Модуль сдвига изотермический

Такие же небольшие различия имеют место между адиабатическим и изотермическим Е модулями Юнга, а также между адиабатическим Va3 и изотермическим v коэффициентами Пуассона. И только модуль сдвига имеет одинаковое значение при адиабатическом и изотермическом процессах деформирования Сад = (J. [c.64]

Адиабатические и изотермические модули сдвига совпадают. [c.36]

Приемы включения в расчет циклов интегрирования кинетических уравнений зависят от вида обобщенных данных по неизотермической вулканизации рассматриваемой резиновой смеси. Различные варианты обобщения данных описаны в разделе 2.5. Наиболее удобным оказывается использование построенной графически изотермической эквивалентной кривой кинетики вулканизации в сочетании с одним или двумя параметрами температурно-временной суперпозиции — энергией активации процесса или коэффициентами Ко, ki или Ко, К в уравнениях (2.53) или (2.54). В указанном случае совместный расчет поля температуры и кинетики вулканизации численными методами позволяет ввести в исходную информацию для выполнения основного этапа расчета только эти параметры кинетических свойств материала. Расчет кинетики вулканизации при этом сводится к вычислению интеграла (2.51) или (2.52) для эквивалентного времени вулканизации. Окончательное определение степени вулканизации производится непосредственно по эквивалентной кривой нахождением относительного динамического модуля сдвига либо другого показателя свойств материала или сравнением эквивалентного времени вулканизации с оптимальным его значением, найденным по той же кривой. [c.201]

Величина k называется адиабатическим, k — изотермическим модулем объемного сжатия. Модуль сдвига л имеет одинаковое значение в адиабатическом и изотермическом процессах. [c.108]

Сопоставление с расчетом. Значения критических крутящих моментов для оболочек, потерявших устойчивость, вычисленных по алгоритму гл. 2, приведены в табл. 8.1. Видно, что для тонкостенных оболочек при комнатной температуре имеет место хорошее совпадение результатов расчета по формуле (5.27) гл. 2 с экспериментальными данными. Для оболочек, испытанных при изотермических состояниях, отклонение экспериментальных значений критических моментов от расчетных по формуле (5.27) гл. 2 для двух законов изменения модуля сдвига от температуры (линейного и экспоненциального, см. гл. 2 и 6) составляет около 50%. То же самое наблюдается и для трех оболочек варианта II, испытанных при нестационарном нагреве. Указанное отклонение, по-видимому, связано с тем, что при высоких значениях температуры тепловоспринимающей поверхности часть материала стенки подвержена расслоению, в ней возникают пластические деформации. Кроме того, при высоких температурах могут проявляться и реологические свойства материала. [c.311]

Оценивая соотношения (2.32)-(2.35), заключаем, что величины сг , есть напряжения и деформации, которые возникают в некотором неоднородном упругопластическом фиктивном теле при его изотермическом нагружении из естественного состояния внешними усилиями Щ при граничном перемеш ении Фиктивное тело геометрически совпадает с рассматриваемым, его упругопластические свойства характеризуются переменным по координатам модулем сдвига G(Ti(a )), объемным модулем K(Ti( )), универсальной функцией нелинейности / (е , Т ) и пределом текучести е Т ). Если указанная задача о деформации неоднородного упругопластического тела решена, то искомые величины следуют из соотношений [c.101]

Поскольку при сдвиговых деформациях не происходит изменения объема, адиабатический модуль сдвига равен изотермическому [c.405]

При крутящем нагружении в противоположность другим колебательным нагружениям не происходит изменения объема. Поэтому изотермический модуль кручения (модуль сдвига) можно приравнять модулю сдвига, определенному адиабатически на приборе для измерения собственных частот. Адиабатический модуль упругости, напротив, всегда больше, чем изотермический модуль, например определенный при испытании на растяжение. Причина заключается в том, что из-за упругого нагружения колебаниями при растяжении и изгибе в детали возникают уплотненные и увеличенные участки, и температурные изменения, протекающие с этими периодическими изменениями объема, из-за быстроты не могут быть выравнены в течение одного периода колебания. В литературе адиабатический модуль ад называют также динамическим модулем, а изотермический модуль — статическим. [c.219]

Сдвиг (трансляция) решетки Бравэ I 82 Сдвиговая деформация II 240 Сдвиговое напряжение II 249 Сегнетоэлектричество II 179, 180 Сжимаемость адиабатическая и изотермическая II 119. См. также Модуль всестороннего сжатия Сила Лоренца I 27 Силовые постоянные II 54 Сильная связь электронов см. Метод сильной связи [c.409]

G тем же модулем сдвига, но с др угим модулем сжатия /Сад. Связь адиабатического модуля /(ад с обычным, изотермическим модулем К можно, однако, найти и непосредственно по общей термодинамической формуле [c.29]

Наконец, сделаем еще следующее замечание по поводу фигурирующих в (36,1) модулей упругости. Поскольку они введены как коэффициенты в свободной энергии, ими определяются изотермические деформации тела. Легко видеть, однако, что те же коэффициенты определяют в нематиках также и адиабатические деформации. Действительно, мы видели в 6, что для твердого тела различие между изотермическими и адиабатическими модулями возникает в силу наличия в свободной энергии члена, линейного по тензору деформации. Для нематиков аналогичную роль мог бы играть член, линейный по производным dutii. Такой член должен был бы быть скаляром и к тому же инвариантным по отношению к изменению знака п. Очевидно, что такой член построить нельзя (произведение п rot п — псевдоскаляр, а единственный истинный скаляр div п меняет знак вместе с п). По этой причине изотермические и адиабатические модули нематика совпадают друг с другом (подобно тому, как это имеет место для модуля сдвига изотропного твердого тела — 6). Эти рассуждения можно сформулировать и несколько иначе в отсутствие линейного члена квадратичная упругая энергия (36,1) является первой малой поправкой к термодинамическим величинам не- [c.194]

