Критическое число набегающего потока

Критические параметры веществ 185 Критическое число набегающего потока 128 [c.722]

Отношение давлений в косом скачке, возникаюш ем из-за утолщения пограничного слоя вблизи точки отрыва, практически совпадает с критическим отношением давлений. По известному числу Мо и перепаду давлений на косом скачке можно определить угол наклона скачка относительно набегающего потока. [c.343]

Число Маха набегающего потока в первом случае будем называть дозвуковым критическим числом Маха (М1 р.д < 1) и соответственно во втором случае — сверхзвуковым критическим числом Маха (М1 р.с >1). [c.55]

Что происходит с критическим углом поворота потока при увеличении числа Мх сверхзвукового набегающего потока [c.104]

При увеличении числа М, сверхзвукового набегающего потока критический угол поворота потока за скачком увеличивается. Это можно проверить, рассмотрев выражение (4.47) для такого угла рст- Согласно этому выражению с возрастанием числа М1 интенсивность скачка уплотнения увеличивается, возрастает плотность газа за скачком, фронт скачка приближается к обтекаемой поверхности и поток получает возможность при необходимости разворачиваться на больший угол. [c.120]

Ркр. Если /г, = /г2, то, поскольку критическое значение угла поворота потока р р увеличивается с увеличением числа М набегающего потока, такой характер скачков уплотнения может быть лишь при соблюдении неравенства когда один и тот же угол р, л окажется [c.121]

Значительное число исследований связано с определением перехода ламинарной формы течения в турбулентную на плоской пластин-к е, обтекаемой в продольном направлении. Согласно этим исследованиям, координата точки перехода П (рис. 1.10.1), отсчитываемая от передней заостренной кромки пластинки О, при обычном состоянии набегающего воздушного потока определяется экспериментальным критическим числом Рейнольдса [c.90]

Условия перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный зависят от режима обтекания, определяемого числом Рейнольдса, от степени турбулентности набегающего потока и от формы тела. Если за характерный линейный параметр взять толщину пограничного слоя б, то согласно экспериментальным данным критическое число Рейнольдса для пластинки, при котором происходит указанный переход, составляет Кекр = 2750 -н 3500, т. е. величину, близкую к критическому числу в трубе (см. 35). Если же за характерный линейный параметр взять расстояние X, то для той же самой пластинки [c.296]

От значения е в набегающем на тело потоке существенно зависит критическое число Ве, соответствующее переходу ла- [c.116]

Кроме того, на величину Re p может влиять шероховатость поверхности пластины, интенсивность теплообмена и т. д. Сам переход от ламинарного к турбулентному режиму течения жидкости в пограничном слое, как показывают опытные данные, происходит не в точке, а на некотором участке, в связи с чем иногда вводят два значения Re,(pi и Re p2, где Re pi =-— критическое число Рейнольдса, отвечающее переходу от ламинарного к переходному режиму течения, когда в пограничном слое возникают первые вихри и пульсации Re pa = — критическое число Рейнольдса для перехода к развитому турбулентному режиму течения. На рис. 3-2 приведены зависимости Re pi и Re pn от степени начальной турбулентности набегающего потока. [c.70]

Как отмечается в [2.46], экспериментальные данные по коэффициенту сопротивления сферических частиц в турбулентных потоках колеблются от значений, превышающих втрое значения, определяемые стандартной кривой, до значений, меньших в 100 раз. Физические причины влияния степени турбулентности на сопротивление частиц обусловлены изменением характера их обтекания. При большой степени турбулентности верхнее критическое число Re, которое соответствует резкому снижению сопротивления и переходу от ламинарного режима течения в пограничном слое к турбулентному (Re 10 —10 ), может уменьшаться, при этом коэффициент сопротивления становится меньше. При низкой степени турбулентности коэффициент сопротивления может оказаться несколько выше значений, определяемых по стандартной кривой, вследствие диссипации энергии в области следа. При уменьшении чисел Re влияние турбулентности набегающего потока становится меньше. [c.50]

