Зеркальные ядра

Примеры зеркальных пар в области легких ядер iH (1р + 2п)— gHe (2р + 1/г) iBe (4р + Зп) — дЬГ (Зр + 4п) и т. д. Одно ядро такой пары обычно радиоактивно. Оба зеркальных ядра имеют довольно близкие свойства. [c.84]

Зарядовое сопряжение 546, 617, 636 Зарядовый мультиплет см. Изотопический мультиплет Зеемана эффект 71 Зеркальная симметрия 89, 599 Зеркальные ядра 278 [c.716]

Ядро jHe является примером изотопического синглета. Два зеркальных ядра jH и 2 6 образуют изотопический дублет, так как оба они имеют Т = 1 /2 [c.59]

Легкие зеркальные ядра (ядра, получающиеся заменой нейтронов на протоны и наоборот, например Се и N7 ) имеют одинаковые энергетические уровни. [c.71]

Для таких переходов величина lg // лежит в пределах от 3 до 6. Важным частным случаем являются процессы р-распада, для которых имеет место полное перекрытие ядерных волновых функций начального и конечного ядер. В таком случае квадрат модуля ядерного матричного элемента равен единице ([Л ядро = 1) и величина lg // оказывается заключенной между 3,0 и 3,7. Это самые малые значения данной величины из всех изученных к настоящему времени процессов р-распада ядер (табл. 8.2). Такими малыми значениями логарифма величины // часто характеризуются зеркальные ядра. [c.208]

ЗН Г 12,26 лет 0,0185 3,05 Разрешенный (зеркальное ядро) [c.209]

С 20,4 МИН 0,98 3,59 Разрешенный (зеркальное ядро) [c.209]

Пользуются также понятием зеркальных ядер. Пусть имеется атомное ядро содержащее Z протонов и N нейтро- [c.84]

Приравнивая разность энергии связи зеркальных ядер энергии (III.13), удается определить значение радиуса ядра R = при значении = (1,2 1,3) 10 м. Многие годы этот метод определения R ядра считался хорошим. Однако в настоящее время выяснено, что модель однородно заряженной сферы является слишком грубой для реального атомного ядра. [c.90]

Первоначальным толчком к идее изотопической инвариантности послужило сравнение поведения протонов и нейтронов в ядре и в ядерных столкновениях. Протон и нейтрон имеют почти одинаковые массы и одинаковые спины. Но протон существенно отличается от нейтрона тем, что он электрически заряжен. Поэтому с точки зрения атомной физики, в которой электрические силы — главные, различие между протоном и нейтроном колоссальное. Добавление лишнего протона к ядру увеличивает атомный номер на единицу, т. е. фундаментальным образом изменяет химические свойства соответствующего атома. Добавление же нового нейтрона превращает атом в другой изотоп того же элемента, обладающий практически теми же химическими свойствами. Посмотрим теперь, сколь сильно различаются протон и нейтрон в ядерной физике. В ядрах, по крайней мере в легких, электрические силы не являются главными, уступая первенство короткодействующим, но гораздо более интенсивным ядерным силам. И вот оказывается, что по отношению к ядерным силам протон и нейтрон ведут себя совершенно одинаково. Сейчас считается твердо установленным, что если бы достаточно могучий волшебник сумел выключить электромагнитные взаимодействия, то лишенный электрического заряда протон точно сравнялся бы с нейтроном по массе и вообще стал бы совершенно тождествен нейтрону по своим свойствам. Эта одинаковость ядерных взаимодействий для протонов и нейтронов ярко проявляется в так называемых зеркальных легких ядрах, получающихся друг из друга заменой протонов на нейтроны и наоборот. Вот, например, как выглядят низшие уровни зеркальных ядер (6р -f 7п), (7р + 6п). Из рис. 5.9 видно, что схемы уровней ядер и удивительно схожи. Те же спины и четности, почти те же расстояния между уровнями. Только энергия связи у ядра N на [c.189]

