Абсолютно излучение тепловое

Интегральное излучение (тепловой поток) абсолютно черного тела прямо пропорционально четвертой степени его абсолютной температуры. [c.463]

При испытаниях в вакуумной камере имеет значение не абсолютная величина теплового потока д ., а его доля по отношению к лучистому тепловому потоку (7л- Поток тепла, рассеиваемый поверхностью испытуемого изделия при постоянной температуре и при условии диффузного излучения и отражения, можно представить в виде [c.518]

Коэффициент излучения теплового излучателя (коэффициент черноты). Коэффициентом излучения е теплового излучателя называют величину, равную отношению энергетической яркости В е его к энергетической яркости В абсолютно черного тела при одинаковой их температуре, т. е. [c.116]

Источники электромагнитного излучения условно можно разбить на три типа тепловые, люминесцентные и генераторы. Спектральный состав излучения тепловых источников близок к спектральному составу излучения абсолютно черного тела. Поэтому эффективная температура теплового источника мало отличается от его истинной емпературы. Поскольку спектральный состав люми- [c.18]

РАВНОВЕСНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, тепловое излучение, находящееся в термодинамич. равновесии с в-вом. Р. и.— излучение абсолютно чёрного тела. Спектр Р. и. не зависит от состава в-ва излучающей системы и определяется только темп-рой, одинаковой для всех частей системы (см. Планка закон излучения). [c.602]

С. т. явл. источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектр, составу с излучением абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью. К серому излучению применимы законы излучения абсолютно чёрного тела — Планка закон излучения. Вина закон излучения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в оптич. пирометрии. [c.676]

ЧЕРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, тепловое излучение абсолютно чёрного тела. Явл. равновесным излучением. Не зависит от природы излучающего в-ва и определяется его темп-рой. Св-ва Ч. и. подчиняются Планка закону излучения, Стефана — Больцмана закону излучения и др. законам теплового излучения. [c.852]

Экспериментальные данные об энергии могут быть получены по испусканию или поглощению веществом излучения. Такие сведения о тепловом излучении и атомных спектрах накапливались в течение многих лет. Ранние попытки объяснить наблюдаемое тепловое излучение, применяя классические законы Ньютона к атомным системам, были только отчасти удовлетворительны. Например, в излучении абсолютно черного тела количество излученной энергии для коротких волн мало оно возрастает с увели- [c.70]

Лучистая энергия возникает за счет энергии других видов в результате сложных молекулярных и внутриатомных процессов. Природа всех лучей одинакова. Они представляют собой распространяющиеся в пространстве электромагнитные волны. Источником теплового излучения является внутренняя энергия нагретого тела. Количество лучистой энергии в основном зависит от физических свойств и температуры излучающего тела. Электромагнитные волны различаются между собой или длиной волны, или числом колебаний в секунду. Если обозначить длину волны через X, а число колебаний через N, то для лучей всех видов скорость w в абсолютном вакууме буд т равна w к-N = 300 000 км сек. [c.458]

Тепловое излучение представляет собой электромагнитные колебания. Удельный поток излучения тела пропорционален четвертой степени его абсолютной температуры (закон Стефана — Больцмана) [c.145]

Теория Лорентца, несмотря на определенные успехи, встретила серьезные трудности. В частности, она не могла объяснить распределения энергии по частотам при тепловом излучении абсолютно черного тела. Эти недостатки теории не были устранены и попытками других ученых (Вин, Рэлей, Джинс). Смелая гипотеза, выдвинутая в 1900 г. Планком, решила проблему спектрального распределения энергии теплового излучения. [c.8]

Следовательно, у вольфрама доля энергии, приходящаяся на излучение видимого света, значительно больше, чем у абсолютно черного тела, нагретого до той же температуры. Это свойство вольфрама позволяет использовать его в качестве материала для изготовления нитей ламп накаливания. Однако некоторые особенности вольфрама ограничивают применение его в качестве теплового источника света. Дело в том, что при температуре 2450 К максимум излучательной способности вольфрама соответствует длине волны около 1,1-10 см, в то время как максимум чувствительности глаза соответствует длине волны 5,5-10 см (желто-зеленой части спектра). Следовательно, для того чтобы вольфрам мог слу- [c.375]

Осуществив практически описанную модель абсолютно черного тела, можно исследовать излучение, выходящее из отверстия в полости. Направляя это излучение па чувствительный приемник (термопара, болометр и др.), можно измерить интегральное излучение г- Если предварительно разложить излучение с помощью подходящего спектрального прибора в спектр, то можно детально изучить спектральный состав теплового излучения и найти на опыте функцию е, т- Результаты таких измерений приведены на рис. 24.3. Разные кривые относятся к различным температурам абсолютно черного тела. Площадь, охватываемая кривой, дает испускательную способность абсолютно черного тела при соответствующей температуре. [c.135]

