Теплоемкость метод адиабатический

Самым универсальным и точным методом измерения теплоемкости конденсированных тел при невысоких температурах является метод адиабатического калориметра. Однако при повышении температуры трудно обеспечить адиабатические условия. В связи с этим погрешности измерений возрастают и преимуш,ество метода утрачивается. [c.112]

В широком диапазоне температур и давлений в жидкой фазе и при сверхкритических параметрах изобарная теплоемкость измерена А. Я. Гришковым и А. М. Сиротой [2.5, 2.6, 2.7] методом проточного адиабатического калориметра. Расход веш,е-ства в замкнутой циркуляционной схеме установки определяли в калориметре-расходомере при температурах, близких к комнатным. По-существу, в работе определяли отношение Ср при данных давлении и температуры к Ср при том же давлении и комнатной температуре. Зависимость Ср от давления при комнатных температурах рассчитывали по р, v, Г-данным. Случайная ошибка по оценке авторов не превышает 0,2 %, что соответствует разбросу опытных данных, систематическая — 0,5- [c.56]

Следующим из распространенных методов измерения теплоемкости является метод непрерывного адиабатического нагрева исследуемого вещества. [c.116]

Измерения истинной теплоемкости веществ, взятых в виде проволочки или стержня, могут быть проведены при весьма высоких температурах (примерно до 3600°С) импульсным методом, по которому нагревание вещества производится импульсами тока в условиях, близких к адиабатическим. В другом варианте — модуляционный метод — измеряют амплитуду колебания температуры образца при пропускании переменного тока известной частоты. Эти методы позволяют расширить температурный интервал, в котором возможны экспериментальные определения истинной теплоемкости, но их использование ограничено вещества.ми, обладающими значительной электропроводностью. [c.319]

Принципиальное отличие этого метода измерений от описанного выше метода периодического ввода теплоты заключается в том, что введение теплоты и повышение температуры калориметра происходят непрерывно в течение более или менее продолжительного времени. Калориметр при проведении опыта находится в адиабатических условиях по отношению к оболочке и таким образом из величины мощности тока, которая обычно устанавливается постоянной, и скорости нагрева можно найти теплоемкость. [c.326]

Импульсный и модуляционный методы определения истинных теплоемкостей основаны на измерении подъема температуры образца при пропускании через него электрического тока известной мощности в условиях, близких к адиабатическим, или же на измерении амплитуды модуляции температуры образца при пропускании переменного тока. Оба эти метода гораздо менее универсальны, че.м описанные выше методы определения истинной теплоемкости веществ в калориметрах-контейнерах. Они применимы лишь к веществам, которые обладают высокой электропроводностью и к тому же могут быть изготовлены в форме проволочки или стержня (металлы, некоторые карбиды, графит и др.). [c.330]

Определение теплоемкостей С , газов при высоких температурах может быть проведено методом взрыва. Принцип метода заключается в следующем. В сферической бомбе, где находится известное количество исследуемого газа, взрывают смесь газов, например О2 + Н2, при этом исследуемый газ не должен участвовать в проходящей реакции. Зная теплоту реакции, среднюю теплоемкость ее продуктов и их массу, а также начальную и конечную температуры газовой смеси t и 1%, можно вычислить среднюю теплоемкость С исследуемого газа в интервале 2—i В опытах обычно определяют максимальное давление во время взрыва, по которому можно рассчитать конечную температуру газовой смеси. Продолжительность взрыва очень мала (порядка 0,01 сек), и его можно рассматривать как процесс адиабатический. [c.355]

Так как коэффициенты уравнения (3.11) для функции тока зависят от одной переменной V, то для нахождения его решений можио воспользоваться методом разделения переменных. Для адиабатических движений совершенного газа с постоянными теплоемкостями частные решения уравнения Чаплыгина (3.15) можно искать в виде действительной или мнимой части выражения [c.265]