Число Рейнольдса, при котором наступает кризис, называется критическим (Re ). Значение зависит от степени турбулентности набегающего потока (фиг. 5-21,6 ). [c.146]

Величина М. называется критическим числом М набегающего потока. [c.22]

Показание давления рю динамическом отверстии О можно считать надежным, что же касается работы статического отверстия, то относительно него следует сделать оговорку. При достаточно больших, хотя и меньших единицы, значениях числа Мх на сферической поверхности носика могут возникнуть зоны местных сверхзвуковых скоростей. Последующий переход от сверхзвуковых скоростей к дозвуковым вызовет возникновение на поверхности трубки перед статическим отверстием 8 скачков уплотнения и местные искажения давления. Наименьшее значение числа Мх < 1 набегающего потока, при котором на поверхности обтекаемого тела (в данном случае измерительной трубки) возникают сверхзвуковые зоны, называют критическим числом М и обозначают Мкр )- Если число Мх набегающего потока превосходит число Мкр, то пользование статическим отверстием становится ненадежным и необходимо каким-нибудь независимым путем определять давление р- в движущемся газе, например при движении газа по цилиндрической трубе измерять давление на стенке трубы в сечении, близком к носику скоростной трубки. [c.142]

Назовем критическим числом Мкр такое значение числа Моо набегающего на крыло потока, при котором где-то на поверхности крыла местное число М становится равным единице, т. е. возникает скорость, равная местной скорости звука. [c.260]

При некоторой скорости набегающего потока (скорости полета) наибольшая из местных скоростей обтекания крыла становится равной местной скорости звука. Эта скорость полета называется критической скоростью, а соответствующее ей полетное число М — критическим числом М. Если, например, на вы- [c.43]

Здесь Pq — полное давление в критической точке, в — центральный угол сферического притупления, со — число Крокко набегающего потока. В том случае, когда наконечник представляет собой произвольное затупление, также можно воспользоваться этой зависимостью, полагая, что 9 является углом между внешней нормалью к поверхности наконечника и обратным направлением к вектору набегающего потока. Если необходимо определить начальные условия на остром конусе, то решаются обобщенные уравнения Блазиуса [1, 2] [c.113]

На фиг. 5-11 приведена кривая С. А. Христиановича, устанавливающая зависимость между минимальным коэффиц>1ентом давления в точке обвода тела при обтекании его несжимаемой жидкостью р мин) критическим числом — набегающего потока. [c.130]

При малых значениях числа Маха (М1 < 0,3) величина скорости набегающего потока газа не оказывает заметного влияния на характер распределения давления по профилю. Коэффициенты давления р на профиле остаются практически такими же, как в несжимаемой жидкости. Увеличение скорости приводит к уменьшению минимального давления и соответственно к росту максимального числа Маха на профиле. Хотя при больших значениях М1 (М1 > 0,3) эпюра коэффициентов давления и величина ртш изменяются, но по-прежнему увеличение скорости набегающего потока приводит к росту максимального числа Маха. В результате при некотором критическом значении числа Маха набегающего потока (М1 = М1 р) максимальная скорость на профиле становится равной местной скорости звука, т. е. Мпих = 1,0. При этом минимальное давление достигает своего критического значения [c.30]

Рис. 10.16. Зависимость критического числа Маха набегающего потока ААк от минимального давления на профиле в потоке несжимаемой жидкости Рш п весж 1 — по Христиановичу, 2 — по гипотезе затвердевания, 3 — по

На рис. 7.2 показано распределение коэффициентов давления по профилю, полученное при = 0,5. Найдите соответствующее этому распределению критическое число 1Иоо р набегающего воздушного потока. [c.174]

По графику Христиановича (см. рис. 1.1.15 [20]) находим критическое число М набегающего потока 0,58. [c.181]

