Энтропия пара

Для дифференциала энтропии пара имеем [c.248]

Энтропию пара вычисляем по формуле (196) [c.192]

Энтропия пара после дросселирования [c.110]

Реальный процесс адиабатного истечения пара всегда сопровождается трением пара о стенки сопла. В,силу необратимого характера такого процесса энтропия пара возрастает и действительное состояние его в выходном сечении сопла (точка 2(3 на-рис. 9.2) отличается от такого для истечения без трения (точка 2). Тогда действительная скорость истечения пара из сопла может быть определена по формуле [c.229]

Пользуясь той же диаграммой, можно определить, как будет изменяться энтальпия и энтропия пара при любом процессе изменения его состояния. Например, при изобарном процессе, начинающемся от состояния, отображаемого на диаграмме точкой а, до состояния, характеризуемого тем, что температура пара становится равной энтальпию и энтропию пара в новом состоянии находят по точке Ь, в которой изобара Pi [c.111]

НО, если энтропия пара в точке d равна 5nd, содержание пара в точке / равно у, а энтропия воды в точке f равна Ssf, то [c.74]

Проверка методов Я- 3. Казавчинского путем определения отклонения энтропии перегретого пара от энтропии пара в идеально- [c.33]

По найденным величинам удельных объемов и теплосодержаний величина энтропии определяется по известным термодинамическим соотношениям. Для контроля получаемых величин энтропии применялась зависимость отклонения энтропии перегретого пара от энтропии пара в идеально-газовом состоянии. Закономерности отклонения величин энтропии получены из таблиц термодинамических величин для водяного пара. По изложенному спо- [c.40]

Это положение с учетом равенства энтропий пара перед и за компрессором позволяет определить допустимую степень сухости всасываемого пара по уравнению [c.407]

Первое слагаемое правой части выражает разность энтропий на пограничных кривых при отсутствии капиллярных сил. Второе слагаемое характеризует влияние поверхностной энергии оно дает величину поправки к разности между энтропией пара и энтропией жидкости, отвечающей [c.44]

Из выражения (1-27) следует, что при каплях заданного размера отклонение равновесной энтропии пара над криволинейной поверхностью от ее значения над плоской поверхностью раздела фаз уменьшается с повышением давления во всей области состояний. [c.46]

S—энтропия пара на выходе из отсека [c.25]

Если трение является незначительным, то поток пара внутри сопла можно считать обратимым адиабатическим энтропия пара во всех состояниях процесса расширения остается неизменной. На рис. 11-11 расширение показано вертикальной линией в /г5-диаграмме. Точка О выражает состояние пара перед входом в сопло в сечении, размеры которого достаточно велики, точка М выражает состоя- [c.79]

Все состояния пара в различных ступенях обратимой адиабатической многоступенчатой турбины должны быть состояниями идентичной энтропии, хотя они могут разниться по давлению и температуре. С другой стороны, в реальной многоступенчатой турбине энтропия пара возрастает в каждой ступени и достигает максимальной величины на выхлопе из турбины. [c.88]

Здесь So - удельная энтропия среды на входе в сопло, определенная с помощью таблиц по параметрам Ро,То] s и - удельная энтропия пара и воды на пограничной кривой, найденная по [c.163]

Вычислим величину прироста энтропии пара вследствие необратимости процесса расширения в турбине Asj= 2g— i. В соответствии с уравнением (8-69) [c.379]

Значения / е и Une перегретого пара, входящие в формулу (166), можно взять из табл. II. Изменение энтропии пара в процессе его перегрева подсчитывается по формуле [c.132]

В табл. 2-35-2-89 приведены энтальпия и энтропия паров метана, значения Сро по Эйкену и Бергеру, средняя теплоемкость и растворимость метана в воде. [c.37]

Энтропия паров метана [Л. 106] при р=1,033 кГ/см [c.37]

Таблица 2-109 Энтропия паров нормального бутана при р= 1,033 кГ см [Л. 106]