Несколько отлично применение метода Кельвина в случае, когда тепловые измерения заменяются теоретическими подсчетами [10, 11]. Предположим, что из параметров кристаллической решетки парамагнитной соли и из взаимодействия атомов в кристалле можно, с одной стороны, вычислить соотношение между термометрическим параметром и температурой и, с другой стороны, соотношение между температурой и теплоемкостью или энтропией. Это дает нам теоретическое соотношение между термометрическим параметром и энтропией, которое может быть проверено экспериментально и должно согласоваться с соотношением, полученным, как это было описано выше, из опытов с адиабатическим размагничиванием. Этим способом могут быть достигнуты удовлетворительные результаты только в области температур, где теория дает надежные соотношения, что обычно имеет место в том случае, когда температура не слишком низка. В температурной области, где проявляются эффекты гистерезиса и релаксации, этот метод применить не удается. [c.265]

Тепловые свойства корунда изучали главным образом методом смешения. Из экспериментальных данных по энтальпии вычисляли теплоемкость, энтропию и другие термодинамические функции. Совершенствование техники эксперимента позволило разработать новые методы определения теплоемко-ти в системах с адиабатическим режимом нагрева и периодическим вводом тепла в высокотемпературные калориметры [74, 165]. [c.181]

Для определения удельной теплоемкости исследуемой среды был использован измеритель ИТ-с-400, предназначенный для исследования температурной зависимости удельной теплоемкости жидкостей (изготовитель завод Эталон , г Актюбинск). В основу его работы положен сравнительный метод динамического С-калориметра с тепломером и адиабатической оболочкой. [c.519]

Приводятся результаты экспериментального определения теплоемкости электролитов на установке, выполненной по импульсно-адиабатическому методу. Точность измерений оценивается в +1,5%. Данные представлены в виде графиков и обработаны по эмпирическим формулам. [c.157]

Г > 3° К — адиабатический калориметр непосредственного нагрева в двух модификациях для интервала 3—30° К [Ю] и для интервала 20—320° К [8, 9, 40, 53]. Лиен и Филлипс [52] измеряли теплоемкость методом адиабатического размагничивания в интервале [c.139]

О ВОЗМОЖНОСТИ ядерного размагничивания. Наинизшие температуры, которые могут быть достигнуты методом адиабатического размагничивания парамагнитных солей, по-видимому, порядка 10 °К предел обусловлен взаимодействием между ионами (см. и. 4.). Разбавлением можно уменьшить взаимодействие, но одновременно уменыиается теплоемкость на единицу объема. Гортер [333] и независимо Кюрти п Симон [601 высказали предположение о том, что путем адиабатического размагничивания веществ, которые содержат атомы, обладающие ядерныдг магнитным моментом, можно но.лучить существенно более низкие температуры. [c.596]

Удельнаятеплоемкость. Удельную теплоемкость с штамповых сталей исследовали методом адиабатического калориметра на образцах диаметром 2 мм и длиной 400 мм, предварительно отожженных в вакууме. Ее определяли по уравнению теплового баланса [c.335]

II (i) или между электронной теплоемкостью и зависимостью критического поля от температуры для сверхпроводников (см. и. 33). Из экспериментов по адиабатическому размагничиваттю ) может быть получено соотношение между температурой и энтропие , а отсюда и зависимость теплоемкости от температуры. Если периодически менять температуру образца пли подавать тепло короткими импульсами, то теплоемкость можно определить по скорости расиространения температурных колебаний и известной теплопроводности [49]. Мы пе будем останавливаться 3ia различных косвенных методах, а ограничимся рассмотрением только прямого дгетода. [c.327]

Переходы Шоттки в парамагнитных нонах. Метод Шоттки находит себе наиболее обширное применение при изучении солей, содержащих невзаимодействующие парамагнитные ионы. Многие такие соли, в основном квасцы и соли Туттона, в которых кристаллизационная вода обеспечивает необходимое резведение парамагнитных ионов, использовались для достижения очень низких температур (до 10 °К) с помощью адиабатического размагничивания. Так как данные по теплоемкости таких солей будут приведены в дальнейшем, здесь мы обсудим лишь некоторые измерения на солях, которые не использовались для магнитного охлаждения. [c.367]

В МЭИ В. Н. Поповым [Л. 103] была создана установка, в основу которой положен метод непосредственного нагрева при использовании двойного калориметра с адиабатической оболочкой. На этой установке исследовалась теплоемкость ряда жидкостей, в частности МИПД. [c.138]