Здесь т —темп охлаждения бикалориметра. Таким образом, для определения теплового сопротивления покрытия необходимо найти из опыта темп охлаждения бикалориметра и коэффициент теплоотдачи. Теплоемкость ядра обычно является известной, так как ядро всегда можно выполнить из материала, для которого имеются литературные данные (медь, железо и др.). Применение металлов позволяет в опыте легко осуществить выполнение ijj = l, если что имеет место при использовании охлаждающей газовой среды. Первоначально опыт проводится с ядром без покрытия. Затем проводится опыт с бикалориметром. Устройство бикалориметра, разработанного автором совместно с Н. Я. Поповым, ясно из рис. 2-12. Опыты в зависимости от температурных условий проводятся в термостате или печи, устройство которых было показано на рис. 2-4 и 2-5. Опыты с ядром и бикалориметром проводятся последовательно при одних и тех же условиях. Если темп охлаждения отличается большой величиной, то при проведении опытов запись изменения температуры во времени для бикалориметра производится с помощью самопишущего прибора высокой чувствительности. При исследовании тонких покрытий опыты с калориметром (рис. 2-12) проводятся с записью показаний зеркального гальванометра ГЗС-47 на фотопленку с помощью стробоскопического освещения зеркальца гальванометра 7, находящегося в специальном затемненном ящике. Стробоскоп приводится в движение электрическим мотором, имеющим один оборот в минуту. [c.89]

Для нейтронов с энергией <0,1 эВ используются зеркальные Н., основанные на полном отражении нейтронов от стенок Н. Упругое когерентное рассеяние нейтронов на атомных ядрах в стенках Н. эквивалентно действию па нейтроны небольшого отталкивающего потенциала U < 2—3 10 i эВ (для Ni, Be, графита). Поэтому нейтроны с энергией падающие на гладкие (зеркальные) стенки Н. под углами а < (i//i u) >. [c.283]

Во втором случае реактор окружают отражателем. Ядра атомов такого отражателя возвращают обратно в реактор не все нейтроны, как это было бы при зеркальном отражении, а лишь часть их, так как после известного числа соударений некоторые нейтроны все же уходят из реактора. [c.128]

Ядра, испускающие роны, и их зеркальное отображение [c.269]

В частности, формулой (8.5) можно воспользоваться в связи с ядром (6.20) и сравнить результаты с экспериментальными [4, 28]. Согласование оказывается удовлетворительным. Здесь мы представили только один случай (рис. 17) данные взяты из эксперимента с пучком аргона при 295 К на платине при 1081 К [29]. Четыре полярные диаграммы относятся к четырем различным углам падения и представляют индикатрисы рассеянных молекул в плоскости падения. Кружки соответствуют экспериментальным данным, а кривые вычислены с помощью ядра (6.20) при ап = 0,3, а/= 0,1 отметим, что согласование достигается не просто хорошей подгонкой, так как величины ап и а1 одни и те же во всех четырех случаях. Стоит обратить внимание на то, что экспериментальные данные существенно отличаются от индикатрис, соответствующих зеркальному и диффузному отражению. [c.156]

Р-Переход между двумя простейшими зеркальными ядрами — нейтроном и протоном — относится к числу сверхразре-шенных, для которых Fx 10 сек. [c.162]

Зеркальные ядра отличаются одно от другого тем, что все (р — р)-связи заменены на (п — /г)-связи, в то время, как число (и — р)-связей остается неизменным. На рис. 99 схематически сравниваются два простейших зеркальных ядра iH и гНе . Из рисунка 1Видно, что в ядре iH нет ни одной (р — р)-связи, имеется одна п — /г)-связь и две п — р)-связи в ядре же аНе число п — р)-связей по-прежнему равно двум, (п — /г)-связей нет, но зато есть одна (р — р)-связь. [c.278]

При Т. д. я. образуется широкий спектр по массе и заряду лёгких частиц—от ядер водорода до ядер кислорода, а иногда и более тяжёлых частиц (рис. 2). Массовое и зарядовое распределения лёгких частиц примерно одинаковы при Т. д. я. трансурановых. эле.меитов. но с увеличением Z /A (параметр делимости) делящегося ядра относит, вероятность образования более массивных частиц возрастает. Т. д. я. является осн. источником образования трити.ч в ядерных реакторах. При делении ядер под действием тепловых нейтронов одно ядро образуется примерно на 10 актов деления. Вероятность образования зеркального ядра Не на неск. порядков ниже и находится на уровне возможности эксперим. обнаружения. [c.169]

ЗЕРКАЛЬНЫЕ ЯДРА, два атомных ядра, отличающихся тем, что при одинаковом числе нуклонов число нейтронов в одном из них равно числу протонов во втором. Примеры 3. я. Н- Не, 1Ы-1Ве, вС- 0. 3. я. являются членами одного изоспинового мультиплета. Вследствие изотопической инвариантности яд. сил (независимости яд. сил от заряда взаимодействующих нуклонов) массы 3. я. отличаются друг от друга только за счёт кулоновской энергии отталкивания протонов и разности масс нейтрона и протона, то соотношение выполняется с хорошей точностью (порядка 0,1%). [c.202]

