Теория неустойчивостей

ЛЯХ или на нагревателях цилиндрической сферической форм достаточно больших размеров. Это следует из того, что предпосылки, лежащие в основе теории неустойчивости Гельмгольца, не могут [c.274]

Основная причина возникновения МКК — снижение коррозионной стойкости границ зерен из-за структурной и химической неоднородности. металла.. Механизм изменений, приводящий к подобной неоднородности, объясняется по-разному. Единой универсальной теории МКК в настоящее время еще не существует. Все существующие теории причин возникновения МКК можно объединить в следующие группы 1) теории обеднения границ зерен хромом 2) теории локальных элементов 3) теории неустойчивых фаз 4) теории механических напряжений. [c.46]

В последнее время возникла так называемая теория катастроф, тесно связанная с общей теорией неустойчивости динамических систем. Эта теория применяется, например, для исследования разрушения кристаллов в ней существенную роль играют бифуркации 2). [c.472]

Наиболее разработанной считается линейная теория неустойчивости, которая предполагает, что наложенные на стационарное ламинарное течение возмущения параметров потока малы по сравнению с величинами осредненного потока. [c.175]

Таким образом, из рассмотрения экспериментальных и теоретических работ по устойчивости следует, что линейная теория неустойчивости позволяет определить границы устойчивого течения. Поскольку уравнения движения Навье-Стокса содержат нелинейные члены, проблема устойчивости в общем случае должна рассматриваться как нелинейная. Влияние нелинейности при развитии возмущений конечной амплитуды сводится в основном к двум факторам. Во-первых, появляются гармоники колебаний более высоких порядков, чем основная, в результате чего происходит перераспределение энергии между этими гармониками и осредненным течением во-вторых, напряжение Рейнольдса приводит к изменению исходного профиля скорости. [c.184]

К ТЕОРИИ НЕУСТОЙЧИВОСТИ ПЛОСКОГО ПОТОКА ПРИ НАЛИЧИИ КРИТИЧЕСКОЙ ТОЧКИ [c.266]

В четвертой главе развита теория параметрической неустойчивости второго рода. Ее причиной является нормальный эффект Доплера, носящий кинематический характер. Это позволило развить качественную теорию неустойчивости, основанную на анализе кинематики волн, не решая сложной в математическом отношении краевой задачи. Выведен критерий неустойчивости второго рода и развит метод нахождения областей параметрического возбуждения импульсов в системах с периодически колеблющимися границами. Исследованы процессы формирования импульсов из синусоидальных начальных возмущений. Рассмотрены две системы, в которых параметрическая неустойчивость второго рода возникает не за счет движения границы, а в результате периодического изменения распределенных параметров. Приведены данные экспериментальных исследований, подтверждающие результаты теоретических расчетов. [c.16]

Важным примером механической системы, в которой движущаяся нагрузка может возбуждать упругие волны является упругое колесо - типовой элемент большинства машин. Если колесо неоднородно по угловой координате (имеются спицы, крепления, дисковые тормоза и т.п.), то одним из механизмов генерации волн будет переходное излучение. Исследование этого механизма представляет как теоретический, так и практический интерес. С точки зрения теории любопытно проанализировать особенности процесса излучения, связанные с замкнутостью упругой системы, а практическая важность проблемы обусловлена не только появлением нового типа колес для поездов (смотри выше), но и необходимостью создания адекватной современным посадочным скоростям теории неустойчивости ( шимми ) колес самолетов при посадке. [c.257]

Неустойчивость по Тэйлору. В случае и = и, соответствующем неустойчивости по Тэйлору в чистом виде, вязкость в начальной стадии действительно не играет никакой роли. Благодаря этому теория неустойчивости по Тэйлору проще теории неустойчивости по Гельмгольцу. Поэтому мы сначала рассмотрим первую, хотя последняя лучше изучена и, по-видимому, играет более важную роль. [c.324]

После того, как мы определили место настояш,его рассмотрения в обш,ей теории неустойчивых резонаторов, коснемся коротко специ- [c.235]

Стационарное вторичное течение [49,50]. Обсудим сначала результаты расчетов в области малых и умеренных чисел Прандтля, когда, согласно линейной теории, неустойчивость основного течения обусловлена монотонно растущими возмущениями гидродинамического типа. В результате развития этих возмущений устанавливается вторичный стационарный режим в виде периодической по z системы вихрей. [c.38]

