Температура торможения и полная энтальпия газа

ТЕМПЕРАТУРА ТОРМОЖЕНИЯ И ПОЛНАЯ ЭНТАЛЬПИЯ ГАЗА [c.11]

Поскольку принималось, что температура тела и вдуваемого газа в области 1 в первом приближении постоянны, то в области 2 в этом приближении постоянна энтальпия торможения. Подстановка (4.76) в уравнения Навье-Стокса и предельный переход г О, -йе оо приводят к полным уравнениям Эйлера для сжимаемого газа в области 2. Сращивание с внешним сверхзвуковым потоком дает в качестве внешнего краевого условия связь между давлением и углом наклона границы в виде соотно- [c.162]

Изменение температуры торможения определяет собой изменение энтальпии торможения, которое в свою очередь можно понимать как изменение полной энергии движущегося газа. В современной аэродинамике параметры торможения и, в частности, температура торможения играют очень большую роль. [c.72]

Учитывая, что сечения 7 и 2 канала выбраны произвольно, заключаем, что в энергетически изолированных течениях полная энергия газа, т. е. энтальпия торможения / и температура торможения Г сохраняют постоянное значение независимо от величины потерь. [c.190]

Энтальпия торможения/ и температура торможения Гн невозмущенного потока это энтальпия и температура, которые принимает газ при его полном энергетически изолированном торможении. Эти энтальпия и температура на-зываются также полными. [c.190]

В этих уравнениях величины р,Ъ,Т, к — давление, удельный объем, температура и энтальпия полного торможения для сечения, в котором значения скорости и энтальпии равны соответственно с и Л. Из соотношений (2.15) следует, что температура Г и энтальпия А для идеального газа для любого сечения потока неизменны по значению произведение р V также постоянно вдоль потока, однако в отдельности давление полного торможения р и удельный объем полного торможения V постоянны для всех сечений только при изоэнтропийном течении. При течении с потерями энергии (диссипацией механической энергии потока), как [c.43]

Для учета селективности излучения и поглощения газа в ударном слое многие исследователи использовали ступенчатые модели с большим количеством ступеней (с малым шагом по длине волны). Показано, что совместный учет охлаждения ударного слоя излучением и селективного самопоглощения, в вакуумной ультрафиолетовой области при % <0,12 мкм снижает лучистый тепловой поток на порядок (см. рис. 16.6, кривая 4). Однако, если учесть вклад спектральных линий атомов, то это приводит к увеличению радиационного теплового потока на 30—40% (см. рис. 16.6, кривая 3). Здесь же нанесены результаты, полученные при решении системы уравнений ударного слоя (16.46). .. (16.48) с использованием метода парциальных характеристик для расчета лучистого потока и его дивергенции. Расчеты проводились в широком диапазоне граничных условий (скорости полета, полной энтальпии торможения, температуры) и радиуса затупления головной части летательного аппарата. Результаты расчета хорошо совпадают с данными других исследователей. [c.412]

Пусть в гиперзвуковом потоке вязкого газа расположена плоская пластина с установленным на расстоянии / от ее начала щитком, отклоненным на угол а 1 (фиг. 1). Считаем, что температура поверхности пластины мала по сравнению с температурой торможения внешнего течения. Тогда = Н Н , < 1, где Я - полная энтальпия, индекс е соответствует внешней границе, w - поверхности пластины. Предполагается, что на пластине перед щитком взаимодействие пограничного слоя с внешним потоком слабое, т.е. индуцированный перепад давления Ар по порядку величины меньше, чем статическое давление в набегающем потоке. При этом из условия сравнимости инерционных и диссипативных членов в уравнениях движения вблизи стенки следует обычная оценка для толщины пограничного слоя 5 /М,, Ке , где Ке = р,,м,,//Цо - число Рейнольдса, М - число Маха, р - плотность, и - скорость, - коэффициент вязкости, индекс "О" соответствует параметрам торможения набегающего потока. [c.58]

Уравнения (11.121), (11.122), (11.123) по форме не отличаьэтся от соответствуюш,их уравнений для однородного газа, имеющего высокую скорость (11.20), (11.19) и (11.24). Однако в уравнение (11.123) вместо температуры введена полная энтальпия торможения в форме [c.234]

Примем, что проточная часть диффузора адиабатична и что источники дополнительной массы отсутствуют, иначе говоря, будем считать диффузор тепломассонепроницаемым. Тогда полная энтальпия (или температура торможения) газа и секундный его массовый расход будут вдоль всего потока сохраняться. Напомним, что по уравнению Гюгонио [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...