Изображение вторичное увеличение

Объектом наблюдения является препарат 6. Объектив 7 создает увеличенное действительное и перевернутое изображение препарата в плоскости 9, которая практически совпадает с передним фокусом окуляра 10. Это изображение рассматривается глазом 11 в окуляр, который образует вторично увеличенное, мнимое изображение в плоскости 12. Так как окуляр действует подобно лупе, то условно считают, что плоскость 12 расположена от глаза на расстоянии наилучшего видения 250 мм. В результате этого микроскоп создает [c.12]

Промежуточное изображение А В располагается несколько выше переднего главного фокуса Fl окуляра. Окуляр действует, как лупа (см. рис. 36), и дает мнимое, прямое (относительно Л В, но обратное относительно АВ) и вторично увеличенное изображение А В". [c.60]

Проекционную магнитную линзу, позволяющую производить вторичное увеличение изображения объекта. [c.245]

Таким образом, телеобъективы при больших Г состоят из очень короткофокусного положительного объектива и еще более короткофокусного отрицательного компонента, цель которого увеличить, и в довольно большой степени, изображение, даваемое объективом в приведенном примере увеличение равно восьми. При этом все остаточные аберрации положительного компонента, т. е. продольная сферическая аберрация высших порядков и вторичный спектр, переходят в плоскость изображения всей системы увеличенными в ф раз, т. е. в 64 раза в нашем примере. [c.289]

В этом методе используется электронная техника для увеличения возможностей стандартного микроскопа метод описан Робертсом и Янгом [79]. Свет, прошедший через объект, проецируется на трубку фотоумножителя возникшее при этом напряжение усиливается и используется для управления яркостью вторичной катодно-лучевой трубки, которую сканируют синхронно с первой. Эта вторая трубка, таким образом, дает нормальное изображение объекта. Аналогичные устройства используются и для отражательной световой микроскопии. [c.374]

На рис. 47 приведена кривая для системы, у которой одновременно с исправлением хроматизма для линий С и F устранен вторичный спектр для линии D (апохроматическая коррекция). Изображения для этих цветов расположены в одной плоскости. Оптические системы, в которых устранен хроматизм положения для двух цветов (например, С и F), называются ахроматическими. Апохроматическую коррекцию имеют астрономические приборы, некоторые микрообъективы и репродукционные объективы для цветной фотографии, геодезические зрительные трубы и другие системы, где требуется большое увеличение. [c.158]

С разных позиций подходя к вопросу об увеличении точности анализа спектра, мы приходим к выводу, что помимо традиционных требований об уменьшении ширины аппаратной функции и уменьшении ошибки измерения интенсивности, имеется еще один важный параметр спектрометра — величина побочных, максимумов аппаратной функции. Необходимо каким-то образом воздействовать на ее форму с тем, чтобы спад от центрального пика происходил либо монотонно, либо чтобы вторичные-максимумы были как можно меньше. Задача эта имеет значение не только в спектроскопии, но также и во всех случаях,, когда возникает проблема выделения слабого компонента изображения или какого-либо сигнала на фоне сильного. [c.14]

Схема оптической части приведена на рис. 315. Изображение источника света 1 с помощью зеркал 3 тх. 4 проектируется на входную щель 9 с увеличением 1,ЗХ. Пройдя входную щель, лучи попадают на зеркало 10 и, отразившись от него, разлагаются призмой 11 в спектр. Затем лучи падают на зеркало 12, отразившись от которого, вторично разлагаются призмой 11 в спектр и собираются в фокальной плоскости зеркал 10, где помещена выходная щель 14. Посредством зеркал 15 и 16, расположенных за выходной щелью, источник света проектируется на термоэлемент 17 с общим увеличением 0,35Х. 2, 5, 8, 18 — защитные пластинки, 6 — непрозрачная шторка, 7 — кювета. [c.407]

Построение перспективного изображения объекта начинают с перспективы плана (рис. 302, а). На линию горизонта переносят главную точку Р и точки схода Р и р2С увеличением расстояний между ними в два раза. На основание и картины переносят точки, полученные засечками на следе картины исходного плана, откладывая их от вторичной проекции ро главной точки картины. На рис. 302,6 показано более детально построение перспективы плана. [c.228]