Полученный результат очевиден также из того, что закон сохранения четности требует равномерного распределения протонов и нейтронов по объему ядра, т. е. отсутствия сдвига всех протонов относительно всех нейтронов (так как в случае существования в ядре областей с преобладанием нуклонов одного вида чдро оказалось бы несимметричным относительно операции зеркального отражения). Но отсутствие такого сдвига и означает равенство улю дипольного электрического момента. [c.95]

Сварные точки контролируют зеркально-теневым методом (рис. 71). Признаком отсутствия сварки является приход донного сигнала от первого листа к приемному преобразователю. Перемещая преобразователь по поверхности изделия, определяют размеры сварной точки. Недостатком данного способа является невозможность отличить наличие литого ядра (важнейший признак хорошей сварки) от слипания. Этим недостатком не обладают способы контроля в процессе сварки. Один из способов следующий в верхний лист вводится нормальная волна, которая испытывает отражение от расплавленного ядра в момент его образования. По интервалу времени от момента появления эхо-сигнала, сообщающего о начале формирования ядра, до момента выключения сварочного тока можно оценить размеры ядра. Согласно другому способу излучающий и приемный преобразователи. встроены в электроды сварочной машины. Контроль ведут теневым методом. В момент сжатия свариваемых листов электродами через зону сварки проходят УЗ К. В момент образования распла- [c.262]

ОРБИТА электронная — траектория движения электрона вокруг ядра в атоме или молекуле ОРБИТАЛЬ —волновая функция одного электрона, входящего в состав электронной оболочки атома или молекулы и находящегося в электрическом иоле, создаваемом одним или несколькими атомными ядрами, и в усредненном электрическом поле, создаваемом остальными электронами ОСЦИЛЛЯТОР как физическая система, совершающая колебания ангармонический дает колебания, отличающиеся от гармонических гармонический осуществляет гармонические колебания квантовый имеет дискретный спектр энергии классический является механической системой, совершающей колебания около положения устойчивого равновесия) ОТРАЖЕНИЕ [волн происходит от поверхности раздела двух сред, и дальнейшее распространение их идет в той же среде, в которой она первоначально распросгра-нялась диффузное характеризуется наличием нерегулярно расположенных неровностей на поверхности раздела двух сред и возникновением огражен1 ых волн, идущих во всех возможных направлениях зеркальное происходит от поверхности раздела двух сред в том случае, когда эта поверхность имеет неровности, размеры которых малы по сравнению с длиной падающей волны, а направление отраженной волны определяется законом отражения наружное полное сопровождается частичным поглощением световой волны в отражающей среде вследствие проникновения волны в Э1у среду на глубину порядка длины волны полное внутреннее происходит от поверхности раздела двух прозрачных сред, при котором преломленная волна полностью отсутствует] [c.257]

Предполагается, что делящееся ядро на вершинах барьеров А и В имеет разные переходные состояния, свойства к-рых обусловлены формой ядра. На барьере А ядро не обладает аксиальной симметрией, т. е. величина К не сохраняется, но зато есть зеркальная симметрия относительно плоскости, перпендикулярной паиб. оси ядра. На барьере В ядро имеет аксиальную симметрию, так что К сохраняется, но наруиюна зеркальная симметрия (грушевидная форма ядра). Здесь уже существует асимметрия ыасс будущих осколков. Поэтому на барьере В состояния ядра с разной чётностью имеют разную энергию. Эти особенности формы ядра иа вершине барьеров Л и В играют важную роль при теоретич. описании угл. распределений осколков деления 6]. Характер зависимости сечения деления от энергпи [c.580]

Зеркальная симметрия (С. относительно инверсии Р). Осуществляется в процессах, вызываемых сильными и эл.-магн. взаимодействиями, а также в системах, связанных с помощью этих взаимодействий (атомах, атомных ядрах, молекулах, кристаллах и т. д.). Наличие зеркальной С. означает, что для любого процесса, обусловленного сильным или ал.-магн. взаимодействием, с равной вероятностью могут осуществляться два зеркально-симметричных перехода. Это обусловливает, яапр., симметричность относительно плоскости, перпендикулярной спину, угл. распределения квантов, испускаемых поляризов. ядрами [поскольку вероятности вылета у-кванта под углами 9 и я — 9 к спину ядра одинаковы гс(0) = и (п — 9)]. Зеркально-симметричные состояния отличаются друг от друга противоположными направлениями скоростей (импульсов) частиц и электрич. полей и имеют одинаковые направления магн. полей и спинов частиц. С. гамильтониана относительно пространственной инверсии отвечает закон сохранения пространственной чётности системы. Пространственная чётность, подобно др. величинам, существование к-рых связано с дискретными С., не имеет аналога в классич. механике (т. к. в последней нет понятия относит, фазы между состояниями), однако она может служить характеристикой волновых движений (напр., в волноводах). [c.507]

