Эмиссия электронов термоэлектронная

Эмиссия электронов термоэлектронная 298 [c.352]

Физическая сущность термической эмиссии электронов (термоэлектронной эмиссии) заключается в том, что металл, нагретый до высокой температуры, приобретает способность излучать свободные электроны в окружающее пространство. Автоэлектронная эмиссия с катода происходит за счет высокой напряженности электрического поля и не зависит от температуры нагрева катода. [c.16]

Поскольку работа выхода значительно меньше работы ионизации, твердые и жидкие тела часто служат источником свободных электронов для прилегающего газового объема. Подобно видам ионизации в газе (где мы знаем ионизацию соударением, фотоионизацию, термическую ионизацию), имеем аналогичные процессы и для эмиссии электронов термоэлектронную, автоэлектронную, или электростатическую, фотоэлектронную и вторичную —- при бомбардировке поверхности различными частицами. [c.76]

Известны следующие виды эмиссии электронов твердыми телами термоэлектронная автоэлектронная (или электростатическая) фотоэлектронная (или внешний фотоэффект) вторичная, возникающая при бомбардировке твердого тела тяжелыми частицами (атомами, ионами) или потоком первичных электронов. [c.61]

Основным механизмом эмиссии электронов в W-дугах можно считать термоэлектронную эмиссию и эффект Шоттки. [c.79]

Следует отметить, что наряду с суш,ествованием тока эмиссии от поверхности 1 к поверхности 2 (плотность в термоэлектронном преобразователе существует противоположно направленный ток плотностью д(от анода к катоду), обусловленный эмиссией электронов поверхностью 2 (анодом). Плотность этого тока определяется формулой Ричардсона [c.413]

Абсолютный электрический к. п. Д. термоэлектронного преобразователя представляет собой отношение электроэнергии, потребляемой внешним сопротивлением, к теплу, получаемому катодом. Часть этого тепла расходуется на обеспечение эмиссии электронов и является полезно затраченной, остальное тепло, передаваемое с катода на анод излучением, обусловленным разностью температур, является в соответствии со вторым законом термодинамики необратимой потерей. Такой потерей является и джоулево тепло установки. [c.242]

Р. в. определяет величину и температурную зависимость тока термоэлектронной эмиссии. В зависимости от того, в каких условиях происходит эмиссия электронов — адиабатических или изотермических, с Р. а. совпадает изменение внутр. энергии или соответственно свободной энергии тела, связанное с испусканием одного электрона. [c.194]

Ионизация при развитии дугового разряда сопровождается процессом эмиссии (испускания) электронов. Различают термоэлектронную эмиссию - испускание электронов с раскаленной поверхности катода, автоэлектронную эмиссию - выход электронов с поверхности катода под действием внешнего электрического поля и эмиссию электронов в результате ударов положительных ионов, которые под действием электрического поля устремляются к катоду и передают его атомам энергию, достаточную для отрыва электрона. [c.86]

Различают два характерных процесса эмиссии электронов из катода дуги термоэлектронную и автоэлектронную эмиссии. Теоретически эти процессы существуют всегда одновременно, однако практически во многих случаях превалирующее значение имеет один из них. [c.62]

Испускание электронов с поверхности электродов, т. е. эмиссия электронов, может происходить за счет термоэлектронной эмиссии, автоэлектронной эмиссии, фотоэлектронной эмиссии и эмиссии вследствие ударов положительных ионов по поверхности отрицательного электрода (катода). [c.48]

Процесс испарения, излучения или выхода электронов проводимости из металлов называется электронной эмиссией. Этот процесс играет исключительно важную роль в сварочной дуге. Электронная эмиссия подразделяется на эмиссию электронов вследствие бомбардировки металла ионами, фотоэлектронную, термоэлектронную и автоэлектронную эмиссию. [c.32]

В дуговом разряде выбрасывание (эмиссия) электронов с катода происходит под влиянием двух факторов высокой температуры термоэлектронная эмиссия) и напряженности электрического поля авто-электронная эмиссия). [c.303]

Основной частью электронного осциллографа является электроннолучевая трубка, содержащая источник электронов (катод), три исполнительных преобразователя, воздействующих на поток электронов (модулятор интенсивности и две отклоняющие системы), и плоскость регистрации, покрытая носителем (экран). В технике регистрации обычно применяются трубки с катодом из вольфрама или никеля с нанесенным на подогреваемую поверхность слоем окислов некоторых элементов (тория, бария, кальция и др.) особенно эффективен катод, покрытый смесью окислов щелочноземельных металлов (так называемый оксидный катод). Выделившиеся в результате термоэлектронной эмиссии электроны ускоряются и фокусируются с помощью нескольких электродов, имеющих определенные потенциалы по отношению к катоду. На траекторию электронного луча можно воздействовать магнитными или электрическими полями чаще в измерительной технике используются трубки с электрическим управлением. Величина искривления траектории луча определяется напряжением, подаваемым на две пары отклоняющих пластин. Если на одну пару пластин подавать напряжение, линейно изменяющееся во времени, то на экране трубки получится временная развертка напряжения, подаваемого на вторую пару пластин. Экран трубки с внутренней стороны покрыт люминесцирующим составом в зависимости от состава люминофора возбуждение свечения может продолжаться от миллионных долей секунды до нескольких секунд и более. Яркость свечения люминофора зависит от плотности и скорости электронного потока. [c.154]

