давление спадало бы при удалении от плоскости экспоненциально (см. 32). При такой же периодичности на вогнутой поверхности давление спадает медленнее, но все же так, что на расстоянии нескольких длин волн может оказаться весьма малым по сравнению с полем на самой стенке. Эту картину распределения давлений можно назвать своеобразным скин-эф ктом . [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...