Методом непосредственного нагрева с исиользованием адиабатического калориметра Боурингом [Л. 124] исследована теплоемкость ряда органических теплоносителей. При этих исследованиях температура адиабатической оболочки регулировалась так, чтобы разность температур между калориметрическим сосудом и оболочкой не превышала 0,04°С. Период нагревания составлял 20 мин, а иовышение температуры не иревышало 2 С. В табл. 3-42 приведены оглаженные опытные значения теплоемкости исследованных веществ. Максимальная погрешность измерений е превышала 2%1 [c.141]

В работе 1[Л. 62, 64] методом непосредственного нагрева с использованием адиабатического калориметра исследована теплоемкость пятнадцати полиорганосилок-сановых жидкостей в интервале температур от 20 до 100 °С. Калориметрический сосуд объемом 330 см из стекла пирекс снабжен вакуумной оболочкой. Контроль за адиабатичностью осуществлялся при помощи дифференциальной трехспайной термопары, одна группа спаев которой (Находилась в термостате, а другая — в калориметрическом сосуде. В калориметре находилась термопара для абсолютных измерений температуры. Калориметр помещался в жидкостном термостате. Повышение температуры за время главного периода составляло 2,8— 3,7°С. Тепловое значение А калориметра определялось экспериментально. Максимальная погрешность измерений оценивается авторами в 1%. [c.142]

Удельная теплоемкость при повышенных температурах определялась адиабатическим [11 и капельным [22, 73, 781 методами. Хотя ввиду мар-генснтмого типа превращения удельную теплоемкость лучпш определять адиабатическим методом, эти значения соответствуют интервалу температур до 800°. Результаты, полученные при определении капепьным методом [73, 781, хорошо согласуются вплоть до превращения при температуре выше 1100°, когда наблюдается значительный разброс. Одиако вследствие [c.294]

Для адиабатических условий (ф = 90°) легко рассчитать теплоемкость. Один из методов определения температуры образца и амплитуды ее колебаний использует зависимость электрического сопротивления образца от температуры. По образцу пропускается ток /оН-/Х Xsin сйх(/-С/о). С учетом колебаний температуры образца и их отставаний по фазе от колебаний тока импеданс образца 2 = Р+ dR/dT)Q( X-Xsin (сот—ф) переменная составляющая напряжения U = 1R sin (ИХ+I dR/dT) 0oSIn( oT— —ф). Второе слагае.мое связано с изменением сопротивления образца при колебаниях температуры (падение напряжения при протекании постоянного тока по изменяющемуся сопротивлению). Импеданс для переменного тока можно представить в комплексной форме [c.279]

Успехи, достигнутые калориметрией в целом за последние полтора десятилетия, сказались и на исследованиях теплоемкостей растворов, В настоящее время для этой цели используются все основные типы калориметров. Наиболее точным для гомогенных растворов является метод непрерывного или ступенчатого адиабатического нагрева [1], причем воспроизводимость результатов улучшается при использовании дифференциальных калориметров с правильным подбором эталонной жидкости для сосуда — свидетеля. На современных-гадиабатических калориметрах теплоемкость индивидуальных жидкостей и жидких растворов измеряется, как правило, с относительной погрешностью 0,1—0,5.%, что обеспечивает достаточную точность расчета энтальпии и энтропии. Обычно в калориметрическом сосуде наряду с жидкостью присутствует и некоторое количество пара. Если нагрев осуществляется достаточно медленно, то практически жидкая и паровая фазы все время находятся в равновесии друг с другом, т. е. процесс идет по линии насыщения . Измеряемая в этом случае теплоемкость С ,х связана с теплоемкостью при постоянном давлении Ср, (индекс х указывает на постоянство состава фазы) соотношением [c.194]

АС имеет меньший наклон, чем кривая давления пересыщенного пара АВ. К этому же результату можно прийти, сравнивая уравнение Клапейрона — Клаузиуса йр йТ ЫТ ид — у/) с уравнением дplдT)s = Ср1Т ду1дТ)р. Вспоминая решение задачи 33, нетрудно видеть, что последний метод эквивалентен определению знака теплоемкости пересыщенного пара. Мы видим теперь, что при внезапном расширении камеры Вильсона, при котором происходит адиабатическое расширение насыщенного пара, состояние пара изменяется вдоль СА и уходит влево от АВ в область пересыщенного пара. [c.277]