Объект (препарат) I находится на некотором расстоянии Хр от переднего фокуса / об объектива. Объектив образует действительное увеличенное и перевернутое изображение I препарата в плоскости, совпадающей с передним фокусом окуляра. Окуляр работает подобно лупе и вторично образует увеличенное мнимое и прямое изображение I , удаленное в бесконечность. Это означает, что препарат находится в переднем фокусе сложной лупы — микроскопа. В результате микроскоп дает сильно увеличенное перевернутое изображение препарата. [c.8]

Вопрос об увеличении яркости он разрешает с помощью светового мультипликатора , простой линзы большого диаметра 2 (фиг. 33), образующей в точке Г2 вторичное изображение первичного изображения даваемого объективом Нам известно, [c.65]

Вторичный спектр двухлинзовых ахроматов составляет примерно 1/(2000/ ), поэтому при больших видимых увеличениях (Гх > 10><) в длиннофокусных объективах эта аберрация вызывает заметное ухудшение качества изображения и требует применения объективов-апохроматов. [c.210]

Вначале Бари импортировал из Англии и Франции паровые котлы, которые на его котлостроительном заводе лишь собирали. Этот малоэффективный метод приносил мало доходов, но был широко распространен. Прививаемый извне капитализм " сопровождался для России ростом импорта с Запада с незначительными доходами для внутренней торговли и огромным внешнеторговым дефицитом для русской экономики. Шухов изобрел новый водотрубный котел в горизонтальном и вертикальном исполнении (патенты N 15 434 и № 15 435, см. 2.4, 2.5), преимущества которого заключаются прежде всего в увеличении площади нагрева и простоте общей конструкции, всегда состоящей из одинаковых элементов (см. статью Н. Чичеро-вой Вклад Шухова в развитие нефтяного дела ). В 1896 г. Бари начал серийное производство котлов. В том же году шуховские паровые котлы были удостоены премий на Всероссийской выставке в Нижнем Новгороде. Даже в английских специальных периодических изданиях, сопровождаемые похвалой, появились слова Паровые котлы Шухова . В 1900 г. фирма Бари была отмечена высокой наградой — на Всемирной выставке в Париже Шухов получил золотую медаль. С тех пор эта медаль вместе с изображением котла стала украшать почтовые штампы и проспекты фирмы (до 1910 г. беЗ упоминания фамилии автора проекта). Патенты были продлены в 1910 г. уже под именем Шухова (2.9) и вторично в 1925 г. после революции (2.10). Работающие шуховские паровые котлы встречались даже в последние годы. [c.11]

На фиг. 97 представлены характеристики гидродинамической муфты конструкции ЦНИИТМАШ с двумя кругами циркуляции, регулируемой изменением заполнения. Эти характеристики вогнуты. Получив стелящиеся нижние ветви и крутые верхние в этих характеристиках, можно, видимо, тем самым улучшить управляемость гидромуфт. Трудности на этом пути заключаются в след то-щем. Переходя на частичные характеристики, т. е. уменьшая геометрический сомножитель , невозможно увеличить момент при неменяющихся или слабо меняющихся оборотах вторичного вала. Справедливость этого следует из анализа уравнения для Мц. Резкий рост момента нельзя объяснить ростом коэффициента скорости, поскольку во всех случаях увеличение расхода при неменяющихся вторичных оборотах означает уменьшение угла атаки, что только в небольшой области может вызвать рост z. Закономерность же уменьшения dMIdn не имеет, как следует из вида этих характеристик, экстремума. Больше того, кривые, полученные ВУГИ для гидромуфт, управляемых заполнением, представляют собой еще более крутые гиперболы, чем изображенные на фиг. 97. [c.282]