Закон Кирхгофа поставил перед теорией теплового излучения важную задачу — найти аналитическое выражение функции ev, т, представляющей собой испускательную способность абсолютно черного тела. [c.136]

Отличительной особенностью теплового излучения является то, что оно присуще тепловому состоянию любого тела, имеющего температуру выше абсолютного нуля, независимо от его агрегатного состояния. Предельным случаем равновесного теплового излучения является излучение абсолютно черного тела. [c.147]

Знакомство с основными законами теплового излучения может на первый взгляд привести к выводу, что абсолютно черное тело или близкие к нему по свойствам тела должны быть наилучшими источниками света. Действительно, при данной температуре абсолютно черное тело и в видимой области спектра отдает с излучением больше энергии, чем любое другое. Далее, выгодно, казалось бы, стремиться к достижению наибольших воз- [c.152]

Рассмотрим тепловое равновесие двух параллельных плоскостей, расположенных настолько близко друг к другу, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую (рис. 1.8). Пусть одна из пластин — произвольное тело с поверхностной плотностью потока излучения и поглощательной способностью и Ai, вторая — абсолютно черное тело (Л о = 1). При оди- [c.254]

Высокая температура продуктов сгорания, представляющих собой газовую смесь, и значительное уменьшение ее около стенок приводит к резкому изменению состава и свойств газа в пределах теплового пограничного слоя. При сгорании некоторых топлив в газовом потоке появляется конденсированная фаза— большое количество мелких твердых или жидких частиц, которые также влияют на процессы взаимодействия потока со стенкой. Некоторое влияние на теплообмен оказывают также форма проточной части сопла и его абсолютные размеры. Поверхность сопла обменивается теплотой с газовым потоком путем соприкосновения и излучения. [c.389]

Поскольку абсолютно черная поверхность поглощает все падающее излучение, результирующий (по балансу) тепловой поток можно определить из выражения [c.320]

Все основные законы теплового излучения получены для абсолютно черного тела, [c.56]

Удельный тепловой поток при переносе теплоты излучением от абсолютно черного тела в полусферу определяют из выражения [c.14]

Внешнее излучение, проникшее внутрь сферы, практически полностью поглощается, так как обратный выход излучения, в результате отражения от стенок, через малое отверстие затруднен. Характерный размер L абсолютно черного тела должен быть больше длины волны излучения L k). Если температуру стенок сферы поддерживать постоянной, то излучение будет находиться в термодинамическом равновесии со стенками. В этих условиях энергия излучения (или объемная плотность энергии фотонов излучения) определяется только температурой стенок. Такое излучение называют равновесным тепловым излучением. [c.275]

Коэффициентом черноты серого тела называют величину, равную отношению поверхностных плотностей потоков интегрального излучения Е и серого тела (теплового излучателя) и абсолютно черного тела [c.404]

Тепловое излучение подчиняется общим для электромагнитных волн законам. Однако существуют специфические для теплового излучения законы, которые получены применительно к абсолютно черному телу, находящемуся в термодинамическом равновесии. [c.405]

Планк установил закон распределения энергии по длинам поля во всей области спектра теплового излучения абсолютно черного тела. Он показал, что энергия излучения с длиной волны X, испускаемого черным телом с температурой Т, равна [c.406]

Различные тела обладают различной способностью к поглощению лучей и излучению их. Тело, способное полностью поглощать тепловые лучи любой длины волны и обладающее максимальной способностью к излучению (оба эти свойства связаны между собой), называется черным или абсолютно черным телом. [c.248]

Основные законы теплового излучения. Излучение абсолютно черного тела подчиняется следующим законам, которые подробнее изложены в курсе физики. [c.209]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Это граничное условие называется в классических работах граничным условием при теплообмене излучением (см. соотношение (9.12)). Однако в действительности такое название приводит к некоторому заблуждению, так как, когда речь идет о передаче тепла излучением, тепловой поток пропорционален четвертой степени абсолютной температуры все же, ради краткости, в настоящей книге мы обычно будем определять граничное условие Г как теплообмен излучением в среду с температурой вместо громозд- [c.26]

