Крокко преобразование

Л. Крокко [Л. 150] выполнил преобразование координат к сжимаемому турбулентному пограничному слою в плоском и осесимметричном потоках с продольным градиентом давления и теплообменом, исходя из интегральных уравнений количества движения и энергии. [c.420]

Если при преобразовании уравнения (23) принять, что плотность и скорость связаны общеизвестным интегралом энергии Крокко, то наличие определенных интегралов предполагает, что сферическая координата у должна строго подчиняться преобразованию Хоуарта [c.144]

Преобразованием Крокко [и=и х, у) и х=х] независимые переменные X и у преобразуются в х и и. Тогда после исключения р к уравнения (1), (2а) и (5) выражаются следующим образом [c.218]

Преобразование уравнений пограничного слоя на пластине к виду (2.10) проведено Крокко [8] и A.A. Дородницыным [9. [c.204]

Точные решения. Расчет пограничного слоя с градиентом давления вследствие большого числа параметров более труден, чем расчет пограничного слоя на пластине. Еще давно Л. Крокко предложил преобразование, облегчающее интегрирование уравнений при одном из двух условий 1) число Прандтля Рг = 1, закон вязкости 1 (Т) произвольный 2) число Прандтля [c.319]

В случае а = 1, > = с = О преобразование (0.8) совпадает с преобразованием Крокко в теории пограничного слоя. [c.8]

Использование формы записи уравнений пространственного пограничного слоя в переменных Крокко приводит к понижению порядка системы уравнений, бесконечная область интегрирования становится конечной. Однако на внешней границе пограничного слоя вводится математическая особенность. Из однозначности соответствия преобразованной и физической задачи следует сильное ограничение на характер изменения профиля скорости. Преобразование Крокко справедливо в случае монотонного изменения профиля скорости. [c.139]

Третья причина расхождения связана с интерпретацией самой теории преобразования. Вопрос в том, обладает ли течение с р = onst, соответствующее сжимаемому течению с однородным внешним потоком, также однородным внешним потоком. Из физических соображений Коулс предполагал, что это так. Однако фактически, по-видимому, такое условие не является необходимым. Рассмотрение соотношения между dpidx, dp ldx и d n r[la)/dx в (12-15) показывает, что оно удовлетворяется при dpldx = 0 за счет связи между второй и последней производными. Если обратиться к анализу Крокко [соотношение (12-80)], то также не возникает формальной причины, по которой d]n(r /a)/dx должно быть равно нулю при условии, что число Прандтля не равно единице. Из [Л. 145, 150, 234] при применении теории [c.434]

Преобразование Иллингворса — Стевартсона основано на допущении пропорциональности в зависимости вязкости от абсолютной температуры при числе Прандтля, равном единице, и отсутствии теплоотдачи на стенке. Сравнение с данными Крокко [3] дает возможность оценить вводимую этими допущениями ошибку для случая нулевого градиента давления. [c.148]

Другое преобразование уравнений пограничного слоя, предложенное в 1939 г. Л. Крокко основано на введении вместо х я у независимых переменных хжи. Таким способом было рассчитано (Рг — 1) распределение ско ростей и температур при различных числах М без учета теплопередачи (Крокко, Хантцше и Вендт —1940—1941) и с учетом ее (Хантцше и Вендт — 1942). [c.324]

Для дальнего следа б =0=Оих=/ = 1. Поэтому можно заключить, что любое диссипативное течение несжимаемой жидкости, включая отрыв, отрывные области, области присоединения и след, может быть описано некоторой кривой в плоскости / — х. Если предположить, что преобразования Стюартсона для турбулентных течений применимы к отрывному течению, то диссипативное течение сншмаемой жидкости можно описать тем же соотношением / — X. Таким образом, хотя теория Крокко — Лиза дает только качественные решения, она является мощным средством решения задач об установившихся течениях жидкости, включая отрыв потока. [c.62]

Болыпинство расчетов следа при больших скоростях основано на непосредственном применении классического интегрального метода благодаря его простоте. Интегральный метод удовлетворяет уравненшо сохранения в среднем по сечению и точно вдоль оси симметрии осесимметричных следов и струй. Необходимо, однако, задать радиальное распределение параметров потока. Эти распределения выбираются на основе экстраполяции известных зависимостей для малых скоростей и асимптотических характеристик следа с использованием соотношений Крокко. Предполагаемые распределения должны обладать местным подобием , т. е. соответствующим образом нормализованные радиальные распределения предполагаются не зависящими от координаты в направлении потока, если они выражены через нормализованные радиальные координаты, преобразованные с учетом плотности. [c.148]

Обозначения здесь те же, что и в уравнениях (13.24) — (13.41). Математическую возможность приведения уравнений сжимаемого пограничного слоя к виду уравнений несжимаемого течения ряд авторов (например, А. Мэйд-жер [ ], Д. Коулс Л. Крокко Д. А. Спенс [ ], [ ]) связали с предположением, что профили скоростей в преобразованной системе имеют такую же форму, как и при несжимаемом течении, и поэтому, если ввести преобразованные величины, то сохраняют свою форму также закон сопротивления и другие соотношения. Такое предположение, вполне оправдывающееся для ламинарных течений, не приводит к ожидаемому результату для турбулентных течений, так как преобразование координат нельзя применять к уравнениям пульсационного движения. В результате возникает противоречие со всеми теориями турбулентности, основанными на гипотезе обмена [c.642]

При введении преобразования Крокко для уравнений пограничного слоя (см. Шлихтинг [1968]) скорость становится неза-висимой переменной. Креншоу [1966] рассчитывал течения со свободным сдвиговым слоем при помоши приближения пограничного слоя (пренебрегая диффузией в направлении потока) он использовал координату по нормали не к линии тока, а к импульсной координате, т. е. рассматривал количество движения как независимую переменную. Поскольку количество движения является ограниченной функцией течения, конечно-разностная сетка выстраивается автоматически в процессе построения поля течения (см. также Креншоу и Хаббарт [1969]). [c.442]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...