Для создания дуги необходимо ионизировать воздух или газ в промежутке между электродами. Это обеспечивается электронами, вылетающими из отрицательного электрода (катода). Электроны сталкиваются с атомами или молекулами газообразных веществ, находящихся в пространстве между электродами, и присоединяют или отнимают отрицательный заряд, превращаясь в положительно или отрицательно заряженные ионы. В дуговом разряде выбрасывание (эмиссия) электронов из катода происходит под влиянием высокой температуры термоэлектронная эмиссия) и напряженности электрического поля (автоэлектронная эмиссия). [c.259]

Основными факторами, которые обеспечивают в дуговом промежутке мощный поток электронов, способствующий устойчивому горению сварочной дуги, являются термоэлектронная эмиссия и эмиссия электронов от ударов положительных ионов о поверхность катода.- [c.72]

И 5 — на вторичную и термоэлектронную эмиссию электронов [c.153]

ЭЛЕКТРОННАЯ ЭМИССИЯ - процесс выхода электронов из твердых или жидких тел (см. Термоэлектронная эмиссия, Электростатическая электронная эмиссия, Фотоэлектронная эмиссия, Первичная электронная эмиссия, Электронная эмиссия при бомбардировке тяжелыми частицами. Вторичная электронная эмиссия). [c.186]

Эффективность нагрева изделия существенным образом зависит от уноса энергии, обусловленного испарением материала изделия, отражением излучения в окружающую среду, вторичной и термоэлектронной эмиссией электронов, а также электромагнитным излучением. Электроннолучевая сварка характеризуется весьма малыми размерами пятна нагрева (до 10 мм ), значительно меньшими, чем у сварочной дуги (около 1 мм ). С увеличением плотности подводимой энергии возрастают потери теплоты, связанные с испарением металла в зоне нагрева. Это определяет границу предельной интенсивности для электронного луча при сварке плавлением примерно в пределах 10 —10 кВт/см . [c.59]

Для зажигания дуги обычно пользуются термоэлектронной эмиссией, которая возникает при замыкании электродом сварочной цепи. Замыкание всегда происходит посредством микроскопических выступов, существующих на поверхности свариваемого металла и электрода. Большая плотность тока, приходящаяся на эти выступы, приводит к быстрому их нагреву до высокой температуры и возникновению мощной эмиссии электронов. [c.13]

Для сварочной дуги основными процессами эмиссии будут термоэлектронная и автоэлектронная. Термоэлектронная эмиссия наблюдается при нагревании эмиттера. Энергия электронов возрастает пропорционально температуре Т, °К. Некоторые электроны достигают при этом уровней энергии, достаточных для преодоления потенциального барьера, ограждающего поверхность эмиттера, и вылетают в окружающее пространство, становясь свободными электронами. [c.76]

Дуга зажигается от нагрева электрода (катода). Когда электрод соприкасается с изделием, создается замкнутая сварочная цепь, торец катодного электрода нагревается за счет выделения тепла при прохождении тока через контакт, имеющий большое сопротивление, и при отрыве электрода от изделия на расстояние 1 мм (или несколько более) дуга зажигается. В момент отрыва электрода от изделия с нагретого от короткого замыкания катода начинается термоэлектронная эмиссия. Электронный ток ионизирует газы и пары металла, находящиеся в межэлектродном промежутке, и с этого момента в дуге появляются электронный и ионный токи. Дуговой разряд можно считать установившимся по истечении 1 10" -10 с. [c.122]

Оии удерживаются в металле силами поля. В некоторых случаях кинетическая энергия свободного электрона становится больше, чем так называемая работа выхода, и электрон вылетает из металла. Эмиссия (вылет) электронов при обыкновенных температурах, называемая холодной эмиссией, ничтожно мала. Значительно большая эмиссия электронов. металлами получается при так называемой термоэлектронной эмиссии, когда металл накалён. С повышением температуры металла скорость электронов увеличивается, электроны приобретают большую кинетическую энергию, достаточную для преодоления работы выхода, и эмиссия электронов начинается при сравнительно слабых электрических полях. Принцип термоэлектронной эмиссии используется в электронных лампах. [c.496]

