Метод Сайкса

Рис. 17.2. Схема метода Сайкса—Грузина

Теплоемкость измеряется калориметрическим методом. Он основан на подсчете количества теплоты Q, сообщенной телу, и определении теплоемкости по соотношению (19). Основной трудностью метода являе- ся учет потерь тепла в окружающую среду. В методе Сайкса (рис. 35) теп- [c.231]

Рис. 35. Схема установки для определения теплоемкости по методу Сайкса

Рис, 2,6, Упрощенная схема установки для определения теплоемкости методом Сайкса 1 - образец 2 - массивный блок 3 - термопара блока 4 - выводы внутреннего нагревателя образца 5 - дифференциальная термопара для измерения разности температур между образцом и блоком [c.21]

Рис, 2,7, Термограммы нагрева блока и) и образца ( о) нри определении теплоемкости методом Сайкса 4 - ток внутреннего нагревателя образца [c.21]

Метод Сайкса позволяет надежно определять величину и распределение по температуре не слишком малых тепловых эффектов (рис. 2.8). [c.23]

После этого необходимо найти уравнения для величин, поддающихся измерению, с целью связать эксперимент и теорию. Можно, в частности, вычислить функции, описывающие ближний и дальний порядок в соответствии с определением этих величин рентгеновским и электронографическим методами. Другой задачей будет вычисление теплосодержания в функции температуры. Здесь можно сослаться на экспериментальные исследования Сайкса и Джонса [153, 154, 357, 358]. Можно далее изучить температурную зависимость электросопротивления. [c.81]

Эти трудности в значительной степени преодолеваются применением простой установки, описанной Смитом [в6], которая дает результаты, сравнимые по точности с получаемыми на более сложной установке Сайкса. В методе Смита образец с термопарой находится в огнеупорном контейнере с низкой теплопроводностью. Контейнер помещают в печь, температуру которой поддерживают на постоянном уровне выше или ниже температуры образца. Это достигается соединением навстречу термопары, измеряющей температуру образца, с термопарой, помещенной снаружи огнеупорного контейнера. Результирующая э. д. с. подается на автоматический терморегулятор. Иногда применяют отдельную дифференциальную термопару, спаи которой помещают внутри и снаружи стенки контейнера, что дает возможность регулировать разность температур. Практически эта разность несколько изменяется в зависимости от температуры, так как отношение э. д. с./разность температур не является вполне независимым от температуры. В результате этого, а также вследствие зависимости теплопроводности огнеупорного материала от температуры тепловой поток через контейнер не вполне постоянный, и установка градуируется по образцу с известной теплоемкостью в требуемом интервале температур. [c.160]

Несколько методов, основанных на термическом анализе, для получения количественных данных о величине удельной теплоемкости, были развиты Сайксом и его сотрудниками. [c.162]

Теплоемкость, методы измерения общие сведения 286, 287 в расплавах 280 импульсный 279 модуляционный 279 Сайкса — Грузина 277. 278 Смита 278. 279 Теплопроводность 281 [c.351]

Метод непрерывного ввода теплоты был впервые применен для определения истинных теплоемкостей металлов в 1935 г. Сайксом [82] и почти в это же время Мозером [83]. [c.326]

Pil . 87. К определению удельной теплоемкости по методу Сайкса [c.162]

Метод Сайкса — Грузина [1]. Метод основан на измерении количества теплоты, необходимой для нагрева образца до определенной температуры (принцип обратной калориметрии). Образец 1 (см. рис. 17.2) массой т нагревается электрической спиралью 2 от температур Т до Га. Необходимое количество теплоты без учета тепловых потерь определяется как Q = PR%, где 1 — сила электрического тока проходящего через спираль сопротивлением Д за время т. Средняя теплоемкость образца Ср= РЯ%1т. Для определения истинной теплоемкости необходимо уменьшить ДГ = = Гг—Т. Для этого образец помещают в блок 3, находящийся в печи 4. Теплоемкость определяется уравнением Ср= 1 1 тс1Т ёх), где [c.277]

Метод Сайкса—Грузина [9.4]. Метод основан на измерении количества тепла, необходимого для нагрева образца до определенной температуры (принцип обратной калориметрии). Образец 1 (рис. 9.2) нагревается с помощью спирали сопротивления 2, помещенной внутри образца. При нагреве образца массой т от температуры до Tjj количество тепла, необходимое для нагрева без учета тепловых потерь, определяется как Q = PRx, где I — электрический ток, проходящий через спираль сопротивлением R в течение времени т. Средняя теплоемкость определяется по формуле Ср = PRxjm. Для получения значения истинной теплоемкости необходимо уменьшить АГ = — Tj. Для этого образец помещают в блок 3, который в свою очередь находится в печи 4. Теплоемкость определяется уравнением Ср = = Wjm (dTJdt), где W — мощность спирали m — масса образца dTJdt — скорость изменения температуры образца. [c.51]