Для набегающего потока найдем критическое число J,p. Используя метод Христиановича, по значению р шнс = —Г25 определяем M J p = 0,5 (см. решение задачи 7.7). Для чисел Мао, изменяющихся в интервале Моо р < Моо< 1, обтекание профиля характеризуется тем, что в его окрестности возникает зона сверхзвуковых скоростей и, как следствие, образуется местный скачок уплотнения. Это приводит к перераспределению давления в хвостовой части профиля и появлению дополнительного сопротивления, которое называется волновым. По данным Сере-брийского и Христиановича, при М < Моокр+ 3. 3 коэффициент этого сопротивления [c.183]

Затягивание точки отрыва турбулентного слоя существенно влияет на величину полного сопротивления плохо обтекаемых тел, таких, как шар или поперечно обтекаемый цилиндр. На рис. XIII.7 показана кривая коэффициента сопротивления шара в зависимости от числа Re набегающего потока. Видно, что при некотором значении Re, называемом в дальнейшем критическим числом Рейнольдса (Re p), происходит резкое падение коэффициента сопротивления. Это явление называется кризисом обтекания плохо обтекаемых тел. Сущность кризиса обтекания состоит в следующем. [c.339]

При проведении расчетов варьировались скорость, состав и температура набегающего потока газа, термокине и-ческие постоянные гомогенной и гетерогенной физических реакций, а также числа Прандтля и Льюиса. Давление ля всех вариантов принималось равным 10 Па, плотностг и теплопроводность электродного угля считались равными >15 = 419 Дж/мс, Ра = 1,2-10 кг/м . Рассмотрим вначале воспламенение углеграфитового шара в окрестности лобовой критической точки четырехкомпонентным (СО + Ог -ф -р СО2 N2) потоком газа с учетом кинетической схемы Л. А. Вулиса при Са = 0,3 Сз = 0,7 = duJdx)xш,o = [c.414]

Данные о критических числах Рейнольдса в основном получены в опытах с воздухом. Если Ти<0,1%, значение нижнего критического числа Рейнольдса ReKpi не зависит от степени турбулентности набегающего потока и для изотермического течения равно 3,1-Ю [Л. 51, 52]. По данным Л. М. Зысиной-Моложен для случая продольного без-градиентного омывания пластины воздушным потоком зависимость Кекр от Ти и температурного фактора Т с/Т о может быть описана уравнением [c.191]

Значительную неопределенность в расчет тепловой защиты сегментального аппарата вносит неточность определения теплового эффекта радиационного вдува, а также энтальпии разрушения /н, а в расчет защиты конического аппарата — положение точки перехода от ламинарного режима течения в пограничном слое к турбулентному. Последнее также связано с оценкой эффекта вдува, поскольку в турбулентном пограничном слое коэффициент вдува ут почти втрое меньше, чем в ламинарном 7л, а соотношение тепловых потоков к непроницаемой поверхности обратное от втрое выше од. В результате тепловой поток, подведенный к разрушающейся поверхности, оказывается в 7 раз выше при турбулентном режиме. При расчетах в работе [Л. 10-6] предполагалось, что критическое число Рейнольдса, рассчитанное по локальным параметрам набегающего потока, составляет Некр= 2,5-10 , однако за счет влияния различных факторов оно может снизиться до 0,1-10 . Первому из этих значений в период максимального нагрева соответствовал ламинарный режим течения на большей части конического аппарата, тогда как второму — турбулентный почти на всей поверхности, за исключением носового затупления. [c.307]

Получите приближенное решение урав1нен,ия энергии ла>ми-нарного пограничного слоя при плоском течении жидкости с очень низким числом Прандтля в окрестности критической точки. Считайте, что тепловой пограничный слой значительно толще динамического. На основе полученного решения запишите уравнение для расчета теплообмена в критической точке при поперечном обтекании круглого цилиндра, используя в качестве характерного размера диаметр цилиндра, а в качестве характерной скорости — KOipo Tb набегающего потока. [c.276]

