Частицы разбавленные системы

Перенос фонового излучения описывается по-преж-нему системой уравнений (4.18). Решение ее с учетом (4.25) позволяет определить все компоненты потока излучения в ячейке. Как оказалось, взаимное влияние соседних сфер быстро уменьшается по мере разбавления системы и снижения отражательной способности. Уже при можно считать, что частицы излучают [c.156]

Примером более разбавленной системы, где частицы не соприкасаются друг с другом, служат речные наносы. Наносы в конце концов либо рассеиваются по большой площади океанского дна, либо откладываются, формируя дельты рек, как в случае Миссисипи и Нила. Такие отложения часто приносят большую пользу земледелию, но, с другой стороны, могут представлять проблему, если они накапливаются в водохранилищах за плотинами или в судоходных каналах. Основные гидродинамические принципы здесь почти такие же, как и в рассмотренных выше задачах технологического характера. [c.32]

Однако уравнения медленного течения обеспечивают практически полезный базис для единообразного анализа и лучшего понимания принципов, лежащих в основе этих явлений. Такой анализ лучше всего изложить в рамках классификационной схемы, базирующейся на значениях порозности системы — см. пункт (в). Прежде всего рассматриваются математические методы, применимые к системам с малым содержанием частиц разбавлен-ные системы). В этом случае нельзя всегда пренебрегать влиянием стенок сосуда, содержащего систему. Далее следует рассмотрение математического аппарата, применимого к более концентрированным системам. [c.413]

В последующих рассуждениях принимаем, что поле скорости в цилиндре соответствует первоначальному невозмущенному течению Пуазейля, каким оно было бы в пустой трубе, за исключением тех возможных возмущений, которые могут быть заданы на концах цилиндра. Чтобы закон Пуазейля был применим в разбавленной системе, необходимо, чтобы отношение площадей частиц и стенок было малым. Наше рассмотрение ограничено, таким образом, случаями, когда a lf RJa)< i. Однако без более детального исследования, учитывающего all и а// о, невозможно точно указать, насколько малым должно быть это отношение площадей. Нетривиальный случай, отвечающий другому предельному условию a lf RJa) i, возникает при RJa оо и соответствует течению через неограниченное облако частиц. В этой ситуации для приближенного описания динамики системы можно использовать подход, основанный на представлении об обтекании частиц однородным потоком жидкости, что соответствует отсутствию стенок. Приблизиться к этому предельному случаю можно даже в очень разбавленных суспензиях, если частицы малы. [c.415]

Общая задача о седиментации разбавленной системы сферических частиц внутри кругового цилиндра может быть удобно рассмотрена при помощи решения задачи двух тел для двух сферических частиц и решения задачи о единичной сфере, эксцентрично расположенной в цилиндре (см. разд. 7.3). Ситуация для п сфер, оседающих в цилиндре, показана на рис. 8.3.4. Видно, что нужно рассматривать не только прямые взаимодействия всех сфер [c.437]

В данном разделе ограничимся рассмотрением разбавленных систем одинаковых гладких сфер, откладывая на дальнейшее анализ эффектов, вызываемых несферическими частицами. Прежде чем приступить к изложению, важно отметить, что, как и в задачах седиментации, рассмотренных в предыдущей главе, необходимо исследовать возможные влияния границ на разбавленные системы. [c.506]

Описанные выше качественные результаты, по-ви-димому, справедливы для высококонцентрированных дисперсных систем. Однако использование уравнения переноса излучения для таких систем по аналогии с гомогенными и разбавленными дисперсными системами обусловлено возможностью применения понятия однородного объема, характеризуемого некоторыми оптическими параметрами [46, 162]. Малый объем можно считать элементарным, если количество поглощенного и рассеянного излучения пропорционально его величине [162]. Интенсивность внешнего излучения должна оставаться приближенно постоянной в пределах этого объема, а количество содержащихся в нем частиц должно быть достаточным для статистически достоверного описания его характеристик средними величинами [162]. [c.145]

Большинство исследований массообмена в системе жидкость — твердая фаза выполнено на реакционных аппаратах с перемешиванием. Полученные результаты не применимы к ус.ловиям течения в трубах. Однако проведенные измерения позволяют выявить влияние турбулентности на течение в трубах. Авторы работы [344] использовали представление о двойной пленке при рассмотрении процесса растворения бензойной кислоты в разбавленной гидроокиси натрия. Эта же система, дополнительно содержавшая гранулы и дробленые частицы при степени измельчения до 1 мм, исследовалась в работе [511]. По результатам исследования частиц диаметром от 1 до 15 мм получено следующее соотношение [32] [c.180]

