Карно формула

Карно формула 136 Кванты световые— см. Фотоны Кенига формула 69 Кеплера закон второй 149 [c.342]

Подставив в формулу (3.10), справедливую для любого цикла, выражения для q и (/2, получим, что термический КПД цикла Карно определяется формулой [c.23]

Являясь следствием второго закона термодинамики, формула для КПД цикла Карно, естественно, отражает его содержание. Из нее видно, что теплоту горячего источника можно было бы полностью превратить в работу, т. е. получить КПД цикла, равный единице, лишь в случае, когда Т - оо либо Гг- -О Оба значения температур недостижимы, (Не- [c.23]

Отношение произведенной за цикл работы к полученному теплу—для реальных двигателей, впрочем, совершенно условному— называют термическим коэффициентом полезного действия цикла. В какой-то мере он характеризует эффективность преобразования внутренней энергии системы в работу. Из формулы (5.21) видно, что для цикла Карно коэффициент полезного действия [c.115]

Формула (101.5) выражает теорему Карно кинетическая энергия, потерянная телами при неупругом ударе, равна кинетической энергии тел, соответствующей их потерянным скоростям. [c.268]

Теорема 5.7.4 (Карно). Пусть к системе материальных точек с идеальными связями внезапно приложены активные удары Р и идеальные при ударе упругие связи, так что вновь полученная система связей сохраняется при ударе, включает действительное перемещение в множество виртуальных и обладает коэффициентом восстановления ае. Тогда изменение кинетической энергии системы из-за удара выражается формулой [c.436]

Последнее равенство называют формулой Карно при ударе, возникающем в результате наложения длительной связи, происходит потеря кинетической энергии системы, которая равна кинетической энергии, вычисленной на потерянных скоростях. [c.136]

Формула Карно, доказанная для частного случая, справедлива и в общем случае, если удар вызвав внезапным наложением длительной абсолютно гладкой связи. [c.136]

Потерянную кинетическую энергию можно определить и по теореме Карно (32). Пусть теперь одно нз тел, например В, в начале удара неподвижно, т. е. Па = 0- Тогда из формул (33) и (34) [c.494]

Отсюда видно, что к.п.д. цикла Карно не зависит от природы рабочего вещества и предельных адиабат, а определяется только температурами теплоотдатчика и теплоприемника первая теорема Карно). Из формулы (3.60) следует также, что влияние изменения температур и Т2 на значение к.п.д. цикла Карно различно [c.78]

Заметим, что, допуская возможность цикла Карно с температурой холодильника Tj = О К, можно прийти к неверному выводу о том, что уже по второму началу изотермический процесс при О К одновременно является и адиабатным. В самом деле, предполагая, что цикл Карно с Tj = О К осуществим, из формулы (3.60) получаем [c.79]

Таким образом, термический к. п. д. цикла Карно может быть выражен формулой [c.68]

Так как величина термического к. п. д. в цикле Карно зависит только от температур источника теплоты, но не зависит от свойств используемого рабочего тела, то приведенные формулы могут служить для построения шкалы температур с помощью измерения теплоты в цикле Карно. [c.72]

Формула (16.2) показывает, что e зависит от температуры Tj температуры окружающей среды Т . Можно доказать, как и ранее, что холодильный коэффициент цикла Карно не будет зависеть от выбора рабочего тела цикла. [c.179]

Если бы тепловой насос работал по циклу Карно, то с учетом формул (16.2) и (16.20) [c.183]

Выражение термического к. п. д. цикла Карно через термодинамические температуры. Термический к. п. д. цикла Карно [см. формулу (2.41)] с помощью соотношения (2.44) для термодинамической температуры, согласно которому [c.54]

Сопоставим теперь формулу (2.45) с выражением для термического к. п. д. цикла Карно, в котором рабочим телом является идеальный газ. Согласно уравнению (2.36) количество теплоты Ql и (З2. полученной и отданной идеальным газом на изотермических участках 1—2 и 3—4 цикла (см. рис. 2.11), [c.54]

Из этой формулы видно, что так как К11/(К11 + Цк) < то термический к. п. д. цикла Ренкина меньше термического к. п. д. цикла Карно. Это различие будет тем меньше, чем больше число Клаузиуса при КК оо и — %. [c.578]