Турбулентный П. с. По мере увеличения расстояния вдоль поверхности тела местное число Рейнольдса возрастает и начинает проявляться неустойчивость ламинарного течения по отношению к малым возмущениям. Такими возмущениями могут служить пульсации скорости во внеш. набегающем потоке, шероховатость поверхности и др. факторы. В результате ламинарная форма течения переходит в турбулентную, при этом на главное осреднённое движение жидкости или газа в продольном направлении накладываются хаотич., пульсац. движения отд. жидких конгломератов в поперечном направлении. В результате происходит интенсивное перемешивание жидкости, вследствие чего интенсивность переноса в поперечном направлении кол-ва движения, теплоты и массы резко увеличиваются. Потеря устойчивости и переход к турбулентному режиму течения внутри П. с. происходят при нек-ром характерном числе Рейнольдса, к-рое наз. критическим. Величина Яскр зависит от мн. факторов — степени турбулентности набегающего потока, шероховатости поверхности Маха числа М внеш. потока, относит, темн-ры поверхности, вдува или отсоса вещества через поверхность тела и др. Поскольку переход ламинарного режима течения в турбулентный связан с потерей устойчивости, то сам этот процесс не является достаточно стабильным, вследствие чего имеет место перемежаемость режима течения в пределах нек-рой области, к-руго называют областью перехода. [c.663]

Примером плохо обтекаемого тела может служить шар или поперечно обтекаемый цилиндр. При малых дозвуковых скоростях коэффициенты сопротивления шара и цилиндра зависят от числа Рейнольдса (рис. 1-27, а). При больших числах Re кривые Сх= (Яе) имеют два характерных участка область локальной автомодельности в интервале значений Re 1,0-н2,0-10 и область кризиса сопротивления. Число Рейнольдса, при котором наступает кризис, называется критическим (Рек). 3 1ачение R k зависит от степени турбулентности набегающего потока (рис. 1-27,6). [c.73]

Уравнения (2-115) и (2-116) справедливы при значениях Rexкритическое число Рейнольдса, зависящее от степени турбулентности набегающего потока и многих других факторов. Среднее значение Ре кр 5-10 . В случае обтекания пластинки капельной жидкостью уравнениями (2-116) — (2-118) можно пользоваться при 0,7 < < Хо/ Лс<1,3 (здесь Цо и Цо—значения ц при to и с), а в случае обтекания газом при 0,8<Гс/Го<1,2 и М<1. [c.172]

Изменение числа Re практически не оказывает влияния на характеристики компрессорных решеток до тех пор, пока оно остается выше некоторого критического значения. Это значение существенно зависит от степени турбулентности набегающего на лопатки потока. При характерном для осевых компрессоров высоком уровне турбулентности потока критическое число Re для компрессорных решеток лежит обычно в пределах Некр= (2,5. .. 3,5)-10 . [c.90]

На критическое число Рейнольдса, при котором имеет место переход в пограничном слое от ламинарного течения к турбулентному, сильное влияние оказывают два фактора уровень турбулентности в набегающем потоке и шероховатость цилиндра. Увеличение шероховатости или турбулентности свободного потока приводит к уменьшению критического числа Рейнольдса, Рисунок 15-9 [Л. 9] иллюстри- [c.405]

Многочисленные опыты по определению критического числа Кевкр Для пограничного слоя на пластине привели к значениям, близким к критическому числу трубы. Тот же порядок Ревкр был найден и при обтекании круглого цилиндра, шара и крыловых профилей. При этом было обнаружено, что относительное расположение критического сечения пограничного слоя, в котором ламинарный слой переходит в турбулентный, существенно зависит от степени возмущенности набегающего на тело внешнего потока. При изменении этого фактора изменяется и величина критического числа Рейнольдса пограничного слоя. [c.528]

Было замечено, что соответствующее критическое число Рейнольдса Нвкр сильно зависит от турбулентных характеристик набегающего потока, от шероховатости поверхности тела, числа Маха в случае большой скорости потока и от многих других причин. Эти параметры, как мы уже знаем, играют определяющую роль в развитии переходных явлений в пограничном слое. Опыты главным образом над шарами и круглыми цилиндрами полностью подтвердили это. [c.539]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...