В теории Л. Д. Ландау фронт пламени рассматривался как тепловой разрыв, не имеющий ширины. В действительности зона горения имеет конечные размеры и, следовательно, длина волны возмущения, для которой применима теория неустойчивости, должна превышать ширину зоны горения. [c.370]

Однако, поскольку вся теория неустойчивости носит физический характер и не является строго математической, в дальнейшем будет применяться критерий неустойчивости плоской детонации в форме (5.3) или (5 4). [c.387]

ДИФРАКЦИОННАЯ ТЕОРИЯ НЕУСТОЙЧИВЫХ РЕЗОНАТОРОВ [c.542]

Дифракционная теория неустойчивых резонаторов [c.543]

Теория неустойчивости для плоскопараллельных течений вязкой жидкости [c.125]

В предыдущих главах линеаризированная теория неустойчивости была сформулирована для общего случая и детально разобрана для двух классических случаев установившегося течения. Были выдвинуты некоторые математические проблемы, которые подробно будут рассмотрены в гл. 8. В общей теории остаются еще неисследованными два важных вопроса, а именно (1) поведение возмущений конечной амплитуды и (2) общее объяснение физического механизма возникновения неустойчивости. Исследование первой проблемы тесно связано с переходом от ламинарного течения к турбулентному, и полное рассмотрение ее находится за рамками этой краткой монографии. Некоторые исследования будут даны в 4.6, а также в 6.1 в связи с пограничным слоем. Другие параграфы этой главы посвящаются разъяснению физического механизма. [c.63]

Вихревая теория неустойчивости [c.75]

Вихревая теория неустойчивости 77 [c.77]

Теория неустойчивости идеальной жидкости [c.147]

Теория неустойчивости в идеальной жидкости была раз вита в довольно законченном виде без использования очен сложного математического аппарата, Однако имеются дв [c.153]

Вековое уравнение 144 Вихревая теория неустойчивости 75 [c.190]

Автор работы [8] показал, что все формулы для расчета крь полученные на основе теории неустойчивости Гельмгольца, -строго применимы только при кипении жидкостей на плоских нагревате- [c.274]

В 1943 г., т. е. 3 годами раньше, чем была разработана теория неустойчивости ламинарного пограничного слоя на вогнутой стенке, X. В. Липману [7 и 8] удалось экспериментально подтвердить в пределах точности измерений, что в переходной ламинарно-турбулентной области остается постоянной ритическая величина характеристического параметра (1). Значение параметра (1), при котором имеет место переход ламинарного течения в турбулентное, значительно превышает теоретическое критическое значение. При значениях параметра (1), больших критического, будут появляться отдельные вихри, однако возмущающее течение продолжает оставаться еще вполне организованным ламинарным потоком. Экспериментальные результаты можно обобщить [4], если считать, что переход ламинарного течения в турбулентное наступает на вогнутой стенке тогда, когда [c.258]

Теория неустойчивости, которая исходит из представления, что вблизи критической точки неустойчивость потока обусловлена вихреобразными возмущениями с осями, параллельными стенке, наталкивается здесь на значительные затруднения- В то же время в более ранней теории [1] неустойчивости пограничного слоя на вогнутой стенке Допускалось упрощение (ом- выще), что распределение скоростей в интересующей нас области невозмущенного пограничного слоя изменяется в направлении течения незначительно и поэтому может считаться чистой функцией расстояния от стенки. Однако здесь следует учитывать принципиальные изменения, вносимые искривлением линий тока. [c.261]

Краткое содержание. В 30-х годах В. Толлмином и Г. Шлихтингом была разработана теория неустойчивого ламинарного пограничного слоя. Лишь в 1941—1943 гг. Г. Б. Шубауэром и Г. К. Скрэмстедом эта теория была экспериментально подтверждена опытами, в которых использова- [c.385]

