Энтальпия полная (энтальпия торможения)

В уравнении (56) первый член г — является разностью стати ческих энтальпий, каждая из которых есть функция статического давления и статической температуры второй член является разностью динамических энтальпий, а сумма первого и второго членов является суммарной энтальпией, или энтальпией торможения, полной энтальпией, [c.9]

Если ввести энтальпию I и полную энтальпию торможения о, определяемые выражениями [c.499]

По профилю полной энтальпии торможения определяем температуру в ударном слое [c.409]

Зная новый профиль всех параметров (скорости, полной энтальпии торможения, температуры), повторяем процесс расчета. Таким образом, задача решается методом итераций, пока не будет достигнута заданная точность расчета е 10" . .. 10 [c.410]

Для учета селективности излучения и поглощения газа в ударном слое многие исследователи использовали ступенчатые модели с большим количеством ступеней (с малым шагом по длине волны). Показано, что совместный учет охлаждения ударного слоя излучением и селективного самопоглощения, в вакуумной ультрафиолетовой области при % <0,12 мкм снижает лучистый тепловой поток на порядок (см. рис. 16.6, кривая 4). Однако, если учесть вклад спектральных линий атомов, то это приводит к увеличению радиационного теплового потока на 30—40% (см. рис. 16.6, кривая 3). Здесь же нанесены результаты, полученные при решении системы уравнений ударного слоя (16.46). .. (16.48) с использованием метода парциальных характеристик для расчета лучистого потока и его дивергенции. Расчеты проводились в широком диапазоне граничных условий (скорости полета, полной энтальпии торможения, температуры) и радиуса затупления головной части летательного аппарата. Результаты расчета хорошо совпадают с данными других исследователей. [c.412]

Полная энтальпия торможения 83 Пробег свободный 416 Пузырьковое кипение 242 Путь перемешивания 156 [c.512]

Расчет завершим, определив параметры воздуха в точке полного торможения за скачком. Энтальпия торможения за скачком не изменяется, поэтому о = i -Р + V /2 = 6,472-10 м /с . [c.128]

Энтропия газа в точке полного торможения такая же, как непосредственно за скачком, т. е. Sg = Sa = 9,15-10 м /(с -град). Зная энтальпию и энтропию торможения, по i—S-диаграмме (см. фиг. 42 [36]) определяем Рд=330 кгс/см2(3,24 < [c.128]

Вдоль линии тока энтальпия торможения о = I + У /2, определяющая полную энергию единицы массы газа, не изменяется. Покажите, что при этом выполняется также условие постоянства энтропии. [c.138]

Здесь I o — полная энтальпия (энтальпия торможения) W — скорость S —энтропия ф — плотность потока. [c.197]

Следовательно, термодинамическая энтальпия смеси / = S j/i полностью определяет перенос энергии лишь при малых (в частности, дозвуковых) скоростях обтекания тела. В общем случае вместо / необходимо использовать полную энтальпию или энтальпию торможения /ц. Докажем это, проведя дополнительные преобразования (2-4). Умножим уравнение сохранения количества движения (2-2) на и и сложим его с уравнением сохранения энергии (2-4), заменив отношения физических параметров на соответствующие безразмерные критерии [c.41]

Данный случай наблюдается в процессах теплообмена между двумя потоками рабочего агента (например, в регенераторе). Здесь в обоих потоках имеет место работа трения и, естественно, возникает вопрос следует ли в процессе теплопередачи учитывать и теплоту трения Однако, поскольку работа трения, уменьшая скорость потока, увеличивает его энтальпию, и притом в одном и том же размере dL = dQ ), то полная энтальпия потока i (энтальпия торможения) от этого внутреннего процесса не изменится, следовательно, изменение ig вызвано только внешним теплообменом, как то показывает уравнение (170). [c.89]

Предположения об отсутствии внутрифазной вязкости и неучет тепломассообмена, возникающего при конденсации или испарении, вносят дополнительные погрешности. Действительно, если учитывается вязкость несущей фазы, то в тех случаях, когда число Прандтля Рг=5 1 возникает неравномерное распределение температуры торможения (энтальпии торможения) по радиусу, т. е. вихревое перераспределение полной энергии (вихревой эффект Ранка [62]). При этом изменение термодинамических параметров р, р, Т вдоль координат (г, z) может значительно отличаться от рассчитанного изложенным методом. Пренебрежение эффектами тепломассообмена вносит погрешности, обусловленные тем, что не учитывается дополнительная конденсация в прикорневой зоне пониженных температур. Конденсация возникает в потоке несущей фазы и на каплях. Не исключено частичное испарение капель в периферийной области течения, где термодинамические температуры повышенные. Подчеркнем, что интенсивная конденсация происходит в отрывных областях закрученного потока, так как снижение температур в этих областях оказывается особенно значительным. [c.173]

Процесс ступени турбины в тепловой диаграмме представлен на рис. 5.1. На входе в сопловую решетку обозначим скорость потока Со, энтальпию — I o, давление — Ро. давление торможения — ро1, полную энтальпию Она определяется по формуле [c.85]

Полные параметры переохлажденного пара, а также тумана определяются, как обычно, исходя из изоэнтропийного процесса торможения потока. Полная энтальпия [c.37]

Здесь /loi и 02 — энтальпии полного торможения газа и жидкости соответственно. Последнее уравнение приближенно, считая постоянным физические свойства и скорости фаз, может быть представлено в следующем виде [c.65]