Улучшение качества изображений в центре н на краю поля. При больших увеличениях в биноклях довольно сильно сказывается влияние вторичного спектра, поэтому его исправление желательно. Б. Л. Нефедовым [2) предложена конструкция бинокля 15 X с апохроматическим объективом из флюорита и крона К14 с углом поля зрения 5°. С другой стороны, как правило, качество изображений, даваемых биноклями, хорошо только в центре поля зрения иа краю вследствие астигматизма и других аберраций оно становится настолько низким, что наименьший разрешаемый угол в пространстве предметов больше, чем у невооруженного улаза. С этим наблюдатель мирится лишь потому, что изображение интересующего его объекта он движением рук приводит к центру поля. Однако, если бинокль обладает большим увеличением н прикреплен к штативу, что необходимо для достижения максимальной резкости, то подвижность его ограничена и наблюдатель должен иметь возможность сразу обозревать большое резкое поле. Описанные в этой главе широкоугольные окуляры обладают хорошим качеством изображения на большом протяжении поля и вполне пригодны для этой цели. Однако они сложны и в настоящее время не могут быть запущены в серийное производство. Следует про-, должать работы по упроп енню этого типа окуляра. [c.202]

Схема устройства микроканального ПВМС с электрооптиче-ским кристаллом показана на рис. 3.31, а функционирует он следующим образом. При проецировании входного изображения (управляющих оптических сигналов) па фотокатод ПВМС поглощение квантов света в нем приводит к испусканию электронов с эффективностью р (обычно несколько процентов в видимом диапазоне длин волн), гак что пространственное распределение интенсивности преобразуется в соответствующее распределение электронов, ускоряемых приложенным напряжением. Влетая в каналы МКП, которые представляют собой распределенный динод, они размножаются в результате многократных актов вторичной электронной эмиссии, обеспечивая тем самым увеличение плотности тока, как в фотоэлектронном умножителе. Пучки электронов на выходе МКП (он заземляется) ускоряются сет- [c.196]

Представляет интерес возможность расширения спектра пространственных частот, открываемая при перезаписи таких спеклограмм. Действительно, при воспроизведении изображения спеклограммой имеет место увеличение примерно вдвое пространственного угла, в котором наблюдается изображение. Это обусловлено тем, что пучки, соответствующие симметричным дифракционным максимумам, образуют единый диффузно рассеянный пучок, максимальные пространственные частоты которого соответствуют направлениям двух разнозначных первых порядков дифракции. В случае, когда апертура переизображающей оптической системы захватывает весь зтот пространственный спектр, он фиксируется на перезаписанной спеклограмме, образуя более высокочастотную (мелкую) спекл-структу-ру, В результате дифракции освещающего пучка на этой спекл-структуре формируется уширенный пространственный спектр, что при необходимости позволяет обеспечивать определенный энергетический вьшгрыш при фильтрации поля в фурье-плоскости, поскольку пространственный спектр фотографического (негативного) изображения остается неизменным. Вбзможен также своеобразный синтез апертуры переизображающей системы путем последовательной регистрации вторичных спеклограмм при различных углах освещения исходной. [c.93]

Цветовое размытие радужной голограммы типа Бентона анализировалось в работах [13—15], а разрешение изображения и цветовое размытие одноступенчатого голографического процесса исследовались в [16]. Вопросы голографического разрешения, аберрации, увеличения радужных голографических изображений, а также требования к ширине полосы пропускания для всех типов радужных голограмм рассматривались в [17]. Для оценки вышеперечисленных свойств радужных голограмм обратимся к комбинированной диаграмме на рис. 2.14. Эта диаграмма может изображать запись двухступенчатой радужной голограммы, если ввести следующие обозначения Н и Яг — соответственно первичная и вторичная голограммы объекта, Л — апертурная щель, 0 и Oj — изображения точек объекта, /[ и /г — соответствующие радужные изображения точек объекта, R—точечный источник опорной волны, С — точечный источник восстанавливающей волны. Если Oi, О2 и Л представляют собой соответственно изображения точек объекта и щели, [c.55]