Подобный кооперативный эффект будет обычен для инфракрасного излучения в плотном слое и плотной фазе неоднородного псевдоожиженного слоя. Но при тех же длинах волн он будет пренебрежимо мал в таких системах, как взвешенный слой (топочные среды, запыленные дымовые газы), разбавленная фаза псевдоожиженного слоя и т. п. Можно ожидать практического отсутствия или значительного ослабления кооперативного эффекта для плотного слоя и плотной фазы псевдоожиженного слоя в случае очень крупных частиц. [c.84]

Т. э. воспринимается невооружённым глазом как равномерное и непрерывное свечение нек-рой части объёма рассеивающей свет системы. На самом деле свет исходит от отд. точек—дифракционных пятен, хорошо различимых под оптич. микроскопом при достаточно сильном освещении разбавленного золя. Интенсивность рассеянного в данном направлении света (при пост, параметрах падающего света) зависит от числа рассеивающих частиц и их размера. [c.113]

В аннотации к обзору Дуга [1] подчеркивается, что многочисленные модификации уравнения Рэлея — Максвелла и попытки распространить его действие на системы, не соответствующие тем основным положениям, на которые опирается вывод этого уравнения (разбавленные дисперсии, в которых свойства обоих компонентов мало отличаются друг от друга, а дисперсные частицы не взаимодействуют друг с другом), делают получаемые выражения полуэмпирическими корреляционными уравнениями, для которых необходимо экспериментально определять примерные значения функции распределения. При теоретическом анализе явлений проводимости в композиционных твердых средах общим и неизбежным является допущение полного геометрического порядка в распределении фаз. Предполагается, что волокна распределены в матрице равномерно, на одинаковом расстоянии и параллельно друг другу. Одиако реальные композиционные материалы, получаемые в результате выполнения целого комплекса технологических операций, имеют структуру, значительно отличающуюся от наших представлений об идеальной модели. Микроскопические исследования реальных композиционных материалов достаточно убедительно показывают неравномерное распределение волокон, отклонение от взаимной параллельности волокон и наличие пористости. Кроме того, недостаточные знания свойств самих волокнистых наполнителей и матриц в свою очередь накладывают дополнительные ограничения на возможности применения теоретических уравнений для прогнозирования теплофизических свойств композиционных материалов. [c.294]

Rq — радиус цилиндрического контейнера). Эти два предельных условия могут быть реализованы в очень разбавленных системах в зависимости от отношения площади поверхностей частиц к площади стенок сосуда, пропорционального allY RJa). Чтобы поверхность частиц была малой по сравнению с площадью стенок контейнера, требуется, таким образом, чтобы (а//) (/ о/а) 1. [c.415]

Поэтому для случая седиментации (при выполнении закона Стокса) APg = —4,5 (1 — е) xULIa , в то время как для течения через облако закрепленных частиц APg = 6 (1 — г) иmfLIo . Фактические данные Хаппеля и Эпштейна [43], экстраполированные на бесконечно разбавленные системы, по-видимому, согласуются с последним значением, относящимся к жесткому облаку. Отметим, однако, что в разреженном облаке, в. котором allf RJa) 1, профиль скорости течения приближается к однородному, а не к параболическому, что приводит к АРд = [c.419]

Н. А. Слезкин [88] вывел уравнения движения для суспензий, в которых этот эффект гипотетически налагается на силы, уже вычисленные из уравнений медленного движения. Слезкин и Шустов [90] в последуюш,ем применили эти уравнения для определения сил, действуюш их на частицы, взвешенные в ламинарных потоках. Во всех случаях эффекты взаимодействия между частицами не рассматривались, так что этот анализ применим главным образом к разбавленным системам. [c.424]

Полями Uili будут поля, которые нейтрализуют возмущение, связанное с первым отражением, обусловленным каждой из других частиц. В общем случае для достаточно разбавленной системы они включают члены до первого порядка по all. Каждое из этих полей вызывает появление силы, действующей на каждую частицу, которая меньше силы, ассоциируемой с первоначальной скоростью U в невозмущенной среде, и направлена обратно ей, способствуя уменьшению сопротивления. Дальнейшие отражения рассматриваются аналогичным образом, поскольку поля Пщ можно рассмотреть тем же способом, что и UiQi. Так, если желательно получить второе отражение, то [c.430]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

В дальнейшем термодинамический анализ равновесий, включающих соляные расплавы, основывается на парциальных молярных свободных энергиях или активностях электрически нейтральных компонентов . Представление об оксидах или галогенидах как о компонентах предполагает, что система может быть построена из этих компонентов, но не связано с допущением, что оксидные или галогенидные молекулы присутствуют в определенных концентрациях. Для термодинамического рассмотрения вопроса между молекулярным и ионным представлениями о строении соляного расплава нет принципиальных противоречий. Однако при рассмотрении разбавленных растворов на базе статистической механики могут возникнуть расхождения. Например, в случае, когда шлак содержит малые количества Сг О , ионы хрома Сг + должны рассматриваться как частицы статистически не зависимые. Из этих соображений формула окиси хрома пишется как rOi.s, как уже упоминалось выше, и таким образом активность rOi,5 становится пропорциональной концентрации. [c.129]