Определение теплоемкостей при низких температурах как в калориметрах с массивной оболочкой, так и в калориметрах с тонкой (адиабатической) оболочкой почти всегда проводится при периодическом вводе теплоты лишь в отдельных работах применялся метод непрерывного ввода теплоты [73]. Следует отметить, что целесообразность использования этого метода при низких температурах очень сомнительна из-за сравнительно сложной формы кривой С — Т при этих температурах и часто встречающихся фазовых переходов. Поэтому про1ведение калориметрических опытов при низких температурах и обработка их результатов будут описаны ниже только для метода периодического ввода теплоты. Особенности метода непрерывного ввода теплоты рассмотрены при описании высокотемпературных калориметров ( 3 настоящей главы). [c.311]

Измерения истинной теплоемкости при высоких температурах в настоящее время проводят чаще, чем измерения средних теплоемкостей. Обычно для определения истинной теплоемкости при высоких температурах используют адиабатические калоримет-ры-контейнеры, принцип устройства которых и порядок проведения калориметрического опыта сходны с описанны.ми ранее для адиабатических калориметров, применяемых при низких температурах ( 2 настоящей главы). Конструктивные отличия, однако, весьма существенны, поскольку при высоких температурах очень серьезное значение приобретает проблема теплоизоляции калориметра и электроизоляпии подводящих проводов. Эти затруднения быстро возрастают при повышении температуры, и в основном именно они ограничивают возможность расширения рабочего интервала таких калориметров в сторону высоких температур. Верхний предел использования адиабатических калориметров-контейнеров с периодическим вводом теплоты сравнительно невысок (1000—1100°С), но получаемые результаты более надежны, чем результаты, полученные другими методами определения истинных теплоемкостей при высоких температурах. Такие калориметры при условии тща- [c.318]

Порядок проведения опыта в принципе не отличается от описанного ранее для калориметров с адиабатической оболочкой и периодическим вводом теплоты (см. 1, гл. 8 и 2 настоящей главы). Калориметрический опыт делится на начальный, главный и конечный периоды подъем температуры в опыте около 2°. Начальный и конечный температурный ходы сравнительно невелики, так как хорошая теплоизоляция прибора и тщательная регулировка температуры адиабатических оболочек 2—4 позволяют даже при сравнительно высоких температурах создать условия, очень близкие к адиабатическим. Тепловое равновесие в калори-.метрической системе в начальном и конечном периодах опыта, свойственное методу периодического ввода теплоты, дает возможность получить надежные данные по теплоемкостям даже для веществ, имеющих плохую теплоемкость. [c.324]

В следующих 12 параграфах рассматриваются основные процессы изменения состояния насыщенного пара. Эти параграфы имеют наименования адиабата изменения смеси изменение степени сухости по адиабате опыты Гирна работа при адиабатическом расширении второй способ построения адиабаты для смеси эмпирическое уравнение адиабаты расширение и сжатие смеси при постоянной степени сухости теплоемкость сухого насыщенного пара при изменении по линии сухого насыщения нижняя предельная кривая предельные линии в координатах Т— изменение смеси при постоянном объеме расширение смеси по изодинаме. Метод расчета процессов в основном тот же, что и в других рассмотренных учебниках. Расчет адиабатного процесса проводится двумя методами (с использованием уравнений 52 = 51 и ри = С0П51). [c.134]

Мы не будем рассматривать детали теории [10, 11], но отметим, что этим методом были получены хорошие результаты на хромометиламиновых квасцах [16, 17]. На фиг. 1 приведена кривая зависимости энтропии от температуры, вычисленная по теоретическим значениям теплоемкости. Точки на кривой соответствуют данным, полученным из многочисленных экспериментов с адиабатическим размагничиванием. Значения энтропии [c.267]

В 1956 г. Беси (Национальная лаборатория Оук ридж, США) с целью проверки аппаратуры определял теплоемкость бензойной кислоты [85], изготовленной НБС для IV Конференции по калориметрии. Измерения были выполнены как адиабатическим, так и изотермическим методами в интервале [c.177]