Повышение предельной чувствительности спектрального анализа атомов и молекул. С применением интенсивного лазерного излучения стало возможным повышение чувствительности таких спектроскопических методов, как флуоресцентный, оптикоакустический и др. Например, применение в ИК-области вместо монохроматизированного излучения теплового источника со спектральной излучательной способностью , ==4-10 Вт/см -ср (V = 5000 см"1, Аг- = 1 см при Т = 2000° С) лазерного излучения с 10 Вт/см -ср (для лазера на Не—Ме с выходной мощностью 30 мВт с л = 3,39 мкм) позволяет примерно в 10 раз повысить чувствительность флуоресцентного метода, которая прямо пропорциональна Ьх- В результате с этим методом с помощью подобных лазеров можно определять абсолютную концентрацию атомов в газовой фазе до 10" атомов в 1 см и относительную концентрацию молекулярных микропримесей в газах с помощью оптико-акустического метода до 10 %. [c.438]

Закон Планка. Закон Стефана — Больцмана дает величину суммарного излучения абсолютно черного тела. Большое значение в теории теплового излучения имеет спектральное (монохроматическое) распределение энергии излучения абсслютно черного тела. Исходя из [c.15]

В диапазоне тепловых во, так же, как абсолютно черное На рис. 1-6 представлен солнеч 3 мкм. Кривая построена по обсерватории [12] и по дaнны Спектр видимой и инфракрасно РУ к спектру излучения абсолн ) температуре Г— 5700 К. В кос дО М теплообмена между телом излучение. [c.23]

Теория Планка, хотя и противоречила духу классической физики, подтверждалась опытными фактами и смогла решить задачу теплового излучения абсолютно черных тел. Следует отметить, что квантовая теория Планка совершенно не нуждается в понятии эфирной среды . Таким образом, к началу XX в. наряду с электромагнитной теорией возродилась корпускулярная теория света, но, безусловно, отличЕ1ая от корпускулярной теории Ньютона. [c.8]

Пусть в замкнутой полости наряду с другими телами имеется черное тело, поглощательная способность К(5торого а, = 1. Температура всех тел в состоянии равновесия одинакова. Тела, находящиеся в полости, обмениваются излучением, но этот обмен не нарушает теплового равновесия. Поэтому излучение o.dS, посылаемое внутрь полости в единицу времени каким-то участком стенки черного тела, равно излучению, поглощаемому им за то же время. Так как черное тело поглощает все падающее на него излучение, то r dS характеризует все излучение, доходящее до выделенного участка стенки от всех остальных тел, находящихся в полости. Заменим 68 другой площадкой с той же температурой, но не являющейся частью черного тела и ха-рактеризуюишйся испускательной и поглощательной aj способностями. За единицу времени эта площадка 6S по-прежнему получает излучение odS, ибо это есть излучение, приходящее от всех остальных тел, оставшееся неизменным. Из этого излучения площадка поглощает только часть, равную ai,)r t3A . За это же время она излучает поток энергии ri (3S. Так как тепловое равновесие не может нарушаться этим обменом энергий, то ai r)dS = ri dS, откуда rxJa ) г, — отношение испускательной способности к поглощательной, одинаковое для всех тел (т.е. представляет собой универсальную функци)о температуры и длины волны) и равное испускательной способности абсолютно черного тела. [c.404]

Основной величиной, характеризующей тепловое состояние тела, является его температзфа. Представим себе несколько тел, нагретых до различной температуры и помещенных в полость, окруженную непроницаемой для тепла оболочкой с идеально отражающими стенками. Если даже внутри этой полости будет абсолютный вакуум, т. е. исключена возможность теплового обмена в силу теплопроводности и конвекции, тела будут обмениваться между собой энергией посредством излучения. [c.130]

Первым этапом в исследовании теплового излучения явилось установление закона, характеризующего зависимость суммарного излучения (излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879), анализируя экспериментальные данные, пришел к заключению, что испу-скательная способность любого тела пропорциональна абсолютной температуре в четвертой степени. Однако последующие более точные измерения показали ошибочность его вывода. Больцман (1884), исходя из термодинамических соображений, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально температуре в четвертой степени [c.136]

Пример 33.2. Совместное действие излучения и теплопроводности. Происходит теплообмен между двумя абсолютно черными пластинами неогра-йиченных размеров с температурами Т и (Г > Т , разделенными прозрачной для теплового излучения средой. Пластины расположены горизонтально (горячая— сверху), поэтому нет переноса теплоты свободной конвекцией. [c.418]

Итак, отношение излучательной способности и поглоищтельной при тепловом равновесии от природы тела не зависит и равно энергии излучения абсолютно черного тела при той же температуре. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...