Выделив слева полную производную от энтальпии торможения [c.56]

При изучении течения двухфазной среды особое значение имеют величины, сохраняющиеся постоянными в потоке. В газодинамике идеального газа такой величиной является энтальпия торможения, характеризующая полную энергию единицы массы среды. Естественно найти аналогичную величину и для двухфазной среды. [c.110]

То, I o—температура и энтальпия полного торможения. [c.138]

В энергетически изолированном течении температура торможения (или энтальпии торможения) при пересечении скачка не меняется, так как полная энергия потока сохраняет постоянное значение. Процесс изменения параметров в скачке является необратимым и сопровождается ростом энтропии. [c.133]

Расходная энтальпия полного торможения в этом случае записывается в виде [c.10]

Сопоставим полученные расчетные данные с экспериментальными. Вначале рассмотрим процессы конденсации на поверхностях рабочих лопаток, где пар может оказаться переохлажденным по параметрам торможения. Это связано с тем, что рабочая решетка совершает работу, и течение пара в каналах не изо-энергетическое. Поэтому энтальпия полного торможения в пограничном слое при определенных условиях становится меньше энтальпии насыщения. [c.33]

Если пар перед ступенью перегрет (энтальпия полного торможения г о больше энтальпии насыщения при данном давлении), то- энтальпия торможения в абсолютном движении будет меняться по линии аЬ (рис. 2-10,а), а в относительном — по линии d. При этом переохлаждение потока в пограничном слое [c.33]

Общее между тепловым скачком и скачком конденсации состоит Б том, что в обоих случаях к потоку подводится теплота. Однако в тепловом скачке эта теплота подводится извне, и поэтому энтальпия торможения после скачка возрастает. В скачке конденсации теплота выделяется при конденсации части текущего пара и поэтому полная энергия потока до и после скачка остается постоянной. Кроме того, различие состоит в том, что после скачка давление и температура связаны условием фазового равновесия. Поэтому количество выделившейся при конденсации теплоты не может быть установлено произвольно, а связано с интенсивностью скачка. [c.220]

Отсюда следует, что при стационарном движении жидкости, отсутствии теплопроводности и в случае, когда вектор массовых сил ортогонален вектору скорости, изменение энтальпии полного торможения равно нулю [c.50]

Уравнения (11.121), (11.122), (11.123) по форме не отличаьэтся от соответствуюш,их уравнений для однородного газа, имеющего высокую скорость (11.20), (11.19) и (11.24). Однако в уравнение (11.123) вместо температуры введена полная энтальпия торможения в форме [c.234]

С помощью подпрограммы PROGON методом прогонки решаются уравнения движения и энергии, в результате чего определяются профили скорости фГ и полной энтальпии торможения qk" [c.409]

Паровые и газовые турбины (рис. 4.3,а,б) — это тепловые расширительные турбомашины, в которых потенциальная энергия нагретого и сжатого пара (газа) при его расширении в лопаточном аппарате превращается в кинетическую энергию, а затем в механическую работу на вращающемся валу. К турбомашинам относятся и турбокомпрессоры (рис. 4.3, в, г), преобразующие механическую энергию, подводимую к валу, в потенциальную энергию сжатого воздуха (газа) при его торможении в лопаточном аппарате. Вращающиеся лопатки, закрепленные на роторе турбомашины, изменяют полную энтальпию рабочего тела, при этом производится положительная (в турбинах) или отрицательная (в компрессорах) работа. [c.179]

Энтальпия i при полном адиабатическом торможении газа называется энтальпией адиабатическогр торможения, она равна [c.248]

Отметим, что между тепловыми и конденсационными скачками существует принципиальное различие. В тепловых скачках, наблюдаемых в сверхзвуковых аэродинамических трубах, повышение давления и темг пературы происходит вследствие подвода к сверхзвуковому потоку некоторого количества тепла от внутреннего источника (за счет конденсации паров воды в воздухе). Энтальпия полного торможения воздуха при этом изменяется. [c.158]

Частичная конденсация в зазоре между сопловым аппаратом и рабочей решеткой, как показано в гл. 11, возможна, однако время пребывания частичек пара в зазоре мало. Наиболее вероятным участком конденсации, по мнению В. Траупеля [Л. 155, 239], являются поверхности рабочих лопаток. Вследствие того что рабочая решетка совершает работу и течение пара не изоэнергетическое, энтальпия полного торможения в пограничном слое у поверхностей лопаток может оказаться меньше энтальпии насыщения (inпограничном слое (из-за малых скоростей), можно согласиться с возможностью возникновения пленочной конденсации в пограничном слое. [c.321]

При изучении течения двухфазной среды особое значение имеют величины, сохраняющиеся постоянными в потоке. В газодинамике идеального газа такой величиной является энтальпия торможения, характеризующая полную энергию единицы массы среды. Анализ уравнения энергии для адиабатического течения при отсутствии внещних массовых сил и условий, что нормальные напряжения в фазах сводятся лишь к давлениям ( i = —рь , 2 = —рг), дает [c.9]

Смотреть страницы где упоминается термин Энтальпия полная (энтальпия торможения) : [c.264] [c.736] [c.499] [c.4] [c.407] [c.577] [c.118] [c.168] [c.216] [c.383] [c.66] [c.336] [c.318] [c.94] [c.539] [c.126] [c.33] [c.20] [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...