В основу классификации объективов положена степень исправления аберраций, определяющая качество изображения. По этому признаку объективы разделяются на несколько групп. Наиболее распространенными объективами, обладающими широким интервалом собственных увеличений и фокусных расстояний, являются ахроматические объективы (рис. 2.7). Они обеспечивают получение изображений без сферической аберрации, комы и хроматической аберрации для двух цветов желтого и синего. Остальные лучи образуют остаток хроматической аберрации, называемый вторичным спектром. Его можно наблюдать в виде цветной каймы вокруг изображения микрообъекта. Кривизну изображения эти объективы не исправляют. Для сильных ахроматов (более 40Х), имеющих заметный хроматизм увеличения, применяются слабые (до 7Х) компенсационные окуляры. К положительным качествам ахроматического объектива относится хорошая плоскостность изображения, что позврляет получить резкость по всему полю зрения. На базе ахроматических объективов разработа- [c.45]

Присоединяя по схеме, изображенной па рис. 14.14, а, к первичной камере 4 через дроссель вторичлую камеру в, в рассматриваемом генераторе колебаний можно получить колебания, близкие по форме к синусоидальным. Преобразование первичных колебаний в близкие к синусоидальным колебания Рк =ф(/) в камере 6 основано на использовании свойств пневматической камеры как фильтра гармоник. Теория этого вопроса рассматривается далее в 36. На рис. 14,14, в приведена осциллограмма, на которой для первичных пилообразных колебаний 1 полный диапазон изменения давления был равен 0,5 кГ/см (давление питания при данных опытах было равно 1 кГ см ) вторичные колебания 2, близкие по форме к синусоидальным, показаны на этой осциллограмме в увеличенном масштабе. [c.163]

Хроматическая аберрация у апохроматов исправлена для трех цветов (спектральные линии Р, С и С). Таким обра зом, вторичный спектр у апохроматов полностью устранен. Остается лишь не совсем исправленная хроматическая разность увеличений. Апохроматы дают несколько большее изображение в синих лучах. [c.84]

Коэффициент выявляемости может быть определен следующим образом. Обнаружив дефект, по глубиномеру определяют глубину его залегания и подбирают на соответствующем эталоне контрольный отражатель, расположенный на такой же глубине и дающий эхо-сигнал такой же амплитуды. Затем с по-лгощью специального полого сверла ( трепана ) с диаметром полости 20 мм или иным способом из контролируемого изделия высверливают цилиндр с таким расчетом, чтобы обнаруженный дефект полностью вписался в сечение этого цилиндра. Далее, в соответствии с показаниями глубиномера на цилиндре в плоскости залегания дефекта острым резцом наносится кольцевая риска, после чего цилиндр разрывается на машине для испытания на растяжение. Разрушение происходит по поверхности дефекта, который четко виден на изломе. Необходимо теперь измерить площадь поверхности дефекта. Для этого он устанавливается перед объективом фотоаппарата так, что ось цилиндра ориентируется вдоль оптической оси аппарата, а в плоскости излома соосно с цилиндром устанавливается плоская диафрагма с круглым отверстием, диа.метр которого несколько превышает диаметр цилиндра (можно обойтись и без диафрагмы, если поверхность излома ограничена правильной окружностью). Фотографируется одновременно отверстие диафрагмы и плоскость изло,-ма, в достаточно крупном масштабе изготовляется отпечаток (если нужно — путем увеличения), который затем вырезается по контуру отверстия диафрагмы и взвешивается. После этого отпечаток обрезается уже по контуру изображения дефекта и вторично взвешивается. Отношение полученных весов равно отношению площадей дефекта и отверстия диафрагмы (оно может быть определено также планиметрированием). Измерив последнее, находят площадь дефекта, а разделив площадь контрольного отражателя на площадь дефекта, определяют коэффициент [c.193]

