Распространение излучения в среде

При распространении излучения в среде количество световой энергии вдоль луча от точки к точке может изменяться за счет процессов ослабления и испускания излучения. Изменение спектральной интенсивности излучения описывается уравнением переноса излучения [160] [c.141]

Другим подходом к решению задачи [1—4] может быть использование методов расчета полей излучения в защитах с неоднородностями, основанных на макроскопических константах закономерностей распространения излучений в средах. [c.139]

Следует также заметить, что нестационарные члены в левой части уравнений (4-5), (4-6) и (4-8), (4-9), содержащие в знаменателе скорость распространения излучения в среде с , ничтожно малы по сравнению с другими членами (вследствие очень большой величины j и обычно ими можно пренебречь. [c.122]

Передача энергии излучением представляет собой сложное явление, требующее рассмотрения с трех точек зрения. Здесь имеются в виду 1) акт собственно излучения, происходящий в источнике излучения, т. е. испускание энергии 2) реакция приемника излучения на падающее излучение 3) процесс распространения излучения в среде, отделяющей источник от приемника излучения. [c.187]

Результирующий импульс получается делением этого выражения на скорость распространения излучения в среде с, а его нормальная к поверхности dA составляющая — умножением на os 0 [c.42]

Если с — скорость распространения излучения в среде, то расстояние ds равно [c.270]

Здесь к—константа распространения излучения в среде, заполняющей резонатор L — длина резонатора — произвольное целое число (продольный индекс собственного типа колебаний). Из (1.3) в отсутствие дисперсии среды легко получить выражение, определяющее собственные частоты [c.12]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ В СРЕДЕ С ЧАСТОТНОЙ ДИСПЕРСИЕЙ [c.16]

Распространение излучения в среде с частотной дисперсией [c.17]

Рассмотрим теперь распространение излучения в среде, показатель преломления которой изменяется случайным образом. При падении световой волны на такую случайную среду амплитуда и фаза волны претерпевают флуктуации, обусловленные флуктуациями показателя преломления среды. [c.97]

ПЕРЕНОС ИЗЛУЧЕНИЯ — распространение излучения в среде при наличии процессов поглощения, испускания или рассеяния. Основная задача теории П. и. — определение поля излучения, к-рое характеризуется интенсивностью / , зависящей от частоты, координат и направления луча. Количество лучистой энергии заключенное в интервале частот (V, V -Н с г) и в телесном угле с ю, к-рое переносится за время (11 через площадку а, перпендикулярную выбранному направлению, [c.609]

Если с — скорость распространения излучения в среде внутри резонатора, мы имеем [c.103]

При анализе возможности восстановления внутренней структуры объекта по рассеянному им излучению для конкретной схемы исследования необходимо решить следующие задачи 1) выбрать модель среды, отвечающую заданным физическим характеристикам объекта 2) записать уравнение распространения излучения в среде для выбранной модели среды при заданной схеме зондирования 3) определить уравнение, связывающее измеряемые параметры рассеянного излучения с исследуемыми характеристиками среды, т. е. получить основное интегральное уравнение 4) получить формулу обращения или выбрать алгоритм решения интегрального уравнения 5) определить условия, при которых регистрация рассеянного излучения позволит получить полный набор данных, необходимый для решения интегрального уравнения. Решение последней задачи позволит сформулировать основные требования к схеме зондирования и регистрации рассеянного излучения. [c.92]

В заключение хотелось бы сделать следующие замечания. В настоящее время методы томографии, т, е, восстановления внутренней структуры объекта по результатам его зондирования проникающим излучением, базируются на различных уравнениях, описывающих уравнение распространения в среде. Известны формулы обращения для уравнения Гельмгольца (дифракционная томография, уравнения эйконала и т. д.). В 3.4 предложена схема измерений, получены формулы обращения для случая распространения излучения в среде, подчиняющегося уравнению переноса излучения в различных приближениях. Проведенный анализ этих схем и модельные эксперименты показали принципиальную возможность решения задач определения коэффициента экстинкции и распределения интенсивности в сечении светового поля предложенным методом. При других условиях распространения излучения в среде можно найти, по-видимому, схемы измерения и алгоритмы обращения, которые позволят применить принципы томографии для спектроскопии трехмерных объектов. [c.99]