При сгорании углеводородных топлив сильное влияние на ионизацию пламени оказывает термоэлектронная эмиссия. Это явление возникает при высоких температурах, когда энергия электронов становится достаточной для того, чтобы они могли покинуть поверхность твердых частиц. В результате термоэлектронной эмиссии частицы приобретают положительный заряд. В углеводородных пламенах к таким частицам следует отнести, прежде всего, частицы углерода (сажи). При температуре 1880 °С, характерной для камеры сгорания дизеля, вследствие эмиссии электронов с поверхности частиц углерода за время не более 10-3 мс создается равновесная концентрация электронов, достигающая 1010 электрон/см . [c.91]

Основной причиной невысохшх значении термических к. п. д. термоэлектрогенераторов является необратимый характер процесса передачи тепла Q. от горячего источника к холодному путем теплопроводности по термоэлектродам. Как уже отмечалось, существенно снизить эту величину, т. е. увеличить значение коэффициента s, пока не удается. В этой связи несомненный интерес представляют термоэлектронные преобразователи, которые можно рассматривать как своего рода термоэлектрогеператоры, в которых горячий и холодный спаи разделены вакуумным промежутком, исключающим передачу тепла путем теплопроводности. Электрический ток в цепи иоддерживается за счет эмиссии электронов. [c.411]

Эмиссия электронов. При нагревании М. до высоких темп-р наблюдается испарение электронов с поверхности М. (см. Термоэлектронная эмиссия). Число электронов, вылетающих из М. в единицу времени, дропорц. ехр (—WIkT), где W — работа выхода электрона из М. Величина W (2—5 эВ) у разл. М. (и даже на разных кристаллич. гранях одного М.) различна W зависит от состояния поверхности. Приложив к М. сильное электрич. поле ( 10 В/см), можно существенно увеличить эмиссию электронов за счёт того, что электроны покидают М. в результате туннельного прохождения (см. Лвтоэлектронная эмиссия). Различия в W обусловливают контактную разность потенциалов между разными М, [c.119]

Мин. энергия, требуемая для эмиссии электрона при фотоэлектрич. эффекте, при вторичной электров-ной эмиссии, когда эмиссия происходит не в результате спонтанного теплового возбуждения за счёт внутр. энергии тела, а под действием впеш. источника (света, быстрого электрона), в общем случае отличается от Р. в., к-рую поэтому для определённости называют термоэлектронной Р. в. В металлах и сильно легированных (вырожденных) полупроводниках, в к-рых верх, уровень заполненных электронами состояний совпадает с фотоэлектрич. Р. в. совпадает с термоэлектронной Р. в. Но в сравнительно чистых полупроводниках верхний заполненный уровень совпадает с краем валентной зоны, к-рый во мн. случаях ниже р, вследствие чего фотоэлектрич. Р. в. больше термоэлектронной Р. в. [c.194]

Катоды ламп тлеющего разряда работают при малых плотностях тока на их поверхностях (менее 10 А/см ), и их рабочая температура не превышает несколько сотен градусов Цельсия. Поскольку при этих температурах термоэлектронная эмиссия отсутствует, разрядный ток поддерживается эмиссией электронов из катода за счет бомбардировки катода положительными ионами, фотоэлектронной эмиссии и энергии метастабильных атомов. Этот механизм эмиссии малоэффективен, и поэтому для поддержания разряда требуется большое околокатодное падение потенциала (у катодов из чистых металлов до-19 291 [c.291]

Электрическая дуга — один из видов электрического разряда, при котором ток проходит через ионизированные газы, пары металлов. При кратковременном сближении электродов с шихтой или друг с другом возникает короткое замыкание. Идет ток большой силы. Концы электродов раскаляются добела. При раздвигании электродов между ними возникает электрическая дуга. С раскаленного катода происходит термоэлектронная эмиссия электронов, которые, направляясь к аноду, сталкиваются с нейтральными молекулами газа и ионизируют их. Отрицательные ионы направляются к аноду, положительные к катоду. Пространство между анодом и катодом становится ионизированным, токопроводящим. Бомбардировка анода электронами и ионами вызывает сильный его разогрев. Температура анода может достигать 4000 °С. Дуга может гореть на постоянном и на переменном токе. Электродуговые печи работают на переменном токе. В последнее время в ФРГ построена элек-тродуговая печь на постоянном токе. [c.177]