Опыт показывает, что скорость захлебывания выше скорости перехода от разбавленного нсевдоожиженно-го слоя к неустойчивым режимам в такой же, но сдерживаемой решеткой системе. Это естественно, так как для выпадения материала при захлебывании, как следует из сказанного выше, не требуется образования развитых агрегатов, а достаточно простого сближения частиц. Тенденция к выпадению всяких двух сблизившихся частиц, находящихся друг над другом, существует и в сдерживаемых системах с решетками (псевдоожижен-ных слоях), пока эти частицы находятся в подобном положении. Однако благодаря наличию решетки выпадения материала в нижнюю часть трубы не может произойти. В псевдоожиженном слое дело сводится лишь к развитию пульсаций. Сама решетка там, очевидно, разгружена не полностью, а испытывает от слоя действие кратковременных импульсов. Суммарное давление псевдоожиженного слоя на решетку при этом может быть невелико, так как отдельные импульсы малы и сдвинуты во времени. [c.142]

Методы инициирования и поддержания горения плазмы. Зажигание плазмы в реакторе ДЕМО обеспечивается при времени удержания энергии Zg = 2 с. Такое время может быть обеспечено либо методом инжекции быстрых атомов, либо методом электронно-циклотронного резонанса, либо комбинацией обоих методов. При разбавлении продуктами горения и другими частицами плазма теряет энергию за счет излучения. Поэтому концентрация примесей в плазме ограничивается и поддерживается с помощью диверторной системы — устройства, предназначенного для вывода заряженных частиц (продуктов реакции) из объема плазменного шнура с помощью магнитных полей специальной конфигурации — сепаратрис. [c.544]

Кинч [28] разработал математический метод определения вязких разбавленных суспензий частиц и применил его в дальнейшем к более концентрированным системам [29]. Ввиду того что имеет место условие [c.524]

Работа Янга показывает, что вязкость разбавленных суспензий эллипсоидальных частиц изменяется в зависимости от скорости сдвига примерно так, как предсказывают численные результаты Шераги [46], полученные на основе метода Джеффри — Петерли-на — Саито [44]. Представляется вероятным, что формула (9.7.1) могла бы быть использована для обобщения методов, пригодных для разбавленных систем эллипсоидов, на более концентрированные системы, однако до сих пор нет данных, подтверждающих это предположение. [c.544]

В твердонластич. системах (рис. 1, кривые 4—4 ) течение начинается только выше нек-рого практич. предела текучести Р/ р, т. к. ниже этого предела времена релаксации очень высоки (>- 10 сек) и могут достигать 10 —101 и более пуаз. Аномалия вязкости — падение т с ростом G — может быть также вызвана (особенно в сильно разбавленных растворах с анизометричными частицами) ориентацией частиц в потоке, развертыванием скрученных частиц и освобождением иммобилизованной жидкости. На рис. 2, а [c.96]

Оитич. свойства неоднородной среды характеризуют коэффициентами поглощения а и рассеяния а, отнесенными к единице обьема (или массы) среды, и амплитудной матрицей рассеяния р I, 1 ). Характер СПЯ.ЗИ между а, а, р (I, 1ц) и Оо, Оо, р (I, 1 ) мепяется в зависимости от безразмерного параметра Л/Х, где В — среднее расстояние между частицами, и до сих пор почти не изучен. В случае Е К (разбавленные дисперсные системы) а = а — Од N1 р = ро, [c.501]

Водный теплоноситель парогенерирующих установок представляет собой сложную разбавленную систему, твердая фаза которой — продукты коррозии, труднорастворимые соли и т. д. находятся в различной, включая коллоидную, степени дисперсности. Регулирование и оптимизация в такой системе процессов переноса частиц твердой фазы по контуру теплоносителя, их отложения на различных участках поверхности и выведение из контура путем фильтрования и др. делают необходимым изучение свойств частиц твердой фазы, в том числе их электрофоретической подвижности. [c.229]

При приближении частиц друг к другу настолько, что сольва-тированные оболочки начинают перекрываться или перераспределять их сегментальную плотность в зоне перекрывания, происходит локальное увеличение концентрации полимера (см. рис. 5.10), что приводит к возникновению осмотического давления растворителя в этой системе. Следовательно, источник энергии отталкивания эквивалентен неидеальному компоненту свободной энергии разбавления. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...