Использовать диаграмму обобщенного фактора сигимаемости для нахождения изменения энтальпии и энтропии пара между 1000 °F (537,8 С), 1000 фунт/дюйм (70,3 кПсм ) и 200 °F (93,3 °С), 20 фунт/дюйм (1,4 кПсм ). Сравнить полученные результаты с данными для пара в приложении 3. [c.188]

Начальную энтальпию и энтропию пара находим по таблицам, они равны г в = 3450 кдж1кг и sa = 6,5 кдж/кг-град. [c.317]

Наряду с рассмотренным термодинамическим методом в настоящее время существуют квантовомеханические методы, которые позволяют вычислить стандартную зн11ропию идеального газа с высокой точностью, если известны энергетические состояния его молекул или атомов. Если стандартная энтропия вычислена независимо, то уравнения (11-57) и (11-58) можно использовать для вычисления теплоты фазового перехода по единственному значению давления насыщенного пара, не прибегая к,уравнению Клапейрона—Клаузиуса. Этот путь имеет большое значение, ибо без третьего закона термодинамики, т. е. без независимо определенной стандартной энтропии пара, вычисление теплоты фазового перехода по данным о давлении пара требует в соответствии с уравнением Клапейрона—Клаузиуса знания производной е. многих измерений давления пара. [c.237]

Для расчета энтальпии пара из отборов турбины прежде необходимо узнать его состояние перегретый пар или влажный. Этот вопрос решается обращением к стандартной подпрограмме ДСНП, описанной в работе № 15. В результате этого обращения находятся давление, температура и энтальпия сухого насыщенного пара в точке А (рис. 10.29,в). Следующим оператором определяется энтропия пара в этой точке. [c.296]

Отклонение энтропии перегретого пара от энтропии пара в идеальногазовом состоянии по данным ВТИ и по данным Я. 3. Казавчинского [c.33]

Передача тепла от горячего пара к стенке и от стенки к холодному пару является иеобратимым процессом. Поэтому в соответствии со следствием 6 второго закона эн-тро пия пара, покидающего машину, больше энтропии пара, входящего в машину. Отсюда следует, что энтальпия пара, покидающего машину, больше, чем в случае, если бы процесс был обратимым соответственно величина производимой двигателем работы уменьшается настолько, насколько возрастает энтальпия. Такая потеря работы легко вычисляется по снижению давления и объема пара после впуска и по повышению этих величин при выпуске. Пунктирная и оплошная линии индикаторной диаграммы на рис. 10-8 соответственно показывают процессы с учетом и без учета теплообмена. [c.70]

Так, если в турбину поступает пар с давлением Pi= 16 670 кПа (170 кгс/см ) и температурой Г1=550° С, а давление пара в конденсаторе поддерживается равным Pj=4 кПа <0,04 кгс/см ), то расчет значения цикла Репкина ведется следующим образом. Из таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара находим , что энтальпия нара при давлении 16 670 кПа (170 кгс/см ) и температуре 550° С составляет ii=3438 кДж/кр <821,2 ккал/кг), энтропия пара при этом составляет 1=64 619 кДж/(кг-К) i l,5434 ккал/(кг-К)]. С помощью г, -диаграммы (или же расчетным путем) находим значение энтальпии влажного пара га при давлении Ра=4 кПа (0,04 кгс/см ) и том же, что и в точке 1, значении энтропии (в обратимом процессе адиабата расширения совпадав с изоэнтроной). Эта величина равна i2=1945 кДж/кг (464,5 ккал/кг). [c.364]

Начальное значение энтропии пара берется по таблице сухого насыщенного пара (so = 2,1863 ккал1кГ-град), начальная энтропия сухого газа может быть принята произвольно. Чтобы избежать отрицательных значений энтропии при давлениях выше атмосферного, рекомендуется принять ее равной единице (s = 1 ккал кГ-град). [c.17]

В табл. 2-108—2-1М . представлены энтальпия и энтропия паров, вязкость и средняя теп.поемкость нормального бутана. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...