Течение плавно изменяющееся

Построим систему координатных осей оси х дадим направление, совпадающее с направлением движения ось 2 разместим я плоскости чертежа ось у проведем нормально к плоскости хог. Так как плавно изменяющееся движение принимается близким к параллельно-струйному, то скорости движения в нем следует считать практически нормальными к плоскости живых сечений потока. В условиях исследуемого нами потока при принятом расположении осей скорости течения будут практически параллельны оси X. и нормальны к осям у z. Поэтому составляющие полной [c.123]

В гидротехнической практике встречаются случаи, когда приходится рассчитывать установившееся неравномерное плавно изменяющееся движение жидкости в открытых непризматических руслах. К таким случаям может быть отнесено движение в пределах расширяющихся или сужающихся входных или выходных участков гидротехнических сооружений, в сравнительно коротких каналах с увеличивающейся или уменьшающейся по направлению течения шириной и т. п. [c.68]

В начальном сечении 1—1 распределение осредненных скоростей по вертикали свойственно плавно изменяющемуся движению. В сечении 2—2 распределение осредненных скоростей по вертикали такое, что оно незначительно изменяется ниже гидравлического прыжка по течению. [c.101]

Имея это в виду, для упрощения расчетов в случаях параллельноструйного и плавно изменяющегося движений вводят понятия средней для данного живого сечения скорости течения. Эту скорость (фиктивную, в действительности не существующую) принято обозначать через v. Скорость v определяется [c.87]

В этом случае в течение каждого оборота заготовки резец будет работать с переменной глубиной резания, плавно изменяющейся от своего минимального значе ния /2 до максимального значения i. [c.97]

Одномерным можно считать течение жидкости в канале с плавно изменяющимся поперечным сечением и малой кривизной его оси. Одновременно вводится допущение о постоянстве всех параметров потока в поперечном сечении каналов либо вместо действительных величин используются их усредненные значения . Полученные в рамках такой простейшей модели решения, естественно, носят приближенный характер, но во многих случаях достаточно хорошо совпадают с опытными данными. Уравнения одномерного течения жидкости являются частным случаем общих уравнений сохранения, представленных в предыдущей главе. [c.51]

Одномерными называют течения, для описания которых можно ограничиться одной геометрической координатой. К одномерной модели сводятся плавно изменяющиеся течения, т е. такие, которые имеют малую кривизну струек (линий тока) и малый угол расхождения между ними. Для таких установившихся течений уравнение Бернулли (1.28) может быть распространено на поток конечных размеров и приведено к виду [c.22]

Экспериментальная проверка этого утверждения, представленная на рис, 8 внизу, показывает, что расчетное (зависимость 1, в соответствии с 14,12) и опытное (зависимость 2) изменения давления по длине канала на участке 1-3 мало отличаются, а на участке 3-5 расхождения между зависимостями 1 и 2 становятся значительнее, При замедлении потока могут иметь место качественные различия зависимость 3 на рис, 8 показывает постоянное значение давления по длине канала при монотонно возрастающей функции в соответствии с законом (14,12). Описанные эксперименты мог т быть объяснены тем, что в реальных жидкостях действуют касательные силы внутреннего трения, или вязкостью. Величина силы вязкости в простейшем случае ламинарного плавно изменяющегося течения определяется экспериментальной зависимостью, установленной Ньютоном [c.103]

Небольшой по протяженности участок трубопровода, имеющий резкое изменение конфигурации или размеров, носит название местного гидравлического сопротивления. Типичным примером местного гидравлического сопротивления является диафрагма - тонкая пластинка с отверстием, помешенная в трубопровод (рис.34). В области, непосредственно примыкающей к диафрагме, поток претерпевает резкую деформацию, его в этом случае нельзя считать плавно изменяющимся, и поэтому здесь неприменимо уравнение Бернулли. На некотором расстоянии вниз и вверх по потоку течение можно считать плавно изменяющимся (например, сечения t и 2 на рис. 34), однако, эта граница трудно определяется как при помощи расчетов, так и при помощи экспериментов. Вследствие этого в состав местного гидравлического сопротивления могут попасть участки трубопроводов с существенными гидравлическими потерями по длине. [c.106]