Работа Сигмена и Арратуна явилась существешым вкладом в теорию неустойчивых резонаторов в частности, именно здесь был введен играющий важную роль параметр А экв Однако физический смысл этого параметра остался неясным кроме того, при интерпретации расчетных данных авторы [201] ошибочно посчитали, что нижняя волнистая линия GHJ. . . соответствует одной моде низшего порядка, а V-образные ответвления AGB, HD, EJF,. .. — другой симметричной моде. В действительности, как бьшо указано в [62] и подтверждено результатами позднейших машинных расчетов [195, 202], кажущаяся периодичность изменения потерь вызывается тем, что по мере роста Л экв симметричные типы колебаний, обладающие наивысшей добротностью, поочередно сменяют друг друга. Эта смена происходит вблизи целочисленных значений Л экв при которых моды оказываются двукратно вырожденными по потерям (но не по частоте). Отметим, что на рис, 2.25 приведены конфигурации полей именно двух соседних мод вблизи точки вырождения. [c.122]

Картина развития возмущений в системе гармоника+субгармоника с начальными амплитудами А = 0,003, А = 0,001 для сдвигового слоя толщиной 5 = 0,3//г представлена на рис. б.Юа. Расчеты проведены для разности фаз Дф = ф2 - ф = я/2. На первом этапе, когда возмущения малы, они не взаимодействуют друг с другом и в соответствии с линейной теорией неустойчивости нарастают экспоненциально, без изменения синусоидальной формы. На рис. 6.106 этой стадии соответствует диапазон времени т = Шо1Х < 0,5. Для определения энергий гармоник, представленных на данном рисунке, проводились спектральный анализ пульсаций продольной скорости и последующее осреднение по поперечной координате [c.352]

H. Зубр проанализировал механизм отвода пара от горизонтальной поверхности в большом объеме, опираясь на теорию неустойчивости поверхности раздела, развитую Тейлором, и результаты экспериментальной нроверки. Пренебрегая вязкостью и скоростью движения пара и жидкости, он рассмотрел уравне-1ше колебаний границы раздела фаз [c.288]

Крокко Л., Чжень-И, Теория неустойчивости горения в жидкостных реактивных двигателях, Изд-во иностранной литературы, 1958. [c.162]

В работе [25] предложена простая теория усилителя, близкая по форме построения к теории неустойчивости Гельмгольца. Суть ее в следующем. Рассматривается односкоростной цилиндрический ламинарный поток несжимаемой жидкости с плотностью ро, который описывается гидродинамическими уравнениями Эйлера для радиальной vr) и продольной (г>г) компонент скорости. Возмущениями по азимутальной координате (р пренебрегают. В предположении, что под действием начального возмущения возникающие переменные величины изменяются по закону ex]) iuit — ikz), где ш — действительная величина, линеаризованные уравнения движения имеют вид [c.174]

Развитую выше теорию неустойчивости цилиндрической поверх-Н0С1И, отделяющей жидкость от газа, можно распространить на случай, когда жидкость находится снаружи цилиндрической поверхности, а газ, инерцией которого мы пренебрегаем, внутри неё. Этот случай представляет струя газа, выпускаемая под поверхностью жидкости и оказывается, что уровень максимума неустойчивости даже выше, чем прежде, и что он наступает при л = = 6,48 2а ). Едва ли, однако, надо для нашей цели проводить дальнейшее исследование этой стороны вопроса. [c.351]

Для каждой пары действительных значений а и R существует собственное значение с, вообще говоря, комплексное. Если мнимая часть комплексной величины с положительна, то возмущение, согласно линейной теории, неустойчиво. Если Сг < О, то возмущение затухает. Если = О, то существуют незатух1Ющие колебания. Условие = О приводит к соотношению между а и R или к кривой в плоскости (а, R). Эту кривую обычно называют кривой нейтральной устойчивости, или, коротко, нейтральной кривой. [c.41]

Обмен энергией между основным течением и наложенным возмущением является основным физическим механизмом как в турбулентном течении, так и в теории неустойчивости ламинарных течений. Такого рода соображения были использованы Рейнольдсом (1895) и с тех пор широко применялись многими учеными. В связи с изучением неустойчивости ламинарного течения мы можем указать, в частности, исследования Лоренца (1907), Орра (1907), Кармана (1924) и Прандтля (1935). Более математический подход к этому кругу идей содержится в работах Сайнджа (1938Ь) и Томаса (1942). [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...