На рис. 9.12 приведены результаты измерения удельной теплоемкости карбонила 2г(Ре1 хС0х)2> полученные по методу Нернста на автоматическом низкотемпературном калориметре с компьютером [86]. Калориметр погружен в жидкий гелий (криостат). Адиабатические условия обеспечиваются вакуумированием (<10 Па), применением очень тонких (диаметр 0,07 мм) электрических проводов и теплозащитных экранов с контролируемой температурой, расположенных между образцом и изопериболической оболочкой (криостатом). [c.113]

Проведены исследования скорости и поглощения ультразвука вмпупьа ым методом с применением методики переменного расстояния. Измерекы скорости ультразвука в дифениле и дифенильной смеси в интервале температур 20 -i- 250° С установлекы формулы температурной зависимости скорости звука. Рассчитаны адиабатическая сжимаемость, теплопроводность и теплоемкость с . Измерено поглощение ультразвука в указанных веществах в интервале частот 6 -i- 14 Мгц при температуре 30 + 150° С и рассчитана объемная вязкость. Иллюстраций 4, библиогр. 4 назв. [c.222]

Истинная теплоемкость Ср ванадия измерялась методом непрерывного нагрева образца в адиабатическом вакуу.мном калориметре при температуре от 20 до 950° С [10]. [c.65]

Все численные результаты будут относиться к конденсации паров железа, применительно к случаю испарения тела железных метеоритов. Посмотрим, когда достигается состояние насыщения при расширении паров железа. Ниже, в таблице представлены рассчитанные температура Тi и плотность (число атомов в 1 Пу) паров в момент насыщения для нескольких значений энтропии паров S. Предполагая, что процесс расширения протекает адиабатически, можно сказать, что той же самой энтропией обладало и твердое железо в момент нагревания. В таблице представлены величины начального нагревания ео и температуры Tq железа при нормальной плотности твердого металла, соответствующие этим значениям энтропии. Эти величины были рассчитаны с помощью метода, изложенного в 14 гл. П1 (учтены как ядерная, так и электронная части теплоемкости). В последнем столбце стоят средние скорости разлета газового шара из атомов железа, оцененные по формуле и = ]Л2ео (см, 6), [c.458]

Поскольку скорость звука с определяется структурой среды и взаимодействием между молекулами, измерение с дает существенные сведения о равновесной структуре газов или жидкостей. Измерения с представляют собой важный метод определения термодинамических величин — адиабатической (Рад=(ф/ф) /р = 1/р ) и изотермической (Риз=7Рад) сжимаемостей (в последнем случае при дополнительном измерении теплоемкости при постоянном объеме Су). [c.38]

Метод Сайкса отличается тем, что нагрев образца осуш,ествляется как внешним, так и внутренним источниками теплоты. Это позволяет проводить измерения в условиях, близких к адиабатическим, и, следовательно, свести к минимуму влияние блока, играюш,его роль калориметрической среды. При отсутствии теплообмена образца с окружаюш,ей средой (блоком), вся мош,ность внутреннего нагревателя расходуется на нагрев образца и его теплоемкость [c.20]

Наиболее подробные экспериментальные исследования изобарной теплоемкости н-гексана в широком диапазоне параметров, включая жидкую, газообразную фазы и область максимумов, проведены Ю. Л. Расторгуевым, Б. А. Григорьевым и А. А. Герасимовым [214, 215]. Исследование проведено методом проточного адиабатического калориметра с замкнутой схемой циркуляции. Исследования охватывают диапазон температур 20—350 °С и давлений до 60 МПа. Измерения проводились по восьми изобарам — 0,5 10 12 15 20 30 40 60 МПа. Предельная систематическая ногрешность отдельных измерений не превышает +0,6%. [c.225]

В [216] приведены результаты измерения изобарной теплоемкости пяти жидких н-парафинов (С5Н12 — С9Н20) в интервале температур 26,7—190 °С при давлениях, близких к давлению насыщенных паров. Измерения проводились по методу непосредственного нагрева в адиабатическом калориметре. Погрешность полученных экспериментальных данных оценивается +0,8%. [c.225]

Для исследования использован метод непосредственного нагрева в адиабатическом калориметре. В итоге получены экспериментальные данные по изобарной теплоемкости бензола, толуола, ортоксилола, метаксилола и параксилола в диапазоне температур 20—200 °С. Полученные в [222] результаты в сокращенном виде представлены в табл. 8.3. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...