Рассмотрим одномерное, плавно изменяющееся, течение идеальной жидкости, приняв направление скорости по положительному направлению оси х и пренебрегая массовыми силами. [c.120]

Установившееся плавно изменяющееся течение [c.179]

Форму свободной поверхности для неравномерного плавно изменяющегося течения можно рассчитать с помощью уравнения Бернулли [c.180]

Течение в заданном призматическом русле может быть равномерным или неравномерным, В зависимости от быстроты изменения глубины и скорости в направлении движения жидкости неравномерное течение может рассматриваться как медленно (плавно) изменяющееся или как быстро (и е п л а в н о) изменяющееся. В равномерном потоке трение на стенках находится в равновесии с потерями напора по длине и тем самым определяет связь между скоростью и глубиной при заданном расходе, В плавно изменяющемся потоке глубина изменяется очень медленно, так что трение на границах находится почти в равновесии с потерями напора. На поведение быстро изменяющихся потоков доминирующее влияние оказывают количество движения и силы инерции. Неравномерное течение будет рассмотрено в гл. 14. [c.318]

Касательные напряжения на границе для равномерного течения в открытом русле и для плавно изменяющегося течения при той же самой глубине и той же самой [c.322]

Для плавно изменяющегося течения предполагается, что коэффициент Шези С, как и коэффициент Дарси Я, является функцией местной скорости и шероховатости. Заметим, что размерность С равна [/ м/сек. Для Я = 0,02 ко эффициент С имеет величину около 62,5 м /сек. [c.324]

Как уже указывалось в гл. 7, для большинства местных сопротивлений приведенные в справочной литературе коэффициенты потерь найдены экспериментально.При проведении опытов необходимо соблюдать следующие требования. Исследуемый конструктивный элемент трубы устанавливается на участке трубопровода, достаточно удаленном от входа и от предшествующего (по течению) другого конструктивного элемента. Б местах установки пьезометров не должно ощущаться влияние входа в трубу, изучаемого объекта и других конструктивных элементов на распределение скоростей и давлений по сечению. Пьезометры должны устанавливаться в сечениях, где движение равномерное или плавно изменяющееся. Установка пьезометров непосредственно перед изучаемым конструктивным элементом и за ним не приведет к правильным результатам. [c.184]

Формула (13-6) является частным случаем формулы Дарси и называется формулой Дюпюи. Таким образом, при неравномерном плавно изменяющемся движении грунтовых вод гидравлический уклон 1 и средняя скорость изменяются только вдоль по течению, оставаясь неизменными в пределах поперечного сечения. [c.333]

Как уже было сказано во введении, исследования движения грунтовых вод в гидравлической (квазиодномерной) постановке восходят к работам Ж. Дюпюи (1863). Анализ установившегося неравномерного (плавно изменяющегося течения грунтовых вод со свободной поверхностью по наклонному водоупору и составление таблиц для его расчета Согласно формулам Дюпюи были осуществлены Н. Н. Павловским (1930—1932). Попытки модификации такого расчета применительно к резко изменяющемуся течению по водоупору при больших уклонах поверхности грунтовых вод были предприняты Н. М. Победоносцевым (1918) и К. А. Михайловым (диссертация 1943, 1965), которые ввели в расчет в качестве осредненного пути потока соответствующую длину свободной поверхности (вместо расстояния вдоль водоупора, как это делается обычно) ). [c.600]

Об основном недостатке гипотезы старения было сказано раньше. Недостаток гипотезы течения (так же, как и гипотезы старения) в том, что в основное уравнение этой гипотезы время включено явно, вследствие чего это уравнение неинвариантно относительно изменения начала отсчета времени. Этот основной недостаток гипотез старения и течения был впервые указан Ю. Н. Работновым [83], [84]. Однако при плавно изменяющихся [c.245]

Уравнения (15) и (16) при заданном виде функции и Vf, известных законах трения жидкости о твердые границы полости и при определенных условиях течения на ее цилиндрических границах определяют поле скоростей в боковой полости при постоянной или плавно изменяющейся ее ширине. [c.13]