Если светящаяся точка испускает лучи различной длины волны, то возникают новые недостатки изображения, с к-рыми приходится бороться при конструировании оптич. системы. Помимо устранения хроматич. аберрации, упомянутой выше и представляющей наиболее значительную из всех аберраций, в нек-рых случаях принимается в расчет еще ряд недостатков. Из них мы назовем хроматич. разницу сферической аберрации, хроматич. разницу увеличения и вторичный спектр. Первая состоит в том, что при уничтожении сферич. аберрации для одного какого-нибудь цвета лучи другой длины волны, прошедшие через разные зоны системы, не сходятся в одну точку. Вторая же возникает от того, что величина изображения, образованного лучами различной длины волны, не одинакова. Нетрудно вывести формулы, по к-рым можно вычислить эти аберрации, если считать, что пятые степени углов лучей с осью и отношений отверстий линз к радиусам кривизны исчезающе малы. Это условие в действительных системах, и то не во всех, является только приближенным, а потому такими ф-лами можно пользоваться лишь для ориентировочных вычислений. Взаимное расположение лучей по прохождении через систему с большой степенью точности дает тригонометрич. просчет хода лучей через систему, на основании законов преломления и отражения. Этим способом обычно и пользуются в точных расчетах. Конечно, в случае многих поверхностей и нескольких лучей, эти вычисления требуют очень много времени и внимательности. Оптич. систем, вполне свободных от вышеуказанных недостатков, почти не существует. При конструировании обыкновенно стремятся ослабить наиболее существенные для данной системы недостатки, за счет увеличения менее существенных. [c.73]

Явление Ми. Если рассеивающие частицы сравнимы с длиной световой волны, то теория становится сложнее и сводится к раз-, бору диффракционных явлений на частицах (Ми, 1908 г. Ганс, 1912 г. Блюмер, 1925 г.).. Результаты зависят от величины и формы частиц. С увеличением размеров частиц полярная диаграмма, изображенная на фиг. 1, теряет свою симметрию (эффект Ми) и может давать ряд вторичных максимумов (фиг. 3 и 4). Вид диаграммы определяется размером частиц, их формой и диэлектрической постоянной вещества частицы и среды. Если частицы [c.65]

Этот эффект является вторичным. Уже самн по себе аберрации — величины малые, а изменения их с длиной волны составляют только небольшую долю их величины, поэтому сравнительно редки случаи, когда хроматические аберрации этой группы оказывают заметное влияние на качество изображения, даваемого системой. Можно отметить следующие случаи хроматическая разность сферических аберраций в микроскопических объективах хроматическая разность увеличений для больших углов поля зрения в широкоугольных фотографических объективах и т, д. [c.184]

Большой научный интерес к обращению волнового фронта, проявляемый в настоящее время, связан с задачами развит1 я лазерной техники. ОВФ — один из эффективных методов борьбы за повышение качества изображений, получаемых наземными телескопами или спутниками, исследующими поверхность Земли. Прохождение световых лучей через неоднородную атмосферу искажает форму волнового фронта, снижая разрешающую способность и смещая наблюдаемые координаты объектов. Другой пример — аберрации, имеющиеся в различных оптических элементах. Наряду с неоднородностями усиливающей среды они препятствуют получению мощных лазерных пучков с расходимостью, близкой к дифракционной. Если искаженный пучок обратить и вторично пропустить через усилитель, наряду с дальнейшим увеличением интенсивности произойдет компенсация искажений волнового фронта, и выходящее излучение будет иметь направленность, близкую к предсяьтшй [c.287]

При электронной бомбардировке невозможно получить большие увеличения, так как интенсивность эммитируемого пучка вторичных электронов относительно низка. Этот недостаток усугубляется тем, что хроматические аберрации, которые значительно больше, чем в случае ионной бомбардировки, ограничивают разрешающую способность. В то же время эффект оттенения, особенно при очень малых углах бомбардировки, при электронной бомбардировке выражен значительно больше, чем при ионной, поэтому контраст изображения, обеспечиваемый электронной бомбардировкой, значительно выше. [c.20]

Как следует из примера, в 1-м и во 2-м случаях вторичный спектр составляет /2000 и его необходимо исправлять в длиннофокусных объективах, аэрофотообъективах, объективах большого увеличения и объективах для цветной фотографии или при проецировании цветных изображений. При малой разности между VI и у2 оказывается также малой разность между и Га (3-й и 4-й случаи), что обусловливает крутой радиус склейки и невозможность исправления сферической аберрации. [c.166]

Смотреть страницы где упоминается термин Изображение вторичное увеличение : [c.419] [c.189] [c.152] [c.249] [c.143] [c.67] [c.288] [c.23] [c.306] [c.54] [c.381] [c.399] [c.341] [c.121] [c.146] [c.194] [c.217] [c.19] [c.43] [c.462] [c.480]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...