Метод Сайкса отличается тем, что нагрев образца осуш,ествляется как внешним, так и внутренним источниками теплоты. Это позволяет проводить измерения в условиях, близких к адиабатическим, и, следовательно, свести к минимуму влияние блока, играюш,его роль калориметрической среды. При отсутствии теплообмена образца с окружаюш,ей средой (блоком), вся мош,ность внутреннего нагревателя расходуется на нагрев образца и его теплоемкость [c.20]

Методы нарезания зубчатых колёс с внутренними зубьями. Зубчатые колёса с внутренними зубьями чаще всего нарезаются долбяками на зубофрезериых станках типа Феллоу или Сайкса. При отсутствии указанных станков тихоходиые колёса можно нарезать с помощью специального приспособления на зубофрезерных станках дисковыми или (при крупных модулях) пальцевыми фрезами по методу деления, среднескоростные же — специальными червячными фрезами-улитками по методу обката. В этих случаях необходимо выбирать конструкцию колеса, допускающую полный выход фрезы (например, кольцевые колёса). Тихоходные колёса с внутренними зубьями М0И(Н0 также нарезать на долбёжном станке или на шепинге (с делительным приспособлением), применяя зацепление с прямобочными профилями внутренних зубьев. Зубья шестерни в этом случае должны нарезаться специально спрофилированными дисковыми, пальцевыми или червячными фрезами. Иногда применяется строгание внутренних зубьев по шаблону. [c.307]

Эти методы описаны з серии статей. В первой из них Сайкс [87] рассматривает возможность получения количественных результатов по данным обычной кривой охлаждения и приходит к выводу, что в этом случае неизбежна заметная погрешность, особенно в случае превращения в твердом состоянии, которое связано с аномалией удельной теплоемкости в довольно широком инте рвале температур. Он разработал двойной дифференциальный метод кривой охлаждения и метод для количественных измерений удельной теплоемкости. Последний метод был дальше развит Сайксом и Джонсом [88] и применялся Джонсом, Сайксом и Вилькинсоном [26] гла1вным образом для изучения процессов упорядочения в температурном интервале 100—500°. Повидимому, этот метод может быть применен и при более высоких температурах . [c.162]

Точность определения удельной теплоемкости по Сайксу очень высока. Сайкс и Вилькинсон считают, что точность их метода составляет 1 %. Однако этот метод связан с большими экспериментальными трудностями, чем метод Смита, и также дает точные результаты только для кривых нагрева, хотя может быть применен и для получения кривых охл1аждения. Метод Смита разрешает легче исследовать узкие температурные интервалы, но, вероятно, менее точен. [c.165]

Сайкс, Ван-Горн и Тукер [109] для приближенного опреде-Л1ения линии соледус сплавов системы молибден—углерод применили метод микроанализа. Образцы готовили спеканием смеси порошков молибдена и сажи. Их нагревали в тиглях со скоростью около 100 град/мин до ряда температур выше 1600° и затем закаливали. Точность определений при 2200° составл1Я-ла 25°. [c.206]

После работ Сайкса и Л1озера калориметры с непрерывным вводом теплоты нередко применяют для определения истинных теплоемкостей при высоких температурах. Иногда такие калориметры используют и для определения теплоемкостей порошкообразных веществ, например солей с низкой теплопроводностью. В термохимической лаборатории Поповым и Гальченко [84] были определены методом непрерывного ввода теплоты теплоемкости нескольких солей в интервале 100—700° С. [c.329]

Из табл. 5 видно, что коэффициенты диффузии водорода в железе, рассчитанные по уравнениям Геллера и Так Хо Суна, являются наивысшими, по уравнениям Сайкса — наименьшими, а по уравнениям П. В. Гельда и Чуйко —промежуточными. Такую разницу в коэффициентах диффузии можно объяснить различием в методах их определения. Д. Я. Поволоцкий на основании расчетов по данным изменения фактического содержания водорода в катаных заготовках при длительной изотермической выдержке отмечал, что усредненный коэффициент диффузии водорода при 700 равен 4,25Л0 см 1сек[ 45], т. е. значительно [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...