Из формулы (18.10) видно, что эффективный к. п. д. цикла с промежуточным перегревом пара при оптимальной температуре перегрева меньше термического к. п. д. цикла Карно между температурами Г " и Та в lx j раз. [c.583]

Из приведенной формулы видно, что по мере уменьшения до единицы второго множителя в правой части этой формулы термический к. п. д. бинарного цикла приближается к к. п. д. цикла Карно. [c.587]

При выводе формулы для термического к., п. д. надо учесть работу тепловой машины Карно, переносящей теплоту QT-- > от окружающей среды к элементу или обратно, равную . Поэтому общая работа [c.601]

Термодинамическая температурная шкала, предложенная Кельвином, основана на втором законе термодинамики и не зависит от термометрических свойств тела. Построение шкалы опирается на следующие положения термодинамики. Если в прямом обратимом цикле Карно к рабочему телу подводится теплота С] от источника с высокой температурой Т и отводится теплота Сг к источнику с низкой температурой Гг, то T T =Q Q2 независимо от природы рабочего тела. Эта зависимость позволяет построить шкалу, опираясь только на одну постоянную или реперную точку с температурой Го. Например, пусть температура источников теплоты Т2—Т0 Т1 = Т, причем Г не известна если между этими источниками осуществить прямой обратимый цикл Карно и измерить количество подводимой и отводимой (Эз теплоты, то неизвестную температуру Г можно определить по формуле Г=Гo(Ql/Q2). Таким же способом можно произвести градуирование температурной шкалы. [c.171]

Таким образом, обратный цикл Карно также состоит из двух изотерм и двух адиабат. В результате совершения такого цикла теплота от источника с более низкой температурой передается к источнику с более высокой температурой и при этом затрачивается энергия в виде теплоты или работы В диаграмме затраченная в цикле работа [см. формулу (7.4) I изображается площадью, ограниченной линия и цикла. [c.152]

Термический КПД прямого цикла Карно или любого другого прямого обратимого цикла можно определить по формулам (7.7), которые можно записать следующим образом [c.152]

Термический КПД цикла может быть вычислен по общей формуле (7.3). Подставив в выражение т], = (<7i — 2 )М значения слагаемых, получим для цикла Карно [c.156]

Холодильный коэффициент цикла Карно может быть определен по формуле (7.5) е = qj /ц = <7i I — Яч)- После подстановки соответствующих величин имеем [c.156]

Формула (2.7) относится к обратимому циклу Карно. Термический КПД необратимого цикла меньше термического КПД обратимого цикла. Это очевидно, так как в противном случае необратимый цикл ничем не отличался бы от обратимого н при совместном действии двух сопряженных двигателей Карно (необратимого в прямом направлении и обратимого в обратном) в результате цикла не появилось бы никаких остаточных изменений в окружающих телах, что невозможно по самой природе необратимого процесса. [c.69]

В этом выражении положительный комплекс rj T есть число Клаузиуса К/, а отношение Ту — T IT представляет собой термический КПД цикла Карно между температурами Т . Поэтому формула для термического КПД цикла Ренкина может быть представлена в виде [c.542]

На уравнения (8.29) видно, что КПД термоэлемента ни при каких условиях не может стать больше термического КПД цикла Карно в интервале температур Т , Т . Этот результат очевиден, так как термоэлемент эквивалентен тепловому двигателю, в котором подводимая от горячего источника теплота преобразуется в энергию электрического тока. Но для теплового двигателя КПД цикла Карно является верхним пределом, превысить который невозможно. Поэтому КПД термоэлемента всегда, из-за необратимости термоэлектрических процессов, меньше (Т — T.j.)/Ti. Приведенные выше формулы относятся к генерации электрической энергии термоэлементом, когда последний используется как термогенератор. Если термоэлектрический элемент работает в режиме холодильной установки, то знаки qi, L меняются на противоположные. [c.580]

Таким образом, цикл Карно состоит из четырех обратимых процессов, выбор которых, основанный на приведенных выше рассуждениях, сделан рационально. Окончательное суждение о термодинамическом совершенстве цикла можно сделать на основе расчета его термического КПД, определяемого формулой [c.51]

Подставив выражения для и 2 в формулу (3.7), получим следующую зависимость для термического КПД обратимого цикла Карно [c.52]