Для качественного рассмотрения возможных нелинейных эффектов, возникающих при распространении мощного излучения в средах, и упрощения математических расчетов выражение (36.4) достаточно записать в скалярном виде [c.301]

Быстрый рост интенсивности первой стоксовой компоненты обусловлен тем, что в эту компоненту переходит значительная часть (примерно до 70 %) интенсивности возбуждающего излучения. Поэтому первая стоксова компонента сама начинает играть роль падающего излучения и возбуждает вторую стоксову компоненту I s- По мере распространения излучения в активной среде интенсивность второй компоненты также быстро возрастает и она в свою очередь возбуждает третью стоксову компоненту и т. д. (см. рис. 36.8, а). Таким образом, происходит постоянная перекачка энергии падающего излучения в более высокие стоксовы компоненты. Интенсивность исходного излучения / при этом соответственно падает. [c.314]

Распространение излучения в поглощающей среде. Рассмотрим процесс прохождения излучения со спектральной плотностью энергетической яркости через плоский слой среды с толщиной dS. Собственным излучением слоя и рассеянием пренебрегаем. Экспериментально установлено, что величина bx S) на выходе из слоя и bi(0) на входе и него связаны следующим образом [c.293]

Теплообмен и з л у ч ен и ем—это процесс, который происходит следующим образом внутренняя энергия вещества превращается Б энергию излучения (энергия фотонов или электромагнитных волн, излучаемых телом или средой), далее происходит распространение излучения в пространстве (процесс переноса излучения), далее энергия излучения поглощается веществом, которое оказалось на пути фотонов или электромагнитных волн. [c.171]

В предыдущих двух главах рассматривались волны и колебания конструкций, состоящих из распределенных масс и податливостей (жесткостей), без учета демпфирования — важного параметра, характеризующего затухание волн и колебаний. Этот параметр обусловлен внутренним и внешним трением, излучением и другими причинами, вызывающими убывание акустической энергии в рассматриваемой конструкции. Во многих случаях эффекты потерь пренебрежимо малы, по в некоторых случаях пренебрежение ими ведет к большим ошибкам в расчетах. Так, амплитуда вынужденных колебаний на резонансной частоте существенно зависит от потерь (см. рис. 3.14). Так же сильно зависят от потерь и отклики произвольной колебательной системы на кратковременные нагрузки. Вследствие демпфирования часть энергии колеблющейся конструкции превращается в тепло и предоставленные самим себе колебания затухают со временем. Аналогичная картина наблюдается и при распространении волны в среде. Из-за внутренних потерь часть энергии волны идет на нагревание среды и амплитуда волнового движения уменьшается с расстоянием по мере распространения волны. [c.207]

Изменение скорости распространения излучения в данной среде описывается формулой [c.36]

Дело обстоит гораздо слоЖ1нее, когда излучение распространяется в материальной среде. С точки зрения электронной теории взаимодействие излучения и вещества заключается в воздействии электромагнитной волны на электрические заряды, входящие в состав атомов вещества. Это воздействие сводится к возбуждению колебаний электронов в такт с колебаниями проходящей через среду электромагнитной волны, в результате чего возбужденные колебания зарядов приводят к испусканию вторич нт.ьх электромагнитных волн. Для отдельного изолированного атома излучение вторичных волн той же частоты, что и падающая волна, описывается косинусоидальной диаграммой испускания по различным направлениям [Л. 15]. Вторичные волны, испускаемые соседними атомами, оказываются когерентными и интерферируют друг с другом. В результате такой интерференции излучение среды в стороны почти полностью нивелируется, а взаимная интерференция иер-вичной и вторичных волн, приводит к возникновению результирующей волны, которая распростраияется в первоначальном направлении, но с фазовой скоростью, мень-щей, чем скорость излучения в вакууме. Таким образом, следствием взаимодействия излучения е атомами и молекулами вещества является прежде всего уменьшение скорости распространения излучения в реальной среде по сравнению с вакуумом. Если при этом скорость распространения излучения в среде. меняется с частотой, то будет происходить так называемая дисперсия электромагнитных волн в данной среде. [c.32]