Работа выхода электронов. Эмиссия электронов с поверхности кристалла является чувствительным критерием для доказательства наличия адсорбционных слоев. Каждый кристалл обладает характерным потенциалом выхода электронов, определяющим энергию, необходимую для эмиссии электронов, которая может быть фотоэлектронной или термоэлектронной. Так как потенциал выхода электронов с поверхности металла сильно зависит от присутствия адатомов, то можно этим методом измерять степень покрытия 0 поверхности адатомами, причем можно обнаружить степени покрытия, начиная от долей моноатомного адсорбированного слоя. При малых степенях покрытия 0<1 (0=1 соответствует моноатомному покрытию). Для различных комбинаций металл — адатомы получается линейное соотношение между разностью интегрально измерен1н.1х потенциалов выхода ДФ и степенью покрытия 0 [c.363]

Близкие к этому идеи высказывал ранее Гюнтершульце [Л. 7]. Все они в той или иной степени представляют собой возврат к прежней термоэлектронной теории дуги, хотя и в новом ее понимании. В последнее время наблюдается тенденция синтеза термоэлектронной и автоэлектронной теории дуги (теория Т — F-дуги). Одна из попыток такого рода была предпринята Бауэром [Л. 118], рассматривавшим первоначально эмиссию из катода дуги как результат простого сложения термоэлектронного и автоэлектронного токов, вычисляемых раздельно с помощью известных соотношений. На недостаточность такого примитивного рассмотрения вопроса обратил внимание Ли [Л. 154]. Основанием для этой критики послужило более последовательное решение задачи об эмиссии электронов металлом под влиянием совместного действия электрического поля и температуры [Л. 119]. Важным результатом указанных работ является представление о существовании непрерывного перехода между термоионной и автоэлектронной дугами в зависимости от соотношения между температурой катода, напряженностью поля у ка- [c.59]

КАТОД ЭЛЕКТРОВАКУУМНОГО ПРИБОРА — электрод, на котором происходит электронная эмиссия при электрическом разряде. В зависимости от вида эмиссии различают термоэлектронные катоды, фотоэлектронные катоды, вторичноэлектронные катоды и т. д. Первые делятся па катоды прямого накала (нити накала), нагреваемые непосредственно протекающим через них током, и подогревные катоды, нагреваемые специальной деталью — подогревателем, которая может пе иметь с катодом электрического контакта. В ионных приборах применяются самонакаливающие-ся катоды (катоды с ионным подогревом), нагревающиеся главным образом благодаря атомной бомбардировке эмиттирующей поверхности, и холодные катоды, работающие без нагрева, эмиссия которых обусловлена сильным электрическим полем у их поверхности. [c.58]

Выход первичных электронов с поверхности катода обусловливается в основном термоэлектронной и автоэлектродной эмиссиями. Физическая сущность термоэлектронной эмиссии электронов заключается в том, что металл, нагретый до высокой температуры, приобретает способность излучать свободные электроны в окружаю-шее пространство. Автоэлектронная эмиссия происходит за счет высокой напряженности электрического поля и не зависит от температуры нагрева катода. [c.13]

Наибольшее значение термоэлектронная эмиссия имеет на катоде. Здесь может создаваться электрическое поле, направленное в сторону движения электронов и тем самым усиливающее электронную эмиссию (эффект Шоттки). Подобная термоэлектронная эмиссия, усиленная действием электрического поля, называется иногда автотврмоэлектронной эмиссией. Эмиссия электронов может наблюдаться и на холодных катодах при наложении сильного электрического поля напряженностью Е 10 10 в см. [c.77]

Фиг. 4.5. Магнитный анализатор скоростей, разработанный Хутсоном [49] для измерения энергетического распределения электронов термоэлектронной эмиссии с различных кристаллографических направлений монокристаллической

Эмиссия электронов с катода и поступление энергии на катод. Заметная термоэлектронная эмиссия возможна лишь для угольного и вольфрамового катодов, высокая температура испарения или плавления которых обеспечивает большое значение плотности электронного тока /т.э — около 10 А/м . Электроны, преодолев потенциальный барьер, равный работе выхода фвых.кат и, вылетев с горячего катода, уносят с собой энергию, и тем самым с единицы поверхности отводится тепловая мощность /т.эфвых.кат- [c.26]

КАТОДНОЕ ПЯТНО, ярко светящееся пятно на поверхности катода. Возникает при переходе тлеющего разряда к дуговому разряду вследствие изменения осн. механизма генерации эл-нов в простейшем случае автоэлектронная эмиссия сменяется термоэлектронной эмиссией, зона эмиссии практически со всей поверхности катода стягивается в малое К. п., темп-ра в области к-рого резко увеличивается и достигает значений темп-ры плавления или возгонки. В зависимости от материала и геометрии катода и величины тока, помимо термоэмиссии, возмоншы и др. механизмы при переходе тлеющего разряда к дуговому (напр,, взрывная электронная эмиссия, плазменный катод). в. Н. Колесников. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...