Недостатком теории течения, как и теории старения, является то, что в основные уравнения этих теорий время включено явным образом, вследствие чего эти уравнения неинвариантны относительно изменения начала отсчета времени.Однако при плавно изменяющихся нагрузках теории течения и старения хорошо согласуются с результатами опытов. [c.292]

Трудность, возникающая в последнем случае, заключается в том, что энергия волн, возбуждаемых кораблем, стремится размазаться по большой области пространства волновых чисел, так что вблизи корабля, вообще говоря, плавно изменяющаяся волновая картина невозможна. Поэтому нельзя задать соответствующие гладкие граничные условия, такие, которые необходимы для теоретического предсказания развития волн в будущем. Более легкая задача заключается в рассмотрении установившегося течения в открытом канале вдоль медленно волнообразно изменяющейся стенки с постоянной длиной волны. В этом случае энергия волнового движения приходится на относительно узкую полосу волновых чисел. [c.196]

В предыдущей статье [3] была рассмотрена нелинейная теория установившегося течения жидкости большой глубины вдоль слабо модулированной волнообразной стенки. При этом использовалась теория Уизема [6, 7], описывающая дисперсию плавно изменяющихся цугов волн большой амплитуды. Метод основан на предположении, что локально цуг волн хорошо аппроксимируется идеально периодическим решением полных нелинейных уравнений движения и последующим вычислением среднего лагранжиана через волновые параметры. Дисперсионное уравнение, описывающее медленные изменения этих параметров, получается затем применением принципа Гамильтона. [c.215]

Можно, однако, представить себе частный случай плавно и резко изменяющихся движений, когда и в этом случае живые сечения будут строго плоскими (случай движения в трубе, изогнутой по окружности при условии, если пренебрегаем вторичными течениями , см. 4-19). [c.86]

Пусть все силы, приложенные к звеньям механизма, относятся к группе потенциальных сил либо являются силами, медленно изменяющимися в функции времени. Тогда, при неподвижной стойке, механизм либо будет оставаться неподвижным, либо его равновесное положение с течением времени будет плавно изменяться. [c.128]

Регулирование скорости подачи электродной проволоки (плавное или плавно-ступенчатое). Обеспечение заварки кратера по циклограмме (программе). Управление электрическими параметрами режимов сварки в установленных пределах без отключения оборудования При производстве конструкций на режимах сварки, изменяемых неоднократно в течение смены [c.33]

Система функций (22-5) определяет в нашем случае неустановнвшееся плавно изменяющееся движение на некотором участке русла или канала в течение некоторого промежутка времени. [c.207]

В случае плавно изменяющегося течения уравнение Бернулли, составленное для элемента1)иой струйки, можно распространить на поток с поперечным сечением конечных размеров (в таком потоке скорости в различь ых точках поперечного сечения различны). Течение называют плавно изменяющимся, если угол расхождения между соседним ] элементарными струйками настолько мал, что o тaвляющи и скорости в поперечном сечении можно пренебречь. В этих услсвиях распределение давления по поперечному сечению следует закону гидростатики, т. е. величина — +2 одинакова для всех точек сечения. [c.78]

Первое слагаемое выражает потенциальную энергию потока с учетом замечания о плавно изменяющемся течении эта энергия определится следующим обзазом [c.78]

В данном разделе курса рассматривается установивщееся неравномерное течение воды в открытых руслах в условиях плавно изменяющегося движения. Формулировка неравномерного движения была дана выще. Из нее следует, что движение жидкости будет неравномерным, когда по длине потока изменяется живое сечение и средняя скорость или при неизменном живом сечении изменяются величины и распределение скоростей по живому сечению. [c.90]

Применение уравнения Бернулли к потоку вязкой жидкости становится возможным при соблюдении следующего условия течение жидкости в рассматриваемых сечениях должно быть плавно изменяющимся. Напомним, что при плавно изменяющемся движении нормальные (по отнощеншо к вектору скорости) составляющие ускорения любой жидкости частицы должны быть пренебрежимо малыми по сравнению с их продольными составляющими. При этом живые сечения потока должны быть либо плоскими, либо круглоцилиндрическими поверхностями, а распределение гидродинамического давления по вертикали должно подчиняться гидростатическому закону. [c.101]