Ес.ги Д..ДЯ элементарного цн ла Карно известна подводимая теплота, то по формуле (3.8) можно определить соотношение между значениями удельного объема для крайних точек изотерм подвода теплоты аналогично по формуле (3.9) определяется это соотношение для крайних точек изотермы отвода. Возьмем, например, изотерму со значением температуры Т (см. рис. 3.6), для нее по формуле (3.8) имеем [c.56]

Согласно формуле (3.65), доля теплоты, подводимой ири температуре Г, которая может быть превращена в максимальную полезную работу, определяется термическим КПД цикла Карно. Обратимый цикл Карно — единственный способ обратимого переноса теплоты с температурного уровня Г на нулевой уровень окружающей среды Го ири этом можно получить максимальную работу. [c.82]

Рекуррентная формула (3.71) позволяет в принципе указать простую процедуру получения термодинамической шкалы температур для некоторого теплового состояния ( назначается температура Т1 в виде положительного действительного числа, снабженного наименованием единицы измерения к 1 кг рабочего тела обратимого двигателя Карно в изотермическом процессе при температуре 1 подводится некоторое количество теплоты дг, рабочее [c.84]

Разности ftiijj—u ) и (Oax—Ux) показывают, насколько уменьшилась при ударе скорость каждого из соударяющихся тел. Их можно назвать потерянными при ударе скоростями. Тогда из формулы (165) вытекает следующая теорема Карно кинетическая энергия, потерянная системой тел при абсолютно неупругом ударе, равна той кинетической энергии, которую имела бы система, если бы ее тела двигались с потерянными скоростями. [c.404]

И в действительности ее существование было обнаружено сначала на чисто макроскопическом пути, при анализе вопроса о том, какую максимальную работу можно получить от тепловых машин. Этот анализ проделал впервые Карно, а завершил через тридцать лет Клаузиус. Клаузиус же придумал и само это название энтропия. Микроскопический смысл энтропии был раскрыт Больцманом, й формула, связывающая ее величину с логарифмом статвеса, высечена на его надгробном камне. [c.53]

Карно теорема 387 Кёнига формула 360 Кеплера законы 326, 327 Киловатт 376 Килограмм-масса 253 Килограмм-сила 252 Килограммометр 368 [c.453]

Потерю кинетической энергии при ударе выразим более удобной формулой, доказанной знаменитым французским ученым Ла-заром Карно, организатором побед французской революции. [c.295]

Карно теорема 294 Кёнига формула 232 Киловатт 182 Килограмм-масса 114 Килограмм-сила 114 Килограммометр 173 Кинематика 14 [c.300]

Цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат (см. рис. 3.4). Однако при доказательстве теоремы Карно используется лишь факт наличия изотерм, связанных с горячим и холодным источниками теплоты. Процессы Ьс и йа, вообще говоря, не обязательно должны быть адиабатными. Можно, например, отобрать часть теплоты в процессе расширения Ьс, это позволяет уменьшить максимальный объем цикла V . Отобранную теплоту можно подвести к рабочему телу в процессе сжатия с1а, уменьшив тем самым количество затрачиваемой на сжатие работы. Такое внутреннее перераспределение теплоты в цикле, не затрагивающее внешние источники, называют регенерацией, а сам цикл—регенеративным. Если неаднабатные процессы Ьс и с1а обратимы, то термический КПД регенеративного цикла равен КПД цикла Карно и определяется по формуле (3.10). Поэтому теорему Карно формулируют и так любой обратимый тепловой двигатель, работающий с источниками теплоты, имеющими температуры Г и Гд, обладает термическим КПД т1о = 1—(Г2/Г1). [c.53]

Выражение в скобках есть термический КПД обратимого цикла Карно, осуществляемого между теплоот-датчиком с температурой Т и окружающей средой с температурой Го, которая играет роль теилоприемника в формуле (3.65) это выражение называют фактором Карно или эксергетической температурой. [c.82]

Выражение (3.70) можно использовать в качестве рабочей формулы для построения термодинамической шкалы температур, ибо множитель qi qi+l= ( —11 0,1+1) не ависит от свойств термометрического вещества (рабочего тела цикла Карно). Однако построенная таким образом шкала (если составлять ее из положительных чисел) находилась бы в противоречии с исторически слолсившимся понятием температуры теплота самопроизвольно переходит от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой. Поэтому в качестве термодинамической температуры принимаем величину 7=1/Ф и вместо выражения (3.70) имеем следующую формулу [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...