В 980—90-х гг. получили распространение эмульсии с кристаллами спец. формы и структуры, Это структуры ядро—оболочка , где внутр. объём и поверхностный слой микрокристалла различны по составу ( оболочки наращивают обычным путём на предварительно сформированные монодисперсные ядра , к-рые в принципе могут быть и несеребряными), и т, н, Т-кристаллы—пластинчатые микрокристаллы, толщина к-рых в 50—100 раз меньше поперечника. Такие кристаллы также могут быть неоднородными по составу, но наращивание оболочек (иногда до 3—4) идет по периметру, а не по плоскостям (т, н. латеральные Т-кристаллы), Особенности микрокристаллов ядро—оболочка состоят в возможности формировать в них по желанию глубинное (ка границе ядро — оболочка ) или поверхностное скрытое изображение. Это практически использовано в прямопозитивных и нек-рых спец. эмульсионных СЧС, Т-кристаллич. эмульсии обладают принципиально иными оптич, свойствами, нежели обычные они не рассеивают свет на микрокристаллах, а почти зеркально отражают его или пропускают прак-тически нерассеянным, что позволяет сочетать высокую чувствительность слоя эмульсии с высокой разрешающей способностью. Такие СЧС обладают чувствительностью 3000 единиц ASA, что всего в 5—7 раз ниже теоретич. предела (поглощение 1 квант/микрокристалл). [c.345]

Наиб, важными характеристиками ядерных состояний являются спин ядра (или момент кол-ва движения, называемый также угловым моментом ядра) / и чётность я= 1. Спин I измеряется в единицах й и принимает полуцелые значения (/= /2. /2, ) У нечётных ядер и целочисленные значения (/=0, 1, 2,....) у чётных ядер. Чётность п указывает на симметрию волновой ф-ции < / ядерного состояния относительно зеркального отражения пространства Р (см. Пространственная инверсия) Р 1/ = я (/. В связи с этим для ядерных состояний указывают объединённую характеристику /", Эмпирически установлено, что осн. состояния чётно-чётных ядер имеют характеристику 0" . Спины и чётности нечётных ядер, как правило, объясняются моделью оболочек (см. ниже). Строго говоря, чётность не является точным квантовым числом, поскольку она не сохраняется при слабом взаимодействии. За счёт сил элек-трослабого взаимодействия между нуклонами пройсходит смешивание состояний с одним и тем же спином 7 и противоположными чётностями. Однако вследствие малости сил, нарушающих чётность, указанное смешивание мало [c.686]

Теплообмен излучением внутри замкнутых цилиндрических систем исследовался многими авторами. Бакли [8], по-видимому, первым решил задачу о теплообмене излучением в длинном открытом с одного конца цилиндре, боковые поверхности которого поддерживаются при постоянной температуре. Он использовал метод экспоненциальной аппроксимации ядра. В работе [13] эта задача решена численно методом последовательных приближений. В работах [5 и 14] рассмотрен цилиндр конечной длины с постоянным тепловым потоком "на поверхности и постоянной температурой поверхности соответственно. В работе [6] исследовано влияние зеркального отражения на теплообмен излучением в открытом с обоих концов цилиндре конечной длины с постоянным тепловым потоком на стенках. [c.216]

НИЯ, если пытаться оборвать сумму в (6.10), как было сделано автором [1, 2]. Получающиеся ядра могут быть полезными в линеаризованных задачах (см. гл. IV), но в общем случае неприемлемы. Единственно удовлетворительный подход состоит в сум1мир0вании рядов для специальных бесконечных наборов Л,-и в надежде получить положительный результат. Простейший возможный вариант — полное вырождение, когда = 1 (/ = 0, 1,2,. ..). Тогда формулы (6.10) и (6.7) приводят к тому, что (I -> I) = б (I — + 2п[п- ]) и получается граничное условие для чисто зеркального отражения. [c.144]

I, = +1 являются предельными при приближении к ним ядро становится пикообразным и в пределе стремится к произведению дельта-функций. Если учесть формулы (П.11) и (П.26) приложения, то легко видеть, что ядро (6.17) вырождается в (1.11), соответствующее зеркальному отражению. [c.146]

Смотреть страницы где упоминается термин Зеркальные ядра : [c.393] [c.517] [c.193] [c.81] [c.85] [c.275] [c.209] [c.471] [c.84] [c.90] [c.397] [c.720] [c.189] [c.904] [c.189] [c.249] [c.86] [c.235] [c.128] [c.269] [c.127] [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...