Обобщить экспериментальные данные по кинетике вулканизации резиновой смеси па основе хлоропренового каучука, полученные с помощью вулкаметра Монсанто , на различные температурно-временные режимы вулканизации в пределах технологических температур переработки. Результат эксперимента представлен в виде графических зависимостей относительного динамического модуля сдвига от времени изотермической вулканизации (рис. 2.6). [c.112]

Кривые вулканизации получены на вулкаметре Монсанто и перестроены в координаты относительный динамический модуль сдвига — время вулканизации . Координаты изотермических кривых представлены в табл- 2Л2. [c.114]

На рис. 2.12 в качестве примера представлены кривые т (у) и г = = F (у) (последние показаны штриховыми линиями) для четырех марок сталей и сплавов. Температурные зависимости коэффициентов центрального подобия, найденные экспериментально (рис. 2.13), в некоторых случаях оказались довольно неожиданными. Так, для стали 12X18HI0T и сплава ХН70ВМЮТ обнаружено увеличение (в некотором диапазоне) параметра и = (Т)/гв (То) с ростом температуры. Из рис. 2.12, б, в видно, что эта аномалия связана с тем, что модуль сдвига G с ростом температуры падает быстрее, чем предел прочности Тд. Заметим, что в таких случаях поворотная точка на кривой деформирования возникает не при быстром охлаждении (как обычно), а при нагреве. У стали ХН73МБТЮ параметр ус (Т) в диапазоне температур 450—750 °С сохраняется практически постоянным. В этом случае отличие диаграмм неизотермического нагружения г = F (у) от изотермических не будет заметным. [c.38]

Оценивая соотношения (8.24)-(8.27), заключаем, что величины есть напряжения и деформации, которые возникают в некотором неоднородном упругопластическом фиктивном теле при его изотермическом нагружении из естественного состояния внешними усилиями i , Щ при граничном перемещении г J . Фиктивное тело геометрически совпадает с рассматриваемым, его уиругопластические свойства характеризуются переменными по координатам модулем сдвига С(Т1(ж)), объемным модулем К Т1 х)), универсальной функцией нелинейности [c.198]

На рис. 3.3.7 показаны экспериментальные зависимости вещественной части G динамического модуля сдвига от частоты со при разных алгалитудах 6q деформации для изотермических условий. Кривые G — со для разных Eq могут быть приведены к одной (приведенной) деформации 8д , если, изменив частоту og = использовать фактор приведения по деформации, который выражается эмпирическим соотношением [c.161]

С переменным модулем вследствие изменения температуры. Процессы упрочнения и разупрочнения происходят с различной интемсивностью в верхней и нижней точках температурного цикла, вследствие чего наблюдается сдвиг петли гистерезиса ио оси напряжения и изменяется коэффициент асимметрии нагружения по числу циклов. Размах напряжений Ла может существенно изменяться по числу циклов ири этом в отличие от изотермического малоциклового нагружения ироцессы. циклического упрочнения и разупрочнения могут чередоваться. [c.55]

Деформации сдвига не вызывают изменения объема, а связь между температурной деформацией и касательными напряжениями для изотропного тела отсутствует. Поэтому значение G, если оно не зависит от Т, остается одинаковым для любого процесса деформирования. Из (1.39) нетрудно установить связь модуля Юнга Е и коэффициента Пуассона v с К я G при изотермическом деформирова- [c.18]

V для поликристаллических изотропных металлов. Среди других целей Грюнайзен надеялся с помощью двух зависимостей между этими четырьмя постоянными (только две из них должны быть независимыми) хотя бы установить применимость формул линейной изотропной упругости. Были получены как динамическое, так и ква-зистатическое значения Е, так что удавалось найти отношение значений адиабатического и изотермического модулей ). Относительно модуля упругости при сдвиге ц, Грюнайзен предположил, что разница между (изотермическим) и Н (адиабатическим) настолько мала, что он удовлетворился измерением только динамической величины 2). Эксперимент был механизированной версией эксперимента, поставленного Хладни веком ранее. [c.382]

Если вх, Оу, Oz, Xyz, Хгх, ху И 8х, 8z, Ууг, Угх, Уху обоЗНЗЧаЮТ компоненты напряжений и малых упругих деформаций, если а = а/3 = onst и если модуль объемного сжатия К и коэффициент Пуассона v предполагаются постоянными (не зависящими от а и 0), то изотермические модули упругости Е и сдвига G также будут постоянными, и для компонент тензора деформаций можно будет записать шесть линейных выражений ). Выражая закон Гука для e , 8у и 8г с добавлением членов, соответствующих температурному расширению, получаем [c.28]

Заметим, что уравнения (1.15) могут служить определениями изотермических модулей упругости и сдвига в общем случае для тела, у которого и v непостоянны и зависят от среднего напряжения о и абсолютной температуры 0 правда, в этом случае уравнения (1.13) должны записываться для дифференциалов двх,. .. дууг,. ... [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...