Последнее получается комбинированием (13-10), (13-67) и (13-70а). В равномерном потоке A = /io. В двумерном потоке гидравлический радиус R становится равным глубине потока. Это уравнение применимо к внешней зоне (см. п. 13-2.4), где (//6 = f///i>0,15, и справедливо как для гладких, так и для шероховатых стенок. Постоянная Кармана к часто принимается равной 0,4, хотя имеются данные, по которым следовало бы уменьшить это значение. Например, Элата и Иппен [Л. 14] нашли, что для плавно изменяющегося течения в гладком горизонтальном канале х = 0,376. Ванони [Л. 15] нашел, что для неподвижной песчано-зернистой шероховатости, когда 0,003[c.326]

Следует сказать, однако, что и одномерную постановку нельзя считать исчерпанной. Так, до последнего времени недостаточное внимание уделялось развитию теории неустановившихся течений в открытых руслах в приближении Буссинеска, которое может быть названо вторым приближением теории длинных волн (если первым считать приближение Сен-Венана). Из немногочисленных работ, выполненных в этом направлении в СССР, отметим лишь статью Н. А. Картвелишвили (1958), в которой гидравлические уравнения неустановившегося движения в русле выводятся из гидродинамических уравнений Рейнольдса без введения гипотезы о гидростатическом распределении давлений, а также статью Т. Г. Войнича-Сяноженцкого (1965), в которой аналогичные уравнения выводятся из гидродинамических уравнений турбулентного движения, предложенных А. Н. Колмогоровым (1942). В то же время теория Буссинеска, опубликованная в его знаменитом трактате в 1877 г., и последующие работы, развивающие ее, позволили понять некоторые волновые явления в потоках и открытых руслах, необъяснимые в рамках теории Сен-Венана. В качестве одного из наиболее характерных явлений подобного рода укажем явление образования вторичных волн (ондуляций) у фронта прерывной волны при относительно малых высотах последней. Благодаря работам Ж. Буссинеска и его последователей ) стало ясно, что вертикальное ускорение, возникающее благодаря кривизне линий тока, составляет основу подобных явлений. В таких течениях линии тока имеют столь значительную кривизну, что течение не может считаться плавно изменяющимся. Вертикальные ускорения уже не являются [c.729]

Выполненные исследования относятся в основном к схеме плоской задачи и плавно изменяющегося (по длине) течения в каждом из слоев. Устойчивость плотностных течений в пространственных условиях изучалась лишь в отдельных экспериментах (Г. В. Востржел и Н. А. Черткова, 1965 В. М. Лятхер, 1963). В практических расчетах бывает важно уметь оценить условия образования (или сохранения) плотностного течения в местах резкого изменения течения, например у донных (или поверхностных) водозаборов, когда нужно забрать воду только из тяжелых (или только из легких) слоев. Имеется много иностранных работ, содержащих сведения о границах устойчивой стратификации для тех или иных частных схем сооружений,— их обзор можно найти у И. И. Леви (1958, 1959, [c.784]

Гидравлический расчет установившихся и неустановившихся плавно изменяющихся плотностных течений был разработан И. И. Леви (1958— 1960, 1965). Н. П. Кулеш (1959, 1960) провел лабораторное исследование мутьевых потоков, образующихся в водохранилищах. [c.785]

Другими словами, мы должны предположить, что энтропия тела в тепловом равновесии не зависит от скорости тела. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим адиабатическое ускорение, т. е. бесконечно медленное и плавное ускорение без подвода тепла, изменяющее скорость тела без заметного нарушения его внутреннего состояния. Тогда требование постоянства энтропии в течение этого адиабатического процесса приводит к выводу (7.181) об инвариантности энтропии (см. аналогичное рассмотрение на стр. 110 для электрического 5пряда частицы). [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...