В 1931 Лауэ изложил теорию Д. р. л. как электроди-намич. задачу распространения излучения в среде с непрерывной трёхмерной периодическо поляризуемостью у, (г, ю) (см. Поляризуемость рентгеновская). [c.671]

Взаимовлияние излучения и вещества характерно для излучающей плазмы. Действителыю, с одной стороны, само излучение обусловлено ускорением частиц и его спектр формируется их тепловым движением, а с др. стороны, радиац. потери плазмы ограничивают её темп-ру, т. е. интенсивность движения частиц. В горячей разреженной плазме И. п. имеет определяющее значение также и в формировании распределения ионов по кратностям ионизации (см. Ионизационное равновесие), а для данного Z/ — по возбуждённым уровням. Эти распределения вместе с максвелловским распределением электронов по скоростям (к-рое обычно легко поддерживается их частыми взаимными столкновениями и потому не искажается излучением) образуют полный набор излучателей для ЛИ, ТИ, ФИ и ЦИ. В свою очередь, частицы плазмы влияют на форму излучаемых спектров, приводя к уширению спектральных линий, й на распространение излучения в среде (см. ниже Запирание излучения, а также Перенос излучения). Наиб, полным взаимовлияние плазмы и излучения оказывается для ЛИ дискретность спектра предопределяет его чувствительность к многообразным уширяющим воздействиям электронов и ионов, а ко1[центрацня излучающих электронов на возбуждённых уровнях в сильной степени определяется скоростью радиац. процессов девозбуждения и возбуждения. [c.108]

К. э. возникла в диапазоне радиоволн (длина волны генератора па молекулах NHg к—1,24 см). Однако дальнейшее развитие К. э. происходило в онтич. дна пазоне. Первоначально целью К. э. была генерация, а затем и усиление когерентного излучения. В дальнейшем изучение взаимодействия интенсивного лазерного излучения с веществом привело к развитию новых иаправленнй. Одним из них является изучение нелинейных процессов, сопровождающих распространение излучения в среде, показатель преломления к-рой [c.320]

К возникновению С. с. приводит также эффект с а-мовоздействия. При распространении излучения в среде с кубичной нелинейностью появляется фазовая добавка, пропорц. числу фотонов Пд = а+ а,, (аффект фазовой самомодуляции света). Для одноиодо-вого излучения утот эффект описывается ур-ииеи [c.490]

Пусть в отсутствие излучения все атомы находятся в основном состоянии п. Будем интересоваться распространением излучения в среде в направлении оси г. Для упрощения рассмотрения предположим, что размер среды в направлении оси г удовлетворяет неравенству > ст . При выполнении этого неравенства Можно полагать, что на каждый атом среды падающеа излучение действует в течение времени т.,. [c.184]

Выше уже отмечались исследования С. И. Вавилова зависимости коэс1х ициента поглощения от интенсивности поглощаемого света (см. гл. ХХУИ1, ХЬ). В книге Микроструктура света , обобщая свои наблюдения, относящиеся к 20 гг., и последующие опыты, Вавилов писал Нелинейность в поглощающей среде должна наблюдаться не только в отношении абсорбции. Последняя связана с дисперсией, поэтому скорость распространения света в среде, вообще говоря, также должна зависеть от световой мощности. По той же причине в общем случае должна наблюдаться зависимость от световой мощности, т. е. нарушение принципа суперпозиции, и в других оптических свойствах среды — в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращательной способности и т. д. . Последующее развитие нелинейной оптики, об>условленное экспериментальным исследованием распространения лазерного излучения, не только подтвердило общие соображения Вавилова о мно-гообрази И возможных нелинейных явлений, но и привело к обнаружению всех перечисленных им конкретных эффектов. Поэтому Вавилов по праву признан основоположником нелинейной оптики. [c.820]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...